Угол наклона скачка

В другом предельном случае, когда угол наклона скачка к направлению потока перед ним определяется условием [c.132]

Отношение давлений в косом скачке, возникаюш ем из-за утолщения пограничного слоя вблизи точки отрыва, практически совпадает с критическим отношением давлений. По известному числу Мо и перепаду давлений на косом скачке можно определить угол наклона скачка относительно набегающего потока. [c.343]

Сверхзвуковой газовый поток обтекает поверхность клина с некоторым углом Ро. Каков угол наклона скачка Ос при диссоциации по сравнению со случаем постоянных теплоемкостей [c.105]

Как видим, для нахождения этого отношения при заданном значении рд/р) = 10 необходимо дополнительно знать угол наклона скачка 0 с. В решении задачи 4 18 этот угол 0с1 = 33°50 для присоединенного скачка. Внося его значение в (4.22), находим УуУ = 0,693, откуда Ка/К, = 0,832. [c.112]

Определим угол наклона скачка уплотнения АдА (см. рис. 4.7) и отношение плотностей Р2/Р1, используя уравнения (4.21) и (4.33Т Подставляя в них значения М( = 5 = 15° к = 1,4, получаем [c.115]

Соответствующий угол наклона скачка 0с = Кс/Ш = 0,1496, а коэффициент давления р = 2/< сРс = 0,0449. [c.125]

Температура за скачком уплотнения в диссоциированном газе меньше по сравнению с ее значением в случае постоянных теплоемкостей. Это объясняется затратами энергии газа на тепловую диссоциацию его молекул. Диссоциация газа в скачке уплотнения сопровождается поглощением энергии, обусловливает некоторое снижение температуры и, как следствие, увеличение плотности. Эта большая податливость газа к сжатию уменьшает пространство между скачком и обтекаемой поверхностью, уменьшая тем самым угол наклона скачка. [c.125]

При обтекании сверхзвуковым потоком поверхности заостренного клина с углом Рс угол наклона скачка 0с при диссоциации меньше по сравнению со случаем постоянных теплоемкостей. [c.125]

Угол наклона скачка О о находим из уравнения [c.186]

В реальном случае угол скачка больше этого значения, поэтому в первом приближении зададимся величиной 0с о = 24° и найдем отношение плотностей, используя (7.20) Рс/роо = 2, 722. Затем по уравнению (7.19) уточним угол наклона скачка [c.191]

Затем по формуле (7.19) уточняем угол наклона скачка tgO = 0,4113, откуда 0 = 22,36°. [c.193]

По этому углу Вд, находим новое отношение плотностей Рс/Р = 2,504 и уточняем угол наклона скачка tgO = 0,4181 0 = 22,69°. [c.193]

Передняя (верхняя) площадка О А. Определим по углу рд = 26,57° и М о = 5 угол наклона скачка уплотнения 6 . Сначала из рис. 4.33 [191 найдем приближенную величину 6 = 37,67° и вычислим отношение плотностей по (7.20) Рс/р = = 3,912. По этой величине уточним угол наклона скачка [см. (7.19)1 tg9 = = 0,7785 6 = 37,9°. Затем выполним следующее приближение Рс/роо = 3,921 tg 0 = 0,7752 = 37,78.° [c.201]

Угол наклона скачка уплотнения с подъемом на высоту уменьшается. Это можно объяснить следующим образом. При полете конуса с гиперзвуковой скоростью за скачком уплотнения вследствие сильного разогрева газа происходит диссоциация. Этот процесс зависит также от давления, которое с высотой понижается. Известно, что понижение давления приводит к увеличению степени диссоциации воздуха, а это, в свою очередь, уменьшает угол скачка Эс- О характере уменьшения можно судить по графикам (рис. 10.23), где сплошными линиями изображены кривые. полученные с учетом диссоциации. [c.491]

Угол наклона скачка около конуса определим по приближенной формуле [c.511]

Графики на рис. 6.5.6 показывают изменение углов наклона конического скачка (а) и разделяющей поверхности тока (б) в зависимости от интенсивности вдува. Угол наклона скачка 0 с определялся по фотографиям, а угол А0 между разделяющей поверхностью и конусом рассчитывался по теории конических течений для экспериментальных значений Моо и 0 с. [c.415]

Зная рг/pi и Mi, найдем угол наклона скачка уплотнения [15] [c.427]

Определить угол наклона скачка. [c.194]

Угол наклона скачка уплотнения всегда больше угла возмущения. [c.524]

С изменением угла 0 при постоянном значении скорости vj до скачка будет изменяться и угол наклона скачка Э, а также будет изменяться и значение вектора скорости V2 после скачка (фиг. 30). [c.524]

Скачок конденсации виден только в волне разрежения, образующейся в косом срезе сопла. При появлении на входе в сопло крупнодисперсной влаги положение и угол наклона скачка меняются, однако скачок не перемещается внутрь сопла. [c.153]

ВИЛО, косые скачки конденсации возникают в соплах, если пар на входе перегретый. При этом угол наклона скачка зависит от величины переохлаждения, т. е. от Mik. [c.155]

У], —удельный объем переохлажденного пара перед скачком Рк—угол наклона скачка конденсации. [c.158]

Рассмотрим характеристику (линию Маха) ВЕ, которая пересекает скачок в точке Е. При фиксированных параметрах М , р1 перед скачком угол поворота потока в скачке, давление за скачком и наклон его фронта связаны между собой. Так как ВЕ элементарная волна разрежения, то давление за ней меньше, чем перед ней. Следовательно, повышение давления в скачке на участке СЕ должно быть больше, чем на участке ЕО. Угол поворота потока в скачке на участке СЕ должен быть также больше, чем на участке ЕО. Следовательно, скачок на участке ЕО должен быть более слабым, чем на участке СЕ. Более слабому скачку соответствует меньший угол наклона, а следовательно, скачок должен искривляться. Угол наклона скачка не может быть меньше угла Маха, подсчитанного по скорости набегающего потока. Вдали от обтекаемого тела скачок вырождается в звуковую волну. Эти соображения являются наводящими, так как в действительности течение за искривленным скачком станет вихревым из-за того, что потери вдоль фронта криволинейного скачка изменяются. [c.122]

Угол наклона скачка к оси конуса Рек = 14°. У поверхности конуса [c.47]

Э — толщина потери импульса пограничного слоя угол наклона скачка уплотнения относительно вектора скорости перед скачком угловая координата на сферической носовой части [c.199]

УГОЛ НАКЛОНА СКАЧКА. УДАРНАЯ ПОЛЯРА 423 [c.423]

Рассмотрим далее некоторые свойства стационарных скачков уплотнения 0 = 0, Уп =—Оп). Пусть а — местный угол наклона скачка, т. е. угол между скачком и вектором скорости 6 1 набегающего потока в плоскости течения, содержащей векторы /1, [c.71]

Таким образом, при обтекании тонких тел гиперзвуковым потоком угол наклона скачка уплотнения оказывается малым. [c.208]

Для выбора метода расчета рассмотрим общий характер обтекания профиля. Для этого определим течение за скачком уплотнения, возникающим перед клином. Находим угол наклона скачка из уравнения (7.19), полагая отношение плотностей предельной величиной р /роо = 6 и учитывая, чтоРо = 0Д6 рад = 15°. Тогда tg0,o = 0,3356 0 0 = 18,55°. [c.191]

Угол наклона скачка уплотнения 0д перед острым конусом с ростом числа полета уменьшается, что показано на рис. 10.23, где по резулыатам расчетов обтекания острого конуса с углом 4 = 40° построены графики зависимостей 0(.= = 0 (Моо) без учета (7) диссоциации (й = 1,4) и с ее учетом (2). Такой характер изменения угла скачка за счет диссоциации обусловлен дополнительным уплотнением газа у обтекаемой поверхности при росте скорости полета. [c.488]

Используя таблицы стандартной атмосферы [51J, по заданной высоте Я = 20 км можно найти параметры невозмущенного набегающего потока (см. задачу 12.11), а также его скорость 1 , = Моо<2.о= 590,1 м/с. Определим параметры воздуха в свободном потоке около профиля. На клиновидном носке по значениям Мс = 2 и Kji = o = 4,574 из графика [121 находим угол наклона скачка уплотнения 0с = = 33,9 . Далее вычисляем параметры потока за эти.м скачком, имея в виду, что число Мжя = MooSin0 = 1,116 [c.688]

Задача 12.20. Клин обтекается потоком воздуха с числом Маха Ml = 1,7. Определить угол наклона скачка /3, если угол поворота в = = 13°. Чему равен максимальный уголЙ ах> на который, можно повернуть поток без отрыва ударной волны при заданном числе Маха [c.194]

Ио мере роста отношения скоростей увеличиваются угол входа потока в рабочую решетку и степень реакции ступени. В силу этих обстоятельств угол наклона скачка Pi k увеличивается, а место его па- [c.135]

Рассмотрим движение сверхзвукового потока в канале, изображенном на рис. 5.21. Если угол отклонения стенки б < б ,ах при заданном (что устанавливается с помощью диаграммы ударных поляр), то в месте перелома стенки образуется косой скачок уплотнения. Угол наклона скачка и скорость Х.2 находятся по соответствующей ударной поляре. В точке В возникнет отраженный скачок ВС, в котором поток повернет на угол б в обратиукг сторону так, что скорость будет параллельна нижней стенке. На рис. 5.21 изображен вариант, для которого угол поворота [c.119]

Угол наклона скачка. Ударная ноляра. [c.423]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...