Амплитудные соотношения

По-прежнему ограничимся случаем плоских волн. Рассмотрим нормальное падение волны на границу раздела, а затем исследуем наклонное падение и выведем законы отражения и преломления электромагнитных волн. Введем основные понятия и обозначения и получим фазовые и амплитудные соотношения на границе раздела двух диэлектриков (формулы Френеля). Используя полученные соотношения, решим ряд задач, научное и прикладное значение которых весьма велико. Распространяя метод на случай границы раздела диэлектрик — проводник, получим основные сведения об электромагнитной волне в проводящей среде. В заключение рассмотрим возникновение светового давления. Таким образом еще раз убедимся, что теория Максвелла позволяет получить информацию о весьма разнообразных физических явлениях. [c.71]

Раскладывая их в ряд Фурье и удерживая только первый член (моногармоническое приближение), получим следующие амплитудные соотношения [c.131]

Метод субъективных экспертиз трудоемок и не всегда обеспечивает достаточную точность оценки, особенно при различных специфических искажениях. Поэтому был предложен объективный метод оценки трактов передачи различных сигналов, в том числе сигналов художественных передач. Он основан на том, что вторичный сигнал должен возможно точно воспроизводить первичный (кроме фазовых соотношений) с учетом точности слуха при определении уровней передачи, В этом методе используют корреляцию между уровнями первичного и вторичного сигналов. Для этого на вход коррелятора подают первичный и вторичный сигналы, нормированные по средним значениям и с компенсацией фазовых сдвигов между этими сигналами. Коэффициент взаимной корреляции этих сигналов показывает, насколько они одинаковы по амплитудным соотношениям. Оказывается, что такой коэффициент довольно хорошо согласуется с оценками экспертов. Трудность данного метода заключается в том, что не всегда легко компенсировать фазовые сдвиги, особенно при передаче через большое число звеньев тракта. [c.299]

Первое из этих уравнений дает амплитудное соотношение между ф и г ) при известном р. Второе уравнение — это дисперсионное уравнение для данного случая, определяющее связь р с а и г/, т. е. в конечном счете — волновое число к при заданном радиусе цилиндра В. Можно легко убедиться, что при заданном В, т. е. при заданных хжу, существует много значений р, удовлетворяющих уравнению (1.96). Каждое из этих значений р определяет фазовую скорость соответствующей волны. В данном разделе исследуется волна, которая переходит в рэлеевскую волну при бесконечном увеличении радиуса кривизны поверхности. Такой волне соответствует только один корень урав- [c.66]

Амплитудная модуляция 248, 293, 477 Амплитудные соотношения 150 Амплитуды комплексные 361 Атома модель 338 Атомные часы 483 [c.521]

Первое из этих уравнений дает амплитудное соотношение между ф и а]) при известном р. Второе уравнение есть характеристическое уравнение для данного случая, определяющее связь р с х И у, т. е. определяющее волновое число к при заданном радиусе цилиндра Я. Можно легко убедиться, что при заданном радиусе цилиндра Я, т. е. при заданных х 1 у, существует много значений р, удовлетворяющих уравнению (1.28). Каждое из этих значений р определяет фазовую скорость соответствующей волны. Мы исследуем волну, которая локализована вблизи поверхносги и которая переходит в волну рэлеевскую при бесконечном увеличении радиуса кривизны поверхности. Такой волне соответствует только один корень уравнения (1.28), т. е. одно значение р при заданном Я, и наоборот. Мы будем проводить решение уравнения (1.28) только для этого корня. [c.39]

Нововведенная постоянная р дает возможность подогнать решение к граничному условию в начале цепи. Величина а не позволяет этого сделать, ибо при подстановке выражения (6.84) в амплитудное соотношение (6.72) выясняется, что зависимость между а и т] определяется равенством (6.77). Отличие от соотношения из предыдущего раздела здесь состоит в том, что при исследовании собственных колебаний сначала должна была быть определена т] как относительная собственная частота, а для вынужденных колебаний, наоборот, I1 — относительная частота возмущения — известна. [c.282]

Ограничиваясь вещественными углами ij) и ij)" (или при поглощении в обеих средах вводя также вещественные углы ф и ф", как показано на рис. 10, б—г), находить отдельно фазовые и амплитудные соотношения. Углы ф и ij) можно называть фазовыми углами соответственно падения и преломления , поскольку они, как сказано на стр. 45 (см. также рис. 10), определяют поворот поверхности равных фаз, а углы ф" и называть амплитудными углами соответственно падения и преломления , поскольку они определяют положение поверхности равных амплитуд. Закон отражения и преломления в этом случае можно записать, пользуясь для определения (4.3) и (4.4) формулами, аналогичными (4.56), с учетом комплексности к [c.61]

Измерения фазовых и амплитудных соотношений в отраженном свете (эллипсометрия). [c.247]

Тип поляризации Фазовые и амплитудные соотношения [c.30]

Выражение (10.2) может быть представлено графически в функции времени (рис. 10.3, а) или в виде амплитудно-частотной характеристики— частотного спектра (рис. 10.3,6). Время, в течение которого совершается одно полное колебание материальной точки, называется периодом Т. Частота и период связаны соотношением T 2nf(s)o. Частотный спектр представляется одной составляющей амплитуды на данной частоте. Такой спектр называется еще дискретным или линейным, К числу примеров колебательных систем, находящихся под действием гармонических сил, можно отнести вибрации несбалансированного ротора, поршневых машин, неуравновешенных рычажных механизмов и др. [c.269]

Измерение распределения фаз можно осуществить с помощью интерференционных явлений (см. гл. IV—VII). Сущность интерференции заключается в том, что при сложении когерентных колебаний разность их фаз обусловливает изменение амплитуды суммарного колебания, иными словами, происходит преобразование фазовых соотношений волн в амплитудную структуру интерференционной картины. Следовательно, если на приемник излучения, помимо интересующей нас волны, послать другую, пробную волну с относительно простой формой фронта, например, плоскую или сферическую, то возникшая интерференционная картина полностью охарактеризует закон изменения разности фаз этих двух волн на поверхности приемника. Таким способом мы получим возможность составить представление о фазовой структуре изучаемой волны. [c.236]

Так как соотношение (20.9) справедливо для всяких мгновенных значений Др н т], то оно справедливо и для амплитудных значений и, следовательно, [c.725]

Акустические методы основаны на измерениях амплитудно-частотных характеристик шумов, сопровождающих течение неоднородных сред. Их применяют при исследовании газожидкостных потоков, имеющих пузырьковую структуру. Пузырьки газа или пара, размеры которых близки к резонансному для данной частоты звука, вызывают значительное затухание звуковой энергии. Для случая, когда амплитуда колебаний мала по сравнению с размерами пузырька, резонансная частота связана с радиусом пузырька соотношением [c.242]

Уравнения движения и соотношения упругости относительно амплитудных значений напряжений и перемещений в выбранной системе координат имеют вид [c.355]

Все методы контроля с применением дифракционных волн можно разделить на две группы временные, использующие временную задержку между двумя сигналами, соответствующими дифракционной и какой-либо опорной волнам амплитудные, использующие соотношения амплитуд двух дифрагированных волн или дифрагированной и какой-либо отраженной волн. [c.437]

Амплитудные метод ы. Критерием оценки усталостного повреждения металлов при реализации этих методов, как правило, является изменение коэффициента затухания б УЗ-волн. Его определяют, пользуясь соотношением [66] [c.440]

Покажем теперь, что для любых двух амплитудных векторов и и а, соответствующих различным корням векового уравнения X и У (к ф 1 ), выполняется соотношение ) [c.236]

Для амплитудных векторов Ву выполняются соотношения [c.239]

Сопоставляя равенства (10) и (11), получаем для амплитудных векторов Uj (J=l, п), с помощью которых по формуле (5) осуществляется переход к нормальным координатам, соотношения ) [c.243]

Исследуем отражение и преломление плоской квазимонохро-матической волны, падающей на поверхность пл 1стины толщиной I (рис. 5.26). Рассмотрение будет простым, так как надо лишь установить зависимость разности хода А от геометрических параметров (угол падения волны и толщина пластинки). Более подробное изложение (установление фазовых и амплитудных соотношений, а также поляризация волны) не требуется, хотя, используя формулы Френеля, задачу можно решить сколь угодно полно. Правда, следует помнить, что формулы (2.9)—(2,11) были получены для одной границы раздела между двумя беско- [c.210]

Вещественные положительные корни, полученные при реще-нии формулы (13), свидетельствуют о выполнении амплитудных соотношений (И). Соответственно вещественные положительные корни уравнения [c.403]

Использ5 Я те же функции (45) н (46). можно оценить вид и тесноту связи между различными частотными компонентами одного и того же колебательного процесса. Это целесообразно делать при оценке изменчивости амплитудных соотношений внутри гармонического ряда из-за изменения параметра технического состояния. Для примера на рис. 15 изображены регрессионные зависимости между первой и второй гармониками зубцовой частоты редуктора при двух значениях нагружающего момента в зацеплении. [c.408]

В точке а на краю клина на жидкость действует источник тииа диполя. Поскольку для классического краевого тона система в целом такова, что она находится в зоне ближнего поля дипольного источника, расположенного у края клпна, разделение механизмов на два возможных — один типа гидродинамического , другой акустического , как это проводилось, например, в [22],—делать не следует [21]. Для поддержания автоколебаний необходимо, чтобы силы, действующие на край клина, передача возмущения от края к месту расположения отверстия, действие на струю при выходе из отверстия и усиление возмущения на пути от отверстия до края были в определенных фазовых и амплитудных соотношениях между собой, т. е. было бы соблюдено условие самовозбуждения. [c.438]

В силу пелипейпости физических уравнений состояния для рассматриваемого вязкоуиругопластического материала напряжения не будут изменяться в соответствии с деформациями (13.8). Раскладывая их в ряд Фурье и удерживая только первый член (моногармоническое приближение), получим следующие амплитудные соотношения [c.338]

Насыщение усиления в принципе может ограничить точность ОВФ и по другой причине. Причину эту можно понять, рассматривая распространение первоначально плоской волны в двухпроходо-вом усилителе с фазовыми неоднородностями с характерны.м поперечным размером р [86]. При достаточно малом размере неоднородностей эта волна, распространяясь по усилителю, может приобрести существенные амплитудные искажения. Отраженная от ОВФ-зер-кала волна также будет иметь в усиливающей среде неоднородное распределение интенсивности. Если суммарная плотность энергии этих волн приближается или превышает плотность энергии насыщения, то распределение коэффициента усиления оказывается случайно промодулированным в пространстве. Различные угловые компоненты входного излучения, распространяясь в такой среде, усиливаются неравномерно. Поэтому, сложившись на выходе из усилителя с другими амплитудными соотношениями, эти компоненты не дадут в результате исходной плоской волны, т. е. влияние неоднородностей будет скомпенсировано не полностью. При этом эффект неполной компенсации будет наиболее заметен, если длина продольной корреляции фазовой неоднородности Лр меньше длины насы-н1енного усиления (т. е. длины, где происходит эффективный съем энергии), что подтверждается результатами численного расчета [86]. К счастью, при характерных длинах усилителей на неодимовом стекле Ь<. м поперечный размер неоднородностей, вытекаю-Н1ИЙ из этого условия, весьма мал р< 0,04 см, что за редким исключением не характерно для неодимового стекла. В лазерах на неоди- [c.179]

ЧАСТОТНЫЕ ИСКАЖЕНИЯ (амплитудно-частотные, линейные) — искажения формы электрич. сигнала на выходе линейной системы передачи сигналов, обусловленные иарушепием амплитудных соотношений в его спектре (неравномерным воспроизведеиием колебаний различных частот). Ч. и., в отличие от нелинейных искажений (амплитудных), связаны со скоростью изменения сигнала во времени и не зависят от его амплитуды. Физ. природа Ч. и. состоит в невозможности мгновенного изменения напряження на зажимах конденсатора или тока через [c.406]

Назначение резонатора в лазере состоит в том, чтобы мно о-кратно пропустить в прямом и обратном направлении через активную среду излучение, возникающее в ней, и достичь уровня, когда усиление за счет индуцированного излучения превышает потери. (Отражательные системы используемые для оптической накачки вдесь пе рассматриваются.) В зависимости от геометрии выбранной системы в резонаторе устанавливаются стоячие или бегущие волны, либо оба этих типа волн. Стоячие волны, например, возникают в резонаторах, образованных плоскопараллельпыми и сферическими зеркалами. Использование уголковых отражателей приводит к образованию системы бегущих волн в резонаторе. Амплитуды бегущих волн, распространяющихся в противоположных направлениях по одному и тому же пути, никак не связаны друг с другом. В случае стоячих волн имеются постоянные фазовые и амплитудные соотношения, связывающие волны,, которые распространя ются в противоположных направлениях. [c.102]

Если в волноводе распространяется электромагнитное поле, являющееся суперпозицией нескольких собственных волн, то постоянные затухания не дают исчерпываюш,ей характеристики общих потерь большое значение при этом приобретают амплитудные соотношения между различными типами волн. [c.64]

Основными источниками нелинейностей в радиолокационном тракте являются ограничение амплитудных характеристик в приемнике, ограпичепие разрядной сетки устройств обработки информации и нелинейности устройств регистрации РЛИ. В некогерентных РБО влияние нелинейностей сказывается на изменении амплитудных соотношений сигнала, принимаемого от разных участков местности и целей. В когерентных РСА влияние нелинейностей гораздо сложнее. Дело в том, что нелинейности приводят к появлению гармоник сигнала и комбинационных частот между сигналами. Действительно, если представить амплитудную характеристику степенным рядом, а сигнал представлять в виде суммы двух или более сипусоидальпых составляющих, то в суммарном колебании появятся степени составляющих входного сигнала [c.106]

Напомним изначально способ фазового сдвига предложен для плоских волн. Поэтому, когда встал вопрос о необходимости сохранения амплитудных соотношений, было предложено (Zhang et al., 2001) внести в оператор фазового сдвига амплитудные коэффициенты, заимствованные из интегральной формулы Релея-Зоммер-фельда (1.30) - последняя была выведена для точечного источника и отображает геометрическое расхождение в соответствии с моделью скоростного разреза среды. [c.55]

Если продетектировать АМ колебание с частично подавленной боковой полосой, то амплитудные соотношения между составляющими сигнала изображения будут нарушены низкочастотные составляющие в полосе О. .. 1,25 МГц, передаваемые двумя боковыми полосами, окажутся по амплитуде в 2 раза больше высокочастотных (1,25. .. 6, 375 МГц), ибо эти последние передаются лишь одной боковой полосой. Для исключения этих искажений должны быть приняты соответствующие меры в телевизионном приемнике. На рис. 11.26,6 показана упрощенная структурная схема трактов изображения и звука, а на рис. 11.27—амплитудно-частотные характеристики (АЧХ) радиоканала (ВЧ-УПЧИ), усилителя промежуточной частоты (УПЧИ), предназначенного для совместного усиления сигналов изображения и звукового сопровождения, и так называемая характеристика верности. Она пред- [c.367]

Структура поля системы излучателей зависит от их вза имного расположения, общей конфигурации системы, фазовых и амплитудных соотношений между токами в излучателях, наличия и расположения неизлучающих (пассивных) элементов и т. д. Однако общим явл. то обстоятельство, что на расстоянии от А., равном неск. А, (в волн, зоне), быстро спадающие поля индукции становятся несущественными, а поле излучения определяется суперпозицией полей, возбуждаемых излучателями. [c.26]

Следует заметить далее, что амплитуда колебаний Н существенно зависит от соотношения между k и <а . Зависимость Н от (nlk в колебательных системах называют амплитудно-частот-ной характеристикой типичный вид характернстик показан на рис. 13.48, где они построены для различного затухания Ь. [c.303]

При Po=--/j,/(2/>),o)ii)==0 и Ро=оо будут системы с одной степенью свобо,ды, амплитудно-част(зтные характеристики которых показаны на рис. 10.36. Наилучп1ая настройка поглотителя даст максимум амплитуды в точке /I Величина Ро, обеспечивающая экстремум характеристики в точке В (сплошная линия), опредс- п я е т с я соотношением [c.298]

Установим с помощью формул Френеля соотношения между фазами падающей, преломленной и отраженной волн. Амплитудные коэффициенты отражения — величины вещественные (случай полного внутреннего отражения, когда это не так, рассматривается в гл. XXIV). Поэтому фазы отраженной, преломленной и падающей волн либо совпадают, либо отличаются на я. Заметим, что направления, выбранные для наших векторов в качестве положительных, конечно, условны (так же как во всякой геометрической задаче). Но поскольку мы придерживаемся их на всем протяжении нашего рассмотрения, то найденные таким путем соотношения имеют общий смысл. Наш выбор положительных направлений означает, в частности, что волны i, г, d совпа,[1,ают по фазе, если амплитуды Ег, имеют одинаковые знаки, и противоположны по фазе, если знаки различны. [c.475]

Если б мало по сравнению с единицей, то наибольшая амплитуда вынужденных колебаний во много раз превышает статическое отклонение Хо- Прослеженная нами на частном примере зависимость амплитуды вынужденных колебаний от соотношения между со и Шо оказывается характерной для так называемых резонансных аспектов, наблюдаемых при вынужденных колебаниях разнообразных колебательных систем. Возрастание амплитуд вынужденных колебаний в области, где ш близко к Шц, представляет собой наиболее типичную черту явмния резонанса. Кривые, подобные изображенной на рис. 388, называются амплитудными резонансными кривыми. [c.607]

Образование первого максимума объясняется концентрацией энергии рефрагированной волны вблизи каустики наличие последующих максимумов и минимумов — это результат интерференции двух лучей, приходящих в каждую точку на поверхности валка. Для определения параметров закаленного слоя рекомендовано измерять положения первого и второго максимумов амплитудной характеристики рефрагированных в закаленном слое волн, а затем по таблицам, связывающим x taxi и х ,ахг с параметрами закаленного слоя, определять характеристики закаленного слоя Zi и Zii. На рис. 9.10, а приведены зависимости. tmaxi (сплошные линии) и Хтах2 (штрИХОВЫе ЛИНИИ) ОТ Zi ДЛЯ значений Zxi = = 15, 20 и 30 мм при / = 5 МГц излучение и прием под вторым критическим углом. В расчетах глубина активного закаленного слоя (зона I) варьировалась в пределах 1. .. 21 мм с шагом 1 мм. Нижний предел, равный 1 мм, был выбран, исходя из геометрооптических требований (Zj > ki), поскольку соотношения фаз, приходящих в каждую точку на поверхности валка лучей, определяются но ГО-законам. Для одного и того же 2ц с ростом Zi зна- [c.425]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...