Момент гармонический

В табл. 8 приведены амплитуды неуравновешенных моментов только для двухтактных двигателей нормальной схемы с одинаковыми взаимно отстоящими друг от друга цилиндрами (расстояние t7) [1], [69], [185], так как при зеркальном расположении кривошипов, обычно применяемых в четырехтактных двигателя с четным количеством цилиндров, моменты гармонических сил инерции относительно оси, перпендикулярной к сбалансированному валу, будут уравновешенными. [c.144]

Рассмотрим действие массовых сил и моментов, гармонически меняющихся во времени [c.827]

Если индикаторная диаграмма цилиндра известна, то для получения амплитуд и фаз гармонических моментов следует построить диаграмму кру тящего момента, передаваемого с цилиндра (диаграмму тангенциальных сил) и произвести ее гармонический анализ. При графическом задании крутя щего момента гармонический анализ производится либо численным методом либо с помощью специальных приборов — гармонических анализаторов [c.431]

Молекулу Б газе за время свободного пробега можно считать невозмущенной, а ее дипольный момент - гармонической функцией Ж а) == . Возмущение происходит только в момент столк- [c.161]

Момент изменяющийся по гармоническому закону с частотой со, равной угловой скорости ротора, вызывает вынужденные незатухающие колебания люльки. По мере убывания угловой скорости со ротора уменьшается и частота изменения возмущающего момента Когда эта частота станет близкой к собственной частоте колебаний системы k, возникает состояние резонанса в это время амплитуда колебаний люльки станет наибольшей. Из теории колебаний известно, что при резонансе амплитуда А вынужденных колебаний может считаться пропорциональной амплитуде возмущающего фактора [c.297]

В частном случае ламинарного течения с гармоническим изменением расхода по времени в закон Пуазейля (1.82), записанный для данного момента времени, надо ввести поправочный коэффициент и, который, по исследованиям Д. II. Попова, является функцией безразмерной частоты [c.140]

Часовой балансир совершает крутильные гармонические колебания с периодом 7= 1/2 с. Наибольший угол отклонения точки обода балансира от положения равновесия а = я/2 рад. Найти угловую скорость и угловое ускорение баланса через 2 с после момента, когда балансир проходит положение равновесия. [c.108]

Определить движение гири М (см. задачу 32.84), подвешенной на пружине АВ, верхний конец которой А совершает гармонические колебания по вертикали амплитуды а и круговой частоты k, статическое растяжение пружины под действием веса гири равно 6. В начальный момент точка А занимает свое среднее положение, а гиря М находится в покое начальное положение гири принять за начало координат, а ось Ох направить по вертикали вниз. [c.253]

Ответ 1) щ = 1,03 м/с , 2) Г—Г, = 0,00287 . 33.7(33.7). Точка Oi привеса маятника длины I совершает прямолинейные горизонтальные гармонические колебания около неподвижной точки О 00[ = а sin pt. Определить малые колебания маятника, считая, что в момент, равный нулю, ф = 0, ф = 0. [c.258]

Таким образом, движущий момент в течение цикла будет изменяться по гармоническому закону, колеблясь около своего среднего значения Л д, , = /4 —Во),,,. Используя (4.66), заключаем, что это среднее значение равно абсолютной величине среднего значения М,,, момента сопротивления, что и следовало ожидать, имея в виду установившийся режим движения. Амплитуду колебаний дви- [c.177]

Пара сил с моментом М расположена в плоскости колебаний тела, к которому она приложена. Во всех варианта.х положительное направление силы Р и момента М, изменяющихся по гармоническому закону, можно выбирать произвольно. [c.345]

В этих задачах, кроме моментов М = с(р и /W, = —ц р, к вращающемуся телу приложен момент М , выражающийся периодической функцией времени, т. е. изменяющейся со временем, например, по гармоническому закону (по закону синуса или косинуса). [c.346]

Задача 5.28. Точка совершает гармонические колебания вдоль горизонтальной оси х. Размах колебаний равен 20 см. Продолжительность десяти размахов равна 5 сек. Полагая, что точка в начальный момент = 0 находилась в крайнем правом положении, составить уравнение движения точки. [c.356]

Пусть в начальный момент точка находится в положении Мд на расстоянии Со от притягивающего центра О (конца ненапряженной пружины) и начинает движение без начальной скорости (рис, 345, а). Во все время движения точки до крайнего левого положения на нее, кроме упругой силы, действует постоянная сила fN, направленная вправо. Следовательно, согласно результатам п. 4, движение точки на отрезке MqM будет гармоническим колебанием около [c.376]

Интегрируя, получим уравнение гармонических колебаний (см. 39). Конечно, частота этих колебаний не может зависеть только от масс, но зависит н от их распределения. Система представляет собой своеобразный физический маятник, и квадрат частоты свободных колебаний пропорционален статическому моменту веса и обратно пропорционален моменту инерции маятника относительно мгновенной оси. [c.438]

Если из этого положения вектор г, сохраняя его модуль, вращать против хода часовой стрелки с угловой скоростью ш, то его проекция на действительную ось дает в любой момент времени значение действительной координаты X, соответствующее гармоническому колебанию. [c.214]

Гармонические коле ания точки при наличии линейной восстанавливающей силы возникают вследствие начального отклонения точки. v, или начальной скорости t o, или и того и другого вместе. Гармонические колебания обладают той особенностью, что возникнув однажды в какой-то момент времени, они продолжаются сколько угодно долго без изменения параметров колебаний, если нет других воздействий. Но обычно колебания всегда сопровождаются возникновением сил сопротивления, которые изменяют характер собственных колебаний. [c.398]

Пример 1. Груз силой тяжести Р — 20 н подвешен на пружине (рис. 288). Статическое удлинение пружин под действием груза = 5 см. На груз действует "гармоническая возмущающая сила 5 == 20 sin 14 i н. В начальный момент пружина растянута на Al = б см и грузу сообщена скорость г/(, = 10 см/сек. Определить движение груза. [c.416]

Положению равновесия точки на фазовой плоскости соответствует начало координат х = О, v = 0. Когда материальная точка совершает гармонические колебания, то с течением времени изменяются ее координата х и скорость V. Следовательно, каждому моменту времени на фазовой плоскости соответствует определенное положение изображающей точки с координатами л и V. За время одного полного гармонического колебания (за период) изображающая точка описывает на фазовой плоскости эллипс. [c.420]

Целесообразно уточнить, что мы подразумеваем под разностью фаз ф между смещением и вынуждающей силой. Как вынуждающая сила, так и смещение изменяются по простому гармоническому закону. Цикл изменения фазы от одного максимума до другого составляет 360°, или 2я рад. Разность фаз соответствует разности фаз между смещением, достигшим своего максимального значения, и силой. Например, предположим, что сила достигает наибольшего положительного значения в тот момент, когда смещение равно нулю, и затем возрастает в положительном направлении. Тогда смещение будет отставать от силы на я/2 рад. Но величина ф определена нами как фаза, на которую X опережает F, и поэтому в этот момент ф будет равно —л/2. [c.226]

Эффект искажения профиля волны проявляется и в другом отношении. Если в некоторый момент времени волна была чисто гармонической, то с течением времени соответственно изменению формы ее профиля она перестанет быть таковой. Движение, однако, останется периодическим с прежним периодом. В разложение этой волны в ряд Фурье войдут теперь наряду с членом с основной частотой также и члены с кратными частотами пш (п — целые числа). Таким образом, искажение профиля по мере распространения звуковой волны можно воспринимать как появление в ней наряду с основным тоном также и обертонов. [c.535]

Итак, результат сложения двух гармонических колебаний одинаковой частоты зависит от соотношения между их фазами. При сложении большого числа N колебаний одинаковой частоты с произвольными фазами результат будет, конечно, зависеть от закона распределения фаз. Предполагая для простоты, что все колебания имеют одинаковые амплитуды, равные а, найдем, что результирующая интенсивность может заключаться между и нулем. Как показал Рэлей ), при распределении фаз, которые подвергаются вполне случайным изменениям, средняя энергия суммы таких колебаний за время, охватывающее достаточно большое число изменений фаз, равна т. е. в данном общем случае имеет место сложение интенсивностей. Этот вывод имеет самое непосредственное отношение к реальным источникам света. Результирующее колебание от отдельных испускающих центров (атомов), составляющих источник, создает освещенность, величина которой в данный момент и в дайной точке зависит от соотношения фаз между колебаниями отдельных центров. Но наш глаз воспринимает лишь среднюю освещенность за некоторый достаточный для восприятия интервал времени и на некоторой достаточной по величине освещенной площадке. Это обстоятельство приводит к полному усреднению фазовых соотношений, в результате чего воспринимаемая освещенность окажется просто суммой освещенностей, создаваемых каждым светящимся центром нашего источника. Поэтому мы вправе сказать, что две одинаковые свечи дают освещенность вдвое большую, чем одна. [c.65]

Пример 79. К материальной точке массы т, находящейся в покое, прикладывается в момент времени / = О сила, величина которой меняется по гармоническому закону [c.34]

Обозначая через J момент инерции тела относительно оси ОА, получаем дифференциальное уравнение гармонических колебаний [c.177]

В качестве примера подсчитаем гироскопический момент от турбины, ось которой расположена параллельно продольной оси корпуса судна, при наличии килевой качки амплитуды ро и периода Т. Считая, что угол поворота корпуса (дифферент) р изменяется по гармоническому закону, имеем [c.370]

Однотипность записи уравнений каждой эквивалентной ЭМ придает полученной математической модели универсальность и позволяет независимо от режима питания построить удобный алгоритм анализа, реализуемый на ЭВМ путем многократной работы в цикле одной и той же подпрограммы (см. 6.4). Результирующий мгновенный ток и момент при произвольном режиме питания определяются как алгебраическая сумма токов и моментов, создаваемых каждой гармонической прямой или обратной последовательности [см. далее (5.15)]. [c.110]

Начнем с изучения гармонических колебаний материальной точки. Их значение состоит в том, что очень часто более сложные колебания могут рассматриваться как гармонические в качестве первого приближения или же как системы гармонических колебаний. Гармонические колебания материальной точки происходят только при условии, если на эту точку, отклоненную вдоль некоторой прямой от положения покоя, действует сила, стремящаяся вернуть точку в это положение. Такая сила называется восстанавливающей силой. Предположим, что материальная точка М с массой т движется прямолинейно под действием восстанавливающей силы Р, обладающей следующими свой- ствами в каждый момент времени линия действия силы проходит через один и тот же неподвижный центр О (положение покоя точки М), сила направлена к центру О, модуль силы пропорционален расстоянию (отклонению) точки М от центра О. Требуется найти закон движения точки М. [c.514]

Механическая система с двумя степенями свободы находится под действием силового гармонического возмущения в виде силы Р = Pq os pt или момента М = Mq os pt. Пренебрегая сопротивлением, исследовать вынужденщ>1е колебаь пя системы. [c.344]

Задача 1299. При расчете боковой качки судна для учета инерционных сил воды момент инерции судна принимают равным i +ц, где / — собственный момент инерции судна, а х —так называемый присоединенный момент инерции. Для определения [х динамически подобную модель судна подвергают воздействию внешнего гармонического момента Mf sin pt (7И, — постоянная). Изменяя частоту/ , добиваются появления максимальных амплитуд (при р = р максимальная амплитуда равна а). Принимая, что восстанавливающий люмент равен mgh p (т — масса судна, h — так называемая метацент-рическая высота) и что момент сопротивления пропорционален угловой скорости судна при качке, определить присоединенный момент инерции л. [c.464]

В общем случае закон гармонических колебаний дается уравнением X —asin(M 4- ) где величина а является начальной фазой колебаний (фазой в момент = 0). В частности, при а = О получаем [c.60]

Решение. Составим дифференциальное уравнение движения груза М. Начало координат выберем в точке, с которой центр тяжести груза совпадал в момент начала движения (при /=-0), когда верхний конец Л пружины, совершающей гармонические колебания вместе с кулисой, занимал свое среднее положение. При сделанном нами выборе начала отсчета (в равновесном положении груза) вес 0 = 3,6 ы уравновешнаался статическим натяженнем пружины сЯст = 36-0,1. Наличие этих двух взаимно уравновешенных сил эквивалентно их отсутствию, а потому мы можем их отбросить и а дальнейшем рассматривать движение центра тяжести груза лишь под действием натяжения пружины, обусловленного только ее динамической деформацией, т. е. только деформацией пружины при колебании груза около равновесного положения. [c.284]

Пример 1, Груз силой тяжести Р = 20 Н подвешен на пружине (рис, 122), статическое удлинение которой под действием груза Хот = 5 см. На груз действует гармоническая возмушающая сила S = 20 sin 14 / Н. В начальный момент пружина растянута на Д/ — 6 см и грузу сообщена скорость Од = 10 см/с. Определить движение груза, [c.439]

С другой стороны, ускорение при гармонических колебаниях с циклической частотой ш определяется в любой момент времени выражением (60.6). Из выражений (60.6) и (60.7) устакавливается связь между циклической частотой ш, жесткостью k деформируемого тела и массой т тела [c.217]

Рис. 7.11. Колебания всех реальных гармонических осцилляторов зчту-хают под действием сил трекия, таких, например, как сопротивление воздуха. Система из массы и пружины при небольшом затухании должна описываться такой же кривой, как и та, которая изображена на бумажной ленте, движущейся с постоянной скоростью. Эта система начала совершать колебания в момент времени 1=0.

Пример 21. Колеблющийся на пружине груз в начальный момент касается пола при наивысшем положении высота его над полом равна 0,1 м. Продолжительность 10 раэмахов равна 15 с. Составить уравнение движения груза, считая колебание груза гармоническим. [c.149]

Так как, в свою очередь, влияние различия параметров по продольной и поперечной осям на средний асинхронный момент ЭД весьма незначительно, то для всех высших гармонических можно достаточно корректно принять ЭД магнитно и электрически симметричными. При этом матрицы 2(+ ) и 2(.+) обращаются в нулевые, а матрица нссим преобразуется в диагональную. Следовательно, влияние полей прямого и обратного вращения также можно рассматривать независимо друг от друга. Алгоритм анализа несимметричного питания становится аналогичным используемому при гармоническом методе. [c.109]

См. [39]. Построить эпюры динамических прогибов и моментов для консольной балки, на конце которой действует гармонически изменяющаяся сила с амплитудой / =100 кГ и частотой /=1200 кол1мин. Пролет балки 1 = 2,72 м, вес балки р = 0,263 кГ/м, сечение балки — двутавр № 20 (/=2140 см, =2,15-10 кГ/см ) (рис. 45). [c.125]

Если заряды диполя (или один заряд) соверщают простые гармонические колебания вдоль его оси, такую систему называют линейным гармоническим осциллятором (см. гл. 1). Переменный дипольный момент осциллятора равен p = po os(i)/, где (о — частота колебания заряда. Здесь следует иметь в виду, что изменение р = ег может происходить как путем изменения е = во os при [c.9]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...