Усиление световых импульсов

Усиление световых импульсов. Особенности усиления и съема инверсной населенности в неодимовых стеклах обусловлены спектроскопическими особенностями лазерного перехода — [c.74]

ЭТОМ форма линии поглощения для различных значений /(v) изменится так, как показано на рис. 2.19. Мы видим, что с увеличением /(v) в линии поглощения образуется провал на частоте v. Ширина этого провала того же порядка, что и ширина отдельных линий поглощения, представленных на рис. 2.18 в виде штриховых кривых, т. е. порядка ширины однородно уширенной линии. Аналогичные соображения применимы и к рассмотрению не поглощающего, а чисто усиливающего перехода. В этом случае действие насыщающего пучка будет выражаться в образовании провалов, но в контуре линии усиления, а не поглощения. Заметим также, что подобные рассуждения могут быть применимы при исследовании поглощения и насыщения усиления, вызванного световым импульсом достаточно высокой интенсивности. [c.80]

Метод модуляции добротности [22] позволяет получать лазерную генерацию в виде коротких импульсов (длительностью от нескольких наносекунд до нескольких десятков наносекунд) с высокой пиковой мощностью (от нескольких мегаватт до нескольких десятков мегаватт). Основная идея метода состоит в следующем. Предположим, что в резонатор лазера помещен затвор. Если затвор закрыт, то генерация возникнуть не может и инверсия населенностей может достичь значения, которое намного превышает пороговое, имеющее место в отсутствие затвора. Если теперь резко открыть затвор, то усиление в лазере существенно превысит потери и накопленная энергия выделится в виде короткого и интенсивного светового импульса. Поскольку при этом происходит переключение добротности резонатора от низкого к высокому значению, то данный метод называется модуляцией добротности. [c.284]

В соответствии с уравнением (5.186) мы будем иметь <7 = 0 и световой импульс будет иметь максимальную мощность. Это произойдет в момент времени t = tp па рисунке. При t > tp в лазере вместо усиления мы будем иметь потери, и, как следствие, мощность импульса уменьшится до нуля. В это же время инверсия населенностей достигнет окончательной величины N . Заметим, что передний фронт импульса оказывается короче его заднего фронта. Кроме того, отметим, что на рис. 5.26 временной масштаб при > О сильно отличается от масштаба при t <0. Например, в Nd YAG- лазере с модуляцией добротности. [c.285]

Некоторые затруднения возникают при измерении цветовых температур нестационарных пламен. Использование двухканальных измерительных систем с двумя независимо действующими приемниками, обеспечивающими одновременную регистрацию двух световых импульсов, приводит к весьма ощутимому влиянию нестабильности каждого канала усиления. Применение одноканальных схем требует поочередной регистрации импульсов, что ограничивает воз.можность измерения температур при кратковременных процессах. В последнем случае представляется целесообразным применение методов фотографической фотометрии за счет некоторой потери точности. [c.424]

На рис. В.З показана временная эволюция короткого светового импульса в генераторе с самосинхронизацией мод. Усиление и нелинейное поглощение (передаточная характеристика нелинейного элемента, называемого экспандером, показана на рисунке) приводят к сжатию импульса по мере его рециркуляции в резонаторе. Временное описание позволяет проследить динамику установления режима синхронизации мод, проанализировать явления, выпадающие из рассмотрения при стационарном спектральном описании. [c.15]

Параметрическая генерация сверхкоротких импульсов. Широкая полоса параметрического усиления в кристаллах с квадратичной нелинейностью позволяет генерировать и усиливать фемтосекундные световые импульсы сводку данных по ПГС можно найти в [3]. Применение ПГС в фемтосекундных лазерных системах предъявляет повышенные требования к стабильности и спектральному качеству генерируемых импульсов. [c.257]

Третье направление — получение предельно коротких световых импульсов (6—10 фс) за счет сжатия усиленных импульсов лазеров на красителях с начальной длительностью 40—100 фс. В этой ситуации существенными становятся нестационарные эффекты, приводящие к нарушению линейности частотной модуляции на выходе световода. В компрессорах важную роль играет компенсация нелинейных аберраций. [c.259]

Сверхсильные световые поля—от нелинейной оптики атомов и молекул к нелинейной электронной физике. Генерация сверхсильных световых полей, ставшая возможной благодаря эффективному усилению фемтосекундных импульсов в широкополосных оптических усилителях с высокими мощностями насыщения, открыла совершенно новые возможности перед нелинейной оптикой. [c.291]

Селекция продольных мод в лазере происходит в то время, когда световой импульс постепенно нарастает из шума. В течение времени формирования светового импульса моды, которые имеют более высокое усиление или меньшие потери, будут возрастать по амплитуде быстрее, чем другие моды. Это различие по амплитудам между двумя модами становится тем больше, чем больше число полных проходов в резонаторе. Следовательно, для хорошей селекции мод при данном различии в потерях между ними важно обеспечить как можно больше полных проходов света в резонаторе. [c.282]

Для усиления энергии излучения после лазерного генератора помещают либо одну, либо две ступени усилителя (рис. 97). При модуляции добротности целесообразно поместить в резонатор устройство для селекции продольных типов колебаний. Таким методом можно получить когерентные световые импульсы с энергией, составляющей единицы джоулей, и длиной когерентности до десятков метров. [c.137]

Гц, а ширина линии лазерных переходов в различных активных средах лежит в пределах от Асо/2я 10 Гц (в газах при низком давлении) до Асо/2я 10 —10 Гц (в красителях и твердых телах), то возможен и такой случай, когда в зависимости от типа лазера в лазерном резонаторе может усиливаться лишь малое число аксиальных мод но в других случаях число усиливающихся мод может достигать и нескольких десятков тысяч. При многих применениях бывает необходимо работать лишь с определенным, по возможности малым числом мод или даже с одной-единственной модой. Для поперечных мод это достигается сравнительно просто благодаря различиям в дифракционных потерях. Например, в резонаторе можно поместить дополнительную диафрагму, чем создается большое возрастание дифракционных потерь высших поперечных мод. Селекцию-отдельных аксиальных мод можно выполнить с помощью, например, такого селектора частоты, каким является дополнительный эталон Фабри—Перо. Напротив, для генерации ультракоротких световых импульсов следует всемерно увеличивать число> аксиальных собственных колебаний. Это требует применения материалов, обладающих возможно более широким спектральным контуром усиления, поскольку в этом случае можно избежать подавления аксиальных мод, обусловленного спектральной зависимостью коэффициента усиления. [c.57]

Оптические параметрические генераторы наряду с лазерами на красителях являются наиболее важными источниками перестраиваемых по частоте ультракоротких световых импульсов. Под параметрическим усилением и генерацией понимают нарастание интенсивности или генерацию двух световых волн с частотами 0)2 и соз в определенной среде, облучаемой сильной световой волной, называемой волной накачки, с частотой соь Параметрическое взаимодействие следует рассматривать как процесс, обратный процессу смешения частот. Если исходное излучение является монохроматическим, то частоты усиливаемых и генерируемых волн со2 и соз связаны с частотой исходной волны oi соотношением [c.286]

Повышение мощности излучения. Для повышения мощности излучения необходимо увеличить число атомов, участвующих в усилении светового потока в резонаторе лазера за счет индуцированного излучения, и уменьшить длительность импульса. [c.314]

Отсюда видно, что интенсивные световые импульсы, подобно тому как это происходит при одно- и двухфотонном поглощении, могут создавать осциллирующие изменения населенностей. Периодические изменения амплитуды Q приводят к изменению знака (которым мы здесь вначале пренебрегали) коэффициента усиления стоксовой и лазерной волн. При условиях, при которых в среде может происходить существенное изменение амплитуды, например в более толстом слое, благодаря этому возникает модуляция световых импульсов. [c.441]

В устройствах графического взаимодействия световое перо используют для выполнения двух функций указания и ведения световой метки. Принцип действия светового пера заключается в преобразовании светового импульса от возбужденного электронным лучом люминофора в электрический сигнал с последующим усилением и передачей в устройство управления. Преобразование выполняет фотоэлектронный умножитель. [c.71]

При низких значениях коэффициента усиления, характерных для лазеров с непрерывной накачкой, существует возможность срыва генерации уже при относительно небольших потерях, вносимых затвором в резонатор. Поэтому Б таких лазерах могут эффективно использоваться акустооптические затворы как обладающие наиболее низкими потерями в открытом состоянии. Тот факт, что эти затворы плохо запираются, не играет важной роли при условии, что частота следования световых импульсов достаточно высока (5—50 кГц для непрерывно накачиваемого лазера на гранате с неодимом). Однако при низких частотах следования импульсов или, тем более, в режиме одиночных импульсов потери, вносимые акустооптическим затвором в запертом состоянии, могут оказаться недостаточными для срыва генерации непрерывно накачиваемого лазера (и, следовательно, для реализации режима модуляции добротности). Хорошее запирание затвора особенно важно в лазерах с импульсной накачкой. В этом случае не играет роли тот факт, что в открытом состоянии затвор может вносить относитель- [c.334]

Комбинированный метод синхронизации мод. Свойства сверхкоротких световых импульсов, получаемых при пассивной синхронизации (самосинхронизации) мод, отличаются от свойств импульсов, получаемых при активной синхронизации. При пассивной синхронизации удается реализовать длительность импульса, близкую к предельной длительности, определяемой шириной линии усиления. При активной же синхронизации длительность импульса оказывается существенно больше (на порядок и выше). С другой стороны, при пассивной синхронизации время появления последовательности сверхкоротких световых импульсов может флуктуировать в пределах до 10—100 мкс параметры импульсов воспроизводятся от одного импульса накачки к другому лишь с некоторой вероятностью. Импульсы же, получаемые при активной синхронизации, характеризуются высокой стабильностью параметров. [c.383]

Общий вид акустооптического синхронизатора мод схематически показан на рис. 3.69. Здесь 1 — пьезопреобразователь, 2 — призма из плавленого кварца, 3 — направление движения световых импульсов. Грани а и б кварцевой призмы параллельны друг другу (для обеспечения режима стоячей волны), а грани виг образуют друг с другом небольшой угол (для устранения селекции продольных мод). Акустооптический синхронизатор мод является оптическим элементом, помещаемым внутрь резонатора непрерывно накачиваемого лазера ИАГ N(1 +. Ввиду малого усиления в таком лазере, предельно допустимые оптические потери в синхронизаторе с учетом просветляющих покрытий не должны превышать 0,5—1%. [c.413]

Лазерная сварка (рис. 13) основана на том, что при большом усилении световой луч способен плавить металл. Для получения такого луча применяют устройства, называемые лазерами. Схема действия рубинового лазера такова. Искусственный рубиновый кристалл расположен в кварцевой трубке, которая представляет собой спиральную газоразрядную лампу, наполненную газом ксеноном. При замыкании выключателя происходит разряд высоковольтного конденсатора и в кварцевой лампе появляется вспышка света, в результате чего рубиновый кристалл испускает импульс мощного светового луча. Импульсы светового луча фокусируются и направляются в зону сварки. Сварка ведется как бы отдельными точками, перекрывающими друг друга. [c.43]

Попадая на кристалл, радиоактивные излучения возбуждают в нем световые вспышки (сцинтилляции), которые воздействуют на фотоумножитель. Последний преобразует слабые световые вспышки кристалла в достаточно большие (усиленные в миллионы раз) электрические импульсы с амплитудой напряжения до нескольких вольт, которые снимаются с анода фотоумножителя и регистрируются электронной аппаратурой. [c.18]

Если же говорить о методах генерации сверхкоротких лазерных импульсов, то здесь последние годы принесли отчетливое смещение акцентов. Если на первом этапе основные усилия были направлены на получение стабильной синхронизации мод лазеров с максимально широкой полосой усиления, то в последние годы все большее значение приобретали методы сжатия и формирования импульсов в пассивных системах. Это вызвало всплеск интереса к различным аспектам физики линейного и нелинейного распространения коротких световых пакетов. [c.7]

Прогресс в технике усиления сверхкоротких оптических импульсов сделал возможным генерацию сверхсильных световых полей с напряженностями lQi" В/см — на порядок выше внутриатомных полей. Среди других приложений — пикосекундная электроника, генерация сверхкоротких электронных сгустков, рентгеновских и акустических импульсов. [c.239]

При наличии инверсной населенности уровней энергии 2 и i активной среды ( 2> i), т. е. при выполнении условия N2lg2>N)gi (Ni, Nu 2, g — населенности н кратности вырождения уровней 2, i) вынужденное излучение превалирует над поглощением и свет с резонансной частотой ш = 2— i/h усиливается при прохождении через среду. Усиленный таким образом свет люминесценции активной среды называют излучением сверхлюминесценции. Для возникновения генерации вводят положительную обратную связь, располагая активную среду в оптическом резонаторе, который в простейшем случае представляет собой два параллельных зеркала. Одно из зеркал резонатора делается полупрозрачным для частичного вывода излучения. Пространственное распределение поля генерируемого излучения соответствует собственным колебаниям резонатора, называемым модами. Различают продольные и поперечные моды, относящиеся к распределению поля вдоль оси резонатора и в плоскости, перпендикулярной оси. Искусственное снижение добротности резонатора позволяет достичь значительного коэффициента усиления активной среды без возникновения генерации. Последующее быстрое включение добротности приводит к генерации мощных световых импульсов малой длительности (гигантских импульсов). [c.895]

В поле мощного оптич. излучения в результате од-новрем. протекания процессов дифракции света на УЗ и генерации УЗ-волн вследствие электрострикции происходит усиление светом УЗ-волны, В частности, при распространении в среде интенсивного лазерного излучения наблюдается т, н, вынужденное рассеяние Мандельштама — Бриллюэна, при к-ром происходит усиление лазерным излучением тепловых акустич. шумов, сопровождающееся нарастанием интенсивности рассеянного света. К оптоакустич. эффектам относится также генерация акустич. колебаний периодически повторяющимися световыми импульсами, к-рая обусловлена переменными механич. напряжениями, возникающими в результате теплового расширения при периодич. локальном нагревании среды светом. [c.46]

Наиб, удобным для практич. применения оказались усилители импульсных лазеров на парах ряда металлов. Они обладают сравнительно высокой эффективностью и работают при высокой частоте повторения импульсов, что обеспечивает достаточно высокую ср. выходную мощность. Среди них чаще используется усилитель на парах меди, усиливающий на двух линиях в видимой области спектра (А, = 510,6 нм и 578,2 нм), Этот усилитель работает в импульсном режиме с длительностью светового импульса 10—30 НС и частотой повторения импульсов 5—20 кГц. В России в течение ряда лет промышленностью серийно выпускается запаянная саморазогревная лазерная трубка на парах меди (тип УЛ-102), специально предназначенная для применения в качестве усилителя яркости в оптич. приборах. Активная зона этой трубки имеет диам. 2 см, длину 40 см, усиление за один проход составляет (по ср. мощности) Ю —10 , а ср. мощность на выходе усилителя I Вт. В др. странах промышленный вьшуск таких У. я. пока не налажен. [c.243]

В заключение этого раздела так же, как и в конце предыдущего, рассмотрим случай, когда насыщающая электромагнитная волна представляет собой световой импульс интенсивностью I t). Если постоянная времени изменения интенсивности светового импульса достаточно мала по сравнению с временем жизни т, то по-прежнему в (2.143) можно пренебречь временной производной величины N2 по сравнению с другими членами. Таким образом мы получаем снова выражение (2.145) для населенности верхнего уровня и выражение (2.147) для коэффициента усиления, причем интенсивность / теперь является функцией I(t), а интенсивность насыщения h определяется выражением (2.146). Если длительность светового импульса много меньше времени жизнн т, то величиной Wp(Nt — N2), опреде- [c.78]

Прежде чем завершить это общее рассмотрение модуляции добротности, уместно сделать два заключительных комментария. 1) Из вышеприведенного обсуждения ясно, что для осуществления модуляции добротности необходимо иметь достаточно большое время жизни верхнего лазерного состояния, чтобы инверсия населенностей могла достичь больших значений. Обычно время жизни должно быть порядка долей миллисекунды, что реализуется для переходов, запрещенных в электродиполь-ном приближении. Это имеет место для большинства кристаллических твердотельных лазеров (например, на кристаллах Nd YAG, рубина, александрита) и в некоторых газовых (в СОг- и йодном лазерах). Однако в лазерах на красителе и в некоторых газовых лазерах, имеющих важное значение (например, в Не—Ne-или аргоновом лазерах), лазерный переход является электроди-польно разрешенным и время жизни изменяется от нескольких наносекунд до десятков наносекунд. В этом случае метод модуляции добротности неэффективен, поскольку для накопления достаточно большой инверсии не хватает времени. Кроме того, если время жизни т сравнимо со временем tp, необходимым для достижения световым импульсом пикового значения, то значительная доля накопленной к моменту времени t = Q инверсии при > О будет потеряна на спонтанное излучение, а не давать вклад в вынужденное излучение. 2) Представленная на рис. 5.26 временная зависимость модуляции добротности предполагает, что затвор открывается мгновенно, как показано на этом рисунке, или по крайней мере очень быстро по сравнению с временем развития импульса tp (быстрое переключение). В случае медленного переключения могут возникать многократные импульсы (рис. 5.27). Каждый импульс образуется в тот момент времени, когда мгновенное значение усиления g[t) равно мгновенному значению потерь y t). После каждого импульса усиле- [c.286]

Происходящие при этом физические явления можно относительно просто описать, обращаясь к случаю пичковой генерации, представленной на рис. 5.24. Если предположить, что скорость накачки Wp = Wp t) имеет форму прямоугольного импульса, начинающегося при / = 0 и заканчивающегося при / = = 5 МКС, то излучение будет состоять лишь из первого пичка в изображенной на рисунке зависимости q(t), который возникает в момент времени около t = 5 мкс. Действительно, после генерации этого пичка инверсия будет уменьшена световым импульсом до уровня, который существенно ниже порогового и который не будет затем возрастать, поскольку накачка уже отсутствует. Таким образом, мы видим, что модуляция усиления по своему характеру аналогична пичковой генерации в лазере, рассмотренной в разд. 5.4.1. Заметим, что на практике временная зависимость накачки имеет вид колоколообразного импульса, а непрямоугольного. В этом случае мы будем считать, что максимум светового пичка соответствует спаду импульса накачки. Действительно, если бы максимум совпадал, например, с максимумом импульса накачки, то после генерации пичка оставалось бы достаточно энергии накачки, чтобы инверсия могла снова вырасти до значения выше порогового и, таким образом, в лазерной генерации появился бы второй пичок, хотя и меньшей интенсивности. Напротив, если бы число фотонов достигало максимума значительно позже на хвосте импульса накачки, то это означало бы, что накачка не была достаточно продолжительной, чтобы инверсия населенностей выросла до приемлемо высокого уровня. Из вышесказанного можно заключить, что для данного значения максимальной скорости накачки существует некоторая оптимальная длительность импульса. Если это максимальное значение увеличивается, то число фотонов нарастает быстрее и тогда необходимо уменьшить длительность импульса накачки. Можно также показать, что при увеличении максимальной скорости накачки возрастает максимальная инверсия и генерируется более короткий и интенсивный импульс. Для четырехуровневых лазеров типичные значения времени нарастания интенсивности лазерного излучения до своего пикового значения в зависимости от максимального значения скорости накачки могут составлять 5 Тс —20 Тс, где Тс время жизни фотона в резонаторе [c.304]

Необходимо заметить, что приближенные выражения (В.9) и (В.11) справедливы в том случае, если спектральная ширина светового импульса много мегьшс ширины Ao)o линии усиления. Следовательно, последующий анализ справедлип лишь при выполнении неравенства [c.539]

Заметим, наконец, что при трехчастотном параметрическом взаимодействии коротких световых импульсов возможен стационарный режим так называемого модового усиления. Фактически речь идет об еще одном проявлении своеобразного баланса нелинейного взаимодействия и дисперсии. Если групповые скорости накачки, сигнальной и холостой волн выбраны так, что и < и <Си или то [c.124]

Ниже мы дадим описание некоторых лазерно активных систем, которые часто применяются для генерации и усиления ультракоротких световых импульсов и о которых пойдет речь в следующих главах в связи с различными методами синхронизации мод. [c.75]

Генерация ультракоротких световых импульсов полупроводниковыми лазерами может быть достигнута многими методами. Важнейшим является метод активной модуляции усиления ин-жекционного лазера, поскольку токи можно очень проста модулировать с высокой частотой (см. гл. 4). Кроме того, применяется метод синхронной накачки полупроводникового лазера по аналогии с лазером на красителе с синхронизацией мод (см. гл. 5). Самые короткие импульсы (в субпикосекундном диапазоне) удается получить, как и в случаях лазера на красителе и твердотельного лазера на Nd, при помощи пассивной синхронизации мод (см. гл. 6 и 7, особенно разд. 7.4). [c.88]

В тех случаях, когда появление нелинейных искажений лидарных сигналов при регистрации предотвратить не удается, нужно производить корректировку выходных сигналов лидарных систем. Наиболее простой способ корректировки заключается в тщательном контроле значения коэффициента усиления ФЭУ, например с помощью источника опорных световых импульсов [1] и последующей корректировке сигналов при обработке. Поскольку сигналы большинства лидарных систем имеют малую длительность и содержат информативные быстроосциллирующие компоненты, этот способ корректировки используется редко. Более ценным с практической точки зрения является способ предварительного определения передаточной функции фотоприемника в целом с помощью симулированных оптических сигналов и дальнейшей коррекции регистрируемых сигналов с помощью ЭВМ. [c.60]

Третья глава начинается с обзора различных режимов генерации лазера, включая режимы активной и пассивной модуляции добротности резонатора, синхронизации продольных и поперечных мод, модуляции нагрузки. Вводятся, анализируются и широко используются балансные уравнения (уравнения Статца— Де Марса и их модификации). На основе этих уравнений излагаются различные вопросы динамики одномодовых лазеров переходные процессы, приводящие к затухающим пульсациям мощности излучения, появление незатухающих пульсаций мощности при наличии слабой модуляции потерь, генерация гигантских импульсов при мгновенном включении добротности. Сопоставляются электрооптический и акустоопти-ческнй способы активной модуляции добротности. Подробно анализируются процессы в лазерах с просветляющимися фильтрами. Синхронизация продольных мод обсуждается с использованием как спектрального, так и временного подходов. При рассмотрении самосинхронизации мод в лазере с просветляющимся фильтром применяется временное описание на основе флуктуационных представлений. Временной подход используется также для описания акустооптической синхронизации мод в лазере с однородно уширенной линией усиления. Отдельно обсуждаются методы исследования сверхкоротких световых импульсов. [c.5]

Наиболее широкие перспективы применения разработанной методики открываются при использовании телевизионных анализаторов изображения в сочетании с высокотемпературными установками, позволяющими визуально наблюдать за поверхностью образцов в процессе их испытания. С этой целью в Лаборатории высокотемпературной металлографии в содружестве с Проблемной лабораторией металловедения Уральского политехнического института разработан телевизионный анализатор изображения, который может быть использован совместно с любыми металлографическими микроскопами, снабженными фотонасадкой типа МФН-12. В этом приборе световое поле анализируемого объекта преобразуется видиконом в последовательность электрических импульсов, амплитуда которых пропорциональна оптической плотности, а длительность — протяженности частицы, считываемой электронным лучом. Усиленные камерой видеоимпульсы совместно с сигналами частоты строк и полей подаются на дискриминатор, представляющий собой регулируемый фиксатор уровня видеосигнала. Путем регулирования уровня фиксации можно выделить из общей металлографической картины ту часть изображения, которая должна подвергаться анализу. Степень дискриминации воспроизводится видеоконтрольным устройством (монитором). [c.11]

В настоящее время (1990-е гг.) существует много разл. лазеров, работающих во всех диапазонах спектра — от рентгеновского до далёкого инфракрасного. Однако применение лазерных усилителей в оптич, приборах до сих пор весьма ограничено. Связано это с тем, что усилители в лазерах и оптич. системах используются по-разному. В лазерах обычно стремятся получить предельно высокую направленность излучения, применяя для этого оптические резонаторы и ограничивая число генерируемых мод. В оптич. системах обычно требуется передать болыпой объём информации, заложенный в распределении амплитуд и фаз (иногда и поляризации) по полю зрения, на к-ром укладывается порядка 10 разрешаемых элементов. Такая много-канальность и есть одно из осн. преимуществ оптич. систем с У. я. Это накладывает дополнит, требования на У. я. для оптич. приборов, к-рый должен обладать большой угл. апертурой, чтобы пропустить большой объём информации, обеспечивать значит, усиление за один проход усиливающей среды и, естественно, не должен вносить искажений в усиливаемые световые поля. Достижение высокого усиления (а желательно иметь коэф. усиления 0,1 — 1,0 сми составляет осн. трудность на пути создания лазерных У. я. для оптич. систем. Высокий коэф. усиления (при прочих равных условиях) легче получить для узкого спектрального интервала и в коротких импульсах. [c.243]

Как видно из приведенных выше результатов, эффективность усиления импульсов может быть повышена за счет изменения уг-j[i0B0fl расходимости излучения на входе в усиливающую среду. Она в свою очередь зависит от степени дифракционного расплывания светового пучка на краях, определяемого способом его апо-дизации, спектральным составом усиливаемого излучения, временной структурой, поперечным распределением излучения, характером и степенью поляризации. При этом возможен также выбор материала усилительного каскада с несколько меняющимися характеристиками, поперечными размерами, формой и т. д. Принцип оптимизации может быть основан на построении семейства кривых зависимости полного усиления от интенсивности излучения на входе для различных параметров импульсов на выходе и характеристик усиливающей среды. [c.195]

Этап линейного развития переходит в третий этап быстрого нелинейного развития генерации, в течение которого лазер излучает короткий мощный световой им-пульс, часто называемый гигантским. Длительность и энергия импульса определяются начальным коэффициентом усиления /Со и остаточным коэффициентом потерь резонатора %. Во время действия переднего фронта импульса инверсная населенность активной среды быстро падает а мощность поля излучения нарастает. В момент, когда инверсная населенность достигает порогового значения для существующих остаточных потерь резонатора (коэффициент усиления соответственно сравнивается с коэффициентом noTepi , рост поля [c.132]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...