Отражение скачков

Около оси струи 1на участке торможения криволинейный скачок переходит в прямой скачок уплотнения, получивший название диска Маха, за которым скорость течения становится дозвуковой. Периферийные линии тока образуют сверхзвуковое течение, которое, как следует из теоретических расчетов ) и экспериментов ), дважды пересекает криволинейный скачок 1 — l d и отраженный скачок d — п. Одна из линий тока 2—2) этой зоны течения изображена на рис. 7.31. Поверхность 1—1 (часть криволинейного скачка) представляет собой так называемый висячий скачок уплотнения, постепенно ослабляющийся с приближением к кромке сопла и полностью вырождающийся, немного не доходя до последней. [c.411]

Картина течения в горле воздухозаборника для Мя = 5, = = 0 , й = 0,2 показана на рис. 14.11. Масштабы по осям х и г— разные. В местах расположения ударных волн линии постоянного безразмерного давления сгущаются. В области горла на входе наблюдается скачок, отраженный от обечайки. Этот скачок взаимодействует с течением расширения от угловой точки и падает на нижнюю стенку. Затем происходит последовательное отражение скачка от нижней стенки и обечайки воздухозаборника. [c.287]

Сначала поток расширяется, при этом давление от исходного значения Рвх = 0,1728 понижается до давления, приблизительно равного 0,2 10 . На кромке формируется интенсивный скачок уплотнения, в котором давление повышается до давления в окружающей среде рн = 0,0676, и отражается от профилированной стенки в результате давление возрастает до р = 0,18, что превышает значение давления на входе в сопло затем происходит отражение скачка от границы струи в виде волн разрежения. В результате давления падает до давления в окружающей среде 19 [c.291]

В рабочей части сверхзвуковой аэродинамической трубы расположено клиновидное тело А К (рис. 4.7). Обтекание этого тела сопровождается образованием у его вершин А скачка уплотнения, который попадает на стенку ОА в точке А. Скорость за ним не параллельна стенке, поэтому она взаимодействует с потоком, вызывая появление отраженного скачка АВ, за которым поток становится парал- [c.102]

Рис. 4.7. Схема отражения скачка уплотнения

Решая эти уравнения, находим угол наклона отраженного скачка 0с о = 29,32°, а также отношение плотностей рз/р2 = 2,243. Соответствующий угол отражения скачка уплотнения ЕАВ = 0 = 0с о — Рнл = 14,32°. [c.115]

При lволн разрежения оказывается недостаточной для достижения необходимого для конденсации переохлаждения, и конденсационный скачок I перемещается по потоку в зону, где на участке спинки J в косом срезе образуется распределенная волна разрежения (рис. 3.5,6). На рис. 3.5 обозначены II — внутренний адиабатный скачок 111 — отраженный скачок IV — внешний кромочный Х-образный скачок. [c.78]

В первичных и отраженных скачках уплотнения, возникающих за волной разряжения вниз по потоку (рис. 87), наоборот, имеются большие положительные градиенты давлений. Это, как [c.176]

Ж. Грин сравнил собственные экспериментальные данные по преобразованному формпараметру Я с рассчитанными его значениями по (10-110). Опыты проведены в сверхзвуковой аэродинамической трубе. Воздущный поток с числом Мес = 2,5 набегал на плоский клин с переменным углом атаки. Возникающий на клине косой скачок уплотнения отражался ко дну аэродинамической трубы в области отражения скачка давление резко нарастало, а затем поддерживалось почти постоянным-320 [c.320]

Аналогичные явления наблюдаются при отражении скачка от твердой границы (рис. 7-16). На перегретом паре в точке углового излома А возникает косой скачок уплотнения АВ, отражающийся в точке В от нижней стенки, а затем в точке D от верхней. При снижении начального перегрева угол первого скачка АВ, увеличивается, точка падения скачка на плоской стенке В, перемещается против потока. В этом же направлении смещается точка Di. [c.199]

Отметим, что рассматриваемые случаи отражения скачков также исследовались при различных расстояниях между конденсационным и адиабатическим скачками. Если пар на входе в сопло имеет начальную влажность, то следует учитывать влияние скольжения крупнодисперсной жидкой фазы, различное в зависимости от расстояния между скачками. [c.199]

При сверхзвуковых скоростях в целях приближения потока к З словиям течения через бесконечную решетку (устранения отражения скачков) применялись перфорированные стенки 5 ). На выходе из решетки стенка имеет продольные прорези. Направление этой стенки выбирается так, чтобы отражение скачков (наблюдаемое с помощью оптического прибора) было наиболее слабым. При испытаниях со сверхзвуковой скоростью на входе в решетку на нижней стенке входного сопла также устанавливалась перфорированная пластинка (с косыми прорезями). Для регулирования расхода воздуха через [c.502]

В предыдущих примерах граничные условия определялись твердыми стенками. Рассмотрим теперь задачу об отражении скачка уплотнений от границы струи (рис. 5.23). Косой скачок уплотнения АС падает на границу струи в точке С. Так как принято р2 = Р1, то участок границы струи ВС является продолжением нижней стенки. Поскольку давление за скачком больше давления на границе струи, то скачок отражается волной разрежения СОЕ такой интенсивности, что давление за ней становится равным давлению в окружающем пространстве. [c.121]

Рис. 5.23. Отражение скачка от границы струи волной разрежения

Рис. 5.23. Отражение скачка от <a href="/info/5637">границы струи</a> волной разрежения

Пересечение и отражение скачков [c.135]

Отражение скачка от твердой стенки. Стенка расположена параллельно направлению скорости невозмущенного потока (рис. 5.19). Скачок образуется в точке А. При переходе через первичный скачок АВ линия тока отклоняется к прямой стенке на угол б. Очевидно, что в точке В этот поворот неосуществим и граничная линия тока сохраняет [c.138]

Рис. 5.20. Схема отражения скачка от свободной границы струн

Рис. 5.20. Схема отражения скачка от <a href="/info/145304">свободной границы</a> струн

Первый из названных случаев можно считать моделью обтекания сверхзвуковым потоком излома стенки, покрытой пограничным слоем, второй— моделью явления отражения скачка уплотнения. [c.55]

Высокое давление в точке О передается через дозвуковой слой вверх по течению в направлении О А. В силу непрерывности давления на поверхности раздела, в сверхзвуковой области, прилегающей к линии Д-10, давление тоже должно постепенно возрастать, т.е. линия А 0 должна искривляться вогнутостью от стенки. Искривление обтекаемой линии приводит к образованию в сверхзвуковом потоке волны сжатия, которая развивается в отраженный скачок уплотнения. [c.69]

Наибольших значений давление в потоке достигает на характеристике 0(7, т.е. в области между падающим скачком и волной разрежения, исходящей из точки О. Давление здесь может значительно превышать давление на бесконечности после прохождения падающего и отраженного скачков, т.е. максимальное значение давления, возникающее в потоке при отражении скачка от твердой стенки, не покрытой пограничным слоем. При малых М1 такое возрастание давления может привести к образованию между падающим скачком и волной разрежения зоны дозвуковых скоростей, после чего рассматриваемая схема течения становится неприменимой. [c.70]

Таким образом, не решая задачу о движении в дозвуковом слое, мы выяснили качественное поведение течения в сверхзвуковой области и нашли количественные оценки для границ применимости принятой схемы отражения скачка уплотнения от пограничного слоя. [c.72]

Рис. 23. Картина течения при отражении скачка. Влияние угла д

Рис. 23. <a href="/info/106060">Картина течения</a> при отражении скачка. Влияние угла д

Рис. 25. Картина течения при отражении скачка. Влияние М2

Рис. 25. <a href="/info/106060">Картина течения</a> при отражении скачка. Влияние М2

Обратимся сначала к задаче об отражении скачка уплотнения от контактной поверхности — границы сверхзвукового потока с дозвуковым. Эта задача имеет автомодельные решения только в двух предельных случаях при отражении скачка со сверхзвуковой (или звуковой) скоростью за ним от свободной поверхности (т.е. от границы с покоящимся газом) и при регулярном отражении скачка от твердой стенки. Во всех остальных случаях автомодельных решений нет. [c.81]

Разделяющая линия контакта имеет в точке падения скачка О излом с вогнутым углом в сторону дозвуковой области, так что для дозвукового потока точка О есть точка торможения с нулевой скоростью и максимальным давлением газа в ней. Простая волна сжатия, образующаяся в сверхзвуковом потоке перед падающим скачком уплотнения вследствие передачи вперед повышения давления через дозвуковую область, преломляется при прохождении скачка и дает начало отраженному скачку, который у точки О взаимодействует с выходящей из этой же точки центрированной волной разрежения. Падающий скачок отражается в этой точке от границы как от свободной поверхности с давлением на ней, равным давлению торможения дозвукового течения. При этом взаимодействии бесконечно слабый отраженный скачок возникает уже в точке О и, постепенно усиливаясь, приобретает в бесконечности интенсивность, соответствующую отражению от твердой стенки без дозвукового слоя на ней. [c.82]

Рис. 7.31. Схема струи, вытекающей из сопла с избыточным статическим давлением 1 — висячий скачок, 2 — линия тока, d — d — диск Маха, d — п — отраженный скачок, agmn — граница струи

Рис. 7.31. Схема струи, вытекающей из сопла с избыточным <a href="/info/2445">статическим давлением</a> 1 — <a href="/info/395445">висячий скачок</a>, 2 — <a href="/info/11060">линия тока</a>, d — d — <a href="/info/394881">диск Маха</a>, d — п — отраженный скачок, agmn — граница струи

За отраженным скачком d — п, который возникает в месте пересечения криволинейяого скачка 1 — d с диском Маха, так же как и за центральным прямым скачком, давление обычно выше окружающего, из-за чего газовый поток вновь ускоряется в центральной части струи осуществляется переход к сверхзвуковой скорости, в периферийной части, где линии тока пересекли два косых скачка, сохраняется сверхзвуковая скорость, которая за отраженным скачком d — n возрастает. [c.411]

Сверхзвуковой диффузор с полным внутренним сжатием может быть осуществлен без центрального тела (рис. 8.46). В таком диффузоре косой скачок отходит от кромки обечайки А и пересекается в точке О на оси диффузора со скачком, идущим от противоположной кромки. Поток газа в скачке АО отклоняется от первоначального направления и становится параллельным стенке АС. В точке О линии тока вынуждены возвратиться к первоначальному направлению, в связи с чем возникает отраженный скачок 0D. В точке D поток вновь отклоняется от осевого направления и становится параллельным стенке диффузора это вызывает новый скачок, который отражается от оси диффузора, образуя следующий скачок и т. д. Так как в скачках уплотнения поток тормозится, то предельный угол поворота в каждом последующем скачке меньше, чем в предыдущем. Описанный процесс продолжается до тех пор, пока требуемый угол отклонения потока не оказывается больше предельного (ы > > (Omai) с наступлением этого режима вместо очередного плоского скачка образуется криволинейная ударная волна EF, за которой поток становится дозвуковым. Дальнейшее течение в сужающем канале идет с увеличением скорости, причем в узком сечении скорость должна быть ниже или равна критической в последнем случае за узким сечением может возникнуть дополнительная сверхзвуковая зона, завершаемая скачком уплотнения GH. [c.475]

Рис. 7-16. Распределение давлений в сопле Лаваля при отражении скачка от плоской етенкп.

Рис. 7-16. <a href="/info/249027">Распределение давлений</a> в <a href="/info/828">сопле Лаваля</a> при отражении скачка от плоской етенкп.

Качественно картина взаимодействия скачка с твердой границей сохраняется и при небольшой начальной влажности (кривая 4 на рис. 7-16). Однако в этом случае заметно снижается интенсивность первичного и отраженного скачков, что объясняется уменьшением скорости перед угловым изломом в точке А. При значительной начальной влажности (кривые 5 и 6) нормальная схема отражения нарушается. Скорость потока в областях I а II уменьшается настолько, что угол отраженного скачка превышает предельное значение (р >Рт) и отражение преобразуется в схему Л-образ-ного скачка. При еще более значительной влажности Я-образный скачок отходит от угловой точки А, преобразуется в криволинейный скачок и смещается против потока. Такие режимы характерны тем, что скорость за отошедшим скачком дозвуковая. [c.199]

Следует подчеркнуть, что качествекнс услозия Бзаимодействия и отражения скачков в потоке влажного пара сохраняются такими же, как и для однофазной жидкости (при умеренных степенях влажности). Этот вывод представляется очевидным, так как при I/o < 2025% основные свойства потока формирует паровая фаза. [c.202]

Рассмотрим движение сверхзвукового потока в канале, изображенном на рис. 5.21. Если угол отклонения стенки б < б ,ах при заданном (что устанавливается с помощью диаграммы ударных поляр), то в месте перелома стенки образуется косой скачок уплотнения. Угол наклона скачка и скорость Х.2 находятся по соответствующей ударной поляре. В точке В возникнет отраженный скачок ВС, в котором поток повернет на угол б в обратиукг сторону так, что скорость будет параллельна нижней стенке. На рис. 5.21 изображен вариант, для которого угол поворота [c.119]

Рассмотрим подробнее только вариант отражения скачка от поверхности, покрытой турбулентным слоем, при отсутствии отрыва (рис. 7.10). Пограничный слой утолщается перед скачком, так как там возникает положительный градиент давления, вызванный передачей возмущений через дозвуковую часть слоя вверх по потоку. На этой части пограничного слоя, как при обтекании вогнутой стенки, появляются сходящиеся волны сжатия, образующие при слиянии отраженный скачок уплотнений. В том месте, где утолщение слоя заканчи- [c.186]

Отметим, что такое отражение скачка возможно не всегда. Если угол отклонения стенки 6>S , (рис. 5.19,6), где8 —максимальный угол отклонения, определяемый по скорости за скачком Яг, то отраженный скачок В С искривляется и сдвигается против течения. При этом деформируется и первичный скачок АВ. Элемент DB этого скачка становится нормальным к стенке, система скачков приобретает Я-образную форму. За участком прямого скачка поток дозвуковой. За криволинейной частью отраженного скачка поток может быть сверхзвуковым. При существенном уменьшении Я1 (или при б>8 , ) происходит деформация скачка АВ, преобразующегося в отошедший криволинейный скачок А В]. [c.139]

Отражение скачка от свободной границы струи (рис. 5.20). Во всех точках на границе струи HBG давление одинаково и равно давлению внешней среды ра. В струе это же давление имеет место только до скачка АВ. При переходе через скачок АВ давление изменяется от Р =Ра до Р2>Ра- Следовательно, точке В свойственны одновременно два давления и здесь возникает центрированная волна разрежения давление потока падает от рг ДО Ра- Первая характеристика BF составляет с направлением вектора М2 угол 2=ar sin (I/M2), где Мг—скорость потока за скачком АВ. Угол последней характеристики a3=ar sin (I/M3). Здесь скорость за отраженной волной разрежения Мз определяется по отношению Ра/Ро2, где ро2 —давление торможе- [c.139]

Отражение скачка уплотнения от поверхности, покрытой пограничным слоем. Пусть АВ (рис. 2) — поверхность обтекаемой стенки, а А1ОВ1 — линия тока, отделяющая дозвуковой слой от внешнего сверхзвукового течения. Линией А2О обозначен падающий извне на стенку скачок уплотнения. Направим ось х по АВ а начало координат выберем так, чтобы ось перпендикулярная оси ж, проходила через точку О. [c.69]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...