Температуры однородность

Как выше указывалось, основные параметры состояния (абсолютное давление, удельный объем и абсолютная температура) однородного тела зависят один от другого и взаимно связаны математическим уравнением вида [c.23]

Температура однородной ЛТР-плазмы [c.233]

Применительно к испаряющейся или конденсирующейся капле, если принять, что внутри нее (г < а) профиль температур — однородный (T = Ta = Ts), то теплота фазовых переходов отводится и подводится газом, т. е. [c.234]

Предположение о том, что внутри сосуда температура однородна, означает, что скорость выравнивания температур очень велика, так что основное термическое сопротивление оказывает тонкий слой газа у поверхности сосуда. В результате количество тепло ы, отданной стенкам сосуда, можно записать в виде [c.270]

Равновесный (квазистатический) процесс является процессом обратимым. По определению равновесный процесс представляет собой последовательность равновесных (статических) состояний, в которых соблюдается механическое (поле давлений однородно) и термическое (поле температур однородно) равновесие. Переход от одного состояния к другому неминуемо связан с нарушением равновесия движение поршня нарушает однородное поле давлений, так как при сжатии газа у поверхности поршня возникает область повышенного давления подвод теплоты вызывает нарушение однородного поля температуры, так как в месте подвода температура возрастает. В практическом смысле процесс можно считать равновесным тогда, когда до начала следующего перехода (элементарное перемещение поршня или подвод элементарного количества теплоты) возмущения, [c.46]

Тепловой пограничный слой характеризуется большим градиентом температуры, под действием которого осуществляется поперечный перенос теплоты. В области, непосредственно прилегающей к поверхности теплообмена, температура изменяется от t — температуры основного потока до температуры стенки t . За пределами теплового пограничного слоя температура однородна и там явление переноса теплоты отсутствует. Тепловой пограничный слой по толщине S, может совпадать или не совпадать с динамическим 5 (рис. 2.28, 2.29). Соотношения толщин теплового и динамического пограничных слоев определяются значением числа Рг = v/a. [c.168]

После перехода к безразмерной температуре однородное уравнение примет вид [c.112]

Последнее показывает, что при постоянном значении коэффициента теплопроводности температура однородной стенки изменяется по линейному закону. В действительности же вследствие своей зависимости от температуры коэффициент теплопроводности является переменной величиной. Если это обстоятельство учесть, то получим иные, более сложный расчетные формулы. [c.13]

Если предположить, что поле температур однородно в процессе охлаждения, то конечное напряженное состояние материала можно рассчитать при помощи квазиупругого анализа и суперпозиции [1]. В частности, пусть R представляет собой интересующие нас вязкоупругое напряжение, деформацию или перемещение в любой момент времени в процессе охлаждения или после него. Тогда [c.192]

За пределами теплового пограничного слоя, в неограниченном потоке, температура однородна, и там явление переноса тепла не возникает. Все тепло, передаваемое сквозь стенку окружающей среде (для определенности принимаем, что сносится [c.108]

Мы начнем эту главу с анализа теплообмена в области, достаточно удаленной от входа в трубу, где профили скорости и температуры полностью стабилизированы. Эту задачу решим для труб с различной формой поперечного сечения — круглой трубы, кольцевого канала, труб прямоугольного и треугольного сечения. Мы рассмотрим теплообмен при нагревании (или охлаждении) обеих стенок кольцевого канала, а также при изменении плотности теплового потока по окружности трубы. Затем мы рассмотрим класс задач теплообмена в термическом начальном участке при полностью развитом профиле скорости. Предполагается, что температура жидкости до некоторого сечения трубы однородна и равна температуре стенки трубы (теплообмен в этой области отсутствует). Вниз по потоку от этого сечения происходят теплообмен и развитие профиля температуры. Наиболее подробные решения получены для теплообмена в термическом начальном участке круглой трубы. Приведены также решения для термических начальных участков труб прямоугольного сечения и кольцевых каналов. Рассмотрен метод, с помощью которого решения для термического начального участка при постоянной температуре стенки и при постоянной плотности теплового потока на стенке трубы можно использовать для расчета распределения температуры жидкости при произвольном изменении температуры или плотности теплового потока на стенке вдоль оси трубы. Наконец, приведены некоторые результаты расчета теплообмена для объединенного гидродинамического и термического начального участка, т. е. для случая, когда на входе в трубу как скорость жидкости, так и температура однородны по сечению. [c.131]

Формула (9.1) получена для одномерного адиабатического течения идеального газа в сопле. Отсюда сразу же следуют ограничения, присущие газодинамическому методу определения температуры. Во-первых, этим методом можно определять температуру в том случае, если во входном сечении сопла распределения давления и температуры однородны. Во-вторых, чтобы выполнялось условие адиабатичности, теплоотдача в стенки сопла должна быть пренебрежимо мала по сравнению с энтальпией потока. В-третьих, профиль сопла должен обеспечить безотрывное течение и однородность параметров в поперечном сечении. [c.287]

Явления, подобные разобранным в 24, имеют место у всех систем, состоящих из молекул. Если такую систему, образующую при некоторой температуре однородную массу ( фазу ), постепенно сжимать, то часто бывает так, что ее давление увеличивается при этом все медленнее и медленнее, так что производная [c.128]

Выделение из эмалевого сплава во время остывания некоторых его составных частей, составлявших при высокой температуре однородный сплав со всей массой. [c.94]

Смазка графитная БВН-1 (ГОСТ 5656-60) предназначается для смазывания сопрягаемых поверхностей стальных труб, подвергающихся в эксплуатации изменениям температуры. Однородная маслянистая мазь. [c.424]

Принято считать, что в задачу термодинамики не входит установление аналитических выражений для ряда конкретных свойств реальных тел (например, для зависимости между давлением, объемом и температурой однородного тела, для зависимости теплоемкости от температуры и т. д.). Эти зависимости устанавливаются или при помощи эксперимента, или же там, где это возможно, теоретическим путем на базе кинетической теории материи. Термодинамика обнаруживает, однако, ряд ограничений в свойствах тел и тем самым позволяет сформулировать некоторые общие закономерности в поведении реальных тел. [c.13]

Если начальное условие для температуры однородно, то следует положить Ф[ = Фг = 0. В этом случае перемеш.ение опредС ляется формулой [c.736]

Рекомендовать температуру закалки стали, содержащей 0,45% С, для получения при последующем отпуске (указать его температуру) однородной структуры сорбита. [c.309]

С, для получения при последующем отпуске (указать бго температуру) однородной структуры сорбита. [c.325]

Сопоставление химической устойчивости стекол методом порошков требует строгого соблюдения условий опыта постоянства температуры, однородности зерен порошка по размеру и форме, [c.53]

Изменение температуры однородного тела с внутренним источником тепловой энергии определяется по уравнению (1И.5). [c.51]

Во входном сечении трубы задается распределение скорости и температуры по сечению в зависимости от времени. Обычно поперечные составляющие скорости принимаются равными нулю, а продольная составляющая скорости и температура однородными по сечению. [c.14]

До сих пор мы исследовали теплообмен в кольцевых трубах при полностью развитом (стабилизированном) течении. Здесь мы рассмотрим тот же вопрос, но при условии, что на входе в обогреваемый участок распределение скорости, как и распределение температуры, однородно по сечению. Следовательно, профили скорости и температуры будут одновременно изменяться по длине. Приближенный расчет теплообмена в этих условиях (остальные условия те же, что и в 13-2) при постоянной плотности теплового потока на одной из стенок и тепло- [c.254]

Из выражения теплового баланса следует, что изменения температур однородных жидкостей обратно пропорциональны их водяным эквивалентам [c.189]

Рассмотрим такой неравновесный процесс, когда давление и температура однородны во всей системе и окружающей среде, а внутренняя энергия является функцией энтропии объема и состава смеси (5, V, [c.93]

Следует отметить, что во всех сплавах, лежащих между точками F и D, нагрев может вызвать полное растворение избыточной -фазы и получение при высоких температурах однородного а-раствора. В термической обработке у такого сплава будет участвовать вся структура. Для сплавов, лежащих правее точки D, часть 5-фазы остается нерастворенной и эта часть структуры не участвует в процессах термической обработки. Наиболее эффективно термическая обработка повлияет на сплав, соответствующий по концентрации точке D. [c.161]

За пределами теплового пограничного слоя, в неограниченном потоке, температура однородна,и там явление переноса тепла не возникает. Все тепло, передаваемое сквозь стенку окружающей среде (для определенности принимаем, что сносится вниз по течению тепловым пограничным слоем, который непрерывно вовлекает в сферу своего действия невозмущенные теплообменом жидкие частички из внешней области. Если движение внутри теплового пограничного слоя ламинарно, то, вообще говоря, эффекты молекулярного переноса тепла (теплопроводность) и конвекции тепла являются соизмеримыми друг с другом. При этом вблизи внешней границы слоя преобладающее значение получает конвекция (в направлении оси X), теплопроводность же (в направлении оси У) заведомо стремится к нулю, поскольку На- [c.105]

Уравнения линейной теории термоупругости принимают очень простую форму, если предположить, что в отсчетной конфигурации Жк поле температуры однородное в( = о) — во, а материал не напряжен, т. е. находится в так называемом естественном состоянии. Второе предположение означает, что [c.131]

Результаты исследований достаточно очевидно свидетельствует о заметном снижении коэффициента расхода выхлопной системы при полном реверсировании тяги (100% степень реверсирования) — до 10-15% от величины коэффициента расхода сопла на режиме горизонтального полета (нулевая степень реверсирования тяги). При этом характер профиля температур (однородный или неоднородный) на выходе из реверсивного устройства может привести к отличию коэффициента расхода до 2% (рис. 7.27). [c.319]

Для напыленного металла характерно образование дендритных зерен, ориентированных в направлении градиента температуры. Однородность структуры покрытий, напыленных плазмой, существенно более высокая, чем покрытий, напыленных дугой. По аналогии с тита- [c.178]

При низкотемпературной пластической деформации, когда полигонизационные процессы затруднены, пространство между возникшими на ранних стадиях пластической деформации сплетениями быстро заполняется дислокациями, причем с понижением температуры однородность такого распределения нарастает. Дальнейшая пластическая деформация сопровождается исключительно высокой концентрацией точечных дефектов благодаря пересечению движущихся дислокаций с дислокациями леса высокой плотности (Л/д= 10 —10 м ) и образованию значительного количества порогов, порождающих при дальнейшем перемещении дислокаций вакансии и межузельные атомы. После низкотемпературной деформации всего лишь на 10% концентрация точечных дефектов возрастает до 10 —10 ° см т. е. nlN= = (10 —10 " ). Таким образом, достигается концентрация, равная концентрации вакансий Ю"" при температуре плавления. Рост концентрации точечных дефектов и особенно вакансий приводит к увеличению объема при пластической деформации на величину до 0,25%. Процессу образования разориентированной ячеистой структуры в области низких температур (0,2—0,3) Гпл способствует хаотическое распределение дислокаций высокой плотности, приводящее к возникновению точечных дефектов. Увеличение точечных дефектов способствует переползанию краевых дислокаций и, следовательно, как и при полигонизации с развитым неконсервативным движением дислокаций, возможно образование разориентированной ячеистой структуры. При этом пластическая деформация при низкой температуре сопровождается уменьшением размеров ячейки в направлении деформирующего усилия и ее увеличением в направлении вытяжки при прокатке, прессовании, волочении. В связи с этим возникает слоистая ячеистая структура. Особенностью дислокационного строения такой структуры является то, что плотность дислокаций внутри таких ячеек сущ ественно не изменяется, т. е. дислокации, вызывающие изменение формы слоистой ячейки, выходят на ее поверхность или поверхность зерна. [c.254]

Как обсуждалось выще, поведение конструкции из композита можно рассчитать при помощи упругих рещений, используя модель термореологически простой среды, если поле температур однородно. Однако подобная простая процедура не имеет теоретического обоснования для случая, когда уравнения состояния имеют вид (5.28). Поэтому для анализа термореологически сложных материалов может оказаться необходимым прямой численный подход. Есть основания полагать, что в этом случае можно применить щаговые методы, уже используемые в анализе термореологически простых материалов при нестационарных или неоднородных полях температуры. [c.196]

Если распределение средней температуры однородно по одной из поперечных координат (например, по углу), то можно перейти к следующей математической модели. Имеются два теплоносителя, разделенных плоской стенкой, которая имитирует поверхность теплопередачи (рис. 8.33). В сответствии с изложенным выше принимаем теплопроводность жидкостей в плоскости стенки равной нулю. Таким образом, перенос тепла в поперечном направлении может осуществляться только за счет поперечной составляющей скорости. [c.194]

Хорошую коррозионную стойкость и прочность при высоких температурах имеют стали, легированные хромом и никелем высокое содержание никеля способствует образованию структуры устойчивого при комнатной температуре однородного аусте-нита. Наиболее распространенная марка стали аустенитного класса Х18Н10Т. [c.218]

Увеличение ширины спектра генерации с ростом уровня накачки обусловлено, как показал М. С. Соскин с сотрудниками, неоднородным уширением полос излучения активированных сте кол. При этом в активированном ионом силикатном стекле генерация начинается на максимуме полосы (1,06 мкм). При некотором превышении пороговой накачки полоса излучения раздваивается, смещаясь от пороговой частоты, на которой генерация исчезает. При дальнейшем росте накачки полосы излучения все более расходятся, когда расстояние между ними достигает 40 см 1, генерация вновь возникает на пороговой частоте при одновременном удалении крайних полос. Такое развитие спектра хорошо видно на спектрограмме, полученной с помощью скоростной развертки (рис. 10.11). По этим данным было найдено, что для силикатного стекла при комнатной температуре однородное уширение составляет порядка 30см 1, а время миграции энергии по неоднородно уширенной полосе — около 100 мкс. [c.91]

Переход к такого рода необычным состояниям, названным микрокристаллическими, обнаружен при больших пластических деформациях ГЦК монокристаллов сплава ХН77ТЮР [43] . В связи с тем, что согласно диаграмме структурных состояний при переходе к большим пластическим деформациям или при повышении температуры однородные и неоднородные дислокационные распределения переходят в ячеистые структуры, остановимся более подробно на влиянии температуры и степени деформации на характеристики ячеек. [c.211]

Интересен частный случай стационарного температурного поля 0 = 0(х). Если кроме того распределение температуры однородно, т. е. 0(х)= onst, то 0, = О и поэтому перемещение Ui %) равно нулю в каждой точке тела. [c.729]

Эта диаграмма состояния имеет очець простой вид (рис, 13), В ней имеются всего три фазовые области. При высоких температурах сушествует однородный жидкий раствор, обозначенный Ж, при низких температурах — однородный твердый раствор а. Имеется также промежуточная двухфазная область, обозначенная Ж+а, разделяющая однофазные области. [c.69]

Пеодпородпое распределение компонентов в твердом растворе устанавливается при температурах ниже некоторого критического значения (в сплаве Х20П80 - ниже 800 °С). Кластеры возникают даже при охлаждении в воде от температур однородного состояния твердого раствора. [c.71]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...