Слабые магнитные поля

Парамагнетиками называются вещества, которые создают слабое магнитное поле, по направлению совпадающее с внешним полем. [c.184]

Открытием магнитного вращения плоскости поляризации Фарадей установил связь между магнитными и оптическими явлениями. В дальнейшем Фарадей предпринимал неоднократные попытки обнаружить воздействие магнитного поля и иа излучение атомов. Однако успеха он не добился, как стало потом известно, по чисто техническим причинам (малая разрешающая способность спектрального прибора н слабые магнитные поля). [c.102]

Пик при слабых магнитных полях обусловлен масштабным аффектом. Наклонная прямая, служащая продолжением пунктирной линии, выражает нормальное возрастание сопротивле]1ия натрия в магнитном поле. [c.208]

Уравнение (40) справедливо при сравнительно слабых магнитных полях, удовлетворяющих условию На /Ке < 1 и магнитных числах Рейнольдса, значительно меньшим единицы. [c.660]

В слабых магнитных полях ((ХяЯ<кГ, где iis — магнетон Бора, И — напряженность магнитного поля, к — постоянная Больцмана, Т — температура) намагниченность / таких веществ возрастает прямо пропорционально напряженности поля l = XvH, где %v — магнитная восприимчивость единицы объема. [c.593]

В, т. е. коэффициент Холла R= l ne). В этом случае значение коэффициента Холла оказывается таким же, как и для области слабых магнитных полей [c.738]

Рис. 30.54. Температурная зависимость коэффициента Холла в слабом магнитном поле шт<1) для чистого А1 151]

Смысл слабого магнитного поля. [c.249]

Это позволяет использовать такие устройства (сквиды) для чрезвычайно точного измерения слабых магнитных полей (до 10 Тл), малых токов (до 10 А), малых напряжений (до 10 В). Слабосвязанные сверхпроводники используются также в качестве быстродействующих элементов логических устройств ЭВМ, детекторов СВЧ, в усилителях и других электронных приборах. [c.379]

Сущность термомагнитной записи сводится к тому, что после локального нагрева участка среды сфокусированным лучом света до температуры, превышающей критическую (например, температуру Кюри), намагниченность этого участка под воздействием слабого магнитного поля изменяет направление на противоположное, что эквивалентно записи бита информации. Для считывания такой записи можно также использовать различные устройства, выполненные на основе магнитооптических эффектов. [c.36]

СПЛАВЫ С ВЫСОКОЙ МАГНИТНОЙ ПРОНИЦАЕМОСТЬЮ В СЛАБЫХ МАГНИТНЫХ ПОЛЯХ [c.150]

В области очень слабых магнитных полей (участок /, рис. 6-1) магнитная индукция растет линейно с ростом напряженности, магнитная проницаемость остается постоянной это так называемая начальная относительная магнитная проницаемость. Эта область намагниченности используется обычно в технике слабых токов (нелинейная зависимость между магнитной индукцией и напряженностью поля приводит к искажению передаваемых сигналов). В области средних полей (участок 2) магнитная проницаемость резко возрастает и проходит через максимум. В первой части этого участка рост магнитной индукции происходит очень круто. В области средних полей (участок 3) происходит лишь слабое увеличение магнитной индукции. В области сильных полей (участок 4) рост магнитной индукции происходит очень замедленно по пологой прямой (наступает насыщение). К числу ферромагнитных материалов по своим свойствам можно отнести магнитную [c.290]

Под действием обменных сил параллельная ориентация магнитных моментов атомов ферромагнитного вещества происходит в определенных областях, называемых доменами. В пределах домена материал в отсутствие внешнего поля намагничен до насыщения благодаря обменному взаимодействию отдельных атомов. Это взаимодействие действует только до определенной критической температуры, которая называется температурой Кюри. Выше температуры Кюри домены разрушаются и ферромагнетик переходит в парамагнитное состояние. Ферромагнитные вещества легко намагничиваются в слабых магнитных полях. Магнитная проницаемость и [c.86]

Динамические потери вызываются вихревыми токами и потерями на магнитное последствие или магнитной вязкостью, которые учитывают в слабых магнитных полях они обусловлены остава-нием магнитной индукции от изменения напряженности магнитного поля. [c.91]

В соответствии с ГОСТ 21427.0—75 сталь маркируется четырьмя цифрами. В марке стали цифры означают первая — структурное состояние и вид прокатки (/ — горячекатаная изотропная, 2 —холоднокатаная изотропная,. —холоднокатаная анизотропная с ребровой текстурой) вторая — примерное содержание кремния третья — основные нормируемые характеристики О — удельные потери при магнитной индукции 1,7 Тл и частоте 50 Гц (Р лъй), 1 — при индукции 1,5 Тл и частоте 50 Гц ( i.s/so), 2 — при индукции 1 Тл и частоте 400 Гц (Р1/400), б — магнитная индукция в слабых магнитных полях при напряженности поля 0,4 А/м (Во,4). 7 — магнитная индукция в средних магнитных полях при напряженности поля 10 А м (Sjo). Вместе первые три цифры означают тип стали, четвертая — порядковый номер типа стали. Удельное электрическое сопротивление стали зависит от концентрации кремния. Магнитные характеристики некоторых марок сталей приведены в табл. 3.3 и 3.4. [c.94]

Материалы первого рода теряют свойства сверхпроводимости уже при слабых магнитных полях и относительно небольших плотностях тока. Сверхпроводники второго рода сохраняют сверхпроводящее состояние вплоть до высоких значений напряженности магнитного поля. Что касается величины критической плотности тока, то она тесно связана с наличием неоднородностей в структуре материала и примесей. Если таких искажений и примесей нет, то сверхпроводники второго рода относят к мягким (идеальным), при сильных магнитных полях они допускают небольшие плотности тока, Сверхпроводники второго рода с неоднородностями [c.277]

Рис. 183. Прецессия моментов при [L, 5]-связи в слабом магнитном поле.

Рис. 187. Прецессия моментов при [J, у]-связи в слабом магнитном поле.

Под слабым магнитным полем следует понимать поле, не нарушающее связи между моментами j vi j или, другими словами, вызывающее узкое расщепление по сравнению с шириной сверхтонкой структуры. В таком слабом внешнем магнитном поле момент [c.534]

Таким образом, отдельные подуровни сверхтонкой структуры ведут себя в слабом магнитном поле вполне аналогично уровням обычных мультиплетов с той только разницей, что роль квантового числа J играет квантовое число F, а множитель Ланде g(J) заменяется множителем g(F), определяемым формулой (7). [c.535]

На рис. 305 слева представлены уровни натрия в отсутствие внешнего поля, их расщепление в слабом поле и переход к сильному полю (пунктирные линии). Вертикальные линии со стрелками указывают на возникновение 1г-компонент в сильном поле. При // = 0 уровень З Зу расщеплен на два подуровня сверхтонкой структуры с и 2. В слабом магнитном поле [c.538]

Для материалов с положительной магнитострикцией можно считать доказанным, что в упругой зоне и в слабых магнитных полях относительное изменение магнитной проницаемости пропорционально приложенным напряжениям [Л. 78]. Р. Е. Ершов и М. М. Шель исследовали влияние пластической деформации на магнитоупругий эффект в конструкционных сталях. Измерялась разность магнитных проницаемостей в направлении действия напряжений и в перпендикулярном к ним направлении (Л. 28, 76], М. М. Шелем был разработан прибор ИНМ-4 с датчиком, состоящим из двух вытянутых на-148 [c.148]

Магнитометры, работающие при полях возбуждения звуковой частоты. Успехи в области ферромагнитных сплавов позволили применить для измерения слабых магнитных полей методы, основанные на описанных выше явлениях. Эти методы можно классифицировать по способу возбуждения поля в ферромагнитных элементах. В одних случаях ферромагнитная проволока составляет часть цепи, по которой протекает ток звуковой частоты, а в других этот ток пропускается по обмотке соленоида, у которого магнитный стержень является сердечником. Оба эти способа позволяют осуществить две схемы измерения. [c.52]

Установив в опытах над магнитным вращением плоскости поляризации света связь между магнитными и оптическими явлениями, Фарадей предпринял также попытку воздействовать магнитным полем на спектральные линии. Один из последних его опытов (1862 г.) состоял в наблюдении спектра паров натрия, помещенных между полюсами, электромагнита, при включении и выключении поля. Отсутствие какого бы то ни было эффекта объясняется, как мы уже знаем, недостаточностью технических средств, которыми располагал Фарадей (малая разрещающая способность спектрального аппарата при слабых магнитных полях, применявшихся им). [c.621]

Нас интересует векторный потенциал, который конечен во всем пространстве и который можно разложить л ряд Фурье. При этом исключается, например, всюду однородное магнитное иоле, в котором электроны должны описывать круговые орбиты незаиисид/о от того, как бы пи было слабо магнитное поле. Исследование свойства кругового движения электронов в магнитном поле нельзя также провести и с помощью теории возмущений. Диамагнитные свойства газа свободных электронов могут быть объяснены на основе анализа круговых орбит, но эти свойства нас в данном случае не интересуют. Если существу( т конечная длина свободного пробега, препятствующая электронам двигаться по замкнутым круговым орбитам, то можно думать, что рассмотрение методом теории возмущений оправдано действительно, независимо от длины свободного пробега, теория возмущений приводит к обычной формуле Ландау (см. п. 22) . [c.710]

В слабых магнитных полях шт 1 для всех металлов p ofi2 и Др/р<1, где Др=р(В)—р(0), р = р(0) R= (ne), где п — концентрация носителей тока е — заряд носителей тока, равный е=—1,6-10 Кл. [c.737]

Слабым магнитным полем считается такое поле, энергия взаимодействий с которым орбитального магнитного момента и спинового магнитного момента меньше, чем энергия спин-орбитального вэаимодействия. Благодаря этому с магнитным полем взаимодействует полный магнитный момент атома как целое, а спин-орбитальная связь не разрывается. В этом случае наблюдается сложный (или аномальный ) эффект Зеемана. Если полный спин атома равен нулю, то в слабом поле наблюдается простой (или нормальный ) эффект Зеемана. [c.251]

Сильное поле. Сложный эффект Зеемана наблюдается в слабом магнитном поле, когда энергия взаимодействия магнитного момента атома с магнитным полем меньше энергии спин-орбитального взаимодействия. Если индукция магнитного поля достаточно велика, то энергия взаимодействия магнитного момента с магнитным полем становится больше энергии спин-орбитального взаимодействия, благодаря чему связь между орби-гальным и спиновым моментами разрывается. Спиновый магнитный момент и орбитальный магнитный момент атома начинают самостоятельно взаимодействовать с магнитным полем, т. е. каждый из них самостоятельно прецессирует вокруг направления индукции магнитного поля (рис. 84). Явление разрыва спин-орби-тальной связи в сильном магнитном поле называется эффектом Пашена-Бака. [c.252]

В ряде случаев требуется такой магнитный материал, у которого магнитная проницаемость не зависит от напряженности магнитного поля. В частности, этот материал применяют в некоторых дросселях, трансформаторах тока с постоянной погрешностью, в аппаратуре дальней телефонной связи, высокочастотной многоканальной электросвязи, некоторых измерительных приборах и пр. К таким материалам относится перминвар — тройной сплав железа, никеля и кобальта. Магнитная проницаемость перминвара при специальной термообработке остается практически постоянной до значения напряженности магнитного поля 80—160 А/м. Применение перминвара ограничивается технологическими трудностями и высокой стоимостью. К числу сплавов, отличающихся известным постоянством магнитной проницаемости в слабых магнитных полях, относится сплав изоперм, состоящий из железа, никеля и меди с добавкой алюминия. Применяется он в производстве высококачественной телефонной аппаратуры, например для изготовления сердечников некоторых катушек. [c.300]

Магнитные сплавы с особыми свойствами. В ряде случаев требуются материалы с повышенным постоянством магнитной проницаемости в слабых магнитных полях. Материалы с такими свойствами необходимы для создания магнитных элементов с большим магнитным потоком, в частности в некоторых дросселях, трансформаторах тока, аппаратуре телефонной связи, измерительных приборов и др. Вуше рассматривалось, что магнитная проницаемость может быть обусловлена как обратимыми, так и необратимыми процессами намагничивания. Постоянство проницаемости наблюдается при обратимых процессах намагничивания следовательно, такие материалы должны обладать обратимой проницаемостью в достаточно большом интервале магнитных полей. [c.97]

Магнитодиэлектрйки предназначаются для работы в слабых магнитных полях, близких по значению к коэрцитивной силе, и используются в высокочастотной проводной связи, радиоэлектронике и других областях. [c.100]

Чувствительность по напряжению магниторезисторов к слабым магнитным полям меньше, чем у преобразователей Холла. [c.12]

Особенности контроля ферромагнитных объектов. В ферромагнитных объектах (Хд = На (Я), и допущение (х = = onst справедливо только для слабых магнитных -полей. При работе с проходными ВТП часто применяют режимы, в которых проявляется нелинейность зависимостей (//) и Hd (Я). Численное решение уравнения (4) в этом случае удается получить с использованием методов цифрового и аналогового математического моделирования [10, 13]. Анализ полученных результатов показывает, что относительное напряжение преобразователя в значительной степени зависит от относительной напряженности магнитного поля Я = [c.114]

Поскольку для каждой линии, не принадлежащей к системе одиночников, принципиально можно подобрать столь сильное внешнее поле, что магнитное расщепление станет одного порядка с шириной мультиплетной структуры. постольку для каждой линии может быть нарушен закон Рунге, а вместе с тем и закон Престона. Под слабым магнитным полем подразумевается поле, вызывающее магнитное расщепление узкое по сравнению с мультиплетной структурой. Законы Рунге и Престона имеют место в слабых полях для мультиплетов, для которых выполняется (Л, 5]-связь. [c.334]

В слабом магнитном поле, когда связь между р/. и еще не нарушена, Г имеет тот же смысл, что и без поля Гслаб = Г, В сильном поле моменты и прецессируют вокруг направления поля независимо друг от друга тогда, как было сказано в 65, в среднем по времени [c.361]

Вычислить лагранжиан этой системы, пользуясь подвижной системой координат, вращающейся вокруг вектора В со скоростью ш/. Показать, что с точностью до членов порядка он не зависит от В. (Таким путрм можно получить доказательство теоремы Лармора, которая в такой форме показывает, что действие слабого магнитного поля проявляется лишь в прецессии системы в целом вокруг вектора В. Как указывалось в тексте, теорема Лармора касается лишь действия магнитного поля на вектор кинетического момента.) [c.204]

Новые возможности для создания быстродействующих элементов ЭВМ открывают эффекты Джозефсона. Как отмечалось в предыдущем параграфе, если ток, проходящий через переход Джозефсона не превышает величины /о, вся система является сверхпроводящей и обладает нулевым сопротивлением. При превышении тока 1а или при действии на переход хотя бы слабого магнитного поля на переходе возникает разность потенциалов, что означает появление у перехода определенного сопротивления. На этом принципе могут быть построены туннельные джозефсоновские криотроны. Так как переход от нулевого сопротивления к конечному не связан с разрушением сверхпроводящего состояния материалов, то скорость переключения туннельных криотронов оказывается значительно более высокой, чем у обычных сверхпроводящих криотронов. В настоящее время построены туннельные криотроны с временами переключения яг 10- с и рассеиваемой мощностью, не превышающей 10- Вт. [c.207]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...