Взаимодействие состояний

Взаимодействие магнитных моментов щ и ц приводит к тому, что механические моменты 1 и з электрона не сохраняют свое положение в пространстве, а совершают прецессию вокруг вектора полного момента ] = 1+з. В этих условиях квантовые числа т и ms теряют смысл. Поэтому, если необходимо учитывать магнитное взаимодействие, состояние электрона в атоме следует характеризовать четверкой квантовых чисел п, I, Ш]. [c.57]

В ядре потенциал очень быстро спадает с расстоянием, так что 2з-состояние оказывается гораздо выше по энергии, чем состояния р. Поэтому в ядре за оболочкой Is./ следует оболочка 1р в, которой могут находиться 6 нуклонов одного сорта. В 1р-оболочке орбитальный момент I уже не нуль. Поэтому здесь начинает сказываться спин-орбитальное взаимодействие, описываемое вторым слагаемым в гамильтониане (3.5). При I = , s = полный момент j может быть равен либо /а, либо За счет спин-орбитального взаимодействия состояния (/ = /а) оказываются несколько ниже состояний 1ру . При малых I это спин-орбитальное расщепление невелико. Поэтому 4 состояния ]р / и 2 состояния pi/ входят в одну и ту же оболочку. Эта оболочка заполняется до конца при восьми нуклонах одного сорта в ядре (2 нуклона в Isi/ -оболочке и 6 в 1р-оболочке). Протонная и нейтронная 1р-оболочки заполняются до конца в дважды магическом ядре кислорода дО . [c.96]

Несохранение чётности. В нейтронных резонансах слабое взаимодействие проявляется в виде эффектов несохранения пространств, чётности. Смешивание за счёт слабого взаимодействия состояний составного ядра с разной чётностью (s- и д-резонансы) приводит к различию в сечении д-резонанса для нейтронов с поляризацией параллельно (-(-) или антипараллельно (—) импульсу [c.277]

Среда изменяет смешивание Vg и v , к-рое определяется [аналогично (I)J относительно собств, состояний гамильтониана для данной среды (с учётом взаимодействий). Состояния, являются аналогами Jv,-) в среде. Угол смешивания в среде 0 , связываю- [c.311]

Обычно для выявления доминирующих взаимодействий используют приближение, в котором молекула в двух взаимодействующих состояниях имеет одинаковую равновесную конфигурацию и одинаковые силовые постоянные (т. е. одинаковые нормальные координаты). В таких случаях можно записать матричные элементы вибронного взаимодействия, обусловленного оператором fv, между состояниями [c.324]

Для дублет-квартетных переходов следует использовать расширенные точечные группы. Рассмотрим для примера переход Е" — А" в плоской молекуле XY3. Спиновые функции квартетного и дублетного состояний являются соответственно Eif + и Ei/ (приложение II). Из-за спин-орбитального взаимодействия состояние Е" расщепляется на Ei/ -Ь Ез/. + + 1/2 + Еь/2, а А1 превращается в Е / (приложение III). Переходы Ei/ — [c.136]

Бели вводить понятие электронного состояния и описывать его в адиабатическом приближении, то каждому электронному состоянию будет соответствовать определенная потенциальная поверхность (Дь Л г, , Ят-ь) как функция параметров Я,,. . ., йзN-6 — число ядер), определяющих ядерную конфигурацию. При таком описании реальных электронных состояний все так называемые возмущающие воздействия друг на друга электронных состояний одинаковой симметрии (если говорить на этом языке, поскольку состояния не могут взаимодействовать ) должны быть уже заранее учтены. Поэтому реальные электронные состояния молекулы, описываемые в адиабатическом приближении и в предположении, что для каждого электронного состояния имеются потенциальные поверхности, не могут ни взаимодействовать , ни изменять своей энергии (повышать или понижать) их энергия (для равновесной конфигурации) определена, а для совокупности неравновесных конфигураций определена и соответствующая потенциальная поверхность. Иначе (при нулевом приближении) мы получим но описание реальных состояний, а таких гипотетических состояний (отвечающих нулевому приближению, которое само ие отвечает реальности), в которых молекула реально никогда не существует. Здесь и во многих других местах книги (так же как и в предшествующих томах [22, 23]) автор приписывает условным терминам вроде взаимодействие состояний реальный смысл, которого они не имеют.— Прим. ред. [c.388]

Читатель может заметить, что эти выводы о межзонном поглощении делаются на основании формулы, выведенной для внутризонного поглощения (свободными носителями). Это оправданно в модели хаотических фаз, использовавшейся при выводе. Поскольку а Е) выводится из взаимодействия состояний сильной связи, расположенных на соседних узлах, единственный эффект, к которому может привести наличие различных зонных индексов, состоит в изменении величины К в (6.14). [c.121]

Как известно, они отличны от нуля, если числа частиц в состояниях пип отличаются друг от друга на единицу. Отсюда следует, что дельтаобразные особенности спектральной функции в данном случае определяют изменение энергии ферми-системы при изменении числа частиц в ней на единицу. При этом предполагается, что частица добавляется в состояние X (или изымается из него). Подчеркнем, что состояния X были введены нами в 1 просто как некая базисная система, с помощью которой был произведен переход к представлению вторичного квантования. Они, вообще говоря, отнюдь не обязаны быть стационарными соответственно, спектральная функция может и не иметь особенностей указанного вида. В отсутствие взаимодействия между частицами, однако, всегда можно выбрать в качестве базисной системы собственные функции гамильтониана при этом 7(Х, Е) имеет только дельтаобразные особенности в точках Е, представляющих собой просто значения энергии отдельных частиц. При наличии взаимодействия состояния а(Х)Ф , строго говоря, всегда не стационарны. Соответственно особенности спектральной функции 7(Х, Е) не имеют чисто дельтаобразного характера, и состояние с а(Х)Ф затухает при t- o (ср. 2). При достаточно малом затухании, однако, можно в соответствии с 2 ввести представление о квазистационарных одночастичных состояниях, характеризующихся некоторой энергией и затуханием. Действительно, вычисляя вероятности переходов в системе под влиянием гармонической внешней силы, легко убедиться, что именно частота, определяющая осцилляции амплитуды состояния при >оо, входит в закон сохранения энергии (см. пример в гл. VI). При этом, как всегда в таких случаях, энергия одночастичного состояния сохраняется лишь с точностью до неопределенности, связанной с затуханием. Подчеркнем, что фактически энергии одночастичных . состояний следует относить уже не к отдельным частицам, а ко всей системе в целом. На языке квантовой теории поля [c.38]

Внутренняя энергия — это свойство самой системы, она характеризует состояние системы. Теплота и работа — это энергетические характеристики процессов механического и теплового взаимодействий системы с окружающей средой. Они характеризуют те количества энергии, которые переданы системе или отданы ею через ее границы в определенном процессе jf [c.14]

Во всех веществах теплота передается теплопроводностью за счет переноса энергии микрочастицами. Молекулы, атомы, электроны и другие микрочастицы, из которых состоит вещество, движутся со скоростями, пропорциональными их температуре. За счет взаимодействия друг с другом быстродвижущиеся микрочастицы отдают свою энергию более медленным, перенося таким образом теплоту из зоны с высокой в зону с более низкой температурой. В теории теплообмена, как и в гидромеханике, термином жидкость обозначается любая сплошная среда, обладающая свойством текучести. Подразделение на капельную жидкость и газ используется только в случае, когда агрегатное состояние ве- [c.69]

Строго параллельная ориентация спинов в ферромагнетике наблюдается лишь при ОК. Такое расположение спинов соответствует минимуму энергии. Результирующая намагниченность при этом равна намагниченности насыщения J. С повышением температуры ферромагнетика его энергия возрастает за счет появления перевернутых спинов. В отличие от основного состояния (при 7=0 К) состояние с перевернутым спином является возбужденным. Если соседние спины связаны взаимодействием вида (10.45), то поворот в обратную сторону одного спина требует затрат дополнительной энергии Другими словами, из-за обменного взаимодействия состояние с перевернутым магнитным моментом в одном из узлов решетки является энергетически невыгодным. Соседн ]е спины стремятся возвратить перевернутый спин в исходное положение. Обменное взаимодействие приводит при этом к тому, что соседний спин переворачивается сам. По кристаллу пробегает волна переворотов спинов. Существование таких волн было установлено в 1930 г. Ф. Блохом. Сами волны получили название спиновых. [c.340]

Этот результат, полученный нами для одного частного случая, справедлив в самом общем случае любой системы электрических зарядов, в которой ие действуют никакие другие силы, кроме сил электрического взаимодействия. Состояния равновесия, свойственные таким системам, всегда неустойчивы, и эти системы не могут существовать сколько-нибудь продоллснтелыше время. Неустойчивыми, в частности, оказывались и все статические модели атомов, в которых ядра и электроны неподвижны для того чтобы построить устойчивую модель атома, пришлось предположить, что электроны движутся вокруг ядер тяк называемая планетарная модель. )). [c.135]

В модели оболочек без остаточного взаимодействия состояния нуклонов в ядре полностью описываются самосогласованным потенциалом типа (3.8) (с добавкой (3.9) в применении к протонам). Одним из важнейших применений теории оболочек в целом является получение спинов и четностей основных и некоторых возбужденных состояний ядер. Эта возможность базируется на том, что каждая замкнутая оболочка имеет нулевой полный момент и положительную четность. Поэтому в создании спина и четности уровня ядра принимают участие только нуклоны внешних оболочек. Например, в ядре изотопа кислорода gO основное состояние должно иметь (и действительно имеет) характеристику так как сверх заполненных оболочек Z = 8H yV, = 8в этом ядре имеется один нейтрон в третьей оболочке, начинающейся уровнями ld /j. К сожалению, однако, для большинства ядер такие предсказания оказываются неоднозначными. Рассмотрим для примера ядро изотопа хрома В этом ядре заполнены оболочка Z = 20 и подоболочка N = 28. Сверх этих оболочек в состоянии fy имеются четыре протона, моменты которых могут складываться различными способами по правилу (1.31) с учетом принципа Паули. В результате этого сложения получаются различные состояния с суммарными моментами У = О, 2, 4,. .. В модели без остаточного взаимодействия энергии всех этих состояний одинаковы. Поэтому без допущений о виде остаточного взаимодействия нельзя сказать, каким должен быть спин основного состояния ядра 24Сг . Последовательный учет остаточного взаимодействия сложен и математически громоздок. Поэтому мы ограничимся рассмотрением модели оболочек с феноменологическим спариванием, в которой остаточное взаимодействие учитывается предельно простым способом. В этой модели принимается, что остаточное взаимодействие приводит к спариванию одинаковых нуклонов. С явлением спаривания мы уже встречались в гл. И, 3, п. 5. Оно состоит в том, что нуклоны одного сорта стремятся объединиться внутри ядра в пары с нулевым суммарным моментом и положительной четностью. Допущение о феноменологическом спаривании, как видно, совершенно не усложняет математического аппарата модели. Ниже мы увидим, что оно существенно расширяет область применимости оболочечных представлений. [c.98]

Подводя итог рассмотрению роли химического взаимодействия между волокнами и матрицей в поведении композиций под нагрузкой, следует еще раз подчеркнуть, что для получения композиций с оптимальным комплексом механических свойств следует допустить некоторую степень химического взаимодействия. Состояние поверхности раздела, прочность связи между компонентами непосредственно влияют на прочность в поперечном направлении, вязкость разрушения, усталостные свойства и прочность при сжатии. Прочность связи несущественно влияет на прочность в продольном направлении и длительную прочность одноосноармиро-ванных волокнистых композиций. [c.89]

С помощью методов рентг. структурного анализа, спектральных измерений и т. п. установлено, что хим. связи, образуемые электронами атома, находящимися в разл. квантовых состояниях, эквивалентны, вопреки казалось бы очевидному предположению о их различии (так, напр,, р-электроны должны были бы создавать более прочную связь, чем s-электроны). Выравнивание связей является результатом смешивания при хим. взаимодействии состояний электронов в атоме, что приводит к образованию гибридных орбиталей, направленных в сторону образующейся связи (рис. 1). Гибридные ф-ции, соответствующие новым орбиталям, являются [c.453]

Определяющий вклад члена взаимодействия fer [см. (11.79)] из выражения для вращательной кинетической энергии получается при пренебрежении зависимостью Цар и матричных элементов оператора а от нормальных координат. В этом случае оператор fer зависит только от вращательных и электронных координат, и поэтому функции Фпз, фу И Фез (э также базисные типы симметрии Гге) для взаимодействующих состояний должны быть одинаковыми. Доминирующим является электронновращательное взаимодействие, и матричный элемент оператора Tte равен [c.326]

Член fev, подобно члену fv, вызывает виброниые взаимодействия состояний типа (11.81) и (11.82), которые отличаются только множителями (колебательными и электронными) в волновой функции. Определяющий матричный элемент без учета зависимости Цав и матричных элементов операторов от нормальных координат имеет вид [c.327]

Рассмотреть полупроводник со структурой сфалерита, в котором минимум наинизшей зоны проводимости расположен в окрестности ft = 0 (например, InP). Используя ft / -приближение гамильтониана для электронов [33] и двухзонную модель, разложить энергию электрона в зоне проводимости в ряд по степеням k ъ окрестности минимума ft = О (в двухзонной модели учитывается только ft / -взаимодействие между наинизшей зоной проводимости и верхней валентной зоной). Считать, что все другие состояния весьма удалены и не вносят существенного вклада в ft /7-взаимодействие. Состояние электрона в зоне проводимости при ft = 0 является состоянием s-типа (Г ), а состояние электрона в валентной зоне —состоянием р-типа (Г а), причем трехкратно вырожденным (пренебрегаем спин-орбитальным взаимоде11ствием). [c.88]

Действительно, для кулонова поля при любых знаках и при любой величияр взаимодействующих зарядов bdi тождественно равно нулю. Следовательно, всегда Так как, по теореме Ирншоу, при кулоновском взаимодействии состояния равновесия не могут быть осуществлены (за исключением случаев, не представляющих интереса), и так как всякая непрерывная функция достигает своей точкой верхней границы, то можно даже утверждать, что, вообще говоря, соблюдается не только условие а , но и условие о т. е. криврхзна будет изменяться в области с отрицательной верхней границей. [c.195]

Рассмотрим теперь задачу о столкновении двух частиц. Пусть до столкновения (при t— оо) частица I имела спин Ур проекцию спина fJ.J, частица II имела спин УJ и проекцию спина частицы двигались, не взаимодействуя, с импульсом р в системе центра инерции. Зададим также так называемый индекс канала ) а — величину, определяющую тип частиц I и II (мезоны, нейтроны, протоны и т. п.). Под состоянием / пока можно понимать любое состояние любого числа частиц, которые могут возникнуть в результате столкновения частиц I и II. Эффективное поперечное сечение определяется как отношение числа событий данного типа в единицу времени, приходящееся на одну частицу мишени, к потоку налетающих частиц через единицу поверхности. Согласно этому определению, необходимо найти не просто вероятность ссзществления в результате взаимодействия состояния /, а вероятность возникновения этого состояния в единицу времени. [c.127]

В момент 1о, начиная с которого мы будем учитывать взаимодействие, состояние полной системы факторизуется, так что оператор плотности записывается в виде [c.161]

В состоянии Е орбитальный компонент вырождения при малом спин-орбитальном взаимодействии вызывает нестабильность по Яну — Теллеру. При большом спин-орбитальном взаимодействии состояние Е расщепляется на два состояния типов Ех/ и 3/2 (фиг. 20, в). Введение электронно-колебательного взаимодействия не приводит к дальнейшему расщепленрио каждая из двух компонент дублета остается дважды вырожденной при любом смещении ядер. Потенциальные минимумы существуют в симметричной конфигурации. При средней величине спин-орбитального взаимодействия, когда эффекты электронно-колебательной нестабильности орбитального состояния и эффект спинового расщепления близки по величине, в состоянии " Е вновь получаются две потенциальные функции одна с единственным минимумом в симметричной конфигурации, другая с двумя внеосевыми минимумами, как схематически показано на фиг. 20, г. Для сравнения пунктирными линиями показаны потенциальные функции, которые появились бы при нулевом спин-орбитальном взаимодействии. Если учитывается спин-орбитальное взаимодействие (непрерывные кривые), то при малых смещениях существуют два состояния Ех/ и Ез/ , каждое из которых дважды вырождено, по не расщеплено и которые при болыпих смещениях переходят в два состояния по Яну — Теллеру. Таким образом, образуются одно состояние с минимумом и одно с максимумом на оси симметрии. Иными словами, при полуцелом спине спин-орбитальное взаимодействие исключает пересечение потенциальных функций вблизи оси, т. е. уменьшает нестабильность, вызываемую орбитальным вырождением. [c.58]

Одни из них, гомогенные, обусловлены взаимодействием между двумя электронно-колебательными состояниями одинаковых тинов, случайно имеющими почти одинаковые энергии в небольшой области значений / (взаимодействие Ферми). Другие, гетерогенные, вызваны взаимодействием двух электронноколебательных состояний различных типов кориолисово взаимодействие). Отличие от других похожих случаев, встречающихся в колебательно-враща-тельных спектрах [см. [23], стр. 495], состоит в том, что теперь два взаимодействующих состояния могут принадлежать к различным электронным состояниям. Гомогенные возмущения обусловлены электронно-колебатель-ным взаимодействием, а гетерогенные — взаимодействием вращения с электронным (или электронно-колебательным) движением. Кориолисовы силы, возникающие при вращении, приводят к взаимодействию между электронноколебательными состояниями, типы которых отличаются от вращательных типов. Из-за низкой симметрии молекул тина асимметричного волчка такие возмущения, по-видимому, бывают здесь чаще, чем в более симметричных молекулах. Однако их труднее обнаружить, так как формулы вращательной энергии более сложны. Конкретных примеров известно очень мало. [c.119]

Хоуген [574] показал ошибочность утверждения Сидмэна, что правило отбора АК = О применимо в случае переходов Л2 — обусловленных взаимодействием состояний и А1, а правило отбора ДЛГ = +1 применимо, когда переход обусловлен взаимодействием состояний Мг и 1,2. Правило отбора записывается в виде АК = О, 2 независимо от природы синглетного состояния, которое (своим взаимодействием с триплетным состоянием) делает возможным интеркомбинационный переход. Для молекулы, точечной группы С20 переходы с АК = 1 запрещены правилами отбора для симметрии, (см. стр. 268 и след.). [c.137]

По-видимому, более наглядным примером может служить система полос поглощения бензола в близкой ультрафиолетовой области. Было показано, что эта система обусловлена запрещенным переходом — Mig (точечная группа />6/0 Такой переход стал возможным из-за взаимодействия состояния с самым низким состоянием типа (с энергией 6,8 эв). Симметрия этих двух состояний различается на E2g, и, поскольку в бензоле имеются нормальные колебания такого типа (четыре колебания), может происходить заметное заимствование интенсивности. Мюррелл и Попл [921 ] провели количественные расчеты этого взаимодействия и получили теоретическое значение для интенсивности, которое в 8,5 раза больше, чем экспериментальное значение (см. также Альбрехт [53]). [c.141]

Кориолисово взаимодействие может также индуцировать переход А о — At, если вблизи нижнего состояния Ai расположено третье состояние, которое может комбинировать с состоянием А2). Если третье состояние, взаимодействующее с состоянием А , относится к типу Л1, то смешивание обусловлено вращением вокруг оси 2 если же третье состояние относится к типу Bi или В, , то — вращением соответственно вокруг осей х или у. Если ось z совпадает с осью а, то в первом случае (кориолисово взаимодействрге состояний Al и Л 2) возмущать друг друга могут уровни с одинаковыми значениями К , а в двух других случаях — со значениями К а, отличающимися на 1. На фиг. 113, а приводится схема энергетических уровней для первого случая, а на фиг. ИЗ, б — для второго случая (кориолисово взаимодействие состояний Bl и А 2). [c.266]

Корио.тисово взаимодействие может иметь место лишь между состояниями, имеющими одинаковые значения J и относящимися к одинаковым олектрон-но-колебателъно-вращателъным типам симметрии. Следовательно, как можно видеть из фиг. 113, а, в первом случае (кориолисово взаимодействие состояний Л i и А 2) может наблюдаться полоса с Ь.Ка = О, подобная обычной параллельной полосе, в которой, однако, отсутствует подполоса с Ка = О, а при Аа = = О в переходах участвуют компоненты асимметрических дублетов, противоположные по сравнению с нормальной парал.тельной полосой типа А — Al (или А 2 — А 2). Подполосы с А = 1, 2,. . ., появление которых в спектре возможно в результате кориолисова взаимодействия, запрещены правилами отбора (11,97) и (11,98) для типов симметрии асимметричного волчка. Однако, как указывалось ранее, эти правила отбора нестрогие рассматриваемые подполосы подчиняются правилу отбора для электронно-колебатель-но-вращательных типов симметрии (табл. 15). [c.266]

Ф и Г. ИЗ. Переходы между вращательными уровнями, обусловленные кориолисовым взаимодействием, при запрещенном электронном ( 2 Ai) переходе в молекуле точечной группы а — с состоянием А 2 взаимодействует состояние Ай б — с состоянием А 2 взаимодействует состояние 1. Предполагается, что молекула относится к ти-иу 1ЮМТП симметричного вытянутого волчка п что ось а направлена по осп (ось Го). Возмущающее состояние находится па схеме сверху. Стрелками показано, между какими вращательными уровнями возможно взаимодействие. В нижней части показано по одной лпнип для каждой ветви. [c.267]

Функции ij)2i В выражениях типа (111,78) являются волновыми функциями различных электронных состояний молекулы, энергии которых отличаются друг от друга (несильно). Ути функции в вышепроведенном рассмотрении отвечают различным валентным конфигурациям, получаемым в методе валентных связей. Реальные состояния представляют собой смесь двух (или большего числа) исходных состояний, причем их энергии отличаются от энергий исходных состояний иа величину, которую называют энергией резонанса. При резонансе энергия низшего состояния всегда уменьшается. Величина, на которую уменьшается энергия, т. е. энергия резонанса для случая двух взаимодействующих состояний, может быть в первом приближении записана формулой [c.379]

В иринцине электронную корреляцию можно полностью учесть, введя в расчеты взаимодействие состояний, отвечаюш,их различным электронным конфигурациям (однако одного и того же типа симметрии). Такое взаимодействие конфигураций ), аналогичное резонансу в теории валентных связей, приводит к понижению энергии основного состояния и в то н е время к модификации электронной волновой функции этого состояния. [c.418]

Низко расположенное зПg- o тoяниe СНг, связанное с электронной конфигурацией ОцЗХи, экспериментально пе наблюдалось переход в это состояние из основного состояния запрещен, однако запрет может быть ослаблен благодаря электронно-колебательному взаимодействию. Состояния п Ч1ц, связанные с конфигурацией также до настоящего времени не наблюдались в спектре. [c.504]

В предыдущем пункте, имеет недостаток, состоящий в том, что электронные состояния описывались блоховскими функциями. Блоховские функции соответствуют одночастичным состояниям, которые с точки зрения теории многих частиц являются невзаимодействующими. Точнее, электрон и дырка в виртуальном промежуточном состоянии, описываемом блоховскими функциями, не взаимодействуют между собой. Известно, однако, что на само.м деле электрон взаимодействует с дыркой посредство м экранированного кулоновского взаимодействия. Возникающие при учете этого взаимодействия состояния соответствуют эксн-тонным состояниям системы. Другими словами, для нахождения правильного полного набора состояний электронной системы необходимо учитывать взаимодействие между электронами и дырками. Поэтому теорию, изложенную в п. г, следует переформулировать на экситонной основе. Оказывается, что необходимые формальные изменения в теории сравнительно невелики. Тем не менее при переходе к экситонному описанию возникают некоторые весьма важные качественные изменения результатов именно их мы и обсудим, во всяком случае в той части, в которой они относятся к предсказаниям для стоксовой компоненты однофононного спонтанного комбинационного рассеяния света. [c.89]

Взаимодействие электромагнитной волны с веществом зависит от ее состояния поляризации. Например, если мы найдей вещество, в котором заряженные частицы могут свободно смещаться в направлении оси X и неподвижны в направлении у, то в таком веществе компонента Е падающей волны будет совершать работу над заряженной частицей, а компонента Е работу не совершит. Энергия электромагнитного излучения, связанная с Е , уменьшится (часть ее превратится в кинетическую энергию заряженных частиц и, в конечном счете, из-за столкновений между частицами — в тепло), в то время как амплитуда Еу от прохождения волны через вещество не изменится. Существуют вещества,. которые могут менять разность фаз компонент Е и Еу (но не вызывают заметного затухания этих компонент). В результате таких асимметричных (относительно Е - и -компонент) взаимодействий состояние поляризации электромагнитного излучения изменяется. Этот факт имеет много важных последствий. Зная, как вещество взаимодействует с излучением, мы можем определить состояние поляризации излучения, и, наоборот, наблюдая, как вещество меняет состояние поляризации, мы получаем возможность судить о его свойствах. Например, направление магнитного поля в нашем спиральном плече Галактики стало известно благодаря изучению зависимости поляризации радиоволн внегалактических источников от направления на источники и от длины волны излучения ). [c.352]

Уравнение состояния реальных газов. В реальных газах в отличие от идеальных существенны силы межмолеку-лярных взаимодействий (силы притяжения, когда молекулы находятся на значительном расстоянии, и силы отталкивания при достаточном сближении их друг с другом) и нельзя пренебречь собственным объемом молекул. [c.9]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...