Период полураспада

Кривые изменения х во времени при различных значениях Ki приведены на рис. 8.17. На графике указаны также значения периодов полураспада (половинных времен). [c.301]

Спектры у-излучения, образующегося при захвате тепловых нейтронов, приведены в табл. 9.4. При ее составлении использованы данные работ [12, 19]. Поскольку захват нейтрона часто приводит к образованию радиоактивного ядра с последующим испусканием у-квантов, значения интенсивности у-квантов, образующихся при радиоактивном распаде, были добавлены к значениям интенсивности захватного у-излучения в соответствующих энергетических интервалах (в тех случаях, когда период полураспада порядка часа или меньше). В табл. 9.4 приведены также значения сечений радиационного захвата при средней энергии тепловых нейтронов, которая равна 0,025 эв. [c.28]

Как правило, время движения теплоносителя в активной зоне много меньше периода полураспада активных ядер. Поэтому без [c.88]

Важно обратить внимание также на реакцию 0 (п, р)М в результате которой возникают ядра, испускающие нейтроны. Период полураспада ядер 4,14 сек. Энергия нейтронов около 0,9 Мэе. Наличие их обусловливает необходимость нейтронной защиты теплоносителей Н2О и ОгО. На рис. 10.3 показана зависимость микроскопического се.чения реакции от энергии. Величина сечения, усредненного [c.98]

Ядро-мишень (содержание в природной смеси, %) Реакция сечение, барн Радиоактивное ядро (период полураспада) Энергия у квантов, Мэе (выход, %) [c.99]

Период полураспада Со 71 день, распад его сопровождается испусканием у-квантов с энергиями 1,62 Мэе (0,5%) и 0,8 Мэе (100%). На рис. 10.4 представлена зависимость сечения этой реакции от энергии [9]. [c.99]

Здесь С,- — концентрация -го изотопа — период полураспада Ег — энергия а-частиц КаА, РаВ и РаС, которая включает [c.207]

Из-за относительно малого периода полураспада ядер N важно учитывать изменение активности на отдельных участках первого контура. В табл. 1.1 был приведен объем участков первого контура. В задании ука- [c.316]

Период полураспада изотопа радия Ra 1600 лет. Сколько ядер изотопа испытает распад за 3200 лет, если начальное число радиоактивных ядер 10 [c.346]

Период полураспада ядер изотопа иода 53I — 8 суток. Сколько радиоактивных ядер этого изотопа останется в образце через 80 суток, если начальное количество радиоактивных ядер равно 10 [c.346]

Быстрая заряженная частица в постоянном магнитном пол движется с ускорением, перпендикулярным к направлению ее движения, а значение ее скорости совсем не изменяется. Если частица неустойчива, то измеренный период полураспада должен быть в точности равен тому периоду полураспада, который получился бы, если бы она двигалась прямолинейно с той же скоростью в отсутствие магнитного поля. Это предсказание подтверждается опытами с (х -мезонами, распадающимися с периодом полураспада 2,2-10- с на электрон и нейтрино. Одно и то же собственное время полураспада наблюдается как для свободно движущихся --мезонов, так и для ц--мезонов, совершающих спиральное движение в магнитном поле или даже неподвижных. Общепризнано, что специальная теория относительности дает достаточно точное описание кругового (т. е. ускоренного) движения заряженных частиц в магнитном поле. [c.362]

Если растение, например дерево, погибает и перестает поглощать соединения углерода из атмосферы, то содержание радиоактивного углерода постепенно уменьшается, так как он распадается с периодом полураспада 5568 лет. Сравнивая, например, активность [c.16]

При помощи ядерных реакций удается получить у каждого химического элемента еще по нескольку неустойчивых (радиоактивных) изотопов. Например, известны неустойчивые изотопы кислорода 76 сек), , 118 сек), 27 сек). (В скобках стоит символ частицы, выбрасываемой ядром, и период полураспада в секундах). У некоторых элементов число стабильных и нестабильных изотопов достигает десятков например, у олова известно 25 изотопов, у свинца — 22, у ксенона — 25 и т. д. [c.83]

Изомерными ядрами называются ядра, которые содержат одинаковое число протонов и одинаковое число нейтронов, но обладают различными физическими свойствами разный период полураспада, разная энергия связи, разные спины и т. д. Различие в физических свойствах изомерных ядер связано с тем, что они находятся в различных квантовомеханических состояниях. Одно из этих ядер обычно соответствует основному состоянию, а второе — возбужденному метастабильному (относительно устойчивому) состоянию. Но это возбужденное состояние ядра обладает настолько большим временем жизни по сравнению с жизнью ядра в обычных возбужденных состояниях, получающихся при ядерных реакциях, что такое ядро может рассматриваться как самостоятельное ядро. Ядро, пребывающее в возбужденном состоянии, обычно называется верхним изомером, а ядро в основном состоянии — основным изомером. Известны случаи, когда ядро имеет одно или несколько изомерных [c.191]

Практически более удобным оказалось характеризовать продолжительность жизни радиоактивного изотопа периодом полураспада Т. Периодом полураспада Т называется то время, в течение которого распадается половина начального количества атомов данного радиоактивного вещества. Из соотношения (VI.3) имеем [c.203]

Периоды полураспада различных естественных изотопов весьма различны и выражаются в секундах, минутах, днях и годах. Постоянная радиоактивного распада выражается в обратных секундах. [c.203]

Вещества с большим периодом полураспада слабо активны, имеют малое "к. [c.203]

Итак, путем бомбардировки ядер а-частицами можно искусственным путем получить ядра радиоактивных изотопов с различными периодами полураспада. В 1934 г. Э. Ферми с сотрудниками установили, что путем бомбардировки ядер нейтронами также могут быть получены ядра радиоактивных изотопов. Например [c.213]

Если известна активность препарата а в кюри, период полураспада Т радиоактивного вещества и его атомный вес А, то можно определить вес препарата в граммах (или килограммах). [c.215]

Р распад также характеризуется постоянной распада 1, периодом полураспада Т и средним временем жизни бета-активного ядра т = 1 т [c.235]

Периоды полураспада изученных Р-переходов за- [c.235]

Материнские продукты деления имеют обычно относительномалый период полураспада и поэтому не успевают проникнуть в теплоноситель, за исключением случая, когда оболочка твэла разрушена так, что теплоноситель начинает контактировать с горючим. Следовательно, наиболее общим моментом является рассмотрение изменения концентрации дочерних продуктов деления в теплоносителе работающего реактора. [c.95]

Радиоактивный изотоп Период полураспада Активность, лекк рн/л(кроме М ) [c.100]

Защита контура теплоносителя должна обеспечивать снижение уровней излучений до заданных допустимых значений во всех окружающих его помещениях. Эти помещения могут быть обслуживаемыми во время работы реактора и не обслуживаемыми. Для второй категории помещений расчет защиты производится только с учетом остаточного уизлучениЯ, к которому следует отнести долгоживущие продукты активации и продукты деления. При этом обычно имеют в виду радиоактивные ядра с периодами полураспада, измеряемыми часами и ббльщими [c.100]

Если продукты деления образовались в реакторе с небольшой удельной мощностью (несколько киловатт на килограмм) и в результате сравнительно небольшой кампании (7< 180 дней), то горючее доступно для переработки уже через несколько месяцев. Например, после четырехмесячной выдержки удельная активность смеси продуктов деления уменьшается примерно в 30 раз, а у-эквивалент —в 50 раз [1]. С точки зрения защиты большой срок выдержки необходим еще и для того, чтобы максимально распались летучие продукты деления — изотопы радиоактивного иода (в основном 1 с 7 )/2 = 8,05 дня) и ксенона (в основном Хе с 7)/2 = 5,29 дня). Кроме того, такая выдержка необходима для распада изотопа Ва , дочерний продукт которого Еа имеют наиболее проникающие у-кванты (период полураспада Ва 71/2=12,8 дня). На рис. 13.4 показано изменение эффективного спектра у-излучения смеси продуктов деления в реакторе на тепловых нейтронах [1] в зависимости от 7 и 7 Видно, что наиболее проникающая компонента с эффективной энергией 1 = 2,25 Мэе дает минимальный вклад при выдержке /= 1004-150 дней. Дальнейшее возрастание вклада жесткой компоненты происходит главным образом вследст- [c.190]

В случае теплоносителя — обычной воды основной проблемой при работе реактора является защита от излучения самой воды. Наибольшим по удельной активности и интенсивности испускания проникающего излучения оказы-пается у-излучение ядер N . Эти ядра образуются в результате реакции О (я, p)N происходящей на быстрых нейтронах (энергия более 11,6 Л1эо). Радиоактивные ядра распадаются с периодом полураспада 7,35 сек (постоянная распада Л = 0,094 сек )- Каждый распад ядра сопровождается испусканием у-кваятов [c.316]

Это уравнение носит название закона радиоактивного распада. В нем Nfi о шачает начальное количество радиоактивных ядер в момент времени, с которого начинаются наблюдения (t =0). Число ядер-, не испытавших распада до некоторого произвольного момента времени t, обозначено N. Символом Т обозначена постоянная величина, зависящая от типа радиоактивного изотопа. Эта постоянная называется периодом полураспада. Через промежуток времени, равный периоду полураспада (t = T), исходное количество радиоактивных ядер убывает вдвое. [c.323]

Весьма удивительным является то, что все около 80 извест1Н)1х изомеров с периодами полураспада Т,, > I сек встречаются в виде островов в периодической системе, располагаясь около магических чисел 50, 82 и 126. Модель ядерпых оболочек позволяет предсказать области в периодической системе, где должна наблюдап ся изомерия ядер. [c.192]

Slтl (Т 2,5-10 лет) и т. д. У этих изотопов период полураспада больше геологического возраста Земли (1—2-10 лет), поэтому они дожили до наших дней и содержатся в земной коре. [c.204]

Периоды полураспада различных радиоактивных изотопов заключаются в широких пределах значений — от шллиapдoв лет до миллионных долей секунд. Это относится также и к изотопам одного и того же семейства. Таким образом, у различных радиоизотопов весьма различна скорость их распада, а значит, и различна их активность. [c.214]

Активность данного препарата (X = onst) зависит только от количества радиоактивных атомов, которое в данном препарате уменьшается с течением времени по экспоненциальному закону (VI.3). (Препаратом будем называть определенное количество радиоактивного вещества, специально приготовленного для эксперимента.) Следовательно, и актив(юсть препарата с периодом полураспада Т будет меняться тоже по экспоненциальному закону [c.214]

Время жизни = Y a-aKTHBiibix ядер колеблется в очень широких пределах, от 3-10 сек для g4Po" " (старое название Th ) до 5-лет для, oNd . Время жизни, или периоды полураспада, а-актдвных ядер, как будет показано ниже, тесно связано с величиной энергии а-частиц. [c.221]

Сопоставление длины пробега (кинетической энергии) а-частицы с вероятностью распада альфа-излучателя (или с периодом полураспада) позволило Г. Гейгеру и Дж. Нэттолу еще в 1911 г. установить зависимость, известную под именем закона Гейгера—Нэт-тола [c.222]

Из (VI.40) и (VI.41) следует, что вероятность а-распада резко умень-агаеТся с ростдм момента количества движения I, уносимого а-ча-с ицей. Из этих соотношений и рисунка 68 непосредственно видна чрезвычайно резкая зависимость вероятности а-распада от энергии вылетающей а-частицы. Частица, находящаяся на более высоком уровне (< 2 имеет значительно большую вероятность пройти через барьер и покинуть ядро. Напримф, изменение энергии а-частицы всего лишь на 10% приводит к изменению вероятности а-распада в 4-10 раз. Это дает объяснение тому хорошо известному экспериментальному факту, что энергия выбрасываемых а-частиц для всех радиоактивных ядер заключена в сравнительно узком интервале значений (4—9 Мэе), несмотря на огромное различие их периодов полураспада (4,5-10 лет — 3-10 сек). [c.231]

Физика. Справочные материалы (1991) -- [ c.323 ]

Основы ядерной физики (1969) -- [ c.203 , c.204 ]

Введение в ядерную физику (1965) -- [ c.103 ]

Физические величины (1990) -- [ c.239 ]

Единицы физических величин и их размерности Изд.3 (1988) -- [ c.313 ]

Справочник машиностроителя Том 2 Изд.3 (1963) -- [ c.430 ]

Теплотехнический справочник том 1 издание 2 (1975) -- [ c.0 ]

Физическое металловедение Вып II (1968) -- [ c.439 ]

Единицы физических величин и их размерности (1977) -- [ c.256 ]

Справочник по специальным работам (1962) -- [ c.16 ]

Ядра, частицы, ядерные реакторы (1989) -- [ c.161 ]

Справочное руководство по физике (0) -- [ c.477 ]

Справочник по элементарной физике (1960) -- [ c.186 ]

Справочник по Международной системе единиц Изд.3 (1980) -- [ c.41 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...