Влияние спектральной неоднородности активной среды

Влияние спектральной неоднородности активной среды [c.158]

Таким образом, выражения (17.29)—(17.31) позволяют полностью описать характеристики стационарной генерации лазера на спектрально-неоднородной активной среде. Правда, как следует из приведенных уравнений, поле считается пространственно однородным (это условие в эксперименте реализуется, например, в резонаторе бегущей волны). Благодаря такому предположению удается исследовать в чистом виде влияние неоднородного уширения полосы люминесценции на характеристики лазерного излучения. [c.159]

Наше рассмотрение пока что не затрагивало двух существенных для МИ-лазеров на неодимовом стекле вопросов влияния на их энергетику конечного времени жизни нижнего лазерного уровня /ц/2 и роли спектральной неоднородности активной среды. [c.101]

Стационарный режим генерации лазера является одним из простейших, что позволяет использовать полученные выше уравнения для исследования влияния на характеристики излучения лазера схемы энергетических уровней активного элемента, неоднородного характера поля в резонаторе и неоднородного спектрального уширения активной среды. [c.150]

Динамические нелинейные эффекты лежат в основе активной лазерной спектроскопии, исследующей поглощение и рассеяние зондирующего пучка света в среде, предварительно возбужденной мощным лазерным импульсом накачки. Как известно, разрешение традиционных спектральных методов ограничено неоднородным, например, доплеровским уширением (см. раздел 10.2). Методы лазерной спектроскопии позволяют исключить влияние неоднородного уширения и тем самым поднять разрешение на несколько порядков. [c.295]

Влияние спектральной неоднородности активной среды. Неоднородность уширения линии люминесценции неодимовых стекол, как показано в п. 2.3.1, приводит к снижению эффективности усиления импульсов света. Рассмотрим ее влияние на энергетику свободной генерации лазеров на неодимовом стекле. Это рассмотрение можно провести в рамках балансных уравнений, подобных (2.75), (2.76), но учитываюш,их спектральную неоднородность активной среды, а также воз.можпую миграцию энергии возбуждения между оптическими центрами с различаюш,имися частотами. [c.95]

Спектральная линия, соответствующая переходу между рабочими уровнями атомов активной среды, имеет конечную ширину. Возможные причины уширения были рассмотрены в 1.8. Помимо "радиационного затухания вклад в ширину линии дают столкновения и тепловре движение атомов (в газовой среде), а также возмущение энергетических уровней атомов под влиянием окружения (полей заряженных частиц в газовом разряде, кристаллических полей в твердых телах и т. п.). При однородном уширении контур спектральной линии / (ш) с хорошей точностью описывается лоренцевской функцией, при неоднородном — гауссовой. Ширина линии Дш много меньше частоты шо, соответствующей центру линии, поэтому спектральная зависимость коэффициента усиления а(ш) (9.37) повторяет ход функции формы линии Р ы). [c.447]

Обсудим, насколько правомер1Ю использовать в энергетических расчетах предположение о равномерном распределении плотности генерируемого излучения по длине резонатора. В общем случае поле между зеркалами резонатора лазера представляет собой суперпозицию двух бегущих навстречу друг другу волн с разной амплитудой, отражаемых от зеркал. Мы пе будем здесь останавливаться па эффектах, связанных с микроскопической , т. е. сравнимой с длиной волны, неодгюродностью распределения поля, обусловленной появлением стоячих волн в резонаторе, а также связанных с неполным заполнением резонатора активной средой. Эти неоднородности ВЛИЯЮТ, в основном, на спектральный состав излучения (см. гл. 5). Нас будет интересовать влияние макронеоднородности распределения поля, возникающей благодаря отличию от единицы коэффициента отражения одного из зеркал (выходного) резонатора [c.94]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...