Распространение волн через границу неоднородных сред

РАСПРОСТРАНЕНИЕ ВОЛН ЧЕРЕЗ ГРАНИЦУ НЕОДНОРОДНЫХ СРЕД [c.124]

Примерно таким же способом можно проследить за динамикой искажения других, более сложных спектров. В частности, интересной с физической точки зрения является задача о взаимодействии узкой и слабой спектральной линии с интенсивным широким спектром, сосредоточенным вблизи нулевой частоты. Эта задача может соответствовать, например, распространению квазигармониче-ской волны через среду со случайными неоднородностями. Можно показать, что перекачка энергии в линию приводит к ее уширению, причем в основном растет высокочастотное крыло, а граница со стороны низких частот практически неподвижна. Такое взаимодействие может значительно сместить энергетический центр Л1шии ю ) = [c.270]

ДИФРАКЦИЯ ЗВУКА — отклонение распространения звука от законо) геометрической акустики, обусловленное его волновой природой. Результаты Д. з,— расхождение У 3-пучков при удалении от излучателя или после прохождения через отверстие в экране, загибание звуковых волн в область тони позади препятствий, больших по сравнению с длиной волны л, отсутствие тени позади препятствий, малых по сравнению с к, и т. п. Звуковые поля, создаваемые дифракцией исходной волны на препятствиях, помещённых в среду, на неоднородностях самой среды, а также па неровностях и неоднородностях границ среды, наа. рассеянными полями (см. Рассеяние звука). Для объектов, на к-рых происходит Д. 3., больших по сравнению с X, степень отклонений от геом. картины зависит от значения волнового параметра Р=Укг11), де D — поперечник объекта (папр., поперечник У 3-излучателя или пре- [c.667]

Если в слоистой среде при 2 -> +< скорость эвука стремится к значениям С2,з, то существуют две боковые волны, в которых горизонталь-ные компоненты волнового вектора равны соответственно о /сг и со/сз [48, 34.4). При исчезновении неоднородности в полулространстве, содержащем источник, одна из боковых волн вырождается в прямую волну ехр(г А / ). Если жидкость занимает полупространство 2 < Я, а при 2 = Я расположена абсолютно мягкая, абсолютно жесткая или имледансная граница, то остается только боковая волна с = со/сг. В условиях волноводного распространения звука на больших расстояниях от источника амплитуда боковой волны р, , как правило, пропорциональна [48, 27.4 и 34.4). Волна р, приобретает специфические черты, когда в интегральном представлении поля вблизи точки ветвления находится полюс подынтегрального выражения. Это происходит, когда частота звука близка к критической частоте, при переходе через которую меняется число распространяюшихся мод (см. 15 и [52, гл. 7)). В случае совладения полюса и точки ветвления (т.е. на критической частоте) согласно [c.315]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...