Движение адиабатическое сверхзвуковое

Поскольку справа на бесконечности давления в дозвуковом и сверхзвуковом потоках выравниваются, то и в дозвуковом слое при движении вниз по потоку давление должно возрастать. Оно не может, однако, превысить величину давления торможения, определяемую условиями течения в дозвуковом слое слева на бесконечности. Отсюда следует, что при сделанных предположениях решение поставленных задач существует лишь при таких углах поворота обтекаемой стенки и интенсивностях падающего скачка (которую также можно измерять углом поворота потока в скачке), при которых давление во внешнем потоке увеличивается не больше, чем до величины давления торможения дозвукового слоя (при адиабатической зависимости тем меньшей, чем меньше число М2 в слое слева на бесконечности). [c.56]

Положим > о, т. е. будем рассматривать развитие движения вниз по потоку. Тогда сразу видно, что йМ > О, если М < 1 и М < О, если М > 1. Это приводит к следующему выводу при адиабатическом движении газа по трубе постоянного сечения наличие трения вызывает ускорение дозвукового потока и замедление сверхзвукового потока. [c.122]

Изотермическая и адиабатическая скорости звука. Конус возмущений при сверхзвуковом движении источника возмущения. [c.158]

Выделим в сверхзвуковом потоке газа струйку, проходящую сквозь отсоединенный скачок в точке О (фиг. 174) и набегающую на тело в критической точке А. Между точками О и А имеет место дозвуковое адиабатическое движение газа. Поэтому к участку ОА рассматриваемой струйки можно применить уравнение Берну лли, которое было выведено для адиабатического процесса в газе. Обозначив давление в критической точке через ршах, мы имеем [c.430]

В аэродинамике полетов с большими дозвуковыми и сверхзвуковыми скоростями влияние сжимаемости проявляется в первую очередь за счет числа Маха. В разобранной выше постановке задачи о движении в безграничной массе газа крыла или вообще тела любой формы при адиабатических процессах система отвлеченных определяющих параметров представляется таблицей (8.31). Параметрами, определяющими глобальные характеристики потока газа или характеристики дви жения и состояния в характерных точках, являются величины [c.429]

В обш ем случае система уравнений (8.30) имеет несколько решений. При наличии принятой по условию баротропии изменение всех характеристик движения вдоль линий тока непрерывно (условием о баротропии появление скачков уплотнения исключается). В некоторых случаях, в частности, при больших сверхзвуковых скоростях обтекания, предположение о баротропии слишком сильно, так как в рамках теории идеального газа нельзя построить теоретически непрерывных обтеканий в этих случаях теорема Жуковского не верна, и поэтому мы ограничиваемся только непрерывными баротропными и, в частности, адиабатическими движениями в указанной выше области. [c.86]

На рис. 11-7 приведены полученные опытным путем графики изменения давления и скорости по длине трубы для адиабатического и недиабатического дозвукового и сверхзвукового газовых потоков. При небольших значениях М движение сжимаемого газа практически мало отличается от движения несжимаемой жидкости скорость газа почти не изменяется вдоль канала, а давление убывает по линейному закону. [c.250]

В соответствии с общепринятой методикой изложения газодинамики гомогенных сред вначале даются основные уравнения движения влажного пара (гл. 3). Далее рассматриваются вопросы подобия и анализ размерностей в потоках влажного пара. В гл, 4 изучается механизм распространения слабых возмущений в двухфазных средах. Следующая — 5 гл. — посвящена исследованию одномерных течений влажного пара. Здесь рассматривается одномерное адиабатическое движение в условиях метастабильного и равновесного изменения состояния системы при дозвуковых и сверхзвуковых скоростях. Материалы этой главы позволяют проследить влияние влажности, внутреннего теплообмена и фазовых переходов на изменения скорости потока и термодинамических параметров в конфузорных и днффузорных квазиодномерных потоках. [c.7]

В двух рассматриваемых случаях отмечается уменьшение интенсивности скачка уплотнения при снижении начального перегрева, что также объ- о,5 ясняется влиянием конденсационных скачков число Ml перед адиабатическим скачком умень- q ц шается (давление перед ним возрастает по сравнению с давлением перегретого пара). Кривые давлений на рис. 8-14 от- четливо показывают, что при движении влажного пара в третьей группе режимов сопла происходит ступенчатое торможение потока в конденсационном и адиабатическом скачках. В промежутке между двумя скачками сверхзвуковой поток ускоряется. Переход к дозвуковым скоростям происходит только в адиабатическом скачке [c.229]

Наибольшее развитие, в связи с задачами, вставшими перед создателями паровых турбин, получила газовая гидравлика, предметом изз чения которой явились одномерные течения сжимаемого газа с большими до- и сверхзвуковыми скоростями по трубам и соплам, вопросы истечения газа из резервуаров и тому подобные явления. Это направление механики сжимаемого газа нашло опору в общих теоремах количеств движения, теореме Бернулли, баланса энергии, а также в основных закономерностях термодинамики газа. Наиболее популяр-цым и важным результатом этого направления следует признать классическую формулу Сен-Венана и Ванцеля (1839), связывающую скорость адиабатического истечения газа с давлением и плотностью газа в резервуаре и с противодавлением. [c.29]

Так как дозвуковая часть вязкого слоя не способна выдержать внезапное повышение давления, падающий скачок отражается в виде веера волн разрежения, который компенсирует повышение давления в скачке уплотнения. В результате такого отражения течение на внешней границе вязкого слоя отклоняется в направлении поверхности пластины и по мере поворота вязкого слоя давление повышается, а поток замедляется. За областью присоединения над разделяющей линией тока формируется новый пограничный слой, который по достижении сечешгя с минимумом толщины ( горла ) переходит в состояние, соответствующее слабому сверхзвуковому вязкому взаимодействию при новом числе Маха. В адиабатическом случае вязкое течение считается полностью докритическим в том случае, когда приращение давления, вызванное падающим скачком, плавно передается вверх по потоку до сечения с начальным течением на пластине, и сверхкритическим, если оно реагирует на повышение давления внизу по потоку только через внезапный скачкообразный переход в докритическое состояние, хотя за этим скачком течение плавное. Следует заметить, что при взаимодействии с внешним невязким сверхзвуковым течением в докритическом пограничном слое может появиться свой положительный градиент давления в направлении потока. Исследуя первый момент количества движения, можно избежать полу эмпирических предположений в расчете Крокко — Лиза [26]. [c.276]

Другими примерами существенных эффектов, которые могут проявляться в модельных опытах и отсутствовать в подлежащих изучению натурных явлениях, могут служить эффекты кавитации, возникающие при движении тел в воде, и эффекты конденсации газов в испытательных установках. Возникновение этих эффектов связано с понижением размер ных значений давления и температуры в некоторых областях движущейся среды. (Кавитация — это испарение воды в области низких давлений, а конденсация воздуха в аэродинамических трубах может происходить за счет очень резкого падения температуры при адиабатическом расширении частиц газа в некоторых частях газового потока.) Для устранения кавитации в воде требуется (см. гл. VIII) повышать несущественное внешнее давление в бесконечности Роо- Для устранения конденсации газа требуется увеличивать в набегающем потоке температуру Гоо, несущественную с точки зрения критериев подобия в первоначальной постановке задачи. В связи с этим в аэродинамических трубах с большими сверхзвуковыми скоростями осуществляется, вообще говоря, значительный подогрев рабочего газа. [c.430]

Рассматривается частный случай адиабатического движения газа в трубе без энергетического обмена с о-кружающей средой. В общем случае условие минимума сеченчя не является необходимым для перехода в область сверхзвуковых скоростей. [c.339]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...