Ударная поляра

Если скорость U) близка к с , то вместе с ней близка к с и скорость 1 2, а угол % мал уравнение ударной поляры (92,5) можно тогда приближенно переписать в виде ) [c.486]

В обратном предельном случае, при М]оо, ударная поляра вырождается в окрул<ность [c.486]

Окружность V2 = пересекает ось абсцисс между точками Р и Q (рис. 64) и поэтому делит ударную поляру на две части, соответствующие до- и сверхзвуковым скоростям газа позади разрыва. Точка пересечения окружности 02 = с с полярой лежит правее точки С, но очень близко к ней поэтому весь участок P соответствует переходам к дозвуковым скоростям, а участок Q (за исключением лишь очень небольшого участка вблизи точки С)—переходам к сверхзвуковым скоростям. [c.487]

Эти отношения монотонно возрастают при увеличении угла ф от значения ф = i (когда рг/Pi =P2/Pi = 1) ДО л/2, т. е. по мере перемеш,ения по ударной поляре от точки Q к точке Р. [c.487]

Графически эти зависимости для фиксированного значения Mt представлены на рис 4.24. Значения р/ри расположенные выше p/pi — 1, представляют так называемую ударную поляру для косого скачка уплотнения. Как известно, при данном значении угла поворота 0 существует два решения для р1р, соответству-юш ие слабому и сильному скачкам уплотнения. При решении газодинамических задач обычно выбирается меньшее значение р р, отвечающее слабому скачку. Значения р р, расположенные ниже р р = 1, получены для течения Прандтля — [c.179]

Покажите (см. ниже на рис. 4.20) области применения ударной поляры для расчета сверхзвукового обтекания заостренного клина. [c.104]

На рис. 4.14 показана схема отсоединенного скачка уплотнения. Покажите на ударной поляре (см. ниже рис. 4.20) точки, соответствующие точкам скачка, отмеченным на рис. 4.14. [c.105]

Угол наклона присоединенного скачка уплотнения 6д при увеличении угла рс клина возрастает. Это следует непосредственно из графика ударной поляры, приведенного на рис. 4.21. Согласно это.му графику, при Эс2 > O i угол Рс2 > P i- [c.121]

Для расчета сверхзвукового обтекания заостренного клина пригоден лишь участок ударной поляры от точки А до точки R (см. рис. 4.20). [c.121]

На рис. 4.14 точке К (участок прямого скачка) соответствует на ударной поляре (см. рис. 4.20) точка В Точке Ь, в которой угол поворота потока максимальный (Рс = Рст) соответствует точка 5, а точке N на звуковой волне (волне Маха) — точка А [c.122]

Для определения параметров потока за клином удобно использовать ударные поляры. Одна из таких поляр АСОВ схематически изображена на рис. 2.9, в. На этом рисунке по оси абсцисс отложена продольная составляющая скорости, а по оси ординат — поперечная, отнесенные к критической скорости звука, которая при переходе через ударную волну остается неизменной. Ударная поляра позволяет определить параметры течения за клином и установить некоторые качественные закономерности. Пусть на клин набегает сверхзвуковой поток со скоростью 1. Коэффициент скорости Xi = i/a (отрезок ОВ на рис. 2.9, в). Для нахождения скорости иг за клином под углом о к оси абсцисс из начала координат проводят луч до пересечения с ударной полярой тогда модуль вектора 0D равен модулю скорости U2. Для нахождения угла наклона ударной волны точку D соединяют с 5 и на продолжение этой прямой опускают перпендикуляр ОЕ, угол наклона которого к оси абсцисс равен ip. Отрезок ОЕ ранен касательной составляющей вектора скорости = EB = Wnu ED=Wn2- Ударная поляра пересекается с лучами, выходящими из начала координат, только при углах клина где — предельный угол клина, при [c.61]

Ударная поляра 61 Узлы сетки 74 [c.230]

Ударная поляра. Ударная поляра позволяет графически изобразить связь между физическими и геометрическими величинами, определяющими косой скачок уплотнения. Эта поляра имеет большую наглядность и очень удобна для разных вычислительных целей. [c.524]

Уравнение ударной поляры (фиг. 31) [c.524]

Ударная поляра полностью определяется постоянными t l, а, т. е, ско [c.524]

Точки пересечения А и В ударной поляры с осью абсцисс являются взаимно симметричными относительно окружности радиуса о,.,, т. е. ОА ОВ = = ai.. Эта окружность пересекает ударную поляру и разделяет ее на две части. [c.525]

Прямая, параллельная оси i] и проходящая через точку С, является асимптотой ударной поляры. [c.525]

Точка В называется узловой точкой ударной поляры. Две ветви ударной поляры, выходящие из узловой точки В и идущие к асимптоте, не имеют физического смысла, так как скачков разрежения не существует (скорость после скачка уплотнения не может быть больше скорости V[ до скачка). [c.525]

Критическим углом мы будем называть угол, который образует с осью абсцисс касательная OS, проведенная к ударной поляре из точки О. [c.525]

Точка касания S делит верхнюю ветвь ударной поляры на две дуги и SB. [c.525]

При О < 0 линия действия вектора скорости Vi пересекает петлю ударной поляры в двух точках, т. е. при одном и том же угле f, вообще говоря, могут быть два различных скачка уплотнения. Но опыт показывает, что при обтекании сверхзвуковым потоком газа клина (тела) с углом 0<0л- возникает в действительности только один косой скачок уплотнения, который соответствует точке пересечения D, находящейся на дуге SH ударной поляры. При О > 0 линия действия вектора не пересекает петлю ударной поляры. Этот случай соответствует обтеканию сверхзвуковым потоком газа клина (тела) с тупой носовой частью. [c.525]

Вдоль этой ударной волны, вообще говоря, существуют состояния, соответствующие всем точкам верхней части петли ударной поляры. Физическую реальность имеют только точки, находящиеся на дуге Точка А соответствует прямому скачку уплотнения. После скачка уплотнения в окрестности носовой точки всегда образуется некоторая дозвуковая область. [c.525]

При t l = а. . петля ударной поляры вырождается в точку А, а при = = о ах переходит в окружность радиуса [c.526]

Уравнение (92,5) называют уравнением ударной поляры А. Busemann, 1931). На рис. 64 изображен график этой зависимости это есть кривая третьего порядка (так называемая строфоида или декартов лист). [c.485]

Она пересекает ось абсцисс в точках Р и Q (рис. 64), соответствующих значениям 02x = 7 i и >2 = Uj ). Проведя из начала о координат луч ОВ на рис. 64) под углом X к оси абсцисс по длине его отрезка до точкп пересечения с кривой ударной поляры, мы определяем скорость газа за скачком, поворачивающим поток на угол у . Такпх точек пересечения имеется две (А W В), т. е. заданному значению х отвечают две различные ударные волны. Направление ударной волны тоже может быть [c.485]

Две ударные волны, определяемые ударной полярой для заданного угла поворота скорости, называют волнами слабого и сильного семейства. Ударная волна сильного семейства (участок P поляры) обладает большей интенсивностью (большим отношением PijpO, образует больший угол ф с направлением скорости vi и превращает течение из сверх- в дозвуковое. Волна же слабого семейства (участок Q поляры) обладает [c.487]

Из общих свойств ударной поляры ясно, что правильное отражение возможно отнюдь не при произвольных значениях параметров падающей волны (угла падения aj и отношения pijpx). При заданном значении Р2/Р1 существует предельный допустимый угол а к при ai > a. k правильное отражение невозможно. При P2/P1 — 1 предельный угол стремится к 90°, т. е. правильное отражение воз- [c.587]

Поэтому определение и угла ф ударной волны производится непосредственно по диаграмме ударной поляры с помощью луча, прсЕедепмого из начала координат под заданным углом / к оси абсцисс (см. рис. 64), как это было подробно объяснено в 92. Мы видели, что при заданном угле х ударная поляра определяет две различные ударные волны с различными углами ф. Одна из них (соответствующая точке В на рис. 64), более слабая, оставляет течение, вообще говоря, сверхзвуковым другая же, более сильная, превращает его в дозвуковое. В данном случае для обтекания углов на поверхности конечных тел следует всегда выбирать первую из них, волну слабого семейства. Необходимо иметь в виду, что в действительности этот выбор определяется условиями обтекания вдали от угла. При обтекан1 -[ очень острого угла (малое /) образующаяся ударная волка должна, очевидно, обладать очень к. алой интенсивностью. Естественно считать, что по мере увеличения этого угла интеь с з-ность волны будет расти монотонно этому соответствует как паз [c.591]

Решение. При % 1 ударная поляра определяет два значения близкое к п12 (близость к точке Р на рис. 64) и близкое к углу Маха at (близость к точке Q). Р1нтересуюи1ей пас волне слабого семейства отвечает вторая и.ч них. Из (92,11) имеем при / <К 1 [c.592]

Изменение направления и величины скорости на самой ударной волне определяется ударной полярой, причем и здесь осуществляется решение, отвечающее слабой ветви поляры ). Соответственно, для каждого значения числа Маха натекающего потока Mi=tJi/ i существует определенное предельное значение угла полураствора конуса Хтах, за которым такое обтекание становится невозможным и ударная волна отсоединяется от вершины конуса. Поскольку за ударной волной происходит дополнительный поворот течения, значения тах для обтекания конуса превышают (при одинаковых Mi) значения (тах для плоского СЛу-чая (обтекания клина). Непосредственно за ударной волной движение газа обычно сверхзвуковое, но может быть и дозвуковым (при X, близких к Хта>) - Сверхзвуковое за ударной волной течение по мере приближения к поверхности конуса может стать дозвуковым, и тогда на определенной конической поверхности скорость проходит через звуковое значение. [c.594]

Для определения иитенсивности ударной волны (т. е. скачков величин 60 и бт1 на ней) надо обратиться к полной системе граничных условий, которым должно удовлетворять на ударной волне рещение уравнения Эйлера — Трикомн. Они были сформулированы уже в 120 условия (120,9—11). Из них последнее, уравнение ударной поляры, принимает вид (60) = t (6ti)2, где б0 = 0й2 — 0йз> бт)==т1й2 — Льз — экспоненциально малые скачки величин на ударной волне (индексы 62 и 63 относятся к линиям 0 2 и ОЬз на плоскости годографа, т. е. соответственно к передней и задней сторонам ударной волны на физической плоскости). Отсюда [c.636]

Известно [191, что яблоковидная кривая, позволяющая графически определять параметры течения в возмущенной области между скачком уплотнения и конусом, расположена относительно ударной поляры так, как показано на рис. 10.20. Точки, лежащие на ударной поляре, определяют скорости потока сразу за скачком уплотнения. [c.486]

Если из начала координат плоскости годографа скоростей отложить все векторы скорости 2, то концы этих векторов будут располагаться по кривой, которая обычно называется ударной полярой ила строфоидой, соответствующей заданной скорости wj перед скачком. [c.524]

СЛИ построить ударные поляры (точнее—петли ударных поляр) для различных значений скорости (а < t/j < < niax) то получим диаграмму (сетку) ударных поляр. [c.525]

Теоретическая физика. Т.4. Гидродинамика (1986) -- [ c.485 ]

Прикладная газовая динамика. Ч.1 (1991) -- [ c.179 ]

Численные методы газовой динамики (1987) -- [ c.61 ]

Справочник машиностроителя Том 2 (1955) -- [ c.524 ]

Справочник машиностроителя Том 2 Изд.3 (1963) -- [ c.695 ]

Гидрогазодинамика Учебное пособие для вузов (1984) -- [ c.128 ]

Справочник машиностроителя Том 6 Издание 2 (0) -- [ c.2 ]

Механика сплошных сред Изд.2 (1954) -- [ c.412 , c.524 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...