Электрон движущийся

Ионизация соударением заключается в том, что электроны, движущиеся с большой скоростью, встречаясь е нейтральными атомами газа, ударяются о них, выбивают электроны, ионизируют атомы. Количество энергии, которое необходимо затратить для отрыва электрона от атома, называют работой ионизации eU, величина которой будет различной для разных элементов. Работу ионизации при расчетах необходимой скорости электрона будем принимать равной потенциалу ионизации, выраженному в вольтах. [c.4]

Пример 8.3.1. На электрон, движущийся в электромагнитном поле, действует сила Лоренца [c.552]

Определим силу, действующую на электрон, движущийся в магнитном поле с индукцией 10 000 Гс, которое может быть создано небольшим лабораторным электромагнитом. Если скорость электрона равна 3-10 см/с и направлена перпендикулярно к индукции магнитного поля В, то согласно уравнению (9) значение этой силы равно [c.116]

Пример. Гироскопический радиус. Каков радиус траектории электрона, движущегося в циклотроне со скоростью 10 см/с в плоскости, перпендикулярной к вектору магнитной индукции В, величина которого равна 10 Гс [c.128]

Кинетическая энергия электрона, а) Каковы значения импульса (в Г см/с) и кинетической энергии (в эргах) электрона, движущегося со скоростью V = 10 х см/с [c.131]

Наиболее своеобразную особенность рассматриваемого излучения — его угловое распределение и необходимость соблюдения условия V > Со/ = с можно получить из довольно общих соображений. Представим себе электрон, движущийся со скоростью v вдоль линии [c.762]

Гамильтониан электрона, движущегося в скрещенном поле (см. задачу 7.2.8) и взаимодействующего с электромагнитной волной, можно представить в виде Н= Но + Hi, [c.302]

На электрон, движущийся в кристалле, всегда действует периодическое поле решетки. Энергия этого взаимодействия является периодической функцией координат. Следовательно, энергия и импульс электрона в кристалле изменяются со временем под действием этого поля, т. е. не сохраняются. [c.217]

Обратим теперь внимание на то, что волновой вектор электрона в кристалле в отличие от волнового вектора свободного электрона неоднозначен. Чтобы показать это, рассмотрим трансляционное условие (7.29), накладываемое на волновую функцию электрона, движущегося в периодическом поле решетки [c.218]

Попытаемся теперь найти явный вид закона дисперсии E k) для электрона, движущегося в периодическом поле решетки. Для этого надо решить относительно Е уравнение (7.75). Это можно сделать только приближенно. Допустим, что Это соответст- [c.226]

Подвижность. В примесных полупроводниках носители заряда рассеиваются не только на фононах, но и на ионизованных атомах примесей. Например, в донорном полупроводнике свободные электроны, движущиеся вблизи иона примеси, заряженного положительно, изменяют свою траекторию так, как показано на рис. 7.21. Ясно, что чем выше скорость электрона, тем меньше его отклонение. Расчеты показывают, что подвижность, обусловленная рассеянием на ионизованной примеси, в случае невырожденного электронного газа [c.253]

Теория свободных электронов ). Излагаемая здесь теория электронной проводимости в твердых телах основана на работе Блоха [59], который рассмотрел задачу об электроне, движущемся в периодическом [c.256]

Ясно, что лучше всего было бы определить точную волновую функцию электронов, движущихся в металле с беспорядочно распределенными примесными центрами, и вычислить среднее значение -Ь (г )ф(г) по поверхности постоянной энергии. Однако решение такой задачи сопряжено с непреодолимыми трудностями. Можно ожидать, что когерентность волновой функции возбужденного состояния (для основного состояния это не обязательно так) будет нарушаться на расстоянии порядка средней длины свободного пробега. Поэтому введение предложенного Пиппардом множителя является разумным. Необходимость такого множителя вытекает из следующих рассуждений. Предположим, что центры рассеяния беспорядочно распределены в перпендикулярном к оси х слов шириной w и что вне этого слоя примеси отсутствуют, как это показано на фиг. 9. Тогда решения уравнения Шредингера вне слоя имеют вид плоских волн. Если предположить, что рассеяние некогерентно, то можно с помощью общей теории рассеяния точно вычислить (ф (г ) ф (г)) при условии, что гиг лежат вне слоя. [c.717]

Рассмотрим теперь связь между силой и ускорением в случае электрически заряженных тел, движущихся в электрических и магнитных полях например, рассмотрим электроны, движущиеся в электрическом поле без столкновений с молекулами или ионами газа, т. е. в вакууме. [c.86]

Однако и планетарная модель оказалась неустойчивой, так как электрон, движущийся по орбите, обладает ускорением и должен излучать электромагнитную энергию значит, его энергия должна все время убывать. В частности, должна уменьшаться его потенциальная энергия взаимодействия с ядром, и электрон должен все время приближаться к ядру и в конце концов упасть на него. Чтобы придать устойчивость планетарной модели атома, пришлось сделать специальное предположение [c.135]

Энергетические зоны. Рассмотрим вопрос об энергетическом спектре электрона, движущегося в периодическом поле. Обращаясь, например, к уравнению (2. 43) или к такому [c.72]

В большинстве случаев энергия поглощенного оптического кванта значительно превышает глубину ловушки. Поэтому электроны, выброшенные из нее, попадают не на дно зоны проводимости, а на один из достаточно высоких ее уровней. Такие электроны называются оптическими и обладают несколько иными свойствами по сравнению с термическими электронами, движущимися у самого дна зоны проводимости. Оптические электроны быстро разменивают свою избыточную энергию. Однако они все же ус- [c.186]

Фотон с энергией 2 эВ испытывает лобовое столкновение с электроном, движущимся навстречу фотону с кинетической энергией 20 ГэВ. Какова энергия фотона после столкновения [c.46]

С помощью этого правила квантования нетрудно найти круговые стационарные орбиты водородоподобного атома и соответствующие энергии. В водородоподобном атоме электрон с зарядом е вращается вокруг ядра с зарядом Ze. Масса ядра много больше массы электрона. Поэтому ядро можно считать неподвижным, а электрон-движущимся вокруг ядра по окружности радиуса г. [c.86]

Орбитальный магнитный момент атома но классической теории. Электрон, движущийся по замкнутой орбите вокруг ядра, эквивалентен круговому току, магнитный момент которого [c.92]

Момент импульса и орбитальный магнитный момент электрона, движущегося вокруг ядра [c.93]

Определить орбитальный магнитный момент, создаваемый электроном, движущимся в плоскости, перпендикулярной индукции однородного магнитного поля 0,2 Тл, если кинетическая энергия электрона 15 кэВ. [c.230]

VI е т а л л и ч е с к а я связь отличается тем, что валентные электроны являются общими для всего кристалла. Металл пред-ста ляет собой совокупность пространственной решетки, построенной из положительных ионов, возникающих в результате отщепления от каждого из атомов одного или нескольких валентных электронов, и этих отщепившихся электронов, движущихся внутри ренлетки и взаимодействующих как с ионами, расположенными в узлах решетки, так и друг с другом. Электроны не принадлежат определенным атомам. Они непрерывно н бсс.чоря-дочно перемещаются внутри кристаллической решетки, переходят от одного атома к другому, связывая их. Скопление электронов, осуществляющих. металлическую связь, получило название элгектронного газа. [c.9]

Триод. Потоком электронов, движущихся в электронной лампе от катода к аноду, можно управлять с помощью электрических и магнитных полей. Простейшим электровакуумным прибором, в котором осуществляется управление потоком электронов с помощью электрического поля, является триод. Баллон, анод и катод вакуумного триода имеют такую же конструкцию, как и у диода, однако на пути электронов от катода к аноду в триоде располагается третий электрод, иазы1 1емы 1 ссгкои. Обычно сет- [c.173]

Гипотеза де Бройля и атом Бора. Гипотеза о волновой природе электрона позволила дать принципиально новое объяснение стационарным состояниям в атомах. Для того чтобы понять это объяснение, выполним сначала расчет длины дебройлев-ской волны электрона, движущегося по первой разрешенной круговой орбите в атоме водорода. Подставив в уравнение де Бройля выражение для скорости электрона на первой круговой орбите, найденное из правила кпантования Бора [c.340]

До IIX пор мы считали, что мировая линия е—е (рис. 51) Ч Г гйз — оо в +00 и что ее нижняя часть (идущая из —оо в вершину) изображает процесс гибели электрона с данным 4-импульс,ом Pi, а верхняя (уходящая из вершины в +оо) — процесс рождения, электрона с другим 4-импульсом Pz. Однако Фейнман показал, что из-за упомянутой выше специфики в овой-ствах частиц и античастиц позитрон можно интерпретировать как. электрон, движущийся против направления времени (рис. 52). В тако м истолковании нижняя часть мировой линии (идущая из,, вершины в —оо) изображает процесс гибели позитрона с 4-импульсом Ри а верхняя часть (идущая из +схэ в вершину) — процесс рождения позитрона с 4-импульсом Рг). Таким образом, рассмотренная раньше ( 2) диаграмма (см. рис. 1) изображает не только рассеяние электрона на электроне (рис. 53), но и рассеяние позитрона на позитроне (рис. 54), а также (рис. 55) рассеяние электрона (позитрона) на позитроне (электроне). [c.100]

Решение. Предположим, что осциллятор представляет электрон, движущийся в поле ядра. В рамках класг "ческой теории [c.160]

Основываясь на результатах этих экспериментов, Вавилов пришел к выводу, что обнаруженное свечение не является люминесценцией, а связано с движением через вещество электронов, которые выбиваются уквантами из атомов. Излучение с подобными свойствами вызывалось также потоком быстрых электронов в виде (3-лучей радиоактивных веществ. При этом было установлено, что излучение Чершгкова — Вавилова обладает определенной направленностью оно испускается только вперед под определенным углом к направлению распространения у-лучей, в то время как люминесценция излучается равномерно по всем направлениям. Это свойство и легло в основу правильного объяснения излучения Черенкова — Вавилова, вызываемого электронами, движущимися со скоростью, большей фазовой скорости света в веществе. Теория этого явления была разработана в 1937 г. Таммом и Франком. [c.264]

Надежно установленная в эксперименте модель атома Резерфорда B Tp TiLia энергичные и аргументированные возражения. Со1ласно электродинамике, любой заряд, движущийся с ускорением, должен излучать энергию в форме электромагнитного излучения. Это относится и к электрону, движущемуся но круговой орбите вокруг ядра. Но при этом электрон должен непрерывно терять энергию на излучение и в конце концов приблизиться к ядру и упасть на него. Расчеты показывали, что этот процесс длился бы всего 10 с, что никак не согласовывалось с порази-162 [c.162]

Будем аналпаироиать движение электронов со скоростями, соответствующими границе Ферми. Рассмотрим электроны, движущиеся от г к v—dr по иа1гравленр ю к началу координат. Полное изменение скорости перпендикулярно ионорхности Ферми и, следовательно (в направлении —г), равно [c.706]

Изотонический эффект свидетельствует о том, что сверхпроводимость обусловлена взаимодействием между электронами и колебаниями решетки, а теория показывает, что, когда взаимодействие электрон—решетка велико, можно ожидать заметного изменения электронных волновых функций. Для рассмотрения сильных взаимодействий необходимы более точные математические методы. Теория промежуточттой связи Томонага с успехом применялась к задаче нолярона [150—152] (электрона, движущегося в ионном кристалле), п можно надеяться, что такие методы могут быть применимы к электронам в металле. [c.777]

Как же можно объяснить, что сила, действующая со стороны маг1шт-ного поля на все движущиеся электроны вместе, зависит от средней скорости, т. е. от избытка скорости в одном направлении Ведь для каждого отдельного электрона этот ничтожный избыток скорости не может играть никакой существенной роли. Единственное объяснение, которое может быть дано, состоит в следующем. На каждый отдельный электрон со стороны магнитного поля действует сила, определяемая выражением (3,6), где v—истинная скорость этого электрона. Но вследствие того, что при изменении направления v на обратное изменяется и направление силы, действующей на электрон, результирующая сила, действующая на все электроны вместе, равна разности сил, действующих на электроны, движущиеся в ту и другую стороны. Поэтому она и определяется разностью скоростей электронов, т. е. избытком скорости в одном направлении по сравнению с другим. Таким образом, выражение (3.6) следует применять к каждому отдельному движущемуся электрону, понимая под v скорость движения этого электрона. [c.81]

С точки зрения классической физики частота излучения атома должна совпадать с частотой обращения электронов и содержать также частоты, кратные этой основной частоте. Такой характер спектра излучения находится в полном противоречии с наблюдаемыми закономерное ями атомных спектров. Были сделаны попытки учесть также релятивистскиеЬффекты излучения электрона, движущегося вокруг ядра, и объяснить наблюдаемые закономерности атомных спектров. Однако эти попытки также не увенчались успехом. [c.85]

Обобщение правил квантования на эллиптические орбиты. Круговые орбиты являются частным случаем орбиты электрона, движущегося в куло-новском поле ядра. В общем случае движение электрона происходит по эллиптическим орбитам. Обобщение правил квантования на эллиптические орбиты было выполнено Ч. Вильсоном и А. Зоммерфельдом. [c.87]

Другой способ доказать наличие спин-орбитального взаимодействия состоит в следующем. Перейдем в систему координат, связанную с электроном, движущимся вокруг ядра. В этой системе электрон покоится в начале координ ат, а ядро движется вокруг электрона. При своем движении положительно заряженное ядро соз-дае1 в точке нахождения электрона магнитное поле Взф, которое приводит к появлению энергии взаимодействия [см. (34.8)]. Поскольку магнитный момент может ориентироваться лишь двумя способами относительно направления Вд ,, энергия взаимо- [c.204]

Решение уравнения Шредингера для более сложных молекул становится еще более затруднительным. Поэтому в физике молекул используется приближение Борна - Оппен-геймера, основывающееся на большом различии масс электронов и ядер атомов. Ядра движутся значительно медленнее электронов, и поэтому состояние движения электронов практически мгновенно устанавливается как стационарное состояние, соответствующее мгновенному расположению ядер в молекуле. Это означает для расчета электронных состояний в каждый момент времени можно принять ядра атомов за неподвижные и рассматривать электроны, движущиеся в стационарном поле неподвижных ядер. В результате получаются решения для конкретных конформаций молекулы. [c.305]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...