Способы определения потока энергии

Способы определения потока энергии [c.20]

Заметим, что для указанного способа определения потока энергии [формулой (4.1)] существование потенциальной энергии деформации не является необходимым. Действительно, первый член правой части формулы (4.1) соответствует конвективному потоку энергии - энергии, переносимой вместе с частицами тела, пересекающими контур. Для расчета этого потока не имеет значения, представляет ли 0 потенциальную энергию или просто работу напряжений, действующих извне на поверхность данного элемента тела на фактически реализуемом пути его деформации (отнесенную к объему элемента в исходном состоянии). Конечно, если часть энергии может переноситься другим путем, например вследствие теплопроводности, в выражении для потока энергии это следует учесть отдельно. [c.91]

Остановимся на способах определения потерь энергии при протекании жидкости через местные сопротивления. Пусть на горизонтальном трубопроводе имеется некоторое местное сопротивление (рис. 19, б). Его влияние на поток начинает обнаруживаться в некотором сечении 1—/, расположенном перед сопротивлением. Это влияние выражается, например в отклонении пьезометрической линии П — П от прямой, характерной для равномерного движения жидкости в трубке до сечения I—I. Пройдя через местное сопротивление, поток постепенно восстанавливает признаки равномерного движения. Начиная с некоторого сечения 2—2 поток вновь становится равномерным. Таким образом, участок местного сопротивления располагается между сечення.ми /—1 и 2—2. [c.65]

Такие же относительные различия, связанные со способом нейтронной дозиметрии, появляются в значениях максимальных интегральных потоков, выдерживаемых германиевыми и кремниевыми диодами. Автор полагает, что в настоящее время наиболее разумным подходом к дозиметрии и описанию радиационных нарушений в полупроводниках является использование пороговых детекторов в виде фольг и определение потоков нейтронов с энергиями больше 1 кэв (величина этой энергии примерно равна пороговой энергии смещения атомов нейтронами). Такой подход к дозиметрии уменьшает расхождения в экспериментальных данных по облучению, полученных в различных условиях замедления или экранирования нейтронов. [c.294]

Параметры капель на границах ячеек также определялись из решения задачи о нестационарном одномерном течении газа частиц с кусочно-постоянным начальным распределением в предположении об отсутствии межфазного взаимодействия. В силу принятых допущений газ частиц не обладает собственным давлением, поэтому все возмущения переносятся в такой среде со скоростью частиц (семейство характеристик вырождено), а разрыв в начальном распределении скоростей приводит к возникновению либо зоны вакуума , либо зоны взаимопроникающего движения двух потоков частиц. Если нормальные к границе ячейки составляющие скорости капель направлены в одну сторону ( i 2>0), то на границу приходят/ характеристики только из одной ячейки и значения параметров принимаются равными значениями в той ячейке, из которой газ частиц вытекает. Если нормальные составляющие скорости имеют разные знаки ( i 2 0), то граница ячейки попадает в область, где характеристики отсутствуют ( вакуум ) или пересекаются (зона взаимопроникающего движения). В этих случаях решение в обычном смысле найдено быть не может и возникает необходимость дополнить решение. В расчетах были опробованы несколько вариантов аппроксимации параметров частиц на границах ячеек при условии i 2<0. В окончательном варианте схемы скорость капель определялась с помощью линейной интерполяции, а значения плотности р2 и энергии сносились из той ячейки, из которой газ частиц вытекает. Такой способ определения параметров капель на границах ячеек обеспечивает устойчивость вычислительного процесса и гладкость профилей параметров капель. [c.132]

Второй способ определения термодинамических сил основан на следующих соотношениях для потоков тепла (энергии) 1 и и массы вещества [c.11]

В настоящее время известно много способов определения угла Ра- Метод характеристик позволяет более строго рассчитать непосредственно значение угла р2- Кроме того, известен ряд аналитических зависимостей для определения величины отклонения потока 6. Эти зависимости получены в результате совместного решения уравнений газодинамики (сплошности, энергии и количества движений), написанных для контрольных сечений А—А и 2—2. Однако все известные зависимости для б дают близкие между собой результаты. [c.183]

Интенсивность излучения с частотой v, испускаемого реальной поверхностью при температуре Г, всегда меньше интенсивности излучения, испускаемого абсолютно черной поверхностью при тех же частоте и температуре. Отношение плотности потока энергии, испускаемого данной поверхностью, к плотности потока энергии, испускаемого абсолютно черным телом при той же температуре, называется степенью черноты поверхности. В зависимости от способа измерения степень черноты может иметь различные значения. Рассмотрим различные определения понятия степени черноты поверхности. [c.52]

При достаточно большой энергии атомные частицы (электроны, атомы, ионы), ядерные частицы и фотоны, поглощаясь в газе, способны вызвать его ионизацию. Эта способность определяет экспериментальные способы регистрации подобных излучений и их количественные характеристики. Поэтому наряду с энергетическими единицами, определяющими мощность излучения, поток энергии и т. п., применяют и некоторые специфические единицы, в частности такие, которыми измеряется способность данного излучения произвести определенную ионизацию газа. Некоторые из этих единиц построены на базе единиц СИ, некоторые — на базе единиц СГС, остальные — внесистемные. [c.264]

Прежде чем приступить к определению потока нейтронов, удобно рассмотреть, какую пользу можно извлечь из полученных результатов, и выбрать способ обобщения этих результатов. Предположим, что полный поток нейтронов ф Е) ищется в окрестности изолированного резонанса с максимумом в точке Е = fj, причем поток нормирован таким образом, что его асимптотическое значение, т. е. поток, не возмущенный резонансами, при энергиях выше Е-1 дается выражением [c.334]

Если такую же операцию проделать с критерием энергии связи Эс [4], то получим отношение тепловых потоков, использованных на разрушение связи влаги с каркасом продукта, например при его тепловой сушке, и на испарение несвязанной воды Эс = qJ ( >) Этот критерий, если найти способы его измерения для условий, близких к производственным, может оказаться перспективным при определении рациональных режимов тепловой (холодильной) обработки, сопровождающейся удалением абсорбционно связанной влаги. Количество и скорость удаления связанной воды характеризуют в большой мере и качество готовой продукции, и производительность аппарата. [c.22]

Как уже отмечалось, первые два способа не могут точно отразить физические процессы тепломассопереноса и по определению предполагают обязательное влияние массо-обмена на теплообмен. По третьему способу соотношение д = / п справедливо при составлении теплового баланса для поверхности пограничного слоя, соприкасающейся с окружающим воздухом. Если же составлять баланс для поверхности слоя, соприкасающейся с продуктом, то, во-первых, из 1 п необходимо вычесть энтальпию воды так как ее перенос происходит без затраты теплоты и должен быть отражен лишь в материальном балансе [221 во-вторых, нужно вычесть также теплоту переохлаждения (перегрева) пара Ср ( Т Тв), поскольку она связана с обменом энергией в самом пограничном слое. Таким образом, для рассмотрения остается лишь теплота парообразования г, что приближает третий способ распределения теплового потока ко второму, но сухая составляющая не содержит потока массы. Окончательно получаем для поверхности раздела продукт — теплоноситель [c.26]

Выше были рассмотрены ситуации, когда поток подводимой к системе энергии является стационарным. Применительно к металлу это означает, что неизменные условия циклического нагружения могут реализовать только определенную последовательность механизмов разрушения, которая не связана с особенностями проведения опыта. Однако одного и того же предельного состояния можно достичь при разном сочетании способов подвода энергии к открытой системе. Поэтому при описании эволюции системы во времени нужно учитывать интегральный характер проводимой и получаемой оценки, которую между точками бифуркации получают через управляющие параметры а и Ш. В общем случае они характеризуются следующим образом [c.125]

Известно много способов расчета таких ступеней как с цилиндрическими, так и с нецилиндрическими очертаниями проточной части в меридиональной плоскости. Большинство методов расчета разработано в предположении, что рабочая среда является невязкой. Это допущение облегчает получение расчетных зависимостей для определения изменения параметров потока вдоль радиуса. Однако расчеты ступеней по этим методам следует рассматривать как первое приближение. Уточнение расчетов можно производить последовательно по элементарным ступеням с учетом изменения потерь энергии в венцах ступени по радиусу. [c.185]

Термически активируемое перемещение дислокаций рассматривается в свете теории абсолютных скоростей реакций. Чтобы произвести элементарную деформацию, элемент дислокации,. находящийся в активированном состоянии (единица потока), должен преодолеть энергетический барьер. Источниками энергии, необходимой для преодоления барьера (которая наглядно изображается на графике сила — расстояние), являются приложенное напряжение и тепловое возбуждение. Даются определения термодинамических параметров и рассматриваются способы их экспериментального измерения. [c.91]

Таким образом, производство медленных нейтронов несложно. Естественно, возникла задача изучения их свойств, что осуществляется со времени их открытия и по сегодняшний день все более мощными средствами. Первые опыты производились методом поглощения, путем отбора медленных нейтронов. Когда говорят о медленных нейтронах, не нужно полагать, что все они имеют одинаковую скорость скорость всех их мала, но неодинакова. Их можно разделить на полосы по скоростям или по энергиям одни, скажем, несколько более быстрые, другие несколько более медленные. Первые указания на особые свойства медленных нейтронов по отношению к поглощению были получены в опытах по поглощению, которые мы здесь описывать не будем в настоящее время такие опыты производятся гораздо более мощными методами. Укажем теперь способы производить медленные нейтроны с одинаковой скоростью, т. е. монохроматические нейтроны, имеющие одинаковую энергию. Есть два способа получения монохроматических нейтронов. Первый из них основывается на применении искусственного источника, например циклотрона. Этот метод состоит в следующем. В циклотроне получается поток ионов, падающих на бериллиевую мишень. В момент падения они рождают нейтроны. Но в циклотроне можно так модулировать источник, чтобы облучение не происходило непрерывно, а совершалось через определенные промежутки времени. Надо открывать источник только на короткие мгновения через правильные промежутки времени, что достигается электрической модуляцией. Таким путем в циклотроне получаются прерывистые пучки ионов, которые, падая на бериллиевую мишень, дают мгновенные волны нейтронов, с модуляцией, регулируемой по произволу. Когда эти нейтроны замедляются, например в парафине, и затем падают на детектор, помещенный на некотором расстоянии, то ясно, что из всех замедленных нейтронов первыми придут на парафин замедлившиеся меньше, а последними — замедлившиеся больше. Отбирая электрическими методами те, которые пришли через определенный интервал времени, мы получаем нейтро- [c.107]

Перспективным методом, по-видимому, является также использование потоков протонов или Других тяжелых заряженных частиц. Известны три способа применения уникальных свойств этих частиц протонная радиография (в том числе авторадиография [59]), протонная интроскопия (т. е. просвечивание изделия потоком протонов [60]) и эффект каналирования [61]. При протонной радиографии фиксируется след (трек) движения частицы с помощью чувствительной пленки или термопластика. В зоне дефекта из-за образовавшихся локальных нарушений структуры происходит изменение направления следа, которое может быть измерено. При протонной интроскопии с помощью регистрирующих камер (пузырьковых или искровых) фиксируются направление и энергия протона, прошедшего через контролируемое изделие. Анализ этих величин позволяет установить многие параметры дефектов (местоположение, размеры, свойства материала). Метод каналирования состоит в том, что при определенных условиях протон будет двигаться в кристалле между атомными плоскостями без затухания, поэтому количество протонов, вышедших из контролируемого изделия без [c.17]

Еще один способ, который мы здесь рассмотрим, состоит в непосредственном определении потока энергии через контур, окрулсающий край движущейся трещины. Вновь рассмотрим плоскую задачу. Проведем контур Г, охватывающий край трещины (сплошная кривая на рис. 1.5). Пусть край трещины и контур движутся вправо со скоростью и относительно среды. Скорость полагаем настолько малой, что динамическими эффектами можно пренебречь. Поток энергии в область Q, ограниченную контуром Г, через этот контур [c.23]

Если заданы плотности и коэффициенты ослабления всех сред, через которые проходит излучение, то из уравнений (12.24) и (12.25) определяется величина ф. Однако такой способ определения концентрации фаз в потоке по результатам прямых измерений ослабления излучения не всегда возможен. Например, в справочной литературе могут отсутствовать сведения о коэффициентах ослабления для заданной энергии излучения или в опытах используется не моноэнергетический источник излучения. В таких случаях концентрацию фаз в потоке можно определить по результатам относительных измерений, не привлекая данные по плотности, и коэффициенту ослабления веществ. Для этого при /о= =сопз1 производят последовательные измерения интенсивности излучения, прошедшего через опытный участок, заполненный только первой фазой /ь только второй фазой /2 и исследуемой средой /дф. По результатам измерений концентрацию определяют из уравнения [c.246]

Для получения на основе (2.3) расчетных формул рассматриваем эти выражения в комплексной плоскости g = + гт) и используем теорию вычетов. Для образования замкнутого контура к вещественной оси следует добавить полуокружность большого радиуса. Окончательный выбор замкнутого контура определяется положением сечения, в котором анализируется поле, и требованиями условий излучения. Если для определенности рассматривать сечение X = с, с > а, то замыкающую полуокружность всегда следует выбирать в верхней полуплоскости (рис. 98). Тем самым в представление характеристик поля в данном сечении включаются только те неоднородные волны, которые экспоненциально убывают с ростом л . Способ обхода полюсов на вещественной оси определяется условиями излучения. В данном случае эти условия требуют, чтобы соответствующий каждой бегущей волне поток энергии в рассматриваемом сечении х = с был направлен в положительном направлении оси Ох. В широком диапазоне изменения частоты это требо- [c.247]

Однако во многих важных практических задачах частицы имеют неправильную форму. Например, частицы, которые вводятся в газ для защиты ракетных двигателей от теплового излучения, частицы в перспективных ядерных реакторах и аэрозоли, вызывающие загрязнение атмосферы, не являются сферическими. В таких случаях экспериментальный метод является единственным способом определения поглощательных и рассеивающих свойств облака частиц, взвешенных в газе. В литературе были описаны некоторые эксперименты по определению радиационных свойств облака частиц неправильной формы. Ланцо и Рэгсдейл [97] измерили поглощение теплового излучения тугоплавкими частицами микроскопических размеров, взвешенными в потоке воздуха, в зависимости от их размера и концентрации. Поток воздуха, содержащий частицы угля, поглощал больше энергии излучения от электрической дуги, чем ноток без частиц. Беркиг [98] исследовал поглощение излучения частицами угля, железа и карбида тантала размером менее микрона, содержащимися в гелии и водороде, а Лав [99] определил индикатрису рассеяния и коэффициент ослабления для частиц окиси алюминия размером порядка микрона в интервале длин волн от 4 до 6 мкм. В работах Уильямса [100, 101] были представлены экспериментальные значения коэффициентов ослабления и индикатрис рассеяния на частицах вольфрама, кремния, угля, карбида вольфрама и карбиДа кремния размером менее микрона. Согласно его результатам, рассеяние такими частицами происходит преимущественно вперед. [c.129]

Измерение к , — это наиболее доступный способ определения относительной величины упругой энергии, передаваемой в свариваемое соединение. Одновременное измерение /с-, и калориметрирование сварного соединения (или колебательной системы вместе со сварным соединением) во время сварки позволяет также определить абсолютные значения упругой энергии, затрачиваемой на сварку [19]. Такие измерения, выполненные в работе [19], однако, не совсем точны, поскольку коэффициент /с5 измерялся в продольно-колеблющемся волноводе, а из правой части рис. 24 видно, что нри сварке рассеяние энергии в опорной части изгибно-колеблющегося стержня тояге возрастает. Мы вернемся к вопросу о величине энергии, затрачиваемой на сварку, в следующей главе, когда будем рассматривать тепловые процессы. Отметим лишь, что целесообразно измерять непосредственно при сварке поток упругой энергии в различных частях колебательной системы. Такие измерения позволили бы определить потребление энергии нагрузкой и ее рассеяние в колебательной системе, что имеет значение нри создании оптимальных конструкций колебательных систем. Подобные измерения, насколько нам известно, не проводились. Их можно осуществить, расположив вдоль колебательной системы ряд фазочувствительных датчиков механических смещений и напряжений. [c.100]

Существует два способа расчета параметров жидкости в пограничном слое. Первый способ заключается в численном решении системы дифференциальных уравнений пограничного слоя, впервые полученных Прандтлем, и основывается на использева-нии вычислительных машин. В настоящее время разработаны различные математические методы, позволяющие создавать рациональные алгоритмы для решения уравнений параболического типа, к которому относится уравнение пограничного слоя. Такой подход широко используется для определения характеристик ламинарного пограничного слоя. Развиваются приближенные модели турбулентности, применение которых делает возможным проведение расчета конечно-разностными численными методами и для турбулентного потока. Второй способ состоит в нахождении методов приближенного расчета, которые позволяли бы получить необходимую информацию более простым путем. Такие методы можно получпть, если отказаться от нахождения решений, удовлетворяющих дифференциальным уравнениям для каждой частицы, и вместо этого ограничиться отысканием решений, удовлетворяющих некоторым основным уравнениям для всего пограничного слоя и некоторым наиболее важным граничным условиям на стенке и на внешней границе пограничного слоя. Основными уравнениями, которые обычно используются в этих методах, являются уравнения количества движения и энергии для всего пограничного слоя. При этом, однако, необходимо задавать профили скорости и температуры. От того, насколько удачно выбрана форма этих профилей, в значительной степени зависит точность получаемых результатов. Поэтому получили распространение методы расчета параметров пограничного слоя, в которых для нахождения формы профилей скорости и температуры используются дифференциальные уравнения Прандтля или их частные решения. Далее расчет производится с помощью интегрального уравнения количества движения. [c.283]

Обработка воды магнитным способом заключается в воздействии магнитных полей на поток воды, проходящий перпендикулярно магнитным силовым линиям. Установлено, что энергия магнитного поля сама по себе ничтожно мала. Однако в движущихся электролитах (воде) под влиянием гидродинамических сил и сил Лоренца возникает эффект Холла, усиливается конвекция растворенных веществ, изменяются скорость и направления движения ионов, появляется пондеромоторная сила и индуцируется электрический ток. Все это оказывает определенное влияние на состояние водосолевой системы. [c.8]

Изменение параметров технического состояния машин в ряде случаев сопровождается увеличением уровня колебательной энергии (Ниже, когда иет необходимости различать механизм, машину и агрегат, для простоты их будем называть машиной). Для машин, уровень шума которых имеет существенное значение, превышение определенного уровня вибрации или излучаемой акустической энергии можно считать отказом по виброакустическим показателям В этом случае первой задачей вибро-акустической диагностики машин является локализация источников повышенной виброактивности. Она позволяет определить относительную роль каждого источника в создании общей вибрации. На ее основе строят математическую модель механизма и устанавливают особенности кинематики рабочего узла или протекающего в нем процесса, приводящ,ие к возникновению повышенной вибрации Источник вибрации может быть протяженным (например, многоопорныи ротор) Тогда возникает необходимость дополнительного исследования пространственного распределения динамических сил и кинематических возбуждений, возникающих в данном узле. Наиболее распространенными способами выявления и локализации источииков является сравнение вибрационных образов (во временной и частотной областях) машины в целом и отдельных ее узлов Когда виброакустические образы нескольких источников подобны, полезно анализировать потоки колебательной энергии через различные сечения механизмов, динамические силы, действующие в различных сочленениях, а также статистические характеристики процессов (функции корреляции, взаимные спектры, модуляционные характеристики и т д,). В связи с тем. что силовые и кинематические возбуждения в узлах н вибрация машины в целом зависят не только от интеисивности рабочих процессов, но и от динамических характеристик конструкций, для выявления причин повышенной вибрации следует измерять механический импеданс и подвижность различных узлов — статорных и опорных узлов механизмов, машин, агрегатов, а также фундаментных конструкций Способы выявления источников повышенной виброактивности механизмов. Наиболее распространенный способ выявления — сопоставление частот дискретных составляющих измеренного спектра вибрации с расчетными частотами возбуждений, действующих в рабочих узлах механизмов В табл. 1 пре ставлены сводные формулы частот дискретных составляющих вибрации и возбуждающих сил некото рых механизмов. Спектры вибрации измеряют на нескольких скоростных режимах работы механизма, что позволяет более надежно сопоставить расчетные частоты с реальным частотным спектром вибрации Кривые зависимости уровней конкретных дискретных составляющих вибрации от режима работы механизма дают возможность выявить резонансные зоны. [c.413]

Информацию об изучаемых колебательных мощностях можно с успехом использовать при определении основных источников внброактивносги блочных агрегатов. Локализация источника (отдельного механизма, входящего в состав агрегата) производится двумя способами по соотношению величин колебательных мощностей, излучаемых отдельными механизмами в рамные конструкции, и по направлению потока колебательной энергии. [c.414]

В инженерной практике число процессов, в которых возникает поток вещества через границу некоторой установки (но не системы ), значительно превышает число беспотоковых процессов. По определению системы (разд. 1.1), границы ее непроницаемы для вещества, так что мы не можем применять результаты, полученные для беспотоковых процессов (например, анализ системы), к процессам, сопровождаемым потоками вещества. Такие процессы являются предметом контрольно-объемного анализа, в котором сначала определяется контрольная поверхность, окружающая данное устройство или установку. Как энергия, так и вещество могут входить в контрольный объем (или покидать его), ограниченный контрольной поверхностью, и прежде чем мы познакомимся со способами проведения контрольно-объемного анализа, преобразуем задачу о контрольном объеме в задачу системную. С этой целью рассмотрим определенный интервал времени и зададим границу системы, внутри которой содержится как контрольный объем (включающий данное устройство или установку), так и количество жидкости у входа в контрольный объем, поступающее в него в течение указанного интервала времени. В конце этого интервала граница системы должна переместиться таким образом, чтобы внутри ее содержалось исходное количество вещества. Однако теперь внутри этой границы помимо контрольного объема будет содержаться вещество, покинувшее этот объем в течение заданного промежутка времени. [c.87]

В изложенных выше способах, а также и в ряде других методов интегрирования дифференциального уравнения неравномерного движения / — параметр уравнения, учитывающий изменение удельной кинетической энергии вдоль потока, принимается за постоянную величину, равную среднему его значению для данного участка. К. А. Михайлов (1934 г), Ю. И. Даденков (1939 г.) и другие исследователи не считали возможным принимать j мало изменяющейся величиной при значительном увеличении или уменьшении глубины потока. В целях определения степени изменяемости / Ю. И. Даденков построил график (рис. XIV.4), показы- [c.298]

Образование двухфазной среды газ—жидкость может осуществляться различными способами в барботажных и распылительных системах, оросительных устройствах и т. д. Для устойчивой работы такого аппарата необходимо восстанавливать двухфазную среду газ—жидкость, осуществляя непрерывное улавливание промежуточного теплоносителя (воды) и подачу его к форсункам или барботажным тарелкам. Для уменьшения падения температуры при распылива-нии в газе воды или иной жидкости и улучшения использования потенциала тепла такой теплообменник целесообразно разделить на несколько секций, в каждой из которых осуществляется замкнутый цикл в определенной температурной зоне и для различных зон возможно применение различных теплоносителей, отвечающих заданному температурному уровню. Проблема тепло- и массопереноса в дисперсном газожидкостном потоке относится к сопряженным задачам. Процесс определяется системой уравнений гидромеханики и энергии для газовой и жидкой фаз (капель, пленок), уравнениями конвективной диффузии, условиями сопряжения на поверхности раздела фаз и условиями однозначности. [c.61]

Первый способ состоит в установке определенного набора фильтров (поглотителей), за которыми фиксируются интенсивности потоков с энертмей Е , больтией той энергии Ец, которая соответствует пробегу Д равному толщине фильтра. [c.253]

Основное свойство рецепторов сетчатки — световая чувствительность, т. е. способность, поглощая свет, инициировать первую ступень сложного зрительного процесса. Чувствительность фоторецепторов к свету чрезвычайно велика рецептор способен генерировать импульс возбуждения при поглощении всего нескольких, быть может только двух, фотонов [5, 38, 42]. Но вероятность того, что фотон будет поглощен светочувствительным веществом рецептора, в сильной сгепени зависит от энергии фотона, т. е. 01 частоты или длины волны излучения. Зависимость вероятности поглощения фотона от длины его волны лежит в основе световой фотометрии, обуславливая способ пересчета энергетических величин в световые, прежде всего мощности излучения Р (Вт) в световой поток ср (лм). Первые фотометрические измерения, еще в ХУП в. [22] проводились при достаточной освещенности, когда хорошо различаются цвета, т. е. когда работают колбочки. Поэтому основные фото.метрические величины были установлены для дневного, колбочкового зрения. В основу была положена единица силы света — свеча. Сначала это была просто свеча типа восковой или стеариновой, потом старались обусловить материал и диаметр свечи, затем воспроизводили эталон в виде пламенной лампы с определенными конструкционными ее параметрами (свеча Гефнера). В двадцатом веке световые эталоны были созданы в виде ламп накаливании. Во второй половине нашего столетия в основу эталона силы света было положено излучение черного тела при температуре затвердевания платины. Сила света одного квадратного сантиметра черного тела при температуре 2042 К принята равной 60 свечам или по современной терминологии 60 канделам (60 кд) [34]. Устройство первичного светового эталона достаточно сложно. [c.37]

При исследовании аэродинамической устойчивости сооружений предварительную оценку можно сделать по результатам опытов по распределению давления по поверхности модели, по аэродинамическим коэффициентам сил и моментов их в функции угла атаки, определенным весовым способом, по поведению упруго подвешенной модели в потоке. Теоретическим путем пока невозможно дать заключение об аэродинамической устойчивости сооружения-вввду сложности анализа и недостаточности натурных и опытных данных. Чаще всего предлагаются полуэмпириче-ские формулы критерии устойчивости, справедливые, строго говоря, только для определенных типов, рзмеров и частот колебаний конструкции. Много еще неясного в рассеянии энергии при колебании сложных конструкций. [c.107]

Заключение. Предложенная модель описьшает зарождение и диффузию вихря в газе. При определенных условиях на начальном участке внутри вихря образуется вакуумное ядро, при заполнении которого газом происходит его торможение и уменьшение полной энергии. Дальше вниз по потоку действие вязкости приводит к постепенному расширению вихря. Если за характерный размер вихря принимается расстояние от оси, на котором угол поворота вектора скорости максимален, то далеко вниз по потоку закон расширения вихря будет носить универсальный характер. Численное моделирование диффузии вихря качественно согласуется с экспериментальными данными. Однако значительное изменение давления торможения на оси по мере удаления от генератора вихря, а также малое изменение температуры торможения в поперечном сечении, наблюдаемые в эксперименте, указывают на наличие диффузии, существенно большей молекулярной. Это может быть связано с высоким уровнем вихревых и акустических пульсаций в рабочей части аэродинамической трубы. Простейший способ учесть эти пульсации - ввести в уравнения диффузии вихря эффективный коэффициент турбулентной вязкости с помощью модели турбулентности. [c.117]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...