Пороговые детекторы

Пороговые детекторы 523 Постоянная распада 106 Потенциал кулоновский 129, 273 [c.718]

Характеристики активационных и пороговых детекторов приведены в табл. 41.9, 41.10. Использованы следующие обозначения температура нейтронов тепловая, резонансная и быстрая — области энергии нейтронов для. резонансной области в скобках указано значение пороговой энергии пор — метод гамма-спектроскопии Реп, 4лР, Y—У и т. п.. — методы измерения наведенной активности. [c.1134]

Элемент для пороговых детекторов элемент н тип реакции Материал детектора Температура среды, К Область применения Толщина, 10 кг/м2 Плотность потока нейтронов, нейтр/(с-м2) Метод измерения активности [c.1135]

Таблица 41.10. Характеристики пороговых детекторов [32]

Для регистрации нейтронов высоких энергий в основном используются метод протонов отдачи и метод пороговых детекторов. [c.521]

В методе пороговых детекторов рабочее вещество содержит ядра, на которых идут реакции (п, р) или (п, f), обладающие определенными порогами. Регистрируя продукты этих реакций, мы получаем информацию о нейтронах с энергиями выше пороговой. Например, на изотопе серы идет реакция п + leS + Р. [c.521]

Такие же относительные различия, связанные со способом нейтронной дозиметрии, появляются в значениях максимальных интегральных потоков, выдерживаемых германиевыми и кремниевыми диодами. Автор полагает, что в настоящее время наиболее разумным подходом к дозиметрии и описанию радиационных нарушений в полупроводниках является использование пороговых детекторов в виде фольг и определение потоков нейтронов с энергиями больше 1 кэв (величина этой энергии примерно равна пороговой энергии смещения атомов нейтронами). Такой подход к дозиметрии уменьшает расхождения в экспериментальных данных по облучению, полученных в различных условиях замедления или экранирования нейтронов. [c.294]

Определить величины и допуски для всех таких функциональных параметров, как усиление фазовый сдвиг запас по фазе устойчивость с обратной связью контурное усиление в переходном состоянии частота полное сопротивление нагрузки входное и выходное полные сопротивления напряжение ток мощность время нарастания сигнала форма сигнала смещение по постоянному току баланс шум, генерируемый в одном или нескольких элементах пределы регулирования устойчивость всех регулировок в зависимости от допусков, температуры, окружающих условий, старения и т. д. уровень детектирования для порогового детектора синхронизация специальные логические и защитные схемы. [c.37]

Ч, с. с жидким радиатором могут применяться в качестве пороговых детекторов, причём изменение порога осуществляется выбором жидкости с нужным п. Такими жидкостями являются терпентин (п = 1,475), этиленгликоль (н= 1,427), вода (и = 1,333). Др. направлением исследований, где используются Ч. с. с жидким радиатором, являются эксперименты, в к-рых необходим радиатор большого объёма. Это регистрация нейтрино от ускорителей, поиск распада протона, изучение космич. нейтрино высоких энергий. В этих случаях в качестве радиатора используются большие объёмы воды. Так, напр., для регистрации нейтрино на расстоянии 570 км от ускорителя лаборатории имени Ферми (США) в соляной шахте близ Кливленда был построен Ч. с. с водяным радиатором объёмом 6842 м . Вспышки излучения регистрировались 2048 ФЭУ. [c.451]

Матрица фотодетекторов необходима для преобразования восстановленной с голограммы информации в электрический сигнал. Эта фоточувствительная матрица считывания должна включать в себя один чувствительный фотодиод или фототранзистор и один или два переключающих (адресующих) прибора на каждый бит информации восстановленной страницы (см., например, [4]). Каждый чувствительный элемент матрицы должен играть роль порогового детектора, указывающего на наличие или отсутствие света (двоичные 1 или 0). Одна и та же матрица фотодетекторов должна считывать все записанные голограммы. [c.436]

Примером новых возможностей решения задач оптической обработки информа-ции при использовании лазеров на динамических решетках является создание на основе ФРК-лазера порогового детектора распределения яркости в некогерентном изображении путем пространственно-избирательного стирания решетки в генерирующем лазере некогерентным пучком, несущим исследуемое излучение [70]. Детектирование включает в себя (рис. 7.14) впечатывание исходного изображения (транспаранта) в стирающий пучок /ст ( , у), перенесение этого изображения в нелинейный элемент, где возникает вторичное изображение (негативно ) в виде пространственной модуляции усиления Г (д , у) I, и детектирование третичного изображения, тоже негативного, в пучке генерации [c.242]

Нелинейная ассоциативная голографическая память с обращающими зеркалами делает лишь первые шаги. Уже в цитированных работах сделан ряд предложений по улучшению ее характеристик и расширению возможностей. Предлагается использовать описанный в п. 7.3.2 пороговый детектор изображений на ФРК-лазере и ФРК-лазер с кольцевым резонатором на двойном обращающем зеркале [67], а также обращающее зеркало на жидких кристаллах [81]. [c.250]

ХАРАКТЕРИСТИКИ ПОРОГОВЫХ ДЕТЕКТОРОВ НЕЙТРОНОВ [c.889]

Характеристики пороговых детекторов, реакция (и, р) [25] [c.890]

Характеристики пороговых детекторов, реакции (я. я ), (я, а) и (я. 2н) [25] [c.890]

Таблица 39.11 Характеристики пороговых детекторов деления [14]

Из этого следует, что классификатор может быть построен из одного дискриминатора и одного порогового детектора (фиг. 7.17). [c.253]

Другая возможность детектирования быстрых нейтронов основана на методе переноса. Пороговые детекторы, основанные на такой реакции, как Сп п,2п) Си 2, отвечающей энергии ней- [c.310]

Пороговые детекторы для регистрации быстрых нейтронов [c.310]

В качестве других детекторов, позволяющих регистрировать быстрые нуклоны, могут быть использованы пороговые реакции [c.523]

Многие элементы имеют большое сечение активации и дают радиоактивные продукты с удобными для измерений периодами полураспада. Измерение спектров быстрых нейтронов активационным методом основано на применение в качестве детекторов материалов, сечения которых отличаются от нуля лишь после определенной пороговой энергии. Подробно активационные методы спектрометрии нейтронов изложены в [32—36, 44]. [c.1134]

Структурные схемы дефектоскопов ИПП-1М, ИДП-1 и ВД-ЗОП в основном аналогичны структурной схеме, показанной на рис. 67, б, и отличаются наличием блоков усилителя огибающей, фильтров и пороговых устройств, включаемых между выходом фазового детектора и индикатором. Эти приборы снабжены проходными ВТП со сменными катушками (см. рис. 61), диаметр которых выбирается в зависимости от размеров поперечного сечения объекта контроля. Для подавления влияния концов объекта на результаты контроля применяют блокировки. [c.140]

Для полного определения спектра [90] требуются детекторы, имеющие большие пороговые энергии, например нептуний н уран. [c.572]

Для измерения спектров нейтронов в широком интервале энергий использовали набор резонансных и пороговых детекторов [6]. Активность детекторов измеряли на полупроводниковом Ge(Li)-детекторе и на детекторе с кристаллом Nal(TI). Методика обработки данных подробно приводится в [6]. Восстановление спектров нейтронов по экспериментально определенным скоростям реакций детекторов проводили по программам NFD, SAND-II и RESONANSE-M [7—10]. [c.108]

В настоящее время плутоний применяется в ядерном оружии, ядерном горючем, источниках нейтронов, пороговых детекторах для определения спектра нейтронов и в производстве высших изотопов плутония и трансплутониевых элементов. Во всем мире самая большая доля плутония предназначается для производства компонентов ядерного оружия. Одиако в последнее время растет сознание того, что в ядерной энергетике, основанной на уране, в виде отходов получаются большие количества плутония. Более того, для эффективного использования мировых запасов урана широко распространенный неделящийся, но являющийся сырьем для получения горючего уран-238 необходимо превращать в делящийся плутоний-239. По предварительным подсчетам [105J, превращение урана-238 в плутоний-239 увеличит мировые запасы энергии, заключенной в известных и пригодных для извлечения с экономической точки зрения запасах урана, более чем в 100 раз. Поэтому следует ожидать, что важность разработки энергетических ядерных реакторов, работающих на плутонии, в будущем возрастет. [c.565]

В связи с тем что сечение деления плутония зависит от энергин падающих нейтронов, он применяется как пороговый детектор для определения нейтронного спектра. В этом методе плутониевую фольгу окружают В ", чтобы исключить деление за счет тепловых нейтронов. Определяя активность продуктов деления после экспозиции в нейтронном потоке, получают меру интенсивности нейтронов с энергией выше пороговой, paoirofl 4 Kse. [c.565]

Рис. 7.14. Принцип действия порогового детектора распределения яркости в некогерентном изображении на основе лазера на динамической решетке. Пространственные распределения а — интенсивности стирающего пучка I tix, уУ, б - усиления в нелинейном элементе Г(х, у)1, в - интенсивности в пучке генерации у)1 (Smin минимально разрешимый элемент изображения)

Рис. 7.15. Оптическая схема высокоразрешающего порогового детектора некоге-реншых юображений на ФРК-лазере ОВФ-резонатор образуют обращающие зеркала

Схема опыта изображена на рис. 146. В водный раствор урановой соли (92U) был помещен фотонейтронный (ука + Be) источник И, испускающий монохроматические нейтроны с энергией 0,11 Мэе. Нейтроны 1замедлялись в воде до тепловой энергии и вызывали деление ядер урана. Если при этом образуются достаточно энергичные вторичные нейтроны , то для ИХ регистрации может быть использована пороговая реакция, порог которой лежит выше 0,11 Мэе. В данном опыте в качестве детектора использовался сероуглерод S2, в который был помещен сосуд с раствором урановой соли. [c.363]

I — генератор СВЧ 2 — разветвитель 3 — генератор НЧ 5 6 — ферритовые фазовращатели плавпый автоматический, ступенчатый автоматический, плавный ручной 7 — рупорные антенны 8 — фазовый детектор СВЧ 9 — усилитель 10 — фазовый детектор НЧ 11 — индикатор равновесия 12. 13 — пороговые триггеры 14 — мультивибратор 15 — двоичный счетчик 16 — ключевые ячейки 17 — указатель 18 — статический триггер 19 — ключевая ячеПка [c.247]

Так при обнаружении достаточно крупных низкоконтрастных дефектов (Я (k) Л 1) пороговый контраст и пространственное разрешение всех вычислительных томографов однотипны и определяются только уровнем экспозиционной дозы, толщиной контролируемого сечения и квантовой эффективностью детекторов [c.425]

Для контроля протяженных объектов широкого сортамента (типоразмеров, марок материалов и т. д.) разработаны универсальные дефектоскопы тиров ВД-ЗОП,- ВД-31П. Универсальность обеспечивается применением четырех частот возбуждающего тока, использованием ВТП со сменными катушками ряда типоразмеров, наличием регулируемых фильтров, блока счетчиков общего числа прутков и числа дефектных прутков, а также осцил-лографнческого индикатора и скоростного самописца, предназначенного для выбора оптимальных режимов работы и документации процесса контроля. В дефектоскопах используются трансформаторные проходные ВТП с возбуждающей обмоткой, имеющей отношение длины к диаметру в пределах единицы, и двумя короткими измерительными обмотками, включенными в мостовую схему (см. рис. 61). При этом база значительно меньше единицы. Ввиду малой относительной длины возбуждающей обмотки необ-ходимо с помощью фазорегулятора уменьшать влияние поперечной вибрации детали (см. рис. 67, б), выбирая фазу опорного напряжения фазового детектора. Па выходе фазового детектора включен ряд перестраиваемых фильтров, с помощью которых в соответствии со скоростью контроля ослабляется влияние мешающих факторов, обусловленных изменением о и размеров объекта. Отфильтрованный сигнал поступает на пороговое устройство, соединенное с блоком автоматической сортировки и маркером. При ко ггроле ферромагнитных материалов влияние их структурной неоднородности уменьшают подмагничиванием постоянным магнитным полем. [c.140]

Неферромагнитную проволоку, особенно проволоку из тугоплавких металлов, проверяют дефектоскопами ти-иов ВД-ЮП, ВД-20П, ВД-21 П. Структурная схема этих приборов, так же как и более универсального прибора ВД-23П (рис. 73), отличается от схемы, показанной на рис. 65, наличием усилителя огибающей, фильтра и блока распознавания вида дефекта, включенных последовательно между выходом амплитудного детектора и индикатором, в качестве которого используются счетчики суммарной протяженности длинных дефектов (типа расслоев в вольфрамовой проволоке) и числа коротких дефектов, превышающих пороговый. Благодаря применению измерительного преобразователя скорости перемотки проволоки результаты контроля не зависят от вариации скорости перемотки. Приборы снабжены осциллографическим индикатором, имеют выход для подключения самописца и выход информации в двоично-десятичном коде для сопряжения с ЦВМ. Они позволяют контролировать проволоку в изоляции и под слоем графитового смазочного материала. Для дефектоскопии ферромагнитной проволоки применяется подмагничи-вание постоянным магнитным полем. [c.143]

Плотность потока быстрых нейтронов определяли сцинтилля-ционным ZnS (Ag)-счетчиком и набором пороговых активационных детекторов. Плотность потока тепловых нейтронов измеряли активационными детекторами Dy (п,-у). Для исключения вклада надтепловых нейтронов в активность детекторов их облу- [c.108]

В отличие от рр-нейтрино, рождение ру-нейтрино происходит пороговым образом в фотонном газе со ср. энергией фотонов е большая часть Н. рождается с энергией, превышающей о = 4-10 т с гпрС /в чв б-10 /е ГэВ, где и Ир — массы пиона и протона, а е выражено в эВ. Почти для всех известных источников толща окружающего газа невелика (меньше 1 г/см ), в то время как фотонный газ для ряда источников (наир., ядер активных галактик) имеет столь большую плотность, что источник оказывается непрозрачным для нротонов высокой энергии. Это приводит к высокой эффективности генерации ру-нейтрино. Для многих историков генерация ру-нейтрино имеет пороговую энергию 5-10 ГэВ. Регистрация Н. с 5-10 ГэВ относится к нейтринной астрономии сверхвысоких энергий. Потеря в интенсивности потока Н. сверхвысоких энергий вследствие падающего спектра протонов компенсируется повышенной эффективностью генерации ру-нейтрино благодаря значит, возрастанию сечения взашюдействия Н. в детекторе (вследствие резонансного характера реакции Те - - е — —> адроны, имею- [c.257]

Применение гетероструктур с квантовыми ямами и сверхрешетками типа АЮаАз/ОаАз в полупроводниковых лазерах позволило значительно снизить пороговые токи, использовать более короткие волны излучения и улучшить другие экстшуатационные характеристики в быстродействующих оптиковолоконных системах передачи информации. Переход к гетероструктурам с квантовыми проволоками и точками приводит к еще более значительным результатам (дальнейшее уменьшение порогового тока, повышение температурной стабильности и др.), важным для лазеров, оптических модуляторов, детекторов и эмиттеров, работающих в дальней инфракрасной области. Полупроводниковые наноструктуры весьма перспективны для систем преобразования солнечной энергии. Таким образом, прогресс в области создания гетероструктур с квантовыми точками позволит качественно улучшить служебные характеристики многих устройств современной и будущей техники. [c.166]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...