Удельная энергия кинетическая

Третье, новое слагаемое и / 2д) - скоростной (кинетический) напор-представляет собой удельную энергию кинетическую, т. е. меру кинетической энергии, принадлежащей единице веса жидкости (также проходящей через данное живое сечение струйки) Чтобы убедиться в этом, возьмем массу жидкости М, движущуюся со скоростью и. Вес этой массы равен Мд, где д — ускорение силы тяжести. Энергия кинетическая (ЭК) массы М [c.101]

При определении понятия удельной энергии смеси Е, приходящейся на единицу массы среды, обычно ее принимают слагающейся из внутренней и и кинетической R энергий [c.17]

Сумма членов уравнения вида (6) численно равна полной удельной энергии е единицы веса жидкости с разделением ее на кинетическую [c.74]

Испускаемые в результате (п, л )-реакций заряженные частицы тормозятся на весьма коротком пути. Можно считать, что они передают свою кинетическую энергию веществу защиты на месте протекания п, д )-реакции. То же самое наблюдается в отношении передачи энергии и при упругом рассеянии нейтрона [(п, л )-реакция]. В связи с этим мощность удельного энерго-выделения, обусловленная этими процессами, рассчитывается одинаково [c.115]

Подчеркнем, что выражение (4-10), как это видно из его вывода, справедливо лишь для тех случаев, для которых определитель (4-9) равен нулю. Поэтому необходимо выяснить, при каких же случаях движения жидкости это будет иметь место. Рассмотрим это в следующем параграфе. Пока лишь отметим, что сумма членов в уравнении Бернулли (4-10), как будет показано в 4-6, представляет собой удельную энергию (потенциальную и кинетическую), т. е. энергию,приходящуюся на единицу массы движущейся частицы жидкости. Уравнение Бернулли в форме (4-10), следовательно, выражает закон постоянства удельной энергии в потоке невязкой жидкости при наличии условий (4-9). [c.54]

Таким образом, энергетический смысл уравнения Бернулли для установившегося движения невязкой капельной жидкости заключается в том, что удельная энергия, т. е. энергия, присущая каждой единице веса движущейся невязкой жидкости и состоящая из кинетической и потенциальной энергии, остается неизменной. [c.58]

Уравнение (3.6) назьшается уравнением Бернулли. Оно выражает закон сохранения энергии потока жидкости, т. е. для струйки идеальной жидкости удельная энергия Э, равная сумме удельных энергий давления (—положения (gz) и удельной кинетической энергий Р [c.28]

При неравномерном движении в результате изменения формы поперечного сечения и глубины потока изменяется соотношение потенциальной и кинетической энергии. Для оценки энергетического состояния каждого сечения вводят понятие удельной энергии сечения . [c.76]

Линии 3n=fi(h), 3K=f i(h) и 3 = fz(h) выражают изменение потенциальной, кинетической и полной удельных энергий сечения потока в зависимости от его глубины. Верхняя ветвь графика 3 = fz h) свидетельствует об увеличении энергии за счет возрастания ее потенциальной части (увеличивается глубина потока), а нижняя — об увеличении Э за счет ее кинетической части. Из графика также следует, что некоторой глубине потока Лк соответствует минимальное значение удельной энергии сечения Этш- Глубина заполнения русла, при которой энергия сечения минимальна, называется критической. Если глубина потока больше кк, то движение жидкости с п о к о й-н о е, а если меньше — бурное. [c.76]

Для подбора насоса для данной установки необходимо знать потребный напор насоса, который может быть определен по разности удельных энергий па свободных поверхностях жидкости в напорном (сечение а—а на рнс. 23.1) и приемном (сечение —О) резервуарах. Полная удельная энергия жидкости в этих сечениях (если пренебречь малыми значениями удельной кинетической энергии в резервуарах) составит [c.308]

Следовательно, энергетический смысл уравнения Бернулли можно выразить так при установившемся движении потока жидкости сумма четырех удельных энергий (энергии положения, давления, кинетической и потерь) остается неизменной вдоль потока. [c.36]

Уравнения (3.12) и (3.13) представляют собой уравнение Бернулли для элементарной струйки идеальной жидкости. Сумма трех слагаемых, входящих в это уравнение, называется полной удельной энергией жидкости в данном сечении струйки и обозначается э. Различают удельную энергию положения gz, удельную энергию давления р/р и кинетическую удельную энергию v /2. [c.71]

В соответствии с этим уравнение Бернулли можно сформулировать следующим образом для элементарной струйки идеальной жидкости полная удельная энергия, т. е. сумма удельной энергии положения, удельной энергии давления и кинетической удельной энергии, есть величина постоянная во всех сечениях струйки. [c.71]

В гидравлике удельная энергия жидкости называется напором. В силу того, что различают удельную энергию, потенциальную и кинетическую (скоростную см. далее), в рассматриваемом случае (при покое жидкости) выражение называют п о - [c.40]

Итак, сумма трех членов уравнения Бернулли есть сумма трех удельных энергий удельной кинетической энергии, удельной потенциальной энергии давления и удельной потенциальной энергии положения. Для идеальной жидкости сумма трех удельных энергий (полный напор) по длине элементарной струйки постоянна. [c.81]

Далее, при расчетах таких газопроводов можно пренебрегать не только изменениями удельной энергии положения, т. е. членом Zi—в уравнении Бернулли (об этом уже говорилось выше), но также изменениями удельной кинетической энергии газа. [c.291]

Таким образом, перепад давления в 500 раз больше изменения удельной кинетической энергии и в 300 раз больше изменения удельной энергии положения. [c.291]

Это уравнение является уравнением баланса удельных энергий потока реальной жидкости. Из него следует, что изменение полной удельной энергии потока жидкости, состоящей из энергии кинетической, потенциальной (положения) и энергии давления,-которое происходит при перемещении 1 кг массы жидкости из одного сечения канала в другое, равно удельной энергии, затраченной на преодоление сопротивлений между этими двумя сечениями. [c.35]

Выражение (7.7) представляет собой полное приращение удельной энергии жидкости в рабочем колесе насоса, где первое слагаемое характеризует влияние центробежных сил, второе — кинетической энергии и третье — относительной скорости течения жидкости через рабочее колесо. Теоретический напор, развиваемый рабочим колесом насоса, определим из соотношения [c.142]

Таким образом, с энергетической точки з рения уравнение Бернулли можно сформулировать так при установившемся движении невязкой несжимаемой жидкости вдоль трубки тока сумма удельных энергий — потенциальной (положения и давления) и кинетической — есть величина постоянная. Иначе говоря, уравнение Бернулли выражает собой закон сохранения механической энергии применительно к жидкости. [c.98]

Так как удельный лагранжиан мы не будем теперь связывать с определенной механической системой, то он не обязательно должен быть равен разности удельных энергий — кинетической и потенциальной. Вместо этого мы можем взять для Й любое выражение, приводящее к нужным уравнениям поля. Рассмотрим, йапример, поле, возникающее при звуковых колебаниях газа. В 11.3 при описании этого поля мы рассматривали перемещения отдельных частиц газа и принимали эти перемещения за обобщенные координаты. Однако это поле является, в сущности [c.394]

Из (1.3.5) и (1.3.6) видно, что при фазовом превращении / i из -й фазы уходит кинетическая энергия UJjivfu из которой остается в виде кинетической энергии у этой массы (в состоянии 1-й фазы), а остальная часть — vf) идет на изменение удельной энергии i-й фазы, причем на изменение удельной кинетической энергии i-й фазы идет Jjiivu-Vi — vf), а на изменение удельной внутренней энергии iJji(vji — j). [c.31]

Перейдем от уравнения (5-21), полученного ДЛЯ струйки невязкой жидкости, к уравнению Бернулли ДЛЯ неустановившегося потока реальной жидкости. Для этого выразим удельную кинетическую энергию через среднюю скорость потока V, введя коэффициент Кориолиса а, и учте.м потери удельной энергии на преодоление [c.63]

С изменением глубины и скорости будет изменяться как потенциальная часть удельной энергии сечения (3 0 . = h), так и ее кинетическая часть Зкиа = [c.156]

Потенциальная часть удельной энергии сечения Эпот = Л при этом отобразится прямой— биссектрисой координатного угла. Кинетическая часть удельной энергии сечения выразится некоторой кривой (пунктирная кривая) второго порядка. [c.156]

Легко видеть, что с энергетической точки зрения уравнение Бернулли показывает, что сумма потенциальной энергии (положения и давления) и кинетической энергии есть величина постоянная, т. е. одинаковая по пути данной элементарной струйки невязкой жидкости. Полная удельная энергия остается неиз- [c.76]

С энергетической точки зрения уравнение Д. Бернулли выражает закон сохранения энергии в потоке днижущейся жидкости. Левая и правая части этого уравнения представляют собой сумму двух ви-дов.удельной энергии потенциальной, состоящей из энергии положения 2 и энергии давления и кинетической Коэффициент кинетической энергии а при движении невязкой идкости с достаточной степенью точности может быть принят равным единице. [c.36]

Следовательно, при значительных перепадах ио длине струйки давления и температуры полная удельная энергия оиределитея суммой кинетической, потенциальной и тепловой удельной энергии. [c.53]

Пренебрегая в этом уравнении изменением удельных кинетической и геометрической энергий, значения которых намного меньше изменения удельной энергии давления, и принимая для элементарного участка р =- onst, получим [c.107]

Выражение (22.15) является уравнением баланса удельных энергий реального потока жидкости с учетом потерь. Все члены этого уравнения имеют тот же геометрический и энергетический смысл, что и уравнение Бернулли для элементарной струйкп идеальной жидкости. Из уравнения (22.15) следует, что удельная энергия ,гр, затраченная на преодоление сил трения на участке /—2, равна изменению полной удельной энергии потока (потенциальной и кинетической) на том же участке. [c.282]

Таким образом, полная удельная энергия i-й фазы и смеси определяются тремя составляющими внутренняя энергия, кинетическая энергия макродвижения и кинетическая энергия нуль-сационного движения (последняя в 1 не рассматривалась) [c.58]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...