Примеры Состояние основное

Заказчик при желании может участвовать в определении категории сдаваемых в ремонт объектов, проверяя соответствие их технического состояния основным заранее установленным и согласованным признакам, характерным для той или другой категории. В качестве примера перечень таких признаков для тракторов и двигателей приведен в табл. 14. [c.356]

Хотя достижения в области моделирования фазы образования трещин менее впечатляющие, чем в области моделирования других фаз, отметим, что наиболее перспективный подход к оценке возможности возникновения трещин связан, по-видимому, с исследованием локального напряженно-деформированного состояния. Основная предпосылка этого подхода заключается в том, что локальное поведение материала при усталости в опасной точке, т. е. в месте образования трещины, аналогично поведению небольшого гладкого образца при воздействии на него таких же циклических деформаций и напряжений [15]. Иллюстрация этого утверждения схематично дана на рис. 8.16 на примере циклически нагружаемой пластины с выточкой. [c.274]

Первая группа факторов определяет характер напряженного состояния в металле поверхностных слоев и тепловые явления в зоне трения. Вторая группа факторов — жидкая, газообразная и твердая среда — определяет адсорбционные, химические и диффузионные процессы на поверхности трения и в поверхностных слоях, а твердая среда, кроме того, может вызывать иногда один из самых неблагоприятных видов изнашивания — абразивный. Факторы третьей группы — механические свойства, структура, внутреннее строение и химический состав металла — также существенно влияют на процессы трения и изнашивания, изменяя их качественные и количественные показатели (виды и скорости изнашивания). Влияние каждой из этих трех групп факторов сложно и разнообразно. Будучи несущественным в одних условиях, оно оказывается решающим в других. Поэтому роль того или иного из них необходимо оценивать лишь в совокупности с другими факторами, а приведенные ниже примеры, в основном из практики ПТМ, следует рассматривать как частные закономерности, присущие данным условиям эксплуатации, поскольку в других условиях они могут быть иными. [c.81]

Все предыдущее изложение было посвящено обзору различных классов критических данных, известных авторам. Разумеется, далеко не все данные были представлены, но приведенные примеры иллюстрировали основные типы поведения, так что другие данные того же класса, за исключением особо оговоренных случаев, обнаруживают сходное поведение. Основным во всех экспериментах является наличие высококачественных данных по уравнению состояния надежные данные здесь имеются для ксенона и двуокиси углерода, а в буду-ш,ем, вероятно, они появятся для многих других веществ. [c.269]

Характеристики взаимодействия электромагнитного излучения с молекулами суш,ественно определяются электрооптическими параметрами последних. Так при расчете поглощения излучения важную роль играет дипольный момент молекулы, зависимость которого от внутренних координат наиболее точно восстанавливается из экспериментальных данных об интенсивностях КВ полос и отдельных линий путем решения обратной задачи. В выражение для интенсивности входит квадрат модуля матричного элемента оператора дипольного момента в базисе колебательно-вращатель-ных волновых функций состояний, между которыми происходит переход. Зная экспериментальные значения интенсивностей 5 различных КВ-линий, принадлежащих к разным полосам, и формулы, связывающие 5 с дипольным моментом, можно найти последний путем подгонки с помощью метода наименьших квадратов [7]. Учитывая громоздкость общего математического аппарата, проиллюстрируем решение задачи определения дипольного момента на примере Н2О — основного поглощающего вещества воздуха. [c.63]

Вводная глава книги содержит краткое обсуждение понятия температура , обзор истории термометрии и вскрывает важное различие между первичной и вторичной термометриями. В гл. 2 рассматриваются истоки известных международных соглашений о термометрии, обсуждаются развитие и современное состояние Международной практической температурной шкалы. В гл. 3 рассмотрены главные методы измерения термодинамических температур, к которым относится газовая термометрия, акустическая термометрия и шумовая термометрия. В гл. 4 описаны реперные точки температуры, тройные точки и точки кипения газов, точки затвердевания и сверхпроводящие точки металлов. Здесь же рассмотрены требования к однородности температуры при сравнении термометров. Три последующие главы посвящены основным методам практической термометрии, термометрам сопротивления, термопарам и термометрии по излучению. Во всех главах, в том числе и во вводной, даны не только физические основы методов высшей точности, применяемых в эталонных лабораториях, но и их подробное описание. Приведены также примеры измерений температуры в промышленных условиях. Книга завершается краткой главой о ртутной термометрии. Каждая глава дополнена обширной библиографией. [c.9]

Пример 13-2. Влажный пар с начальными параметрами pi = = 22 бар и степенью сухости Xi == 0,97 вытекает из комбинированного сопла в среду с давлением р2 = 1 бар. Найти скорость и состояние пара в конце процесса определить также основные размеры сопла, если т = 3,22 кг/сек. [c.216]

Рассмотрим несколько примеров определения деформаций балок методом непосредственного интегрирования основного дифференциального уравнения (10.44), а затем установим правила построения эпюр углов поворота и прогибов, которые необходимы при исследовании деформированного состояния балок при сложной системе нагрузок. [c.273]

На рис. 26.3, а—в показаны примеры конструкции некоторых ЭМУ, где указаны их основные размеры и тяговые характеристики / э=/(8) (сплошные линии), в ненагретом состоянии при различных значениях намагничивающих сил Г, а также кривые условной механической работы W = Рз,рЬ (пунктирные линии). [c.305]

Хорошим примером является ядро атома Fe. Оно образуется в возбужденном состоянии как продукт радиоактивного распада Со. Ядро Fe в возбужденном состоянии испускает фотон с энергией 14,4 кэВ, переходя при этом в ядро ре в основном состоянии. [c.341]

Принадлежащие странному аттрактору сложные, запутанные траектории расположены в ограниченном объеме пространства состояний. Классификация возможных типов странных аттракторов, которые могут встретиться в реальных гидродинамических задачах, в настоящее время неизвестна неясны даже критерии, па которых должна была бы основываться такая классификация. Существующие знания о структуре странных аттракторов основаны в основном лишь на изучении примеров, возникающих при [c.165]

Для другого рассмотренного выше примера трех ядер 4Ве °, 5В и бС учет кулоновских поправок приводит к совпадению характеристик основных состояний ядер вС ° и 4Ве с характеристиками одного из возбужденных состояний sB . В этом и аналогичных случаях сравниваемые ядра отличаются не только по числу (п-п)- и (р —р)-связей, но также и по числу (п-р)- [c.278]

Более энергичные у учи могут быть получены в результате реакции взаимодействия протонов с ядрами. С одной такой реакцией мы встречались при рассмотрении взаимодействий протонов с литием. Напомним, что при переходе возбужденного ядра 4Ве , находящегося в нечетном состоянии, в основное четное состояние испускаются у-кванты с энергией примерно 17,6 Мэе. Другими примерами таких реакций является реакция [c.472]

Кристаллы неорганических веществ с водородной связью (которая по своему характеру является, в основном, ионной) часто выделяют в отдельный тип. Водородная связь обусловлена электростатическим притяжением между атомом водорода и каким-либо сильно электроотрицательным атомом (О, F, N, С1 и др.). Классическим примером таких веществ является вода в жидком или твердом состоянии. Из-за недостатка места мы не будем более подробно останавливаться на этом типе связи и отошлем читателя к более фундаментальным трудам по физике твердого тела. [c.55]

Одно из следствий научно-технической революции заключается в резком повышении требований к точности расчетов, что, в свою очередь, требует более полного учета всех физических особенностей рассматриваемых задач. Как правило, прикладные задачи, связанные с исследованием колебаний стержней, требуют знания статического напряженно-деформированного состояния. Это существенно осложняет решение уравнений движения, так как требует решения уравнений равновесия — определения вектора состояния в статике, компоненты которого входят в качестве коэффициентов в уравнения малых колебаний. В консервативных задачах статическое напряженно-деформированное состояние влияет в основном только на спектр частот, изменяя их числовые значения. В неконсервативных задачах, например в задачах взаимодействия стержней с потоком воздуха или жидкости, статическое напряженно-деформированное состояние влияет не только на спектр частот (на мнимые части комплексных собственных значений), но и на критические состояния стержня (на действительные значения комплексных собственных значений), что, конечно, необходимо учитывать при расчетах. Во второй части книги, так же как и в первой, основные теоретические положения и методы решения иллюстрируются конкретными примерами, способствующими более глубокому пониманию излагаемого материала. [c.3]

В настоящее время разработаны и успешно применяются численные методы-решения многих теплофизических задач расчет температурного состояния-твердых тел, температурных полей в потоках жидкости и газа, в жидких и газовых прослойках, заключенных в неподвижные или вращающиеся полости исследование закономерностей движения теплоносителя с целью выявления механизма процессов теплообмена исследование структуры пограничного слоя, теплообмена и трения на твердой поверхности и т. п. Одним из наиболее успешно развивающихся направлений использования математического эксперимента в теплофизических исследованиях является изучение закономерностей тепломассообмена и трения в потоках жидкости и газа с использованием теории пограничного слоя. Поэтому в качестве примера рассмотрим более подробно основные этапы математического эксперимента по исследованию сопротивления трения и теплоотдачи турбулентного потока к твердой поверхности. Ограничим задачу случаем стационарного течения несжимаемой жидкости с постоянными теплофизическими свойствами около гладкой плоской поверхности (в общем случае проницаемой). [c.66]

Отличительной особенностью фазовых переходов II рода является то, что при этих переходах состояние тела меняется непрерывным образом. Структурный механизм такого перехода, объясняющий его основные черты, можно наглядно проиллюстрировать на примере перехода параэлектрической в сегнетоэлектрическую фазу в кристалле ВаТЮз. Выше точки перехода (120° С) эти кристаллы являются кубическими, причем атомы Ва расположены в [c.257]

Эффективность полученного решения зависит от того, насколько хорошо пробная функция аппроксимирует точное решение при значениях параметров а, р, у,..., полученных из условий (53.9). Общие особенности точного решения обычно удается выяснить исходя из общих особенностей задачи. Рассмотрим в качестве примера нахождение энергии и волновой функции основного состояния атома водорода вариационным методом. Пусть пробной функцией, учитывая сферическую симметрию задачи, будет [c.281]

Пример 53.1. Найти энергию основного состояния частицы в бесконечно глубокой потенциальной яме [см. 55, формула (26.6)], используя вариационный метод. [c.283]

Ограничивая качественное рассмотрение свободных колебаний в линейных и нелинейных диссипативных системах разобранными примерами, отметим, что в более сложных случаях, особенно для нелинейных задач, целесообразно пользоваться методом изоклин, построение которых позволяет составить представление об основных чертах фазового портрета исследуемой системы и, тем самым, о характере совершаемых ею движений. При этом, как уже указывалось, в диссипативных системах мы должны получить независимо от начальных условий такие движения, которые приводят систему к устойчивой особой точке — состоянию покоя, т. е. к диссипации всей энергии, связанной с изучаемым движением. [c.55]

Установим необходимые условия равновесия на примере плавания тела в погруженном состоянии (третий случай). В этом случае для равновесия тела, кроме соблюдения основного условия G = Р , необходимо также, чтобы центр тяжести тела и центр водоизмещения лежали на одной вертикали. В противном случае возникнет пара сил (рис. 2.36), которая приведет тело во вращение. [c.59]

Изложены основные разделы курса сопротивления материалов растяжение, кручение, изгиб, статически неопределимые системы, теория напряженного состояния, теория прочности, толстостенные трубы, пластины и оболочки, прочность при переменных напряжениях, расчеты при пластических деформациях, устойчивость и методы испытаний. Для лучшего усвоения теоретического материала даны примеры с решениями. По сравнению с предыдущими изданиями опущены параграфы и главы, не получившие широкого практического применения, внесены дополнения и уточнения с учетом современных тенденций развития механики и прочности конструкций. [c.4]

Основной особенностью мира элементарных частиц является широкая взаимопревращаемость частиц друг в друга. В результате их взаимодействий друг с другом одни частицы исчезают, а другие порождаются. В процессе этих взаимопревращений вакуум играет первостепенную роль он является как бы резервуаром, из которого черпаются порождаемые частицы и куда переходят исчезающие частицы. На примере состояний с отрицательной энергией электрона было пояснено, как это происходит в случае электронно-позитропного вакуума. Вакуум частиц проявляется и во многих других наблюдаемых эффектах. [c.402]

Наконец, возможно такое формирование области состояний, когда изменение выходных параметров изделия происходит в два этапа (рис. 55, з). В первый период теряет работоспособность вспомогательный элемент (по параметру Xj), а затем начинает изменяться состояние основного элемента, определяемое параметром Ха. Например, вначале изнашивается уплотнение вала, которое препятствует проникновению пыли к опоре, а после достижения им предельного состояния начинается износ опоры. Предельное состояние этой основной пары (Хзтах) выбирается, например, по условию точности вращения. Таким образом, здесь формирование области состояний подчиняется схеме на рис. 37, когда начало Гв процесса изменения выходного параметра Х (t) является случайной величиной. В рассматриваемом примере это значение является следствием другого случайного процесса Х (/ ). [c.169]

Ниже приводятся примеры расчета основного напряжен ного состояния в области неустановившейся ползучести. [c.121]

На рис. 7-30 с трудом можно обнаружить вогнутость S-линии влево. Следовательно, когда G- и 5-точки располагаются на S-линии, точка G+ должна лежать немного правее этой линии, чему отвечает область в более высокой части градирни. Точка состояния основной массы газа находится в области смешанной фазы. Значит, в потоке газа могут содержаться мельчайшие капельки в виде тумана. Это обстоятельство делает несколько сомнительным справедливость и применимость развитых выше методов анализа массообмена. По-видимому, до сих пор не было npo>BefleHo ни одного систематического исследования влияния смешанной фазы на соответствующие проводимости и движущие силы тепло- и массопереноса. Однако вряд ли приходится сомневаться в том, что ошибки от пренебрежения этим влиянием в задачах типа примера 7-11 практически окажутся совершенно незначительными. [c.327]

После этих предварительных рассуждений перейдем теперь к более детальному рассмотрению простейшего случая, а именно молекулы, состояш,ей из двух одинаковых атомов. Следуя приближению Борна — Оппенгеймера, рассмотрим вначале два атома, находяш,ихся на расстоянии R друг от друга. Решая уравнение Шрёдингера для этого случая, можно затем найти зависимость энергетических уровней от расстояния между атомами в молекуле. Даже и не решая уравнение (которое обычно является очень сложным), нетрудно понять, что зависимость энергии от R должна иметь вид кривой, изображенной на рис. 2.23, где в качестве примера показаны основной уровень 1 и первое возбужденное состояние 2. Очевидно, что если расстояние между атомами очень большое (/ ->-оо), то энергетические уровни будут такими же, как и у изолированного атома. Если расстояние R между атомами конечно, то вследствие их взаимодействия энергетические уровни будут смеш,аться. Поскольку производная от энергии по R представляет собой силу, с которой атомы действуют друг на друга, можно показать, что вначале на больших расстояниях эта сила является силой притяжения, а затем на малых расстояниях она становится оттал-киваюш,ей. Сила равна нулю, когда расположение атомов соответствует минимуму (например, Ro) каждой кривой. Следовательно, это и есть то расстояние между атомами, которое они стремятся занять (при отсутствии колебаний). Заметим, что кривая зависимости энергии от R для возбужденного состояния сдвинута вправо относительно кривой, соответствуюш,ей основному состоянию. Это указывает на то, что среднее межатомное расстояние в возбужденной молекуле больше, чем в молекуле, находящейся в основном состоянии. [c.90]

В качестве другого примера определения, основного состояния ионов можно рассмотреть железо-кобальтовые шпинели СожРез ж04 при х . При низкой температуре СоРв204 имеет обращенную структуру с эквивалентной концентрацией ионов Со + и Fe +. в октаэдрических узлах. Остается выяснить, в какую сторону сдвинуто равновесие [c.118]

Если, однако, запрещенный переход становится возможным благодаря возбуждению вырожденного колебания, то положение несколько меняется из-за наличия расщеплений типа Реннера — Теллера и Яна — Теллера. В соответствии с общим правилом отбора только определенные электронноколебательные компоненты вырожденного электронного состояния могут комбинировать с другим электронным состоянием (основным состоянием). На фиг. 71 приводятся два примера переход Hg — для молекулы с симметрией li h и переход Е" — А[р,ля молекулыс симметрией 2>з/,. В первом случае при возбуждении в электронном состоянии Hg одного кванта колебания типа Пи (скажем, V2) возникают три электронно-колебательных состояния, из которых только состояние типа может комбинировать с нижним состоянием тина Если, кроме того, возбуждены и другие полносимметричные колебания, то во всех случаях переходы с нижнего состояния возможны только на компоненты типа 2i. Расстояние первой интенсивной полосы (полосы 1—О по деформационному колебанию) от отсутствующей полосы 0—0 теперь уже не равно частоте деформационного колебания в верхнем состоянии, а больше нее или меньше из-за расщепления типа Реннера — Теллера. [c.179]

На самом деле всё не так просто. Потенциал примеси не является чисто кулоповским и отличается у разных атомов. Это приводит к так называемому потенциалу центральной ячейки и химическому сдвигу локальных уровней. Химический сдвиг важен особенно для основного состояния, так как оно менее локализовано и волновая функция в возбужденных состояниях обрагцается в ноль в начале координат (и не чувствует потенциал центра ячейки). Примеры энергии основного состояния трех доноров и трех акцепторов (в электрон-Вольтах) [c.23]

К сожалению, практика эксплуатационной работы нашего локо-М0ТИВ1ЮГ0 хозяйства говорит о других примерах. Долгое время большим достижением считалось создать такой локомотив, срок службы которого иногда превышал 20 лет. Не трудно доказать, что это приводило к высоким экономическим результатам, а попутно и к отставанию и торможению в развитии локомотивостроения. В результате тепловоз ТЭЗ, рождения 50-60-х годов прошлого столетия, работает и сейчас. Потеряно время конструкторами, институтами, производством и т.д. И только за последние 10-12 лет стали появляться новые серии локомотивов, которые имеют более высокие эксплуатационные показатели. В тепловозном парке появились более мощные тепловозы, такие как М62, 2М62, 2ТЭ121. А в семействе электровозов и того меньше. Большие средства при этом затрачиваются на ремонт и поддержание технического состояния основных фондов и значительно меньше на создание новых. Локомотиворемонтных заводов оказалось в 8-10 раз больше, чем локомотивостроительных. [c.244]

Рассмотрим результаты экспериментов, характеризующие влияние скорости деформирования на критические параметры, контролирующие предельное состояние материала, и сопоставим их с механизмами накопления повреждений и разрушения. Основная закономерность, которая наблюдается при различных схемах деформирования в условиях, когда скоростные параметры нагружения влияют на характеристики разрушения, состоит в уменьшении критических значений этих характеристик при снижении эффективной скорости деформирования. Так, при испытании на ползучесть в определенном температурном интервале снижение скорости установившейся ползучести, вызванное уменьшением приложенных напряжений, может приводить к уменьшению деформации ef, соответствующей разрушению образца. В качествее примера на рис. 3.1, а приведены результаты опытов на ползучесть для ферритной стали, содержащей 0,5% Сг, 0,25% Мо, 0,25% V, при 7 = 550°С и напряжении а =150- 350 МПа [342]. При скорости установившейся ползучести порядка 10 3 с деформация до разрушения образца составляет всего несколько процентов. [c.151]

Примером вторичной термометрии, которая тем не менее Tia T весьма полезную информацию для первичной термометрии, служит магнитная термометрия. Магнитная термометрия очень тесно связана с первичной термометрией и обсуждается в гл. 3, посвященной в основном первичной термометрии. Магнитная термометрия не является первичной, поскольку в уравнение состояния входит до четырех постоянных, которые должны быть определены для конкретного термометра. Но после того, как эти постоянные будут найдены по другому термометру в некотором интервале температур, магнитная термометрия позволяет получить весьма надежные данные о гладкости результатов первичной термометрии. Смысл используемого понятия гладкость в данном контексте разъясняется в гл. 2. [c.35]

Снятие возбуждения с метастабильного состояния ядра может происходить двумя путями. Первый путь был проиллюстрирован на примере з5Вг ° , Детальная схема распада ядра з5Вг ° с более точными значениями периодов полураспада дана на рис. 58, б. Ядро переходит из метастабильного состояния в основное, испуская у-лучи или электроны внутренней конверсии. Затем из основного состояния испускаются р-частицы с тем же энергетическим спектром, что и у р-частиц, образующихся в обычных процессах. Однако из-за того, что время жизни метастабильного состояния больше периода полураспада р-излу-чения, будет наблюдаться второй (больший) период р-распада. [c.173]

Неопределенность в энергии возбужденного состояния приводит к немонохромэтичности -у-излучения, испускаемого при переходе ядра из возбужденного состояния в основное. Эту не-монохроматичность принято называть естественной шириной (Г) линии испускания улучей. В нашем примере Г 5 - 10 эв. Это очень малая величина по сравнению с энергией у-перехода Е — 129 кэв. Поэтому если бы существовал способ обнаружения изменения энергии на величину порядка естественной ширины линии излучения, то он дал бы возможность измерять энергию [c.176]

Рассмотрим в качестве примера, иллюстрирующего важность соотношения неопределенностей для анализа явлений микромира, движение электрона в основном состоянии атома водорода. В теории Бора точечный электрон движется по орбитам, которые квантованы. Однако его движение по квантованной орбите ничем не отличается от механического перемещения частицы вдоль траектории в классической механике. В рамках квантовой механики нельзя говорить о движении электрона по траектории, но можно говорить о вероятности местонахождения электрона в той или иной области пространства. Это обстоятельство также связано с принципом неопределенности если электрон зафиксирован в какой-то точке пространства в какой-то момент времени, то его импульс, а следовательно, и скорость становятся полностью неопределенными и понятие траектории теряет смысл. Распределение вероятностей координат 3j/eKTpoHa в атоме водорода рассмотрено в 30. Здесь достаточно заметить, что имеются вероятности пребывания электрона достаточно далеко от ядра и достаточно близко. Наиболее вероятным расстоянием в основном состоянии является расстояние до первой боровской орбиты в теории Бора. Это заключение в принципе может быть подтверждено экспериментально. В настоящее время проведено достаточно много измерений распределения плотности электронного облака в атомах и эти измерения находятся в хорошем согласии с предсказаниями квантовой механики. [c.120]

Пример 40.1. Рассмотреть кванто-во-механическими методами поведение полного момента атома водорода в основном состоянии при прохождении магнитного поля между магнитами С (рис. 75), считая, что в плоскости XY действует пульсирующее магнитное поле = 5io os((or) (рис. 78). [c.229]

В модели оболочек без остаточного взаимодействия состояния нуклонов в ядре полностью описываются самосогласованным потенциалом типа (3.8) (с добавкой (3.9) в применении к протонам). Одним из важнейших применений теории оболочек в целом является получение спинов и четностей основных и некоторых возбужденных состояний ядер. Эта возможность базируется на том, что каждая замкнутая оболочка имеет нулевой полный момент и положительную четность. Поэтому в создании спина и четности уровня ядра принимают участие только нуклоны внешних оболочек. Например, в ядре изотопа кислорода gO основное состояние должно иметь (и действительно имеет) характеристику так как сверх заполненных оболочек Z = 8H yV, = 8в этом ядре имеется один нейтрон в третьей оболочке, начинающейся уровнями ld /j. К сожалению, однако, для большинства ядер такие предсказания оказываются неоднозначными. Рассмотрим для примера ядро изотопа хрома В этом ядре заполнены оболочка Z = 20 и подоболочка N = 28. Сверх этих оболочек в состоянии fy имеются четыре протона, моменты которых могут складываться различными способами по правилу (1.31) с учетом принципа Паули. В результате этого сложения получаются различные состояния с суммарными моментами У = О, 2, 4,. .. В модели без остаточного взаимодействия энергии всех этих состояний одинаковы. Поэтому без допущений о виде остаточного взаимодействия нельзя сказать, каким должен быть спин основного состояния ядра 24Сг . Последовательный учет остаточного взаимодействия сложен и математически громоздок. Поэтому мы ограничимся рассмотрением модели оболочек с феноменологическим спариванием, в которой остаточное взаимодействие учитывается предельно простым способом. В этой модели принимается, что остаточное взаимодействие приводит к спариванию одинаковых нуклонов. С явлением спаривания мы уже встречались в гл. И, 3, п. 5. Оно состоит в том, что нуклоны одного сорта стремятся объединиться внутри ядра в пары с нулевым суммарным моментом и положительной четностью. Допущение о феноменологическом спаривании, как видно, совершенно не усложняет математического аппарата модели. Ниже мы увидим, что оно существенно расширяет область применимости оболочечных представлений. [c.98]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...