Тело черное

Тело черное 68 Температура критическая 369 [c.438]

Примером равновесного излучения может служить излучение в эвакуированной полости, стенки которой повсюду имеют постоянную и одинаковую температуру. Выходящее из такой полости через узкое отверстие излучение называют черным излучением (или излучением абсолютно черного тела). Черное излучение можно считать газом, состоящим из световых частица — фотонов. [c.465]

Закон Кирхгофа устанавливает связь между излучательной и поглощательной способностью тел. Для вывода этой зависимости составим баланс лучистого теплообмена между параллельно расположенными неограниченными серой I и абсолютно черной 2 пластинами (рис. 2.65). Примем вначале Т> То. Тогда количество теплоты, передаваемой серым телом черному, [c.210]

При сопоставлении плотностей потоков интегрального излучения тела с температурой Т и абсолютно черного тела черная температура называется радиационной (Гр). По определению она находится из соотношения [c.377]

Из этих соотношений, учитывая справедливость их для любых тел (черных, серых и несерых), следует [c.60]

Несмотря на принятое допущение, что излучение всех тел черное, этот случай имеет практическое значение, так как близко соответствует некоторым действительным условиям, например излучению рабочего пространства печи или топочного объема в окружающую среду через отверстие, имеющее водоохлаждаемые стенки. Решение этой задачи лучистого теплообмена может быть сведено к рассмотрению теплообмена в замкнутой системе из [c.191]

Черные тела. Черное тело является, как известно, теоретическим объектом (однако практически осуществимым), наделенным свойством поглощать все падающие на него излучения, не отражая и не пропуская ничего из них. [c.35]

Мы уже видели, что некоторые тела, черные в отношении видимых излучений, являются, наоборот, относительно отражающими для инфракрасных лучей. [c.114]

Тела по-разному поглощают, отражают и пропускают лучи, в связи с этим различают тела черные и белые. В природе нет тел, полностью соответствующих указанным предельным случаям. Полированные металлы близко подходят к белому телу (коэффициент поглощения 0,03). К черному телу близки сажа, иней, бархат (коэффициент поглощения я 0,97). У двухатомных газов (Ог, N2, Нг) коэффициент пропускания 1,0. Эти газы подходят к диатермическим телам (т. е. телам, через которые лучи проходят без поглощения и отражения). [c.29]

Абсолютно черное тело Черное тело АЧТ [c.51]

Телескоп пирометра полного излучения Тело абсолютно черное Тело накала Тело серое Тело черное Т емпература Температура абсолютная Т ем пература выступающего столбика средняя Температура затвердевания [c.70]

Черные болты обычно изготовляются из прутковой стали штамповкой с осадкой головки, а резьба образуется путем накатки, что делает наружный диаметр резьбы большим или равным диаметру тела черного болта. В результате образования головки болта, осадкой в месте перехода стержня болта в головку образуется закругление (выкружка). [c.93]

Из последнего уравнения следует если внешнее тело черное, приведенный коэффициент излучения совпадает с коэффициентом излучения внутреннего тела. При малых отношениях 51/5 величина С1-2 приближается к с , и если, например, нужно подсчитать потери тепла в окружаюш,ую среду, то можно принять = оо тогда = О [c.271]

Этот закон устанавливает связь между степенью черноты г и поглощательной способностью А серых тел. Рассмотрим лучистый теплообмен между параллельно расположенными неограниченными пластинами серой 1 с температурой Т и поглощательной способностью А и абсолютно черной 2 с температурой То (рис. 11.4). Примем Т > То. Тогда плотность теплового потока, передаваемого серым телом черному, равна [c.541]

Тело, поглощающее все падающее на него излучение, называется абсолютно черным. Для этого тела А=. Тела, для которых коэффициент Л< 1 и не зависит от длины волны падающего излучения, называются серыми. Для а б-солютно белого тела У = 1, для а б-солютно п р 03 р а ч н о г о 0= 1. [c.90]

Поверхностная плотность потока интегрального излучения абсолютно черного тела в зависимости от его температуры описывается законом Стефана-Больцмана [c.91]

Тела, с которыми мы имеем дело на практике, излучают меньше тепловой энергии, чем абсолютно черное тело при той же температуре. [c.91]

Отношение поверхностной плотности потока собственного интегрального излучения Е данного тела к поверхностной плотности потока интегрального излучения Ео абсолютно черного тела при той же температуре называется степенью черноты этого тела [c.91]

Абсолютная температура 8 Абсолютно черное тело 90 Абсолютное давление 7,8 Адиабатная температура горения 129 Адиабатный процесс 14, 32, 39 [c.221]

Экспериментальные данные об энергии могут быть получены по испусканию или поглощению веществом излучения. Такие сведения о тепловом излучении и атомных спектрах накапливались в течение многих лет. Ранние попытки объяснить наблюдаемое тепловое излучение, применяя классические законы Ньютона к атомным системам, были только отчасти удовлетворительны. Например, в излучении абсолютно черного тела количество излученной энергии для коротких волн мало оно возрастает с увели- [c.70]

В 1913 г. Бор применил квантовую гипотезу к атомным системам и вывел теоретически наблюдаемый спектр атома водорода. Ранее спектр был описан уравнением, содержащим эмпирическую постоянную Ридберга, которую по теории Бора можно вычислить с помощью известных физических постоянных, включая постоянную Планка h. Успех квантовой гипотезы в объяснении излучения черного тела и спектра атомарного водорода обеспечил твердую основу для развития новой механики, которая может дать все результаты классической механики и правильные ответы на вопросы, которые классическая механика не могла разрешить. [c.71]

Оо — коэффициент излучения абсолютно черного тела [c.6]

Прибор для измерения высоких температур — оптический пирометр — основан на сравнении яркости исследуемого тела с яркостью нити накаливания. Прибор проградуирован по излучению абсолютно черного источника, и поэтому он измеряет температуру, которую имело бы абсолютно черное тело при той же яркости излучения, какой обладает исследуемое тело. В пирометре используется красный светофильтр (> = 0,65 мкм). [c.186]

Яркость абсолютно черного тела [c.186]

Учитывая, что / = Урф ф (So — яркость излучения абсолютно черного тела), первый интеграл можно выразить следующим образом [c.188]

П. Определить плотность солнечного лучистого потока, падающего на плоскость, нормальную к лучам Солнца и расположенную за пределами атмосферы Земли. Известно, что излучение Солнца близко к излучению абсолютно черного тела с температурой /п = = 5700° С. Диаметр Солнца D= 1,391 10 км, расстояние от Земли до Солнца /= 149,5-10 км. [c.189]

Совершенно иной метод был недавно использован для определения величины к. Полная энергия теплового излучения Е(То), испускаемого черным телом при температуре То, определяется (см. гл. 7) выражением [c.27]

ТЕКУЧЕСТЬ <— Boii TBO тел пластически деформировал ься под действием механических напряжений — величина, обратная вязкости) ТЕЛО [ -макроскопическая система, размеры которой во много раз превышают расстояния между составляющими ее молекулами абсолютно (твердое сохраняет постоянство расстояний между любыми точками этого тела черное полностью поглощает все падающие на него электромагнитные волны) аморфное не имеет правильного, периодического расположения составляющих его микрочастиц анизотропное обладает неодинаковыми свойствами по разным направлениям изотропное обладает одинаковыми свойствами по всем направлениям кpи тaллIr - кoe -твердое тело, строение которого имеет дальний порядок рабочее---термодинамическая система, используемая в тепловой машине для получения работы серое обладает коэффициентом поглощения меньше единицы, не зависящим от длины волны излучения и от абсолютной температуры твердое -- агрегатное состояние [c.280]

Асфальты — твердые, даже хрупкие, тела черного или бурого цвета с удельным весом 1,08—1,15. Они не растворяются в низ-кокипящем бензине. [c.109]

Из формулы (2-90) видно, что приведенный коэффициент излучения совпадает с коэффициентом излучения внутреннего тела, если внешнее тело — черное. В п1)отив[1ом случае С 1з< С 1 и приближается к С ] [c.137]

Примеры равновесного излучения — излучение в эвакуированной полост стенки которой имеют постоянную и одинаковую повсюду температуру. Выходящ из такой полости через тонкое отверстие излучение называют черным излученш (или излучением абсолютно черного тела). Черное излучение можно считать газо состоящим из световых частиц — фотонов. [c.118]

Из курса физики известно, что с п е к-тра.пьная плотность потока излучения абсолютно черного тела /щ =d o/dX (в дальнейшем все характеристики абсолютно черного тела будем записывать с индексом нуль ), характеризующая интенсивность излучения на данной длине волны Xi, имеет максимум при определенной длине волны Величина К (мкм) связана с абсолютной температурой Т тела законом Вина [c.91]

При выборе верхней границы диапазона длин волн излучения учитывалось, что уже при температуре 300°С в диапазоне /. = 0—10 мкм сосредоточено 75% излучения абсолютно черного тела [125]. Нижняя граница для d была принята с учетом дианазона размеров частиц, к которым в общем случае применима техника псевдоожижения [69]. Пределы изменения величины Ур соответствуют характерным для рассматриваемой дисперсной системы значениям порозности. Из неравенств (4.1) следует, что параметр рассеяния для частиц, составляющих дисперсную среду, больше 15 [125]. Вблизи от частицы будут справедливы законы геометрической оптики, а дифракционные возмущения, вносимые частицей в лучистый поток, будут накапливаться по мере удаления от нее. Расстояние, на кото- [c.132]

В работе [127] предполагается, что псевдоожижен-ный слой излучает как абсолютно черное тело и, исходя -из формул для лучистого обмена между двумя плоскостями с. температурами Гст и Тел, проводится оценка значимости радиационного обмена в сравнении с кон-вективно-кондуктивным. Роль радиационного переноса возрастает с увеличением размеров. частиц при сохранении неизменными прочих характеристик, в частности свойств материала частиц. Поэтому, если для частиц d = 0, мм лучистый обмен становится существенным при 7 >900 К, то для частиц d = 5 мм — при Г>500К. Аналогичные оценки получены в работе [50] в рамках пакетной теории теплообмена псевдоожиженного слоя с поверхностью (для частиц d = 0,5 мм температура, при которой становится существенным лучистый теплообмен, должна быть больше 700 К). Все эти оценки проводи- лись в предположении, что профиль температуры вблизи поверхности в псевдоожиженном слое не изменяется вследствие радиационного обмена и определяется, как и при низкой температуре, только конвекцией и теплопроводностью. [c.135]

Наиболее совершенной в настоящее время является фотометрическая методика, различные варианты которой описаны в [139, 151 —154]. Сущность этой методики — в кино- или фотосъемке через прозрачное окно частиц слоя одновременно с укрепленной на внешней поверхности визира и погруженной в дисперсную среду моделью абсолютно черного тела. По отношению оптических плотностей изображений слоя либо отдельных ча стиц и модели а. ч. т. можно определить при известной температуре системы степень черноты слоя и образующих его частиц (чего не допускают все другие методы). С помощью киносъемки можно измерять динамические характеристики. Например, при известных свойствах частиц определять температуру отдельных частиц и скорость их остывания [154]. Исследования, выполненные с использованием этой методики, позволили одновременно проследить изменения структуры псевдоожи-жепного слоя вблизи.поверхности и лучистого потока при поочередной смене пакетов частиц и пузырей газа [139, 152]. [c.138]

Здесь расчетная поверхность — поверхность нагрева канала Спр — приведенный коэффициент излучения Та, Тст — средние абсолютные температуры дисперсного потока и нагреваемой стенки (произвольно принято 7 п>7 ст). В нашем случае система состоит из оболочки (стенок канала, включая его торцы) и движущихся в канале дисперсных частиц и газа (в общем случае недиатермного) . Все трудности расчета по (8-23) заключаются в оценке Спр и Гп (для луче-прозрачного газа Тп=Тст). Коэффициент Спр = 0о8пр, где <Го = = 5,67 вт1м -°К — коэффициент излучения абсолютно черного тела, а 8пр — приведенная степень черноты всей системы, зависящая от [c.267]

Определить излучател11ную способность поверхности Солнца, если известно, что ее температура равна 5700° С и условия излучения близки к излучению абсолютно черного тела. Вычислить также длину волны, при которой будет наблюдаться максимум спектральной интенсивности излучения и общее количество лучистой энергии, испускаемой Солнцем в единицу времени, если диаметр Солнца можно принять равным 1,391 Ю м. [c.185]

Здесь Z v)—импеданс цепи, зависящий от частоты V. Уравнение (3.73) напоминает выражение для плотности энергии черного тела, находящегося в равновесии со стенками. Оба уравнения получены при суммировании нормальных мод в рассматриваемой системе. В гл. 7, где говорится о черном теле, показано, как получается плотность мод или число Джинса для электромагнитного излучения в параллелепипеде. Для данного случая распространение тепловых флуктуаций может происходить только по линии, соединяющей два резистора. Уравнение (3.73) получено в предположении, что распределение энергии, как и для электромагнитного излучения, подчиняется статистике Бозе — Эйнщтейна. [c.113]

В отличие от термометрии по излучению черного тела щумо-вая термометрия всегда имеет дело с низкочастотной частью распределения, заданного уравнением (3.73). Для /lv//г7 формулы Планка, которая описывается приближением Рэлея — Джинса. Даже при Т=1 мК имеем hv/kT 5 10 при =100 кГц. Поэтому уравнение (3.73) можно записать в виде [c.113]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...