Температуропроводность неоднородных сред

ТЕМПЕРАТУРОПРОВОДНОСТЬ НЕОДНОРОДНЫХ СРЕД [c.19]

Остановимся еще на одном аспекте влияния температурного фактора на статически неопределимые системы. При воздействии высокого нагрева в системе, наряду с возникновением в ней температурных усилий, происходят изменения в свойствах материала — могут изменяться величины и а изменяются (понижаются) и прочностные характеристики, и при этом тем значительнее, чем продолжительнее воздействие высоких температур. Поэтому в тех случаях, когда произошел высокий нагрев какой-то части конструкции, необходимо как можно скорее отвести тепло в окружающую среду или в другие части конструкции. При этом, с одной стороны, понижается уровень нагрева в наиболее нагретой части, а с другой стороны, понижается степень неоднородности поля приращений температур. Как то, так и другое понижение влечет за собой уменьшение температурных усилий. Вместе с тем выравнивание температур зависит от трех факторов плотности, теплопроводности и теплоемкости материала — и характеризуется коэффи-циентом температуропроводности а, равным [c.181]

Таковы коэффициенты (кинематический и динамический) вязкости, проявляющейся в неоднородном поле скоростей в движущейся среде, коэффициент теплопроводности или температуропроводности в неоднородном поле температур, коэффициент массопроводности или диффузии при неоднородных полях концентраций и др. [c.10]

В теории дифференциальных уравнений параболического типа известно, что решение уравнения теплопроводности корректно, т. е. малым изменениям краевых условий и коэффициента температуропроводности соответствует малое изменение в решениях. Можно предположить, что решение системы (9-6-1) также корректно. Значит, функция 6,(jf, у, Z, х), определяемая формулой (9-6-9) при 1=1, стремится к функции 6у(х, у, Z, х) при Сц- 0 для всех >1. Последнее означает, что формула (9-6-11) представляет решение неоднородного уравнения теплопроводности для полуограни-ченной среды трех измерений при краевых условиях первого рода. Наличие ядер вида [c.460]

Отметим, что для температуры предположение о пассивности более сомнительно, чем для материальной примеси, как из-за появления в неоднородно нагретой жидкости дополнительных архимедовых сил (об этом подробнее будет сказано в IV разделе), так и из-за зависимости от температуры физических констант жидкости типа коэффициентов вязкости и температуропроводности (по поводу учета этой зависимости, различной для газов и для жидкостей, см., например, статьи Дейслера (1959) и Ван Дриста (1959)) кроме того, и прогревание среды из-за порождаемой вязкостью диссипации энергии иногда тоже должно учитываться. Тем не менее для определенности ниже, как правило, величина будет называться температурой и будут использоваться формулы вида (6.8Г) — (6.83 ), но с заменой Г на О (в соответствии со сказанным в п. 6.1 употребление буквы О показывает, что фактически речь все время идет о совершенно произвольное пассивной примеси). [c.288]

Здесь ро = onst —средняя по объему плотность жидкости степень неоднородности жидкости характеризуется следующим выражением для локальной плотности р = р (1—рГ), Р—коэффициент объемного расширения среды, 7 —отклонение температуры от некоторого постоянного среднего значения Тд, так что gf>T есть результирующая архимедовой и гравитационной сил, действующая на единицу массы g—ускорение силы тяжести), k—коэффициент температуропроводности, Q — источник тепла. [c.17]

Акустический метод определения теплофизических свойств материалов основан на двух физических явлениях зависимости характеристик упругости от температуры и возникновении температурных напряжений при создании в образце неоднородного температурного поля. Оба явления приводят к изменению резонансных частот. Величина изменения резонансной частоты в результате получения образцом определенного количества тепла служит мерой теплоем -кости. Изменение резонансной частоты во времени непосредственно после теплового воздействия характеризует скорость восстановления теплового равновесия в образце, т.е. его температуропроводность. Медленное восстановление исходного значения резонансной частоты связано со скоростью возвращения тепла окружающей среде, т.е. коэффициентом теплообмена образца оСт со средой. Учитывая, что удельная теплоемкость Ср, плотность р, теплопроводность Я т и температуропроводность а связаны соотношением Я, = раСр, в результате акустических измерений получаем представительный комплекс теп-лофизических величин - теплоемкость, температуропроводность, теплопроводность, коэффициент теплообмена. [c.158]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...