Тела вообще

Описанные деформации стержня дают представление об изменении его формы и размеров в целом, но ничего не говорят о степени и характере деформированного состояния материала. Исследования показывают, что деформированное состояние тела, вообще говоря, неравномерно и изменяется от точки к точке. [c.10]

Таким образом, кинетические моменты относительно осей, связанных с телом, вообще говоря, не могут быть определены как произведения проекции угловой скорости на соответствующую ось на момент инерции тела относительно оси. Такое простое определение кинетических моментов относительно осей, связанных с телом, возможно лишь в указанном выше исключительном случае, когда эти оси являются главными. [c.187]

Абсолютно твердых тел вообще не существует в природе. Это понятие введено в теоретическую механику для упрощения изучения механического движения и механических взаимодействий. В теоретической механике абсолютно твердое тело часто называют коротко твердым телом. [c.8]

Как известно, тела, встречающиеся в природе, разделяются на газообразные, жидкие и твердые. Особенно велика твердость некоторых камней и металлов. Очень большой твердостью обладает алмаз. Но алмаз все же не является абсолютно твердым телом, его шлифуют и получают бриллианты. При шлифовке алмаза с его поверхности удаляют выступающ,ие частицы, а расстояние между частицами твердого тела не должно изменяться ни при каких обстоятельствах. Велика твердость некоторых металлокерамических сплавов победита, титанита и др. Но все же они поддаются обработке и, следовательно, не являются абсолютно твердыми. И победитовые резцы притупляются, садятся от долгой работы. Громадной плотностью, превышающей в сотни тысяч раз плотность воды и, по-видимому, такой же твердостью обладают некоторые звезды, а плотность недавно открытых (в 1968 г.) нейтронных звезд составляет миллионы тонн в кубическом сантиметре. Но абсолютно твердых тел вообще не существует в природе. Это понятие введено в теоретическую механику для упрощения изучения механического движения и механических взаимодействий. В теоретической механике абсолютно твердое тело часто называют коротко твердым телом. [c.7]

Будем предполагать, что скорость движения жидкости мало меняется на расстояниях порядка величины линейных размеров тела. Пусть v есть скорость жидкости в месте нахождения тела, которую она имела бы, если бы тела вообще не было другими словами, V есть скорость основного движения жидкости. По сделанному предположению v можно считать постоянной вдоль всего объема, занимаемого телом. Посредством и по-прежнему обозначаем скорость тела. [c.53]

Описанные свойства сверхзвукового течения придают ему характер, совершенно отличный от характера дозвукового движения. Если дозвуковой поток газа встречает на своем пути какое-либо препятствие, например, обтекает какое-либо тело, то наличие этого препятствия изменяет движение во всем пространстве как вверх, так и вниз по тече)шю влияние обтекаемого тела исчезает лишь асимптотически при удалении от тела. Сверхзвуковой же поток натекает на препятствие слепо влияние обтекаемого тела простирается лишь на область вниз по течению ), а во всей остальной области пространства вверх по течению газ движется так, как если бы никакого тела вообще не было. [c.443]

Если в деформируемом теле происходит движение, то температура тела, вообще говоря, отнюдь не постоянна, а меняется как со временем, так и от точки к точке вдоль тела. Это обстоятельство сильно усложняет точные уравнения движения в общем случае произвольных движений. [c.124]

Заметим, что условия равновесия (2) произвольной пространственной системы сил, приложенных к свободному твердому телу, вообще говоря, не будут условиями равновесия этого тела. Как будет показано в динамике, свободное твердое тело при выполнении условий равновесия (2) может двигаться поступательно, прямолинейно и равномерно вдоль осей координат и одновременно равномерно вращаться вокруг этих осей. [c.186]

Мы всегда можем изобразить скорость всех точек тела в данный момент только как результат вращения вокруг оси, проходящей через точку тела, скорость которой в данный момент равна нулю. В следующий момент мы также сможем это сделать, но положение оси вращения относительно тела, вообще говоря, будет уже другим. Ось, выбранная таким образом, что скорости всех точек тела можно изобразить только как результат вращения вокруг этой оси, будет изменять свое положение относительно тела. Поэтому она называется мгновенной осью. [c.59]

Растянутая часть ремня обладает определенной энергией упругой деформации. Эта энергия распределена во всей деформированной части ремня. Если бы растянутый ремень покоился, то и энергия упругой деформации оставалась бы на месте, в растянутой части ремня. Так как ремень движется, го растянутыми оказываются все новые и новые участки ремня, вступающие в верхнюю область между шкивами. При это.м, очевидно, энергия упругой деформации, которой обладает растянутый ремень, не остается неподвижной в одних и тех же местах ремня, а переходит из одних его участков в другие, так что она оказывается локализованной в части ремня, находящейся в данный момент между шкивами. Следовательно, энергия движется по ремню в направлении, противоположном движению самого ремня, но с той же скоростью. Этот случай представляет собой один из простейших примеров течения энергии в движущемся упругом деформированном теле. Вообще, когда упруго деформированное тело или отдельные его участки движутся, с этим связано и перемещение энергии упругой деформации, т. е. течение энергии. [c.160]

Конечно, когда на тело вообще не действуют никакие силы, оно также не деформировано и находится в состоянии невесомости но этот специальный случай полного отсутствия сил не нуждается в особом рассмотрении и редко осуществляется. [c.187]

Рассмотрим движение твердого тела, закрепленного в одной точке. В этом случае тело не может совершать поступательного движения, так как скорость одной его точки всегда равна нулю, и движение можно представить как вращение вокруг мгновенной оси, которая изменяет свое положение и в теле, и в пространстве, но все время проходит через неподвижную точку тела. Мы могли бы выбрать три неподвижные оси, проходящие через эту точку, и написать уравнения моментов (13.25) относительно этих трех осей. Однако положение этих осей в теле, вообще говоря, будет изменяться, и связь между моментами импульса относительно трех осей и скоростями точек тела будет сложной. С другой стороны, если мы выберем оси, жестко связанные с телом, то связь между моментами импульса относительно этих осей и скоростями точек тела будет достаточно простой, но определение характера движения этих осей окажется сложной задачей. Поэтому мы не будем рассматривать в общем виде задачу о движении тела, имеющего одну закрепленную точку, а ограничимся только специальным, но важным случаем, когда тело быстро вращается вокруг мгновенной оси, а требуется определить, как будет двигаться эта ось под действием внешних моментов. [c.446]

В силу этого свойства реальных тел для них всегда AV и е должны быть одного знака, а для этого должно быть v< 1/2 или гп >2. В предельном случае, если бы тело вообще не изменяло своего объема при растяжении и сжатии, должно было бы быть v == 1/2 и т = 2. [c.465]

К затухающим колебаниям, строго говоря, неприменим и термин период , так как эти колебания вообще не являются периодическим процессом. Периодическим яв- ляется такой процесс, при котором через одинаковые промежутки времени повторяется любое состояние системы. Этот промежуток времени и называется периодом процесса. Но в случае затухающих колебаний состояние колеблющегося тела вообще не повторяется точно если, например (рис. 384), отклонения тела в моменты ti и 2 одинаковы (равны нулю), то скорости в эти моменты неодинаковы, так как амплитуды скорости убывают и скорость в момент /а меньше, чем в момент Однако если трение мало и колебания слабо затухают, то такие колебания представляют собой процесс приблизительно периодический. Поэтому условно говорят о периоде затухающих колебаний. Периодом затухающих колебаний принято называть время Tj, за которое система дважды проходит через среднее положение л = О в одном и том же направлении, или (что то же самое) время, за которое отклонения в одну и ту же сторону дважды достигают максимальных значений и Xi (рис. 384). Силы трения немного замедляют движение системы. Поэтому период затухающих колебаний всегда несколько больше, чем период тех собственных колебаний, которые совершала бы система, если бы трение отсутствовало. Но если трение мало, то оно очень мало влияет на период затухающих колебаний. [c.597]

Когда бегущая гармоническая волна достигает другого конца стержня (или струны), то там происходит отражение волны, так же как и в случае отдельного импульса. Отраженная гармоническая волна распространяется в обратном направлении, и движение каждого сечения стержня (или точки струны) можно рассматривать как результат сложения двух волн — падающей и отраженной. Если при распространении и отражении волны не происходит их затухания, то обе волны — падающая и отраженная — будут иметь одинаковые амплитуды. Но фазы обеих волн в какой-либо точке л будут, вообще говоря, различны. Сдвиг фаз обусловлен, с одной стороны, тем, что отраженная волна проходит путь от точки л до конца стержня и обратно, с другой стороны, тем, что при отражении волны от границы тела, вообще говоря, может происходить изменение фазы волны. В частности, в случае отражения от закрепленного конца стержня волна смещений отражается с поворотом фазы на л (так же, как импульс смещений отражается от закрепленного конца стержня с изменением знака смещения) в случае же свободного конца стержня волна смещения отражается без изменения фазы. Падающая волна проходит от начала стержня до точки х путь х, и выражение для смещения в [c.682]

Теория упругости ограничивается только задачей определения напряженно-деформированного состояния тела и, не используя недоказанных предпосылок, позволяет получить возможно более точное ее решение для тел, вообще говоря, любой формы. [c.4]

Установленные в этом параграфе факты проливают свет на те волновые процессы, которые могут происходить в ограниченной упругой среде. Даже если начальное возмущение было таково, что оно порождало лишь простые волны одного какого-либо рода, продольные или поперечные, в результате отражений будут возникать и продольные, и поперечные волны, распространяющиеся с разными скоростями. Поэтому решение типа рассмотренных в 13.4, когда одно и то же деформированное и напряженное состояние переносится без изменения с постоянной скоростью, для ограниченных упругих тел, вообще говоря, невозможно. [c.444]

Количество движения жидкости и скорость поступательного движения тела вообще не параллельны. Величины ( , к = = 1, 2, 3) образуют симметричный тензор второго ранга, поэтому существуют три взаимно перпендикулярных главных направления таких, что при поступательных движениях тела вдоль этих направлений векторы количества движения жидкости и поступательной скорости тела параллельны, в других случаях такой параллельности вообще нет. Если декартовы оси координат направлены по главным направлениям, то Я 2 = хз = = А,2з = О, причем вообще [c.195]

При наличии движения температура в упругом теле, вообще говоря, не остается постоянной, а меняется как с течением времени, так и от точки к точке объема, занятого упругим телом, поэтому система уравнений теории упругости в общем случае движения сильно усложняется. [c.397]

Энергия тела, представляемая величиной Z/q, характеризует полную энергию сил сцепления. Эта энергия аналогична гравитационной энергии системы притягивающихся масс. Однако, в отличие от гравитационной энергии притягивающихся масс, энергия сцепления для реальных тел, вообще говоря, слабо [c.535]

Центр ускорений. — В движущемся твердом теле, вообще говоря, существует точка, ускорение которой равно нулю. Эта точка х,у, z определяется следующей системой уравнений, вытекающей из системы (2) [c.112]

Потенциальную энергию тоже часто удается разделить на две подобные части, из которых одна содержит только координаты, соответствующие поступательному движению, а другая — только угловые координаты. Так, например, гравитационная потенциальная энергия зависит только от вертикальной декартовой координаты центра тяжести ). Аналогично, если сила вызывается однородным полем В, действующим на диполь с магнитным моментом М, то потенциал пропорционален произведению M B, зависящему только от ориентации тела. Вообще почти все практически встречающиеся задачи допускают такое разложение. В этом случае рассматриваемая задача распадается на две, так как лагранжиан L — T—V разбивается при этом на две части, одна из которых содержит только поступательные координаты, а другая — только угловые. Эти две группы координат будут тогда полностью разделены, и задачи о поступательном и о вращательном движении можно решать независимо друг от друга. Поэтому важно получить выражения для кинетического момента и кинетической энергии тела, имеющего неподвижную точку. [c.164]

С другой стороны, наблюдения показывают, что одна и та же сила, приложенная последовательно к разным телам, вообще говоря, сообщает телам ускорения разной величины. Это объясняется различием в величине, инерции" или массы" соответствующих тел. Два тела, приобретающие равные скорости в равные промежутки времени при действии одной и той же силы, рассматриваются как динамически эквивалентные, и говорят, что их массы равны". Следовательно, за эталон или единицу массы нужно принять массу какого-нибудь куска материи, взятого сперва произвольно, например, эталон килограмма или фунта. Говорят, что [c.23]

Из (11) видно, что при вращении тела вокруг неподвижной оси направления оси вращения и кинетического момента тела, вообще говоря, различны. Они совпадают тогда и только тогда, когда ось вращения является главной осью инерции тела. [c.154]

Необходимо заметить, что вес /I тела, измеренный каким-нибудь динамометром, существенно зависит от места на земной поверхности, где происходит измерение. Это наблюдаемое изменение в весе тел, вообще говоря, мало. [c.131]

Обобщенная схема разрушения при ползучести. Л. М. Качанов 1) поставил перед собою цель найти продолжительность жизни тела (вообще говоря, произвольной формы), работающего в условиях ползучести, независимо от того, имеет ли разрушение вязкий или хрупкий характер ). [c.584]

Если пластическая деформация является развитой, то упругой составляющей с достаточной точностью можно пренебречь. В этом случае поведение материала описывается диаграммой, изображенной на рис. 10.5. При растягивающих напряжениях, меньших, чем (или сжимающих, меньших а ), деформаций в теле вообще нет. При (Т = а или a = —a j начинается пластическое течение, деформация неопределенна и может неограниченно возрастать. Разгрузка протекает по пути ВС. Другими словами, вся накопленная в теле деформация является пластической. Такую модель называют идеальным жестко-пластическим телом (телом Сен-Венана). [c.727]

Экспериментальные исследования показывают, что для многих материалов условие пластичности Мизеса несколько лучше согласуется с опытными данными, чем условие пластичности Треска. Правда, соотношение изменяется в пользу второго условия у материалов с ярко выраженным пределом текучести,, т. е. более близких к модели идеально пластического тела. Вообще же отличие между обоими критериями невелико (не превышает 16%). Поэтому выбор критерия текучести обычно определяется удобствами в решении задач. В приложении к теории идеальной пластичности преимущество отдается условию Треска [68]. Это относится, в частности, и к теориям предельного равновесия и приспособляемости, в которых применение этого условия приводит к существенным упрощениям и делает решения практически реализуемыми. [c.56]

Пусть рассматриваемое тело, вообще говоря, неоднородное, в самых общих чертах отражающее особенности, характерные для элементов конструкции теплотехнических устройств, имеет произвольную внешнюю поверхность S и внутреннюю полость с поверхностью 5"(рис. 2.2), К обеим поверхностям подводятся конвективные тепловые потоки плотностью [c.26]

Можно представить себе, простоты ради, что температура рабочего тела вообще не изменялась, будучи равной вначале температуре термически равновесного состояния системы. [c.99]

Три тела— пластинка, цилиндр и шар (рис. 10) — являются основ-ними формами и могут быть рассматриваемы как представители трех классов некоторых групп сплошных тел, вообще говоря, неправильной формы. [c.45]

Такое математическое исследование устойчивости, однако, крайне сложно. До настоящего времени не разработан теоретически вопрос об устойчивости стационарного обтекания тел конечных размеров. Нет сомнения в том, что при достаточно малых числах Рейнольдса стационарное обтекание устойчиво. Экспериментальные данные свидетельствуют о том, что при увеличении R достигается в конце концов определенное его значение (которое называют критическим, R, p), начиная с которого движение становится неустойчивым, так что при достаточно больших числах Рейнольдса (R > Ккр) стационарное обтекание твердых тел вообще невозможно. Критическое значение числа Рей нольдса не является, ралумсстся, универсальным для каждого типа движения существует свое Ккр. Эти значения, по-видимому,— порядка нескольких десятков (так, при поперечном обтекании цилиндра незатухающее нестационарное двгжеиие наблюдалось уже при R — udjy -х. 30, где —диаметр цилиндра). [c.138]

Рассмотрим прямую задачу для общего случая нестационарного трехмерного течения нереагирующей смеси газов. В этом случае на жесткой стенке (контуре обтекаемого тела или канала) задается условие непротекания (WV) F=0, где F x, у, z)=0 — уравнение жесткой стенки. В качестве начальных условий при t = Q во всей области течения задают все газодинамические параметры течения (при этом допускается существование поверхностей разрывов). При решении внешних задач обтекания в некотором сечении х = Хо вверх по потоку от тела должно быть задано распределение скоростей, в частности в случае равномерного обтекания ы = ыоо = сопз1, v = w=0. При этом в случае сверхзвукового обтекания это сечение может быть расположено непосредственно у фронта ударной волны, поскольку в сверхзвуковом потоке возмущение, создаваемое телом, ограничено ударной волной. При дозвуковом обтекании начальное сечение x = Xq должно быть отнесено достаточно далеко от тела, так как возмущение, создаваемое обтекаемым телом, вообще говоря, распространяется до бесконечности. Вниз по потоку от обтекаемого тела при сверхзвуковом обтекании не [c.50]

В этом рассуждении не все строго. Если тело имеет конечные размеры, то в оценке (9.5.1) фигурирует, кроме длины, еще и некоторый характерный размер тела. Вообще говоря не очевидно, что при безграничном увеличении размера тела при фиксировапной длине трещины разность U — U стремится к конечному пределу. [c.287]

Деформация тела, вообще говоря, не обязательно должна быть только упругой, она может быть вызвана какими-либо иными причинами. Как мы увпдим дальше, при пластическом деформировании полная деформация оказывается состоящей из двух частей упругой, связанной с напряжением закона Гука, и пластической, необратимой. [c.382]

Рассмотрим, что происходит с лучистой энергией. 1у, попадающей на поверхность раздела между двумя фазами. Некоторое количество энергии поглощается, что связано с процессом превращения во внутреннюю энергию части лучистой энергии, попавшей на тело.Твердые и жидкие тела поглощают практически все инфракрасное излузе-ние в пределах весьма тонкого поверхностного слоя (лля проводников толщина этого слоя порядка 1 мкм, для непроводников 1,27 мкм). Часть лучистой энергии проходит сквозь тело таким образом, тела, вообще говоря, обладают способностью к пропусканию. Наконец, часть лучистой энергии отражается от поверхности раздела двух сред. Поток эффективного излучения складывается из потоков собственного и отраженного излучений. [c.144]

На основании этих данных для объяснения хладноломкости кристаллических тел вообще и металлов в частности были выдвинуты следующие обобщающие положения 1). неверно делить тела на хрупкие п пластичные. Есть хрупкое и пластичное состояния одного и того же тела, разделенные температурой, при которой предел упругости и временное сопротивле-ние одинаковы (200 °С для ЫаС1) 2) причиной хладноломкости является достижение разрушающего напряжения раньше, чем предела упругости, поскольку при низких температурах он выше первого. [c.20]

Наложение трех связей предоставляет телу возможность совершать три независимых винтовых движения. Каждая точка тела, вообще говоря, может двигаться в трех измерениях (разумеется не независимо от других точек тела). Случай тела, имеющего касание в трех точках с неподвижными поверх1.остями, хотя и является очень важным примером, но он не является достаточно общим, чтобы быть типичным. [c.29]

В 60 <В — Колеса транспортных средств, ролики, оси, способы и средства для увеличения силы сцепления колес с поверхностью дороги С — Шины, накачивание шин, смена шин, присоединение вентилей к надувным эластичным телам вообще, устройства и вспомогательное оборудование для шин D — Сцепные устройства для транспортных средств F—Транспортные средства, приспособленные для передвижения как по рельсам, так и дорогам, амфибии и т. п. транспортные средства, преобразуемые транспортные средства G — Подвесные устройства транспортных средств Н—Установка или размещение отопительных, холодильных, вентиляционных и прочих устройств для обработки воздуха в пассажирских или грузовых помещениях транспортных средств J — Окна, ветровые стекла, раздвижные или съемные крыши, двери и подобные устройства для транспортных средств, защитные чехлы для временно неэксплуатируемых транспортных средств К — Расположение или монтаж (силовых установок и трансмиссий транспортных средств нескольких различных первичных двигателей), вспомогательные приводы, контролыю-измерительные приборы и панели управления, [c.35]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...