Молекулярное поле

Величина Н играет роль поля, стремящегося выпрямить направления п во всем объеме жидкого кристалла его называют молекулярным полем. [c.193]

Найдем явное выражение молекулярного поля, соответствующего свободной энергии (36,1). Для проведения дифференцирования по замечаем, что [c.193]

Дальнейшее дифференцирование, согласно определению (36,6), приводит к следующей довольно сложной формуле для молекулярного поля [c.193]

Член N описывает релаксацию директора к равновесию под действием молекулярного поля, а второй член в (40,3) — ориентирующее действие градиента скорости на директор, Коэффициент v (с размерностью вязкости) и коэффициент Я, (безразмерный) в этих членах имеют кинетическую (а не термодинамическую) природу ). [c.209]

Найти закон дисперсии медленных сдвиговых колебаний. Решение. Для плоской волны (6п ss exp (ikr — imi)) линеаризованное молекулярное поле [c.223]

ФЕРРОМАГНЕТИЗМ. МОЛЕКУЛЯРНОЕ ПОЛЕ ВЕЙССА [c.332]

Величина % получила название постоянной молекулярного поля. [c.333]

Я. Г. Дорфман предпринял попытку изменить Схема опыта Дорфмана представлена в двух проекциях на рис. 10.8. От источника 1 узкий пучок электронов пропускали через тонкую (d 20 мкм) фольгу никеля 2, помещенную между полюсами электромагнита 4. На фотопластинке 3 регистрировали след пучка. При постановке опыта предполагалось, что если фольга намагничена до насыщения параллельно ее поверхности, то молекулярное поле Bi ориентировано во всем образце параллельно внешнему полю В, т. е. перпендикулярно скорости электронов в пучке (рис. 10.8,а). Если это внутреннее поле Bi имеет магнитную природу, fo пучок электронов при прохождении через фольгу должен отклоняться под действием суммарного поля B+Bi. Это должно привести к смещению следа электронов на фотоснимке. При выбранных Дорфманом условиях опыта ожидалось получить смещение мм (рис. 10.8,6). Однако оказалось, что отклонение пучка электронов значительно меньше Ь 0,3 мм). Это отклонение [c.335]

Теории молекулярного поля 176,7 0,729 0,896 0,84 25,64 7.8 11,0 [c.724]

Пока пленка очень тонка, она находится в силовом молекулярном поле смежных фаз (твердой стенки и пара), в результате чего приобретает особые свойства, отличные от свойств этой же жидкости в большом объеме (вдали от границы раздела фаз). Такую пленку будем называть тонкой. Ее толщина составляет доли микрона. [c.285]

Вязкость служит характеристикой объёмных свойств смазочного масла. В достаточно тонких слоях смазки, порядка 0,1 (х и менее, объёмные свойства смазки под влиянием молекулярного поля твёрдого тела изменяются. Комплекс свойств, обусловливающих смазочное действие тонких слоёв смазки, называется маслянистостью. [c.129]

В месте контакта двух металлов атомы их находятся в пределах молекулярного поля и способны к взаимной диффузии со скоростью, возрастающей с повышением температуры. На поверхности конта кта происходят процессы, определяющие термическое контактное сопротивление [c.45]

При температуре ниже точки Кюри в кристалле ферромагнетика возникают силы (имеющие квантовую природу), названные спинами молекулярного поля . Они стремятся обеспечить параллельную ориентацию элементарных магнетиков в определенных областях, становятся самопроизвольно намагниченными до насыщения. Это явление не зависит от наличия внешнего магнитного поля. [c.96]

С теоретич. точки зрения (в рамках теории молекулярного поля) к.— В. 3. является обобщением Кюри закона на случай взаимодействия между лока-ЛИ.Э0В. маги, моментами. При этом параметр X в (2) [c.538]

Ф-лу (3) применяют н в случае ферромагнетиков (в приближении молекулярного поля Н =ХМ). При этом в выражение x=mH/kT вместо Я следует представить что даёт ур-ние намагниченности ферромагнетика (см. Среднего поля приближение). [c.575]

МОЛЕКУЛЯРНОЕ ПОЛЕ — эффективное магн, поле Н в магнетике, создаваемое магнитными моментами намагниченного вещества [c.195]

Для исследования всех этих колебаний произведем линеари- ацию уравнений движения, положив в них п = По + бп, р = = Ро + 6/7. В первом приближении молекулярное поле линейно ho производным от п и тем самым — линейно по бп [c.220]

При выводе уравнений равновесия и уравнений движения нематиков наличие у них центра инверсии не использовалось. Поэтому те же уравнения в их общем виде справедливы и для холестериков. В то же время имеется и ряд отличий. Прежде всего, меняется выражение Fa, с которым должно вычисляться, согласно определению (36,5), молекулярное поле h. Далее, наличие линейного по производным члена в свободной энергии приводит к появлению различия между изотермическими и адиабатическими значениями модуля /Са (ср. конец 36). В сформулированной в 40, 41 системе гидродинамических уравнений основными термодинамическими переменными являются плотность и энтропия. Соответственно этому должны использоваться адиабатические значения (как функции р и S) модуля упругости. [c.225]

Итак, в механике холестериков появляется зависимость тен зора напряжений и вектора N от градиента температуры ) Форма этой зависимости (векторное произведение [nVT]) озна чает, что градиент температуры приводит к появлению закручи вающих моментов, действующих на директор и на массу жидкости В то же время молекулярное поле (сопровождающее вращение директора относительно жидкости) и градиенты скорости жидкости гриводят к появлению в ней тепловых потоков. [c.226]

Поскольку структура (43,3) отвечает равновесному состоянию среды, она обращает в нуль молекулярное поле, h = 0. Наличие просачивающегося потока несколько искажает структуру и соответственно создает малое (вместе со скоростью потока v) молекулярное поле. Определим это поле исходя из уравнения движения директора (40,3). Поскольку поле п (г) (в нулевом по скорости приближении) неподвижно, dn/dt = О, а поскольку поток жидкости предполагается однородным (и = у = onst), и Vi = = =5 0. В результате уравнение сводится к равенству [c.227]

Для того чтобы объяснить существование спонтанного магнитного момента, П. Весс высказал предположение о существовании в ферромагнетике внутреннего молекулярного поля В,-. Согласно Вейссу, это поле, подобно внешнему магнитному полю В в парамагнетике, создает в кристалле ферромагнетика параллельную ориентацию магнитных моментов атомов при В=0. Предполагается, что поле В пропорционально намагниченности, т. е. [c.333]

Это означает, что все спины ориентированы параллельно, т. е. имеет место -ферромагнитное упорядочение (в отсутствие внешнего магнитного поля). С повышением температуры самопроизвольная намагниченность уменьшается, а затем исчезает при температуре Кюри. Такое поведение хорошо согласуется с опытом. Введение Вейс-сом внутреннего молекулярного поля позволило объяснить многие свойства ферромагнетиков. Однако природа самого поля Рис. 10.7. Зависи- долгое время оставалась неизвестной. Пред- морть самопроизволь- [c.335]

ОППОНЕНТ. Насколько мне известно, Ломоносов полагал, что свечение возникает в упругом эфире в результате быстрых колебаний частиц эфира, обусловленных резкими встряхиваниями трубки с ртутью. Хорватский -ченый XVHI в. Бошкович разработал модель люминесценции, согласно которой световые корпускулы сначала захватывались силовым полем молекул вещества, а затем за счет внутренних движений вещества выталкивались из молекулярного поля и тем самым снова излучались. Теорию люминесценции разрабатывал также Л. Эйлер. Он полагал, что люминесценция возникает в системе в результате ее собственных колебаний, которые происходят под действием каких-либо внешних вынуждающих колебаний при этом частота вынуждающих колебаний может быть иной, чем частота собственных колебаний. Были и дру- [c.12]

Таким образом, теории, рассматривавгниеся в п. 32, не дают удовлетворительных результатов для области температур вблизи и более низких. Прежде чем обсуждать детали других теорий взаимодействия, рассмотрим вопрос на основе иредставленпя о молекулярном поле Вейсса. [c.518]

Зауер и Темперли [225] рассмотрели влияние отличной от нуля температуры, пользуясь приближением Брэгга —Вильямса, т. е. предполагая наличие дальнего порядка. Как и в теориях, основанных на предположении о молекулярном поле (см. п. 55), решетка разделялась на две подрешетки с антинараллельными ориентациями. Кроме того, вводились параметры п г , характеризующие доли диполей с неправильными ориентациями в каждой из подрешеток. Нахождением минимума свободной энергии кристалла рассчитывались равновесные значения / и в зависимости от приложенного магнитного ноля при любой температуре. [c.522]

Бейсса молекулярное поле 518 Берде постоянная 398, 399 Видемана — Франца закон 153, 259, 263, [c.926]

Молекулярное поле 381, 411 Молибден 273, 336, 353, 354, 582, 585, 589 Молье диаграммы 26, 28, 29, 35, 36, 57 Моиохлордифторметан 27 Мостовой метод измерения сопротивления 170 [c.929]

Молекулярное поле Всйсса — магнитное внучрсннес эффективное поле, вводимое в квантовой теории магнетизма для приближенного описания обменного взаимодействия мeжJ y атомными магнитными моментами. [c.283]

Спиновая природа ферромагнетизма. Для объяснения ферромагнитных свойств твердых тел русский физик Розинг и французский физик Вейсс высказали предположение, что в ферромагнетиках существует внутреннее молекулярное поле, под действием которого они даже в отсутствие внешнего поля намагничиваются до насыщения. Внешне такая с/гонтанная намагниченность не проявляется потому, что тело разбивается на отдельные микроскопические области, в каждой из которых магнитные моменты атомов расположены параллельно друг другу, а сами же области ориентированы друг относительно друга хаотично, вследствие чего результирующий магнитный момент ферромагнетика в целом оказывается равным нулю. Такие области спонтанной намагниченности получили название доменов. В настоящее время существует ряд экспериментальных методов прямого наблюдения доменов и определения направления их намагниченности. [c.293]

Возможные процессы физико-химического взаимодействия поверхностей трения и срьды можно разделить на две группы 1) адгезионные, обусловленные взаимодействием молекулярных полей твердых фаз (типа Вап-дер-Ваальса) 2) диффузионные, являющиеся результатом диффузии активных компонентов среды (нормальное трение) и взаимной диффузии сопряженных тел (схватывание). Без четкого разграничения этих процессов научная постановка проблемы трения при высоких температурах невозможна. [c.34]

Простейшее описание А, даёт феноменологич. теория молекулярного поля. В случае двух подрешёток с намагниченностями ЛГд и Mf, можно ввести эффективные молекулярные поля, действующие на магн. ионы каж-д(П1 из подрешёток [c.109]

Ниже Тдг намагниченность подрешёток быстро нарастает и её температурная зависимость в рамках теории молекулярного ноля выражается через ф-цию Брил-люэна. В случае низких темп-р теория молекулярного поля для описания А. неприменима. [c.109]

Обме]тые константы. /,-у определяют темп-ру Т( , при к-рой возникает ма1 н. упорядочение кристалла. Для ферромагнетика при учёте в гамильтониане (1) взаимоде1ктвия только ближайтних соседних ионов и в приближении молекулярного поля темп-ра Tq и обменная константа J связаны соотиошеннеи [c.421]

В области парапроцесса в кубич. ферромагнетиках М. проявляется в изменении объёма (объёмная М.), иногда её наз. обменной М., поскольку она обусловлена изменением обменного взаимодействия и обычно велика вблизи Нюри точки. Здесь её зависимость от Я может быть рассчитана по феноменологич, ф-лам, вытекающим из термодинамич. теории фазовых переходов Ландау или теории молекулярного поля. Вдали от точки Кюри для большинства ферромагнетиков М. парапроцесса мала. Однако в т. и. зонных ферромагнетиках (см. Зонный магнетизм) она очень велика, даже при [c.11]

Последнее эквивалентно выражению для энергии молекулярного поля в классич. феноменологич. теории ферромагнетизма Вейса (Р. Weiss, 1907). Однако квантовая теория даёт физ. интерпретацию электростатич. происхождения обменного параметра А, что не могло быть получено в классич. теории (см. Молекулярное поле). Используя даже очень грубое приближение обменной проблемы (приближение энергетич. центров тяжести по Гейзенбергу), получаем критерий для магн. состояния твёрдого тела И > 0 — это необходимое условие для возникновения ферромагнетизма, а И < 0 — для немагн. состояния (антиферромагнетизма или парамагнетизма). Этот критерий, естественно, не может носить характера достаточного условия в силу приближённости теории энергетич. центров тяжести для локализов. атомных спиновых моментов в кристалле. Большие трудности возникают до сих пор как при попытках уточнения вида [c.373]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...