Обтекание конуса

Рис. 3,8. Теневая фотография косого скачка уплотнения при сверхзвуковом обтекании конуса

Рис. 3.16. Схема сверхзвукового обтекания конуса

Наряду с точными разработан ряд приближенных решений, позволяющих упрощенно рассчитывать обтекание конуса и определять его аэродинамические характеристики. [c.475]

Согласно экспериментальным данным, скачок уплотнения отходит от вершины при углах Рк. несколько больших тех, которые определяются точной теорией обтекания конуса (порядка сотых долей радиана). [c.486]

Задачу об обтекании конуса потоком с числом Мао = 5 решим в предположении, что удельные теплоемкости при переходе газа через скачок уплотнения остаются постоянными. Схема течения представлена на рис. 10.21, а. Расчет произведем по методу, изложенному в 10.2 [19]. [c.486]

Определим приближенно область возмущенного течения, т. е. угол между образующими скачка уплотнения и конуса, используя результаты расчета обтекания конуса недиссоциированным потоком. Из рис. 60 [15] находим примерное значение 0с — [c.489]

Зависимости (10.64)—(10.68) пригодны для расчета обтекания конуса в том случае, когда на его поверхности отсутствует затененная зона, т. е. а < 3 . Если а > > то на поверхности конуса образуется такая зона (см. рис. 10.9), что следует учитывать при соответствующих расчетах. В этом случае коэффициент продольной силы [c.509]

Для расчета трения и теплопередачи необходимо прежде всего найти параметры невязкого потока при обтекании конуса, которые принимаются в дальнейшем равными параметрам на внешней границе пограничного слоя. По значениям 1/М , = = 0,06667 и Рк = 10° из [12] находим Ук/У о = 0,979 р о/рк = 0,245 Тсс/Тк = = 0,350 рк = 0,0679. [c.696]

Согласно ударной теории Ньютона, сила сопротивления определяется полной потерей количества движения частиц на площади наибольшего поперечного сечения. Так как рассматривается обтекание конуса под углом атаки а = 0, то его наибольшая площадь а при обтекании его свободномолекулярным потоком со [c.724]

На рис. 6.5.5 приведен спектр обтекания конуса при нулевом угле атаки и некоторой интенсивности вду-ва. Из рисунка видно, что скачки уплотнения почти прямолинейны. Это подтверждает предположение о конической форме разделяющей поверхности тока. [c.415]

Интересно отметить, что при малых числах Маха набегающего потока при обтекании конуса возможен случай, когда звуковая зона возникает на поверхности конуса при сверхзвуковых параметрах на ударной волне в результате поджатия течения к поверхности конуса. [c.62]

В связи с отмеченным при расчете обтекания конуса решается система обыкновенных дифференциальных уравнений, а не уравнений в частных производных. В настоящее время составлены таблицы обтекания конуса при различных числах Маха и различных углах атаки. [c.62]

Рис. 11.23. Теплообмен в окрестности критической точки при обтекании конуса сплошным [— расчет по формуле (8.32)] и скользящим (экспериментальные точки) потоками газа

На рис. 7.3.3. представлены результаты расчетов коэффициентов сопротивления (кривая 3 — кривая 4 — — Сжр), толщины ударного слоя А (кривая 5) и отхода контактного разрыва от тела (кривая 6). Исследовалось обтекание конуса с углом полураствора 10°, затупленного по телу вращения с уравнением образующей х -Ь г = 1, сверхзвуковым потоком при Ма = 4, Уш — 7 = 1.4, Н = 0,5, 5о = 0,7. [c.370]

Приближенная теория обтекания конуса. По приближенной (линеаризованной) теории обтекания конуса (фиг. 42) давление на поверхности ко- [c.528]

Теория трехмерного пограничного слоя разработана лишь применительно к отдельным задачам (вращающийся диск, вихревая форсунка, обтекание конуса, пограничная область внутри угла, образованного двумя пластинами). При этом несомненно большие успехи достигнуты в случае ламинарного характера течения. [c.144]

Значения градиента температуры иа стенке при обтекании конуса (т=4) [c.51]

Краткое содержание. Решается дифференциальное уравнение f + + //"-fp(l—Р)=0 для краевых условий /(0)=С / (0) = 0 / ( оо ) = 1, На базе этого решения исследуется подобное распределение скоростей внутри ламинарного пограничного слоя при обтекании конуса, когда известны законы вдувания и отсоса. В данной работе разбирается случай, когда Р <0. Оказывается, что при дополнительном условии [c.37]

Распространение результатов, относящихся к ламинарному пограничному слою на плоской пластине, на случай обтекания конуса с по- [c.50]

Рис. 15. Теплообмен при обтекании конуса.

J0 го 10 5 43 Z 1 Рис. 16. Теплообмен при обтекании конуса. [c.51]

Рис. 17. Теплообмен при обтекании конуса. =6

Рис. 18. Теплообмен при обтекании конуса. / — Re =10 2-

При обтекании конуса это соотношение не соблюдается (а р> у , те. скорость после скачка не будет параллельной образующей конуса. [c.98]

Отметим, что решения с двумя разрывами получались в работе [7] при изучении стационарного обтекания конуса потоком детонирующего газа, а также в работе [8] при нестационарном движении за детонационной волной с расширяющимся из центра поршнем. [c.617]

Вблизи своего конца осесимметри геское острие можно рассматривать как прямой конус кругового сечения, и таким образом, задача состоит в исследовании обтекания конуса однородным потоком, натекаьэщим в направлении оси конуса. С качественной стороны картина выглядит следующим образом. [c.593]

Изменение направления и величины скорости на самой ударной волне определяется ударной полярой, причем и здесь осуществляется решение, отвечающее слабой ветви поляры ). Соответственно, для каждого значения числа Маха натекающего потока Mi=tJi/ i существует определенное предельное значение угла полураствора конуса Хтах, за которым такое обтекание становится невозможным и ударная волна отсоединяется от вершины конуса. Поскольку за ударной волной происходит дополнительный поворот течения, значения тах для обтекания конуса превышают (при одинаковых Mi) значения (тах для плоского СЛу-чая (обтекания клина). Непосредственно за ударной волной движение газа обычно сверхзвуковое, но может быть и дозвуковым (при X, близких к Хта>) - Сверхзвуковое за ударной волной течение по мере приближения к поверхности конуса может стать дозвуковым, и тогда на определенной конической поверхности скорость проходит через звуковое значение. [c.594]

Замкнутое аналитическое решение задачи об обтекании конуса возможно лишь в предельном случае малых углов раствора конуса Th. Karnian, N. В. Moor, 1932). Очевидно, что в таком случае скорость газа во всем пространстве будет лишь незначительно отличаться от скорости vi натекающего потока. Обозначив посредством v малую разность между скоростью газа в данной точке и скоростью Vi и введя ее потенциал ф, мы можем применить для последнего линеаризованное уравнение (114,4) если ввести цилиндрические координаты х, г, ш с осью вдоль оси конуса ((О —полярный угол), это уравнение примет вид [c.595]

Остановнмся теперь на сверхзвуковом обтекании конуса. При симметричном сверхзвуковом обтекании конуса (рис. 3.16) перед [c.137]

Формула (10.8) может применяться не только для плоских пластин, но и для тел иной конфигурации. Так, опытные данные, полученные при обтекании конусов до М == 4,6nRe = 5 10 , хорошо совпадают с расчетами по этой формуле. [c.378]

Известно, что в случае сверхзвукового обтекания конуса скачок перед ним также имеет форму конуса. При этом хотя давление торможения ро уменьшится по сравнению с ро, но будет для всех линий тока одним и тем же. Одинаковой остается энтропия на всех линиях тока, т. е. дЗ/дп = 0. Таким образом, течение за скачком из-энтропическое (или безвихревое) [в соответствии с (10.94) вихрь = 0] [c.513]

Полагая, что при равномерном вдуве разделяющая поверхность тока будет конической, обтекание конуса при интенсивной инжекции рассматривают в виде двух самостоятельных задач. Одна из них связана со сверхзвуковым обтеканием конуса внешним потоком, а другая — с течени- [c.414]

Качественно картина обтекания конуса аналогична обтеканию клина. В этом случае также существуют режимы с присоединенной и отошедшей ударной волной и режимы сильной и слабой ударной волны. Однако в силу осевой симметрии при динаковом угле (о угол наклона ударной волны р при обтекании конуса меньше, чем при обтекании клина. При этом очевидно, что если угол наклона ударной волны к направлению набегающего потока один и тот же в плоском и осесимметричном течении, то и параметры потока за ударной волной одни и те же [см. формулы (2.76) и (2.77)]. [c.62]

Определяем параметры за косым скачком уплотнения, возникающим при обтекании конуса. Из таблиц [81 находим значения скорости, температуры и плотности во внешнем потоке у поверхности конуса Wi = 1820 м/с = 1034 К Pi = 4,23 кг/м=> 1 = VkRT, = 1,4 287 1034 = 6,45 м/с Ml = Ш1/Й1 = 1820/645 = 2,82. Для воздуха (/г — 1)/2= = 0,2. [c.257]

КОНИЧЕСКОЕ ТЕЧЕНИЕ — класс автомодельных сверхзвуковых установившихся движений идеального газа (см. Автомодельное течение), отличающихся тем, что все параметры газа, характеризующие течение (скорость, плотиость, давление и т. д.), сохраняются постоянными на лучах (прямых линиях), проходящих через одпу точку в пространстве, н могут изменяться лишь нри переходе от одного луча к другому. Простейшее К. т. возникает при обтекании прямого кругового конуса равномерным сверхзвуковым потоком, причём ось конуса либо параллельна направлению потока (осесимметричное К, т.), либо составляет с ним нек-рый угол (пространственное К. т. или обтекание конуса иод углом атаки). При осесимметричном обтекаиии конуса равномерный сверхзвуковой поток тормозится сначала в конич. ударной волне, присоединённой к вершине конуса, а затем в конич. волне сжатия, примыкающей к ударной волне, осуществляется дальнейшее изоэнт-ропийное торможение и дополнит, поворот потока до направления, соответствующего направлению поверхности обтекаемого конуса (рис. 1 к ст. Автомодельное течение). [c.441]

Велик вклад Г. Г. Черного в становление газовой динамики течений с детонационными волнами. Им рассмотрен широкий круг автомодельных задач, начиная с задачи обтекания конуса сверхзвуковым потоком детонируюгцего газа, установлены асимптотические законы поведения детонационных волн. Под его руководством и при активном участии, в рамках простейшей модели задержки воспламенения. [c.10]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...