Диаграмма l-d ударных поляр

Для расчета скачков графическим методом служат диаграмма ударных поляр и диаграмма скачков уплотнения. [c.138]

Диаграмма ударных поляр 139 [c.720]

Рис. 1-18. Диаграмма ударных поляр (А 1,4).

Диаграмма ударных поляр (рис. 5.18) представляет собой семейство ударных поляр, построенных для разных значений начальной скорости. Ударная поляра, соответствующая макси- [c.116]

Рис. 5.18. Диаграмма ударных поляр Ра 2

Ударная поляра и диаграмма ударных поляр [c.128]

В зонах II и III неодинаковы. Параметры течения за косыми скачками АВ и А В легко могут быть определены по известным параметрам до скачков X], ри Т и углам 6) и Й2, если эти углы меньше соответствующего максимального значения бм для Aj. Параметры потока в области IV можно найти, пользуясь диаграммой ударных поляр и граничным условием для линии тока, проходящей через точку В. Принимается, что направления скорости и давления во всех точках области IV одинаковы. [c.138]

Диаграмма ударных поляр показывает, кроме того, что возможно далеко не всякое отклонение потока от его первоначального направления. Каждому значению скорости набегающего потока соответствует определенная величина предельного угла отклонения (не превосходящего для всех скоростей 45°). Для того чтобы найти предельный угол отклонения потока при заданной его скорости, нужно из начала координат плоскости годографа провести касательную к соответствующей ударной поляре (фиг. 173). Угол, составляемый касательной с осью абсцисс, представляет собою предельный угол отклонения потока при данной скорости. При углах отклонения потока, меньших предельного, каждому значению угла отклонения соответствует, как видно из ударной поляры, два возможных значения скорости потока за скачком. [c.429]

Диаграмма ударных поляр 428 и д. [c.618]

Для конического скачка можно построить в плоскости годографа и, V я в тепловой диаграмме ударную поляру (рис. 4-32). [c.184]

В тепловой диаграмме ударная поляра строится уже известным нам способом (рис. 4-32, ). Линия ОЕ А соответствует изменению состояния газа за коническом скачком при изменении Ро в пределах от [c.185]

Для плоского сопла угол отклонений линии тока 6т (или угол скачка РтО, при котором изменится картина истечения, легко определяется с помощью диаграммы ударных поляр. [c.352]

Рис. 6-20. Определение режима течения за скачками, образующимися при нерасчетных условиях в сопле Лаваля, с помощью диаграммы ударных поляр.

Поэтому определение v. и угла ударной волны производится непосредственно по диаграмме ударной поляры с помощью луча, проведённого из начала координат под заданным углом у к оси абсцисс (см. рис. 50), как это было подробно объяснено в 86. Мы видели, что при заданном угле ударная поляра определяет две различные ударные волны с различными углами Одна из них (соответствующая точке В на рис. 50), более слабая, оставляет течение, вообще говоря, сверхзвуковым другая же, более сильная, превращает его в дозвуковое. В данном случае для обтекания углов на поверхности конечных тел ) следует всегда выбирать первую из них, волну слабого семейства. Необходимо иметь в виду, что в действительности этот выбор определяется условиями обтекания вдали от угла. При обтекании очень острого угла (малое у) образующаяся ударная волна должна, очевидно, обладать очень малой интенсивностью. Естественно считать, что по мере увеличения этого угла интенсивность волны будет расти монотонно этому соответствует как раз перемещение по участку кривой ударной поляры (рис. 50) от точки к точке С. [c.508]

Для того чтобы с помощью диаграммы ударной поляры найти скорость w , за скачком при заданных скорости аУд и энтальпии а перед скачком и при заданном наклоне ударного фронта, поступают следующим [c.254]

Слабый прямой скачок уплотнения и слабый косой скачок уплотнения являются, как показывает заштрихованная область диаграммы ударной поляры, почти обратимыми и связаны лишь с незначительными потерями. При малых углах отклонения приращение энтропии так быстро устремляется к нулю, что потерями в скачке можно практически пренебрегать. [c.256]

С помощью ударной поляры легко определить для каждого значения угла отклонения потока О величину скорости за скачком и угол 3 , составляемый линией скачка с направлением набегающего потока. Д.ЛЯ расчетов удобно пользоваться диаграммой, на [c.427]

На фиг. 17. 8 изображено семейство ударных поляр, построенных для различных чисел Мт, Для удобства все отложенные на диаграмме скорости отнесены к критической скорости Окр. Очевидно, что окружность с центром в начале координат и радиусом Р=1 (у=акр) отделяет область дозвуковых скоростей за скачком внутри окружности от области сверхзвуковых скоростей вне окружности. [c.393]

Совокупность гипоциссоид, соответствующих различным, но постоянным значениям скорости до скачка, называется д и а г р а м-мой ударных поляр. Диаграмма ударных поляр строится в безразмерных скоро- [c.139]

Рассмотрим движение сверхзвукового потока в канале, изображенном на рис. 5.21. Если угол отклонения стенки б < б ,ах при заданном (что устанавливается с помощью диаграммы ударных поляр), то в месте перелома стенки образуется косой скачок уплотнения. Угол наклона скачка и скорость Х.2 находятся по соответствующей ударной поляре. В точке В возникнет отраженный скачок ВС, в котором поток повернет на угол б в обратиукг сторону так, что скорость будет параллельна нижней стенке. На рис. 5.21 изображен вариант, для которого угол поворота [c.119]

Уравнение (5.27а) позволяет построить семейство гипоциссоид или ударных поляр, отвечающих различным, но постоянным значениям А,ь В приложении 3 представлена диаграмма ударных поляр для воздуха. Если Х — —I, то а соответствии с формулой (5.27а) гипоциссоида вырождается в точку (Ai= 2=l Я ,=0), а при максималь-9 131 [c.131]

Совокупность гипоциссоид, соответствующих различным, но постоянным значениям скорости до скачка, называется диаграммой ударных поляр (рис. 1-18). Связь между параметрами на скачке графически представлена на рис. 1-19 к — = 1,4). По такой диаграмме легко определить и энергетические характеристики скачка. Данные для точных расчетов прямых скачков приведены в табл. 1-14 (для fe = = 1,4) и в табл. 1-15 (для ft = l,3). [c.51]

Численное решение трансцендентного уравнения / = О при 1,2 к 1,6 показало, что оно имеет единственный корень при каждом значении скорости набегающего потока. (В силу симметрии ударной поляры уравнение решалось в верхней полуплоскости.) Схематическое изображение кривой /(/с,сг, Mqo) = О на диаграмме ударных поляр при к = onst было дано на рис. 1.5. Данная кривая пересекает ударную поляру в звуковой точке при Мо = 1,6895 (к = 1,4). Связь этого свойства с общим видом минимальной области влияния при обтекании профиля будет указана в гл. 8. [c.40]

Рис. 4-25. Анализ отражения гкачка в диаграмме ударных поляр.

Из диаграммы ударной поляры сразу можно вывести важное заключение, что угол отклонения х потока в ударной волне не может превышать некоторого максимального значения Хтах соответствующего лучу, проведённому из точки О касательно к кривой. Хтах является, конечно, функцией числа мы не приводим её [c.413]

Для наглядного изображения соотнощений в косом скачке уплотнения целесообразно использовать диаграмму ударной поляры, предложенную А. Буземанном. Эта диаграмма дает для произвольного заданного вектора перед скачком соответствующие векторы хиь после скачка в виде геометрических мест точек концов этих векторов, так называемых ударных поляр. Кривая, изображенная на рис. 169 и имеющая форму лепестка, представляет собой именно такую ударную поляру, к выводу уравнения которой мы сейчас перейдем. Представим себе, что газ приобрел скорость [c.251]

Рис. 170. Диаграмма ударных поляр для двухатомных газов по Буземанну.

Аналогична картина обтекания сверхзвуковым потоком тела со скругленной вершиной (рис. 172). Здесь также непосредствеяно пе ред препятствием возникает пряной скачок уплотнения, который по краям переходит в косой скачок. Одновременно концы векторов скорости в диаграмме ударной поляры на рис. 169 перемещаются от D к F. Начиная с некоторого расстояния, однако, скорость переходит за точку F, с тем чтобы на больших расстояниях достичь точки А при Wb = Wa. [c.255]

СЛИ построить ударные поляры (точнее—петли ударных поляр) для различных значений скорости (а < t/j < < niax) то получим диаграмму (сетку) ударных поляр. [c.525]

Ударная поляра — это кривая, представляющая собой геометрическое место точек — концов векторов скорости— за скачками уплотнения различной интенсивности (и формы). Каждая ударная поляра строится для определенной заданной скорости набегающего потока. Обратимся к предельным значениям V2 по уравнению (5.27). Легко видеть, что V2—0 при Ui= i и 2 i= . Первый случай соответствует бесскачковому процессу косой скачок уплотнения переходит в волну слабого возмущения (характеристику). Касательные к гипоциссоиде в точке Q расположены под углом ai=ar sin (1/Mi) к нормали, проведенной через точку Q. Значение ai фиксируется также проведением нормали к касательной из начала координат. Заметим, что точка Q является одновременно точкой диаграммы характеристик и ударная поляра здесь переходит в эпициклоиду. Угол косого скачка р, отвечающего точке Е , определяется проведением секущей Qfj и нормали к ней из точки О. Второй случай (u2 i= ) характеризует переход косого скачка в прямой, угол которого р=90°. Этот случай на гипоциссоиде характеризует точка Р. [c.129]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...