Диспергирующие волны в неоднородной среде

Преломление импульсов на границе диспергирующих сред поперечное групповое запаздывание. В силу различия фазовой и групповой скоростей в диспергирующих средах при преломлении импульса на границе таких сред плоскости равных фаз и равных амплитуд не совпадают — появляется поперечное групповое запаздывание [58] и преломленная волна становится неоднородной. Этот эффект для сверхкоротких импульсов становится существенным, поскольку время запаздывания амплитудного фронта относительно волнового (фазового) может быть сравнимо с длительностью импульса. [c.48]

Линейная волна в однородной консервативной диспергирующей среде, первоначально гармоническая (т. е. с параметрами k, со, а, Vp и l/g, не зависящими от л и 0. по истечении достаточно большого времени (/ Р) превращается в неоднородный цуг волн увеличивающейся длины, вдоль которого параметры k, со, а, Vp и Vg медленно меняются с изменением X и t (точнее говоря, их комбинации x/t). [c.114]

Более сложным является случай распространения волн в неоднородной нестационарной диспергирующей среде, когда и> = о (к, х, t). В этих случаях групповая скорость выступает как так называемая лучевая скорость. Мы не касаемся этого и более сложных вопросов, отсылая читателя к работам [3, 8, 11]. [c.189]

Из теории 3-го приближения следует, что при распространении в н. л. с. монохроматической волны возникает индуцированный момент частоты 2со. Он направлен по волновому вектору основной волны поэтому излучение в направлении этого вектора отсутствует, и проходящие волны частоты со в идеальной однородной изотропной среде 2-й гармоники не создают [35, 48]. При наличии неоднородности в виде границы раздела 2-я гармоника будет возникать. Эти соображения несколько упрощены в частности, они относятся к сравнительно слабо диспергирующей среде (где скорости Сщ и мало различаются) ). Процессы отражения, где среда 2 нелинейна, рассмотрены в работах [019, 39, 48, 50, 51]. [c.162]

Дальнейшее развитие теории вихрей в плазме было связано с учетом влияния дисперсии волн, что наряду с учетом конечности дрейфовой скорости приводит к появлению качественно новых эффектов. В частности, уединенные вихри альфвеновского типа, для которых существенны эффекты дисперсии, могут самопроизвольно усиливаться под влиянием диссипации на электронах. Свободная энергия при этом черпается из неоднородности плазмы [0.13]. Существенно, что хотя в линейном приближении наличие шира магнитного поля стабилизирует диссипативные неустойчивости, уединенные альфвеновские вихри не чувствительны к ширу из-за локализации на малых размерах. Они имеют свойства солитонов в диспергирующих средах, где фурье-гармоники, составляющие волновой пакет, в линейном приближении имеют разные частоты, зависящие от волнового вектора нелинейным образом. В результате со временем линейный волновой пакет в координатном пространстве [c.6]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...