Распространение через неоднородную среду

Существуют многочисленные приложения оптики фазового сопряжения для практических целей и научных исследований. К ним относятся передача изображения, сжатие импульса, обработка изображения (включая свертку и корреляцию) и голография в реальном масштабе времени. Прежде чем рассмотреть подробно теорию, опишем два таких приложения распространение через неоднородную среду и передачу изображений в многомодовом волокне. [c.590]

РАСПРОСТРАНЕНИЕ ЧЕРЕЗ НЕОДНОРОДНУЮ СРЕДУ [c.590]

В частности, теория дифракции занимается главным образом изучением полей вблизи каустик, фокусов и границ тени, связанных с волновыми фронтами, ограниченными отверстиями (или препятствиями). В строгом смысле слова всякое препятствие можно рассматривать как область, в которой показатель преломления отличается от его величины в окружающей среде поэтому дифракцию на отверстиях или рассеяние на препятствиях можно рассматривать как распространение через неоднородную среду. Таким образом, приведенная классификация определяется главным образом соображениями удобства. [c.251]

В технике используются механические колебания в очень широком интервале частот — от нескольких герц до 200 МГц, или от инфразвука до ультразвука. Широкий интервал применяемых частот обусловлен тем, что характер их распространения и поглощения зависит от частоты. Ею определяются контролируемая зона, минимальная измеряемая толщина, степень поглощения и характер возбужденных волн. В ультразвуковой дефектоскопии используется целая гамма различных видов волн, которые отличаются друг от друга как направлениями распространения колебаний, так и характером колебаний. Механические колебания используются для выявления нарушения сплошности и измерения толщины. Свойство их поглощения при прохождении через контролируемую среду используется для нахождения мелких рассеянных инородных включений и пустот, оценки неоднородности зерна, структуры, определения плотности массы, внутренних напряжений, коэффициента вязкости, межкристаллитной коррозии, зоны поверхностного распространения. Большим достоинством методов и средств неразрушающего ультразвукового контроля является их универсальность — возможность применения как для металлов и сплавов, так и для керамики, полупроводников, пластических масс, бетона, фарфора, стекла, ферритов, твердых сплавов, т. е. таких синтетических материалов, которые находят все большее применение в технике. [c.548]

Мы обобщим проведенный анализ, стараясь более полно учесть влияние неоднородностей среды на распространение волн через них. Наше изложение будет видоизмененным вариантом анализа, опубликованного Татарским [8.12, 8.13]. Как ни удивительно, но результаты более общей теории совпадают с результатами более простого анализа, проведенного выще. [c.390]

Рассеяние света, вызванное присутствием в объеме вещества тех или иных оптических неоднородностей, наблюдается при каждом распространении света через любую среду. Рассеяние света может быть очень слабым (в чистом воздухе) или очень сильным (в обыкновенном молоке), но нельзя назвать такого вещества, которое совсем не рассеивало бы проходящего через него света. [c.92]

При распространении звука через температурно-неоднородную среду наблюдается такое же явление. [c.233]

Рассеяние света, вызванное присутствием в объеме вещества тех или иных оптических неоднородностей, наблюдается при распространении света через любую среду и ведет к уменьшению мощности светового пучка. Коэффициентом рассеяния о называют отношение потока излучения Фо, рассеянного данным телом, к потоку излучения Ф, упавшему на это тело [c.242]

Наиболее часто вихревые возмущения фазы лазерных пучков, в частности, ВД наблюдаются при распространении излучения через передающие среды со случайными неоднородностями показателя преломления. Так, ВД могут быть зарегистрированы на волновом фронте в результате прохождения достаточно больших расстояний в атмосфере. В последнем случае оптическая неоднородность воздуха обязана развитию турбулентных образований в приземном слое атмосферы из-за наличия там температурных градиентов. [c.127]

РАСПРОСТРАНЕНИЕ ВОЛН ЧЕРЕЗ ГРАНИЦУ НЕОДНОРОДНЫХ СРЕД [c.124]

В работе [32] приводится новая формулировка базового уравнения эйконала в лучевом приближении и изучении прохождения объемных волн через зону с высоким градиентом скорости в связи с решением задачи о рассеянии упругих волн в неоднородной среде. Полученная зависимость коэффициента отражения от частоты колебания подтверждена экспериментальными наблюдениями. Распространение объемных волн с фазовыми и групповыми скоростями в поперечно-изотропной среде исследовано в работе [24] на физических слоистых моделях, состоящих из листов фенолита и бумаги. В результате физического моделирования установлено различие фазовых и групповых скоростей, а также выявлены изменения поляризации, амплитуд и скоростей волн при их распространении в анизотропной тонкослоистой среде. [c.40]

При распространении в любой среде акустическая волна постепенно ослабевает, так как часть энергии ее необратимо обращается в тепло, а также рассеивается на неоднородностях структуры вещества, через которое проходит волна. [c.36]

ТЕПЛОПРОВОДНОСТИ УРАВНЕНИЕ, уравнение, описывающее процесс распространения теплоты в сплошной среде (газе, жидкости или тв. теле) осн. ур-ние матем. теории теплопроводности. Т. у. выражает тепловой баланс для малого элемента объёма среды с учётом поступления теплоты от источников и тепловых потерь через поверхность элементарного объёма вследствие теплопроводности. Для изотропной неоднородной среды Т. у. имеет вид [c.748]

Рассеяние света, как показал опыт, может происходить также при распространении света через свободные от чужеродных примесей прозрачные однородные (чистые) среды. Подобное рассеяние — рассеяние света в однородных средах — называется молекулярным рассеянием света. О причинах возникновения оптической неоднородности в этом случае речь будет идти в 2. [c.306]

ПЕРЕНОС ИЗЛУЧЕНИЯ — распространение эл.-магн, излучения, звука, нейтронов и др. частиц в различных средах в свободном пространстве, в регулярно-неоднородных и случайно-неоднородных (турбулентных) средах, в средах с дискретными рассеивателями и т. д. при наличии процессов поглощения, испускания и рассеяния. Традиционно П. и. рассматривают в разл. разделах оптики, в частности при описании фотометрии. измерений, выяснении условий формирования оптич, изображений, нахождении характеристик рассеянного излучения и др. Классич, теория П. в. получена из энергетич. соображений и служит основой фотометрии. Кроме того, теорию П. и. применяют в астрофизике при расчёте светимости звёзд, в теплофизике при анализе теплопередачи через излучение, в геофизике при изучении теплового баланса Земли, а также в акустике, теории плазмы и ядерной физике. [c.565]

Классические задачи о распространении волн в стохастической среде возникают при изучении сейсмических воздействий на строительные конструкции. Передача сейсмических нагрузок происходит в форме пространственно-временного волнового процесса, случайный характер которого обусловлен пространственной неоднородностью горных пород и временными флуктуациями в эпицентре землетрясения. В области машиностроения ряд аналогичных задач связан с передачей случайных вибраций через тонкостенные конструкции со случайными технологическими неправильностями и флуктуациями физико-механических характеристик. Это относится к обшивке летательных аппаратов, тонкостенным конструкциям судов и другим объектам. [c.226]

При распространении через неоднородный слой нв-стационарной среды возможно Л. в. в. на разных частотах. В частном случае слабого иериодич. возмущения свойств среды наиб, благоприятные условия Л. в. в. отвечают иараметрич. взаимодействию тех волн, для к-рых невозмущённые частоты Wi, 2 и волновые векторы 2 связаны с частотой Шд и волновым вектором A-g нозл1ущений в слое условиями волнового синхронизма Ш1 С1)2= Шз, к к2= к . Если дне Персия волн отсутствует, то Л. в. в. в пространстве сводится к линейному взаимодействию колебаний (в системе отсчёта, движущейся вместе с неоднородностями среды). [c.585]

Появление лазеров повлекло за собой как постановку ряда новых задач оптики, так и развитие старых оптических вопросов. В частности, исследование лазерных резонаторов потребовало распространения на эту область геометро-оптических методов, обладаюш их простотой и наглядностью. Однако применение геометрической оптики к лазерным резонаторам требует суш ественного изменения постановки задачи. Действительно, в долазерных задачах (расчет объективов, расчет прохождения радиоволн через неоднородные среды и др.) всегда задается некоторая исходная волновая поверхность, как правило сферическая, и требуется определить волновую поверхность, по-лучаюш,уюся из исходной после ее прохождения через ту или иную оптическую систему. В резонаторных (лазерных) задачах геометрической оптики постановка задачи иная — требуется отыскать такую волновую поверхность, которая воспроизводится после прохождения оптической системы, образуюш ей резонатор. Легко понять, что лазерные задачи сложнее прежних — прежние входят в лазерную задачу как составная часть и притом простейшая. Даже суш,ествование са-мовоспроизводяш ихся волновых поверхностей проблематично, и, как показывает исследование, они действительно суш ествуют пе всегда. Вместе с тем для всех практически применяемых резонаторов такие волновые поверхности могут быть найдены, и это определяет большую значимость геометрического метода для исследований лазерных резонаторов. [c.256]

Свет при распространении в неоднородной среде, в которой имеются микроскопические оптические неоднородности (частицы пыли, дыма, капельки тумана> и колебания плотности среды вследствие самопроизвольных тепловых движений (флуктуаций) и т. д., рассеивается (рис. 16. 24). Благодаря этому среда оказывается мутной. Проходящий через такую среду свет, дополнительно сильно ослабляется. В формуле (16. 30) вместо к нужно брать его сзшму с коэффициентом ослабления вследствие рассеяния. Для случая рассеяния частицами, размеры [c.338]

Нет сомнений в справедливости второй точки зрения в случае подавляющего преобладания лучистого обмена между частицами и термопарой над конвективным и кондуктивным. Однако если взять низкотемпературный псевдоожиженный слой и пренебречь также передачей тепла по проводникам термопары и количеством тепла, передаваемым от частиц к термопаре чисто контактным способом (минуя газовую фазу), то, по-видимому, незащищенная термопара будет измерять температуру среды. В этом распространенном в условиях лабораторных опытов случае все тепло, идущее к термопаре, будет передаваться к ней конвекцией и кондукцпей через прослойку среды. Рассмотрим квазистационарное состояние, когда режим работы псевдоожиженного слоя установился и погруженная в слой термопара указывает неизменную температуру, хотя частицы вокруг нее все время сменяются благодаря перемешиванию слоя и в зоне расположения термопары все время происходит теплообмен газа с этими сменяющимися частицами путем нестационарной теплопроводности. Чтобы исключить влияние флуктуаций неоднородности псевдоожиженного слоя, измерительная система с термопарой имеет достаточную инерционность. В условиях подобного квазиста-ционарного режима тепловой поток через спай термопары будет иметь постоянную среднюю величину, а значит, будет неизменным и температурный перепад между поверхностью горячего спая и обтекающей его средой. Величина потока тепла будет обусловлена соприкосновением сравнительно большого горячего спая с зонами раз-258 [c.258]

Рвенроетранение еветовых воля в случайно неоднородных средах. Это направление С. о. обычно выделяют в самостоят. раздел. Пространственная и временная когерентность лазерных пучков при распространении в случайно неоднородных и турбулентных средах ухудшается. Прошедшие через такие среды лазерные пучки содержат информацию о свойствах самой неоднородной среды. В связи с этим лазерное излучение широко применяется для зондирования турбулентных и рассеивающих сред. Разработаны спец, методы описания распространения лазерных пучков в таких средах. Изучение влияния турбулентной атмосферы на распространение световых пучков весьма важно также для оптической связи и оптической локации. [c.665]

В материале учебного пособия естественным образом нашли свое отражение научные интересы автора, а также его коллег, работающих в области когерентной оптики в ряде ведущих российских вузов и институтов РАН. В нем учтены многолетние традиции преподавания курса оптики когерентного излучения на кафедре оптики и спектроскопии физического факультета МГУ, а также опыт использования приобретенных знаний выпускниками кафедры на практике, в ходе научно-исследовательских работ в различных НИИ и ОКБ. Именно исходя из запросов практики, в пособие включены некоторые разделы, которые обычно включаются в руководства по статистической оптике. К ним, в частности, относятся элементы теории когерентности и оптики случайно-неоднородных сред. Это связано с тем, что при распространении изл) ения через некоторые оптические системы и передающие среды происходит заметное изменение степени его когерентности. Благодаря влиянию ответственных за это физических факторов в когерентных световых колебаниях появляется случайная составляющая, без учета которой невозможно корректное описание изучаемых оптических явлений. Однако, несмотря па стремление автора максимально обобщить современное понимание предмета когерентной оптики и ее содержательной части, круг вопросов, включенных в пособие, и характер их освещения не может претендовать па исчерпывающую полноту, хотя бы из естественных ограничений объема пособия. В частности, по последней причине, исключены из рассмотрения разнообразные нелинейные эффекты, происходящие в поле когерентного излучения. Предполагается, что читатель сможет самостоятельно удовлетворить свой интерес к слабо освещенным вопросам, используя приводимые в пособии развернутые библиографические сведения. Для удобства обращения к используемым источникам информации заголовок каждого параграфа содержит соответствующие литературные ссылки. Дополнительную информацию о новых направлениях физической оптики и наиболее интересных научных результатах, полученных в последнеее время, можно получить из приложения "Семинарий". Семинарий содержит постоянно обновляемое изложение докладов, сделанных па семинаре по когерентной оптике кафедры оптики и спектроскопии физического факультета МГУ. [c.9]

Одним из наиболее важных с практической точки зрения случаев распространения когерентного света через случайно-неоднородную среду является его распространение через турбулентную атмосферу. Для корректного описания этого процесса гауссова модель часто оказывается слишком грубой. В основе представлений об атмосферной турбулентности лежит теория Колмогорова. Согласно этой теории турбулентные вихри, обусловливаюш ие возниковение неоднородностей, можно характеризовать двумя масштабами внешним масштабом турбулентности и внутренним [c.107]

Проблема распространения и рассеяния волн в атмосфере, океане и биологических средах в последние годы становится все более важной, особенно в таких областях науки и техники как связь, дистанционное зондирование и обнаружение. Свойства указанных сред, вообще говоря, подвержены случайным изменениям в пространстве и времени, в результате чего амплитуда и фаза распространяющихся в них волн также могут претерпевать пространственно-временные флуктуации. Эти флуктуации и рассеяние волн играют важную роль во многих проблемах, представляющих практический интерес. При рассмотрении вопросов связи приходится сталкиваться с амплитудно-фазовыми флуктуациями волн, распространяющихся в турбулентной атмосфере и турбулентном океане, а также с такими понятиями, как время когерентности и полоса когерентности волн в среде. Рассеянные турбулентной средой волны можно использовать для установления загоризонтной связи. Диагностика турбулентности прозрачного воздуха, основанная на рассеянии волн, даег существенный вклад в решение вопроса о безопасной навигации. Геофизики интересуются флуктуациями волн, возникающими при их распространении через атмосферы планет, и таким способом получают информацию о турбулентности и динамических характеристиках этих атмосфер. Биологи могут использовать флуктуации и рассеяние акустических волн с диагностическими целями. В радиолокации могут возникать мешающие эхо-сигналы от ураганов, дождя, снега или града. Зондир вание геологических сред с помощью электромагнитных и акустических волн требует знания характеристик, рассеяния случайно распределенных в пространстве неоднородностей. Упомянем, наконец, недавно возникшую область океанографии — радиоокеаногра-фию (исследование свойств океана по рассеянию радиоволн). Центральным пунктом этой методики является знание характеристик волн, рассеянных на шероховатой поверхности. [c.6]

Рассмотрим квазимонохроматическую волну с несущей частотой (Оо. При распространении этой волны в случайно неоднородной среде ее амплитуда и фаза испытывают случайные флук-туации во времени и в пространстве. Ее поле о (г, /) —вещественная функция времени I и координаты г. Это поле можно выразить через комплексную амплитуду и (г, /), амплитуду А (г, I) и фазу 4> г, 1) [c.92]

При распространении волн в среде со случайными крупномасштабными (по сравнению с длиной волны) неоднородностями из-за эффекта многократного рассеяния вперед флуктуации волпо-вого поля быстро нарастают с расстоянием. Начиная с некоторого расстояния, становятся непригодными расчеты по теории возмущений в той или иной ее форме (область сильных флуктуаций). Этот эффект был обнаружен экспериментально Грачевой и Гурви-чем [98] в опытах по распространению света в турбулентной атмосфере и в дальнейшем исследовался более подробно во многих работах [99]. Сильные флуктуации интенсивности могут возникать при распространении радиоволн через ионосферу, солнечную корону или межзвездную среду [100], при просвечивании атмосферы планет во время покрытия ими естественных или искусственных источников излучения [101] и в ряде других случаев. [c.247]

Следует отметить, что локальный метод может быть применен и к обычному волновому уравнению [261. Метод называется локальным, поскольку предполагается, что на любом участке слабонеоднородной среды можно выбрать расстояние Ал в направлении распространяющейся волны, когда одновременно выполнены два условия во-первых, Ах / и изменение поля на этом расстоянии мало и, во-вторых, можно ограничиться первым приближением метода малых возмущений применительно к параболическому уравнению. В локальном методе не накладываются ограничения малости на величину такого изменения поля вдоль Выше шла речь о распространении плоских волн. Вместе с тем в ряде задач, например в задаче об усреднении апертурой приемной акустической антенны флуктуирующего сигнала, прошедшего через турбулентную среду (если применяется фокусирующая система), приходится встречаться со сферическими волнами. Возникает, таким образом, задача о распространении сферических волн в среде со случайными неоднородностями [14, 16]. [c.182]

При распространении волн различной природы — звука, света, радиоволн — в турбулентной среде (например, в земной атмосфере и Б море) возникает ряд флюктуационных явлений, таких, как рассеяние волн на случайных (турбулентных) неоднородностях среды или пульсации амплитуды и фазы прошедших через среду волн, создающие мерцание и дрожание изображений источников излучения в приемных устройствах. Эти флюктуационные явления имеют большое значение в ряде важных практических задач. Так, мерцание звезд и внеземных естественных радиоисточников создает помехи для оптической астрономии и радиоастрономии подобные же помехи могут иметь место в случае оптической связи и радиосвязи с искусственными спутниками Земли и космическими ракетами. С аналогичными помехами встречается и гидроакустическая связь в море. Наоборот, рассеяние коротких радиоволн на нерегулярных неоднородностях тропосферы создает возможности для дальней телевизионной связи и потому может быть полезным. [c.546]

Получим уравнения траекторий лучей в сферически-слоистой и плоскослоистой средах. Примером таких сред в некотором приближении является земная атмосфера. Задача о распространении лучей всферически-неоднородных средах может встретиться также при анализе прохождения оптического излучения через прозрачные капли, газовые пузырьки в твердых телах и жидкостях, тепловые ореолы поглощающих частиц. В сферически-слоистой среде показатель преломления зависит лишь от расстояния Н до фиксированной точки О [c.225]

Пусть ультразвуковая волна распространяется в жидкости. Тогда в областях сжатия плотность жидкости возрастает, а в областях разрежения — уменьшается. Чем выше плотность жидкости, тем больше ее показатель преломления, характеризующий так называемую оптическую плотность. Таким образом, распространение ультразвуковой волны приводит к периодическому — в пространстве и во времени — изменению показателя преломления жидкости. Однородная жидкость под действием ультразвука становится оптически неоднородной. Один из основных законов оптики утверждает, что свет в однородной среде распространяется прямолинейно. В оптически неоднородной среде при распространении света в общем случае наблюдается явление дифракщш — отступление иг прямолинейности распространения света. Следовательно, если в эксперименте удастся обнаружить дифракцию света на оптических неоднородностях, обусловленных прохождением ультразвука через жидкость, тем самым будет доказано существование этих неоднородностей или, иными словами, непосредственно будет доказано, что ультразвуковая волна представляет собой сжатия и разрежения, распространяющиеся в жидкости. [c.139]

Физическая интерпретация этих двух различных ти-дифракции состоит в следующем. При неизменной ие волны света на низких звуковых частотах при ой длине взаимодействия (длине акустического [ба) направление распространения падающего света ри области взаимодействия остается прямолинейным 1тическая неоднородность среды, связанная с изме-1ем показателя преломления, влияет только на фазу а, прошедшего через акустический столб. Для света 3 акустической волны в этом случае сводится к соз- ю движущейся со скоростью звука фазовой решет- периодом, равным периоду звуковой волны. Такая ация соответствует дифракции Рамана — Ната. ракция света в режиме Рамана — Ната происходит законам дифракции на обычной фазовой решетке, и 1Но этим объясняется наличие симметричных экви- антио расположенных дифракционных максимумов, готы света в дифракционных максимумах сдвинуты асио эффекту Допплера вследствие движения фазо-решетки. [c.7]

ДИФРАКЦИЯ волн (от лат. dif-fr a tus — разломанный, преломлённый), в первоначальном узком смысле — огибание волнами препятствий, в современном более широком — любое отклонение при распространении волн от законов геометрической оптики. При таком общем толковании Д, в. переплетается с явлениями распространения и рассеяния волн в неоднородных средах. Благодаря дифракции волны могут попадать в область геом. тени огибать препятствия, стелиться вдоль поверхностей, проникать через небольшие отверстия в экранах и т, п. Напр., звук может быть услышан за углом дома или радиоволна может проникнуть за горизонт даже без отражения от ионосферы, [c.170]

Рассмотрим элементарную квазигомогенную модель, в которой неоднородность системы учитывается только через плотность смеси. Скорость распространения звука в зтом случае описывается тем же соотношением, что и в однородной среде [c.247]

ДИФРАКЦИЯ ЗВУКА — отклонение распространения звука от законо) геометрической акустики, обусловленное его волновой природой. Результаты Д. з,— расхождение У 3-пучков при удалении от излучателя или после прохождения через отверстие в экране, загибание звуковых волн в область тони позади препятствий, больших по сравнению с длиной волны л, отсутствие тени позади препятствий, малых по сравнению с к, и т. п. Звуковые поля, создаваемые дифракцией исходной волны на препятствиях, помещённых в среду, на неоднородностях самой среды, а также па неровностях и неоднородностях границ среды, наа. рассеянными полями (см. Рассеяние звука). Для объектов, на к-рых происходит Д. 3., больших по сравнению с X, степень отклонений от геом. картины зависит от значения волнового параметра Р=Укг11), де D — поперечник объекта (папр., поперечник У 3-излучателя или пре- [c.667]

Ур-ния Ходжкина — Хаксли для распространения Н. и. решались численно. Полученные решения вместе с накопленными эксперим. данными показали, что распространение Н. и. не зависит от деталей процесса возбуждения. 1 ачеств. картину распространения Н. и. можно получить при помощи простых моделей, отражающих лишь общие свойства возбуждения. Такой подход позволил рассчитывать скорость и рму Н, и. в однородном волокне, их изменение при наличии неоднородностей и даже сложные режимы распространения возбуждения в активных средах, напр. в сердечной мышце. Существует неси, матем. моделей подобного рода. Простейшая из них такова. Ионный ток, протекающий через мембрану при прохождении Н. и., является знакопеременным вначале он течёт внутрь волокна, а потом наружу. Поэтому его можно аппроксимировать кусочно-постоянной ф-цией (рис. 2, г). Возбуждение происходит, когда мембранный потенциал сдвигается на пороговую величину ф,. В этот момент возникает ток, направленный внутрь волокна и равный по модулю Спустя время т ток меняется на противоположный, равный Эта фаза продолжается в течение времени т". Автомодельное решение ур-ния (5) можно найти как ф-цию переменной I = х1и, где V — скорость распространения Н. и. (рис. 2, б), [c.332]

При прохождении исходной, идеально направленной когерентной волны через среду из прозрачного материала с сильны.ми неоднородностями показателя преломления направленность прошедшей волны во много раз ухудхпается (рис. 2, а). Если на ту же среду с противоположной стороны направить волну, точно обращённую по отношению к прошедшей через неё (рис. 2, б), то, в силу обратимости законов линейного распространения (сл1. Обратимости теорема), обращённая волна в результате преломления на тех же неоднородностях выправится па обратном проходе до идеально [c.390]

На практике исследователь всегда имеет дело с пучками, ограниченными в поперечном сечении, что, вообще говоря, требует решения уравнений в частных производных для описания распространения волновых пучков. Однако, если угловая селективность записываемых в среде решеток существенно меньше угловой расходимости взаимодействующих пучков, пучки в поперечном сечении могут быть разбиты на квазиплос-кие участки, распространение которых через среду описывается приближением плоских волн. В другом предельном случае, когда угловая селективность решеток существенно больше угловой расходимости пучков, может быть применена модовая теория голограмм [1], исходя из которой в случае спекл-неоднородных волн в работе [2] было показано, что для средней мощности таких волн в схеме четырехволнового смешения получаются уравнения, подобные уравнениям для плоских волн. В промежуточном случае получить аналитическое решение в общем виде не представляется возможным. Однако во всех случаях приближение взаимодействующих плоских волн позволяет достаточно правильно определить такие основные параметры генераторов на динамических решетках, как порог и достижимая мощность генерации, спектральный состав и тл. Поэтому в этой главе рассмотрим теорию четырехволнового смешения в приближении плоских волн с медленно меняющимися амплитудами. [c.63]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...