Линии характеристическая

Линии характеристических чисел функций Матье делят плоскость а, q на ряд областей или зон. Ниже показано, что в зависимости от того, в какую из этих областей попадает характеристическая точка (а, q) уравнения Матье, решение уравнения оказывается либо устойчивым, либо неустойчивым. Вследствие этого рис. 2.1 часто называют картой устойчивости. [c.60]

На рис. 6.2 нанесены линии характеристических чисел для различных значений фактора затухания /. Как видно, при наличии трения области устойчивых решений оказываются более широкими, а области неустойчивых решений более узкими по сравнению с теми областями, на которые делится карта устойчивости, если трения не учитывать. По мере увеличения диссипативного коэффициента механизма границы областей устойчивых решений все более расширяются, в то время как области неустойчивых решений непрерывно сужаются. Следует отметить, что при одном и том же значении диссипативного коэффициента сужение границ неустойчивых решений оказывается различным для различных областей. Для второй области неустойчивости даже малое затухание оказывает значительный эффект (сравнить линии /j и /4). В третьей области неустойчивости этот эффект еще более значителен и т. д. По этой причине в реальных конструкциях явление неустойчивости может возникнуть при малой частоте возбуждения (что соответствует второй, третьей и другим областям неустойчивости) лишь при особо неблагоприятных значениях параметров механизма, сравнительно большой амплитуде вибрации и малых значениях фактора затухания. [c.198]

Качественный рентгеноспектральный анализ проводится главным образом по спектрам испускания. Наличие на спектрограмме линий характеристического спектра искомого элемента (при содержании его не меньше 0,03 — 0,01 /о) указывает на его присутствие в исследуемом веществе. [c.158]

Линии характеристического излучения довольно широки по сравнению со спектральными линиями в видимой области и имеют относительную ширину АЯД порядка 10 . Это ограничивает хроматическую когерентность излучения таким образом, что длина когерентности составляет 10 к или около 1 мкм. Более значительные трудности для многих целей возникают из-за наличия двух смежных линий К , и Ка - [c.82]

Дальнейшее усложнение возникает в связи с наличием конечного интервала длин волн для каждого реального источника. Для рентгеновских лучей естественная полуширина линий характеристического излучения имеет порядок 10 к или больше. При дифракции нейтронов, поскольку используемое излучение выбирается из широкого распределения белого излучения, интервал длин волн можно расширить, чтобы увеличить полную интенсивность падающего излучения. Для электронов излучение обычно значительно более монохроматично с шириной около 10 . [c.122]

Рентгеновские лучи, падающие на материал, обладают хроматической когерентностью вдоль направления волнового вектора к, которая определяется естественной шириной линии характеристического излучения ДХ. Например, для /(а-линии медного излучения относительная ширина ДХ/Х порядка 10 % что соответствует значению длины хроматической когерентности /у = Х ДХ 10 см [98]. В направ- [c.238]

Ускоренные электроны пучка возбуждают рентгеновское характеристическое излучение атомов вещ,ества. Возникаюш,ее излучение разлагается в спектр, а интенсивность линий спектра регистрируется с помощью счетчика фотонов. Качественный состав микрообъема определяется сопоставлением длин волн линий характеристического спектра, вычисленных по углу отражения этих линий от кристалла по закону Вульфа-Брэгга с табличными значениями длин волн. Концентрация элемента в анализируемом объеме определяется по интенсивности соответствующих линий, которая сводится к сравнению интенсивности линий от исследуемого образца с интенсивностью аналогичной линии от стандартного образца, в котором содержание анализируемого элемента известно. Изменение концентрации элемента вдоль выбранного направления вызывает пропорциональное изменение интенсивности излучения, которое записывается в виде концентрационных кривых на диаграмме автоматически. [c.230]

МОЗЛИ ЗАКОН — закон, связывающий частоту спектральных линий характеристического рентгеновского излучения с порядковым номером X испускающего это излучение элемента согласно М,. ч,, квадратный корень из частоты V соответствующе характеристич. пинии есть линейная функция от I (см. рис.). Линии каждой серии спектра при уведи- [c.279]

ИЛИ, точнее, изотопа элемента (линии характеристического рентгеновского излучения). [c.203]

Рис. 3-2-29. Эмиссионный рентгеновский спектр вольфрамового антикатода в относительных единицах при рабочем напряжении на трубке 200 кв. На фоне спектра торможения, не зависящего от материала, видны линии характеристического К- и -излучения вольфрама.

Одной из экстремальных характеристик в плоскости а, О является прямая а = -к 12. В работе [34] выяснено, что поверхность перехода через скорость звука, опирающаяся на некоторый контур и являющаяся одновременно характеристической поверхностью, обладает минимальной площадью среди всех поверхностей, опирающихся на тот же контур. В осесимметричном случае такими поверхностями могут быть либо плоскости перпендикулярные к оси симметрии, либо поверхности, образующие которых являются цепными линиями. Во втором случае угол 9 меняется на характеристике. Следовательно, упомянутая экстремаль в плоскости Хуу должна быть цепной линией. Однако, трудно ожидать, чтобы в окрестности всякой характеристической поверхности, на которой а = я /2, существовало решение задачи Коши или некоторой краевой задачи. Этот вопрос представляет собой предмет самостоятельного исследования. Здесь можно указать, что в осесимметричном изэнтропическом случае, когда газ является совершенным, такое решение не существует. [c.88]

В случае плоского стационарного течения газа вместо характеристических поверхностей мож- Рис. 5) но говорить о характеристических линиях (или просто характеристиках) в плоскости движения. Через всякую точку О этой плоскости проходят две характеристики АА и ВВ на рис. 51), пересекающие проходящую через эту же точку линию тока под углами, равными углу Маха. Ветви ОА и ОВ характеристик, направленные вниз по течению, можно назвать исходящими из точки О они ограничивают область АОВ течения, на которую могут влиять исходящие из [c.443]

Ударная волна в местной сверхзвуковой зоне должна каким-то образом пересекаться со звуковой линией (мы будем говорить о плоском случае). Вопрос о характере такого пересечения нельзя считать выясненным. Если ударная волна заканчивается в точке пересечения, то в самой этой точке ее интенсивность обращается в ноль, а во всей плоскости вблизи точки пересечения движение околозвуковое. Картина течения в таком случае должна описываться соответствуюи им решением уравнения Эйлера — Трикоми. Помимо общих условий однозначности решения в физической плоскости и граничных условий на ударной волне, должны выполняться еще и следующие условия 1) если по обе стороны от ударной волны движение сверхзвуковое (так будет, если в точке пересечения кончается только ударная волна, упираясь в звуковую линию), то ударная волна должна быть приходящей по отношению к точке пересечения, 2) приходящие к точке пересечения характеристические линии в сверхзвуковой области не должны нести на себе никаких особенностей течения (особенности могли бы возникнуть лишь в результате самого пересечения и, таким образом, должны были бы уноситься от точки пересечения). Существование решения уравнения Эйлера— [c.641]

Характеристические линии (характеристики) этой системы совпадают с линиями скольжения (линиями, касающимися в каждой своей точке площадки максимального касательного напряжения). [c.113]

Уравнение (IX.11) гиперболическое. В этом легко убедиться, если показать, что существуют два различных вещественных семейства характеристических линий. Для этого продифференцируем первое уравнение по у, а второе — по х и вычтем из-первого второе [c.114]

Эти уравнения свидетельствуют, что оба семейства характеристических линий совпадают с семействами линий скольжения и обладают свойствами ортогональности, так как произведения угловых коэффициентов касательных к характеристикам обоих систем в каждой точке равны минус единице. Сравнивая уравнения (IX.12) с уравнениями (IX.17) и (IX.18), видим, что характеристики совпадают с линиями скольжения. Генки доказал обратное всякая линия скольжения есть характеристика уравнений пластичности. [c.115]

To( iJ и 0 = 0( 5). Определим функции g(x, tj), Q(x, у), принимающие заданные значения Ooi s), 0(sj вдоль кривой L. Такая задача решена Коши и носит его имя. Существо ее определяется в построении интегральной поверхности через заданную кривую. Если кривая L — характеристическая линия, то задача решения не имеет, так как [c.115]

Комптоном, противоречили такому выводу. На рис. 3.8 представлены полученные в опытах Комптона результаты рассеяния рентгеновских лучей (характеристическая линия [c.74]

Используя полученные характеристические соотношения (3. 25), параметрические уравнения линий скольжения (3.21) и (3.22), а также соотношения (3.20), вытекающие из кругов Мора, были получены выражения для определения напряжений и О . в мягкой прослойке в условиях ее двухосного нагружения [c.119]

Для определения напряженного состояния по построенным сеткам линий скольжения необходимо знать характеристические соотношения, выполняющиеся вдоль линий скольжения Для рассматриваемого случая (С(р/а0 = 1) данные соотношения, вытекающие из решения обшей задачи двухосного нагружения оболочек давления (3.25). имеют вид [c.233]

Ослабитель устанавливается перед щелью спектрографа. Лидии в спектре, снятом с ослабителем, оказываются разбитыми по высоте на участки с различными почернениями. Измерив почернения от всех ступенек для какой-либо линии в спектре или в заданном участке сплошного спектра и зная пропускаемости (lg/) ступенек ослабителя, получают восемь точек для построения характеристической кривой. Для построения всей кривой следует использовать несколько спектральных линий различной интенсивности, каждая из которых дает участок кривой. Параллельным переносом вдоль оси интенсивностей все эти участки совмещают в единую кривую почернений. [c.12]

Для того чтобы измерить относительную интенсивность / = — х/Ь двух линий аналитической пары достаточно определить отношение любых пропорциональных их величин. С этой целью можно воспользоваться характеристической кривой фотопластинки, дающей однозначную связь между почернением фотографической эмульсии и интенсивностью падающего на нее света (см. введение). Измерив почернения и линий на спектрограмме, по характеристической кривой, построенной для той же пластинки, можно найти соответствующие значения lg/l и lg/2, разность между которыми дает искомое значение Ig/l//2 = Ig . Этот способ нахождения относительных интенсивностей получил название метода фотографической фотометрии. [c.44]

Правильные значения R получаются лишь в отсутствие заметного фона в спектре. Фон, интенсивность которого накладывается на интенсивности линий, осложняет расчет. В подобных случаях фон следует исключать. По измеренным 5]+ф и 5г+ф с помощью характеристической кривой измеряются суммарные интенсивности / +Ф и /2+ф. Затем справа и слева от линии измеряется почернение фона (если он сплошной) и находится среднее значение 5ф, соответствующее интенсивности фона под линией. По характеристической кривой определяется /ф. [c.44]

Расчет относительных интенсивностей значительно упрощается, если почернения всех аналитических линий лежат на прямолинейном, участке характеристической кривой, а фон пренебрежимо мал. Тогда [c.44]

Измеренные значения почернений аналитических линий и линий сравнения пересчитывают с помощью характеристической кривой в соответствующие значения интенсивностей. По полученным данным для трех эталонов строят градуировочные графики = = f( g ) для каждого из элементов и по ним определяется концентрация соответствующего элемента в исследуемом образце. [c.48]

Колебания некоторых структурных элементов молекул (например, групп СНг) могут быть характеристичными не только по частоте, но и по форме, т. е. выделенная группа атомов может сохранять форму своего колебания в разных молекулах. Это приводит к тому, что соответствующие линии колебательных спектров в определенном ряду молекул сохраняют не только частоту, но и интенсивность. В таком случае говорят о характеристических линиях (или полосах) колебательного спектра, обладающих совокупностью характеристических параметров. [c.97]

Интенсивности линий (полос) более чувствительны к форме колебания, чем частоты. При отсутствии характеристичности колебаний по форме характеристичность линий по интенсивности может нарушаться, а характеристичность по частоте — сохраняться. Следовательно, наиболее устойчивые характеристические признаки в спектрах молекул наблюдаются в том случае, когда имеет место характеристичность колебаний по форме. Особенно для таких колебаний, в которых изменяется лишь одна валентная связь или один валентный угол. [c.97]

В сверхзвуковом потоке, т, е. при w4> с, дифференциальное уравнение (9.75) решается методом характеристик. Чтобы дать понятие об этом методе, рассмотрим распространение слабых возмущений в сверхзвуковом потоке газа. Слабые возмущения, как мы знаем из 9.3, распространяются в газе со скоростью звука. Это означает, что если в данной точке потока газ подвергается слабому возмущению, то влияние этого возмущения распространяется только вниз по течению, так что возмущенная зона будет представлять собой вначале конус с вершиной в точке, где возникло возмущение. Для угла раствора этого конуса 2а справедливо соотношение sin а == IW, а на боковой поверхности конуса составляющая скорости газа, перпендикулярная к поверхности конуса (или, что то же самое, к линии слабых возмущений), равна местной скорости звука, т. е. Wn = с если бы это было не так, то линии слабых возмущений не занимали бы устойчивого положения. Поверхность, ограничивающую область потока, куда достигает исходящее из данной точки возмущение, называют характеристической поверх-ностью. [c.329]

ХАтКТЕРИСТЙЧЕСКИЙ СПЕКТР—линейчатый рентгеновский спектр атома хим. элемента. X. с. служит однозначной характеристикой атома, индивидуальность X. с. сохраняется и при вступлении атома в хим. соединение. Поэтому по спектральному положению и интенсивности его линий (характеристических линий) осуществляют рентг. спектральный анализ. X, с. лежат в области 5 10 -10 нм. [c.403]

Ширина линии характеристического спектра рентгеновского излучения равна сумме тирии верхнего и нижнего уровней атома. Полная ширина уровня определяется радиационными и безрадиациоиными (эффект Оже) переходами. Оже-переходы какого-либо определенного типа возможны только в том случае, если энергия перехода превышает энергию связи конвертируемого элект- [c.806]

Основное достоинство растровых электронных микроскопов состоит в том, что с их помошью можно очень быстро изучить большое число образцов, так как подготовка их весьма несложна, исследованию подвергаются практически обычные металлографические шлифы. Растровые электронные микроскопы, снабженные детектором возбуждаемого в образце рентгеновского излучения, используются для локального рентгеноспектрального количественного анализа микроучастков образца. Такие приборы иначе называют рентгеноспектральными м и к р о а н а л и 3 а т о р а м и или м и к р о з о н д я. м и. Характеристическое рентгеновское излучение, возбужденное в точке, на которую воздействует электронный зонд, попадает на кристалл-анализатор, разлагающий рентгеновское излучение в спектр. Из этого спектра можно выделить линии, характерные для заданного химического элемента. По интенсивности линий по отношению к эталонному образцу можно определить содержание данного элемента в исследуемом участке образца. Этот же сигнал, показывающий интенсивность линий характеристического спектра какого-либо элемента, можно направить в видеоблок и при сканировании электронного зонда по поверхности образца получить растровое изображение в рентгеновских лучах. При таком изображении яркость отдельных участков будет пропорциональна содержанию выбранного компонента сплава. 1Че-тод позволяет исследовать участок размером до 3— 5 мкм, чувствительность определения концентраций доходит до 0,1—0,5%. [c.54]

Рис. 4,14. Характеристическая кривая негатива, АВ — область недодержек, ВС — линейный участок, СО — область передержек, Р — об шсть соляризации, Фф — плотность фона эмульсия. Прерывистые линии — характеристические кривые для разного времени проявления.

Рис. 2.54. Схема (а) и синтетический пример (Ь ) трансформации образа дифрагирующей точки при продолжении поля в обращенном времени. Образом дифрагирующей точки на каждом уровне / Af является круговое сечение (жирные линии) характеристического конуса плоскостью этого уровня. (Панель Ь - по Вауза е а1., 2001)

Вторая компонента имеет непрерывный спектр, начинающийся от длины волны, соответствующей энергии, выраженной в кэВ, и численно равной напряжению на рентгеновской трубке. На непрерывнь Й спв1ар наложены линии характеристического излучения материала анода рентгеновской трубки. Эта компонента является основным источником фона под флюоресцентными линиями и, кроме того, несет информацию о среднем составе (среднем атомном номере) пробы - чем меньше средний атомный номер пробы, тем выше поток рассеянного излучения. [c.347]

Тогда на пленке образуются непрерывные засвеченные линии. Пленка берется в виде узкой полоски, поскольку для замера диаметра засвеченной линии полный круг не нужен. На рис. 593 показана кассета с вращающим приводом, так называемая камера Закса. На рис. 594 представлена проявленная пленка — рент-1снограмма. На ней видны линии железа и золота. Линии сдвоены всдсд-ствис того, что характеристическое излучение коб.чльта образует, как указывалось выше, дублет. Более яркая линия соответствует длине волны 7 ==1,7853 А, более слабая — >.= 1,7892 А. Обмер рентгенограммы производится, естественно, по более яркой липни. [c.530]

Известно, что оптический спектр изолированргого атома состоит из отдельных линий. При образовании молекулы оптический спектр усложняется — возникает полосатый спектр. При переходе вещества в твердое состояние изменяется характер спектра он может стать сплошным. В отличие от этого линейчатый рентгеновский спектр атома не изменяется он не зависит от того, к какому веществу относится. По-видимому, характеристические рентгеновские лучи порождаются не слабо связанными с ядром валентными (оптическими) электронами, а электронами, расположенными близко к ядру. [c.159]

Отрыв электрона может произойти и другими способами (при захвате /С-электрона ядром, при отрыве электрона под действием ядерного излучения того же элемента и поглощения соответствующего кванта рентгеновского излучения). На освободившееся место может перейти электрон одной из оболочек L, М, А/ и т. д. Все эти переходы создаются /(-серии рентгеновского спектра, состоящие из линий Ка, Kfi, Ку Очевидно, что в /С-серии самой длинной является /Са-линия, т. е. Аналогичным образом при переходе электронов па освободившееся место в L-оболочке из А1-, Л/-оболочек возникают La-, Lp-лииип и т. д. М- и Л/-серии рентгеновского спектра наблюдаются только у тяжелых элементов. Таким образом, спектры характеристического рентгеновского излучения состоят из линий, составляющ[[х несколько серий. [c.161]

При экспериментальном исследовании этого явления, впервые пpoвeдe п oм Комптоном (1922 — 1923), было установлено, что наряду с закономерностями, хорошо объясняемыми электромагнитной теорией (поляризация рассеянного излучения и его интенсивность), наблюдаются эффекты, истолкование которых в рамках этой теории невозможно. Так, например, было обнаружено появление спутника у основной линии, совпадающей по длине волны с облучающими 8.26. Эффект Компто-объект характеристическими лучами. Ока- на на Х-линии молиб-залось, что смещение ДХ этого спутника не [c.447]

При постоянном анодном токе интенсивность характеристического излучения 1с растет пропорциопалыю U—Ukp) IU, где Ukp — порог возбуждения линии. Максимум отношения интенсивности характеристического излучения к интенсивности сплошного спектра достигается при и = 3 (Укр, [c.960]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...