Уравнение Бернулли момента количества движения

В схеме Тейлора, так же как и у Абрамовича, жидкость считается идеальной, причем используются уравнение Бернулли и закон равенства моментов количества движения. Недостающее условие выводится из принципа максимальности расхода. Различие лишь в том, что Тейлор учитывает затрату энергии на создание центрального газового вихря. Но так как плотность газа много меньше плотности жидкости, то поправки Тейлора практически мало заметны. [c.53]

Рассмотрим нри тех же условиях закрученные течения газа в осесимметричном канале. Если задать параметры потока в одном сечении канала, то, используя уравнение состояния, условие адиабатичности и два интеграла уравнений движения (интеграл Бернулли и интеграл сохранения момента количества движения частицы относительно оси канала), а также уравнение неразрывности, можно определить течение в любом другом сечении канала, если в этом сечении подчинить параметры потока каким-либо двум дополнительным условиям [2. [c.36]

Уравнение (3.12) известно как уравнение Бернулли для несжимаемой жидкости. Заметим, что можно найти рещение относительно скорости, давления и гидростатического напора, пользуясь только уравнениями неразрывности и моментов количества движения. Интегрируя уравнение по участку между сечениями канала 1 и 2, получим [c.66]

Смысл этого равенства нетрудно понять. Здесь, как и при выводе уравнения Бернулли, средняя часть струйки между сечениями и 2-2 не вносит вклада в изменение момента количества движения всей струйки. Физически эго связано с тем, что при стационарном те-чен 1и в каждой точке участка от до 2-2 скорости жидких частиц во все моменты времени совпадают, а следовательно, совпадают и их моменты количеств движения. На участок же 1-1 поступают новые частицы жидкости, в то время как с участка 2-2 жидкость уходит. Поэтому вклад в изменение Е всей струйки дают моменты количеств движения 2.2 и Ь1-1- жидкости только на этих двух участках, что и показывает уравнение (4.15). [c.64]

Этот закон сохранения момента количества движения (4.28) показывает, что окружная составляющая скорости жидкости на выходе из сопла и2 сильно возрастает, а в соответствии с уравнением Бернулли, давление уменьшается до давления среды, в которую впрыскивается жидкость. Центробежные силы прижимают поток к стенкам сопла и образуют тонкую пленку жидкости толщиной Гс—Гв. Внутри этого кольцевого слоя жидкости образуется газовый вихрь, вращающийся под воздействием трения по законам вращения твердого тела (см. п. 3.8). Кроме вращения с окружной скоростью 2 кольцевой слой жидкости движется вдоль сопла с поступательной скоростью 2. Вылетая из сопла струя образует под действием центробежных сил полый конус распыла (коническую пленку) с углом 0, величина которого определяется соотношением скоростей 2 и 2. [c.171]

Уравнение состояния, условие адиабатичности течения и интегралы Бернулли и сохранения момента количества движения дают следуюгцие соотношения между параметрами потока в любом сечении канала [c.36]

Основными уравнениями Газодинами-кн элементарной струйки( при установившихся течениях совершен-ного газа являются уравнения состояния (1.1), неразрывности (3.21), количества движения (4.12) и (4.15), моментов количества движения (4.27), энергии (4.79), Бернулли (4.82) и второго закона термодинамики (4.97). Часть этих уравнений преобразуется в форму, удобную для газодинамических исследований и расчетов. [c.187]

Уравнение (XIX.66), которое фактически представляет собой уравнение Д. Бернулли, может быть также интерпретировано геометрически (см. рис. XIX. 11). Следует помнить, что это уравнение относится к определенному моменту времени, т. е, все члены уравнения Д. Бернулли для неустановившегося движения должны определяться для одного и того же момента времени. На рис. XIX.11 нанесены линии пьезометрического напора рр, удельной кинетической энергии ЕЕ и инерционного напора и для случая ускоряющегося во времени движения, когда кг величина положительная. При замедляющемся во времени движении в уравнении (XIX.66) член /г,- будет иметь отрицательный знак, т. е. на пути от первого до второго сечений будет высвобождаться кинетическая энергия в количестве кг, и если потери напора на этом пути невелики (к1ак1), полный напор Н для данного момента времени между сечениями 1—1 и 2—2 будет возрастать (рис. XIX. 12). [c.397]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...