Состояние нестабильное

Рис. 4.10. Спектр низших состояний нестабильного ядра изотопа бериллия jBe.

Другим конструкциям свойственны нестационарные условия циклической нагруженности. Это является следствием изменчивости технологических сопротивлений, развиваемых мощностей, тепловых состояний, нестабильности колебательных состояний, динамических воздействий в условиях движения и ряда других причин. В связи с этим процессы переменной напряженности описываются на основе вероятностных представлений с использованием решений соответствующих задач статистической динамики упругих систем и статистического анализа результатов измерения эксплуатационной нагруженности в условиях службы изделий. [c.165]

Известно, что циклическое поведение многих материалов в исходном состоянии нестабильно, на начальном этапе нагружения наблюдается циклическое (изотропное) упрочнение или разупрочнение. У циклически стабилизирующихся материалов этот процесс сравнительно быстро затухает строго говоря, затухание идет асимптотически, но наибольшие изменения приходятся на первые циклы, [c.22]

Постоянная чрезвычайно мала, составляя, например, в воде при подъеме температуры на 1 град сек и = 10 см величину, приблизительно равную 10 . Малая величина предполагает, что рост пузыря из состояния нестабильного равновесия (р=1, р = 0) происходит очень медленно до тех пор, пока радиус пузыря не увеличится настолько, что влияние поверхностного, натяжения частично ослабнет. Этот первоначальный медленный рост представляет собой период задержки роста пузыря, так как радиус пузыря изменяется очень мало до тех пор, пока члены правой части уравнения (236) не станут заметными. Тогда рост пузыря настолько ускорится, что изменение температуры в объеме жидкости станет несущественным, благодаря чему членом с 7 можно пренебречь. В период замедленного роста начальное R немного больше, чем с этого момента начинается существенный рост пузыря. Для начального периода вынужденного роста приближенное рещение можно отыскать из равновесного состояния путем линеаризации уравнения (236), т. е. путем пренебрежения членами второго порядка малости в разности (р—1), а также и их производными. Детали этого расчета здесь не приведены. Предположим, однако, что вынужденный рост пузыря от положения равновесия имеет экспоненциальный характер, т. е. [c.199]

В области В разрушение происходит довольно сложным путем. Образец не настолько тонок, чтобы разрушение осуществлялось по механизму соскальзывания , действующего в области Л, и не настолько толст, чтобы мог разрушиться в условиях плоской деформации. В этой области толщина образца такова, что центральная область и края сравнимы по размерам. Последовательность этапов разрушения может быть прослежена по кривой нагрузка— смещение (см. рис. 54, б). Нагрузка, прилагаемая к образцу с трещиной, достигает значения Рр (соответствующего напряжению Ор на рис. 54, б), при котором в центре образца трещина может распространиться на некоторую длину путем отрыва. В очень толстом сечении это явление приведет к катастрофическому разрушению всего образца, так как разрушение отрывом охватит довольно значительную часть сечения, но в промежуточной области толщин на долю боковых частей поперечного сечения приходится столь большая часть общей нагрузки, что при достижении приложенной силой значения Рр состояния нестабильности всего образца не возникает. Если разрушение отрывом развивается быстро, то на кривой нагрузка — смещение может возникнуть площадка при постоянной или даже снижающейся нагрузке. Это явление известно под названием скачок трещины . Если развитие разрушения отрывом происходит медленно, то оно может быть зафиксировано только по изменению податливости образца. Трещина становится длиннее, следовательно, наклон кривой нагрузка — смещение уменьшается (см. рис. 48). Оба явления отражены на рис. 54, б. [c.114]

Изложенное выше с достаточной убедительностью показывает, что имеются все основания питтинговую коррозию нержавеющих сталей рассматривать как особый вид щелевой коррозии. Эта особенность процесса, очевидно, и обусловливает сохранение в стабильном состоянии нестабильной в общем системы, состоящей из активно действующего пит-тинга и окружающего его пассивного металла. [c.338]

При быстром охлаждении расплава (закалка) пентапласт переходит в аморфное состояние. Однако это состояние нестабильно, и протекает [c.53]

Термообработка на твердый раствор и естественное старение. Материал не подвергался холодной деформации после обработки на твердый раствор, за исключением правки. Свойства некоторых сплавов в таком состоянии нестабильны [c.77]

Для парогазовых смесей справедливы законы газовых смесей и, в частности, закон Дальтона (см. стр. 35), но с тем ограничением, что парциальное давление пара в общем случае ограничено давлением его насыщенных паров при соответствующей температуре. Однако иногда, например в атмосфере, парциальное давление может превысить давление насыщения (перенасыщение и переохлаждение пара). Но такое состояние нестабильно (стр. 183) и, как правило, достаточно скоро переходит в стабильное состояние за счет конденсации части пара. [c.296]

Реализуется множественное зарождение микротрещин. Одно из мест, где происходят зарождение и рост микротрещины, вплоть до нестабильного состояния, локализовано в плоскости, перпендикулярной максимальным нормальным напряжениям. [c.139]

Нестабильные состояния и образование пузырей [c.410]

Значение Ки устанавливают с помощью испытаний на вязкость разрушения образцов с искусственно наведенной трещиной путем их статического изгиба или растяжения. Соотношение размеров образца (толщины, ширины и длины трещины) выбирают таким образом, чтобы в зоне у вершины трещины создавалось состояние плоской деформации. Нагрузку, соответствующую началу нестабильного роста трещины (скачкообразное увеличение ее длины на 2%), считают критической и по ней рассчитывают Ки- [c.546]

Вид предельного состояния, связанного с необратимостью разрушения или нестабильностью пластической деформации, зависит от соотношения энергий, идущих на изменение объема и формы. Основной предпосылкой в теории Г,К. Си является предположение о том, что накопление повреждения в материале можно однозначно связать с величиной энергии, которая рассеивается единицей объема материала. Это позволило выделить пороговые стационарные значения функции плотности энергии деформации. [c.283]

Когда напряжение и деформации на фронте трещины достигают критической величины, возникает нестабильность разрушения. Это критическое состояние при разрушении по типу I в условиях плоской деформации определяется значением Ki=K, . [c.293]

Нейтроны входят в состав ядра. Нейтрон в свободном состоянии, в отличие от протона, является нестабильны.м и распадается на протон и электрон с периодом полураспада Т ж 1,01 10 сек (р-распад нейтрона). Внутри ядра нейтрон может существовать неопределенно долго. В 1931 —1933 гг. В. Паули, анализируя закономерности р-распада (см. 41), предположил, что при этом распаде, кроме протона и электрона, испускается еще одна нейтральная частица с массой покоя, равной нулю. Эту частицу назвали нейтрино (v). Нейтрино уносит с собой недостающую энергию, недостающий импульс и недостающий вращательный момент (спин нейтрино s = /j). Вследствие малого эффективного сечения захвата нейтрино нуклонами (о 10 см — [c.339]

Состояния ядер, входящих в состав одного изотопич. мультиплета, наз. аналоговыми состояниями. Вследствие изотопич. инвариантности ядерных сил структура (чисто ядерная) этих состояний одинакова, а все отличия в их свойствах обусловлены эл.-магн. взаимодействием. Напр., энергии связи аналоговых состояний одинаковы с точностью до различия кулоновских энергий в ядрах данного мультиплета. С увеличением Z возрастает роль кулонов-ского взаимодействия. Поэтому в тяжёлых ядрах точность изоспина как квантового числа уменьшается. Тем не менее следы изоспиновой симметрии проявляются в том, что в разл. ядерных реакциях наблюдаются открытые в 1961 состояния, нестабильные по отношению к испусканию нуклона, к-рые являются аналогами основного или низших стабильных возбуждённых состояний соседнего ядра с меньшим Z (аналоговые резонансы). Напр., при рассеянии протонов на стабильном ядре А с числами нейтронов и протонов yV и Z (Го= Tz = (N—Z)/2) наблюдаются резонансы, отвечающие образованию составного ядра А + (Z4-1, ЛО в возбуждённом состоянии с квантовыми числами T=To + 4z, Гг = Го-72, входящем в тот же изотопич. мультиплст, что и осн. состояние соседнего ядра А + 1 (N-hl, Z), r=7 z=7 o+ /2- Однако эксперименты показали, fjo аналоговые резонансы имеют тонкую структуру, K-paji свидетельствует о том, что имеет место смешивание аналогового состояния, характеризуемого изоспином о + /г с др. возбуждёнными состояниями составного ядра, отвечающими изоспину Г= Го—V2 [c.687]

Частным случаем локального уменьшения МПР является наличие низкоопущенных и просевших анодов, неровностей и конусов на анодах, касание настыли или попадание кусков оборотного электролита под анод. Проведенные измерения показали, что на таких анодах увеличивается токовая нагрузка и ухудшается токораспределение по остальным анодам. При наличии одного и более анодов с перегрузкой состояние нестабильности наступает очень быстро [4J. Измерение токораспределения на 38 ваннах дало следующие результаты влияния перегруженных анодов на Ктр. [c.38]

В заключение отметим, что изложенный аналитико-эксперимен-тальный подход позволяет оценивать удельную поверхностную энергию и скорость трещины при нестабильном ее развитии с учетом перехода от стабильного к нестабильному состоянию. Нестабильный рост трещины начинается со скоростью, меньшей максимальной скорости трещины в среде. Удельная поверхностная энергия и кинетика трещины в условиях нестабильного разрушения зависит как от максимальной скорости трещины в среде, так и от начальной скорости Vq нестабильного роста трещины. Значение скорости vq в немалой степени определяется критической длиной трещины (критическими напряжениями). [c.252]

В нормальных условиях электроны атома располагаются в виде упорядоченной последовательности, начиная с уровня наименьшей энергии. При воздействии на атом внешнего рентгеновского излучения или при столкновении атома с внешними по отношению к нему электронами электроны атома могут поглощать часть энергии внешнего воздействия и переходить в состояния, соответствующие более высоким энергиям по сравнению с энергией нормального состояния. Такое явление называют возбуждением атома. Энергию в электронволь-тах (эВ), необходимую для возбуждения электрона атома, называют потенциалом возбуждения. Многократно (или однократно) возбуждаясь, атом может достигнуть такого состояния, что некоторые электроны его окажутся в состоянии, соответствующем п оо, и выйдут из-под влияния ядра атома. В этом случае говорят, что атом находится в ионизированном состоянии. Рассмотрим эти явления на примере атома водорода. В нормальных условиях п=1. При возбуждении атома п принимает значения 2, 3, 4. .. и т. д. Однако такое возбужденное состояние нестабильно, и электрон за время порядка 10 с возвращается в первоначальное состояние. Время пребывания в таком метастабильном состоянии для атомов газов Ые, Не, Аг составляет примерно с. [c.13]

Таким образом, для обеспечения полной неразрушимости з период эксплуатации необходимо предупредить наступление 3-х предельных состояний нестабильного разрушения, появления трещин и общей текучести. Для обеспечения относительной неразрушимости эти же требования смягчаются тем, что допускается появление и некоторый рост трещин при условии ограничения их роста в пределах заданного размера. Для предотвращения текучести сечения должна бьпъ проведена проверка по ослабленному дефектом нетго-сечениЮ- Напряжение в нем от эксплуатационньи нагрузок, увеличенное в раз, не должно превьпиать [c.524]

Так как мольный объем чистого компонента — функция только температуры и давления, то коэффициент распределения каждого компонента в идеальном растворе является функцией только температуры и давления и не зависит от состава. Его можно рассматривать как свойство чистого вещества, не зависящее от вида и качества других компонентов в растворе. Однако при вычислении К из сотношения /f//f возникают трудности из-за того, что для чистого компонента только одна фаза может существовать физически при данной температуре и давлении. Поэтому либо ff, либо ff должна представлять собой фугитивность гипотетического состояния в зависимости от того, является ли равновесное давление смеси большим или меньшим, чем давление пара чистого компонента при температуре равновесия. Уравнение состояния для чистого компонента снов,а можно использовать для экстраполяции рс Т-свойств в нестабильную область для того, чтобы облегчить вычисление ff при давлении меньшем, чем давление пара, и ff при давлении большем, чем давление пара. [c.278]

В области прочностей, когда = Яп, наблюдается полухрупкое разрушение. Испытание надрезанных образцов с определением не вязкости разрушения, а предела прочности не впо.тне целесообразно, так как при вязком разрушении получают завышенные значения прочности, а при хрупком — ненадежные и нестабильные значения. При столь большом значении концентратора на результаты испытания хрупких материалов оказалось, что в этом случае важное значепие имеют многие моменты, не оказывающие влияния на результаты испытания мягкпх материалов (состояние поверхности, технология изготовления образцов, соосность захватов машины и др.). Практически эти моменты не сказываются при испытании материалов с прочностью до 150 кгс/мм [c.78]

Термо-механическая обработка стали — нагрев до аустенитного состояния, деформация стали в аустеннт-ном состоянии (в стабильном состоянии — выше Ас или в нестабильном переохлажденном состоянии) и окончательное охлаждение с протекающим при этом превращением наклепанного аустенита. [c.232]

В соответствии с экспериментальными данными [211] принимаются следующие значения параметров, входящих в уравнение (2.73) / о = 1,0-10-4 мм бн = 0,72 Kp = 9fi-, рн = 20,0 мм . В результате численного решения уравнения (2.73) при различных значениях параметра С была получена искомая зависимость Ef = Bf dmlGi), представленная на рис. 2.23. При amlOi = = 0,53, что отвечает средней жесткости напряженного состояния на этапе деформирования при одноосном растяжении, расчетное значение Bf— 1,67. По данным работы [211], соответствующее экспериментальное значение е/=1,8-ь2,0. Из сопоставления расчетных и экспериментальных результатов видно, что модель дает весьма удовлетворительную оценку нижней границы критической деформации, что является следствием принятого в расчете допущения, при котором не учитывается деформация на этапе нестабильного слияния пор. [c.121]

Заметим, однако, что деление материалов на циклически унроч-няюш,иеся, стабильные и разупрочняющиеся носит несколько условный характер, так как поведение определенного материала при циклическом деформировании зависит от температуры, его исходного состояния (наклеп, термообработка) и других факторов. Например, наклеп — предварительное пластическое деформирование при комнатной температуре — ведет к циклическому разупрочнению. То же имеет место и при закалке. Так что в нестабильном состоянии материал циклически разупрочняется. В то же время в стабильном состоянии (отжиг) наблюдается циклическое упрочнение. [c.621]

Наибольшее практическое значение имеют процессы старения, связанные с распадом перенасыщенных твердых растворов (процессы выделения) и распадом мартенситной структуры (тем более, что чистые металлы применяются очень редко). Эти процессы обусловлены неустойчивой (ме-тастабильной) структурой сплава, получаемой в резу1гьтате технологической обработки, например, закалки, наклепа и других, и связанной с появлением искажений кристаллической решетки. Такое метастабильное состояние характеризуется повышенным по сравнению со стабильным состоянием уровнем внутренней (свободной) энергии. Отсюда сущность процесса старения - самопроизвольный переход из нестабильного состояния в более стабильное с более низким уров- [c.125]

Исследования показали, что по химическому составу металл отливки корпуса задвижки соответствовал стали А-352 1СВ по АЗТМ и в зоне разрушения находился в охрупченном состоянии ударная вязкость КСУ 4д при пониженной температуре составляла 12 Дж/см , относительное удлинение 8 — 23,8%. Металл имел ферритно-перлитную структуру с крупными равноосными зернами и включениями карбидов внутри зерен феррита. Охрупчивание металла отливки в зоне разрушения было вызвано наличием усадочных межкристаллитных несплошностей и проявлением водородной хрупкости. По значениям прочности, твердости и относительного сужения металл отвечал требованиям нормативных документов к отливкам, предназначенным для эксплуатации в средах с высоким содержанием сероводорода. Разрушение стенки корпуса задвижки произошло в результате быстрого развития трещин, образовавшихся в металле под воздействием напряжений, превышающих предел текучести, в зоне расположения усадочных несплошностей. Наличие высоких напряжений в металле в момент, предшествовавший разрушению, подтверждалось тем, что в зоне зарождения и нестабильного роста трещин преобладал вязкий характер разрушения. Характер излома корпуса задвижки в зонах зарождения и докритического роста трещины смешанный, а в зоне лавинообразного разрушения — хрупкий с шевронным узором. Охрупчивание металла, вызванное его пониженной ударной вязкостью, способствовало лавинообразному развитию разрушения. На гболее вероятной причиной разрушения задвижки явилось, по-видимому, размораживание ее корпуса. [c.52]

При наличии трещины поля напряжений у ее края очень сильно локализованы и быстро затухают, так что если зона пластической деформации у края треищны по сравнению с ее длиной и размером образца мала, то при математический трактовке процесса размером этой зоны можно пренебречь и рассматривать поведение тела, как в упругой задаче. Это позволило моделировать различные виды разрушения материала путем растяжения специального образца с предварительно созданной трещиной в условиях, обеспечивающих автомодельность напряженно-деформированного состояния локальных объемов трещины, т.е. когда напряженно-деформированное состояние у края трещины определяется ИЛИ коэффициентом интенсивности нанряжений К, (нормальный отрыв), или Кц (поперечный сдвиг), или К,ц (антиплоская деформация). Когда напряжения и деформации на фронте трещины достигают критической величины, возникает нестабильность разрушения. Это критическое состояние по [c.290]

Р -распад. Запишем количественные соотношения ядерной нестабильности, приводящ,ей к изменению заряда ядра — к -распаду. В процессе таких превращений число нуклонов А в начальном и конечном состоянии ядра одинаково, а происходит лишь превраш е-ние нейтрона начальнбго ядра в протон конечного ядра (п р + + + v) или, наоборот, превращение протона в нейтрон (р п + V или р + е -> п + у). Таким образом, при Р-превращениях один изобар переходит в другой. [c.100]

Исследованиями, проведенными на кафедре технологии металлов и ремонта машин Мордовского госуниверситета, докалено, что состав и свойства композита являются непостоянными п течении всего периода эксплуатации, многократно, а то даже циклически меняясь в зависимости от многих синергидов переменных статических и динамических нагрузок различных нестабильных состояний структур полимерных материалов изменений их химического строении и физикомеханических свойств. [c.192]

Была предложена следующая естественная интерпретация наблюдающегося явления. Наряду с заряженными п -мезонами при бомбардировке мишеней протонами возникают нейтральные нестабильные частицы с приблизительно такой же массой (- 270 Ше), которые через короткое время распадаются на два Y-кванта . Действительно, если такое предположение правильно, то дополнительный механизм образования v-квантов должен начать сказываться при энергии протонов, которая превосходит пороговое значение (290 Мэе), определяющееся из формулы (79.9). Максимум на кривой энергетического спектра у 1Учей также понятен, так как массе 270 rtig соответствует энергия 140 Мэе, которая при распаде частицы на два v-кванта распределяется между ними поровну. При этом максимум при Е = = 70 Мэе должен быть не только в случае распада я°-мезона в состоянии покоя, но и на лету (подробнее см. п. 7). [c.577]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...