Вероятность поглощения

Понятно также, что более короткие волны должны быть химически более активными. Так как поглощение одного фотона должно по закону Эйнштейна вести к превращению одной молекулы, то активными могут быть лишь те волны, для которых Ну больше энергии активации О, необходимой для первичного процесса (например, диссоциации поглотившей свет молекулы). Так как вероятность поглощения одной молекулой одновременно двух или большего числа квантов крайне мала, то условие, определяющее предельную частоту активного света, записывается в виде [c.668]

Указанное свойство вынужденного испускания существенно для понимания связи между коэффициентом поглощения и введенными выше вероятностями поглощения и испускания. Исследование абсорбции света в каком-либо веществе состоит в сравнении интенсивности света, прошедшего вещество, с интенсивностью падающего на него излучения. Если в веществе находятся возбужденные атомы, то кроме переходов, связанных с поглощением фотонов, будут происходить и вынужденные переходы. Как было сказано, вынужденно испущенные фотоны неотличимы от фотонов падающего света, т. е. вынужденные переходы частично компенсируют убыль фотонов в прошедшем пучке, обусловленную поглощательными переходами. [c.739]

Выше было отмечено, что коэффициент поглощения а (Я) имеет смысл вероятности поглощения фотона с длиной волны X на единичной длине образца. Если в кристалле действуют несколько механизмов поглощения и они независимы друг от друга, то полная вероятность поглощения выражается соотношением [c.307]

Таким образом, вероятность поглощения фотона в / -состоянии пропорциональна числу фотонов, имеющихся в этом состоянии. Вероятность же испускания фотона [c.253]

При однородном уширении вероятность того, что в предстоящем акте излучения возбужденный атом испустит квант определенной частоты, одинакова для всех атомов. Эта вероятность, кроме того, не зависит от частот квантов, испущенных атомом ранее. Иными словами, в отношении частоты испускаемых квантов, различные акты излучения атома независимы друг от друга. Аналогичными свойствами обладает и вероятность поглощения атомом кванта определенной частоты. [c.286]

Пример 43.1. Найти вероятность поглощения фотона атомом, находящимся в электромагнитном поле. [c.242]

Сумма вероятностей поглощения и выживания кванта, естественно, равна единице [c.16]

В том предельном случае, когда реализуется полное забывание испущенным фотоном его состояния до поглощения, Л расщепляется на произведение вероятностей поглощения и испускания — т. н. полное перераспределение по частоте (ППЧ). При этом М(г,, г) — N r,t)P( ), где N r,t) — плотность ВА. Если ЛО/ [c.567]

Величина т определяет ср. кол-во вторичных нейтронов, образующихся в результате поглощения в уране одного теплового нейтрона с последующим делением ядра, Второй множитель е определяет вклад в К.,, эффекта размножения быстрых нейтронов в Величина/есть вероятность избежать резонансного (радиационного) захвата в в процессе замедления нейтрона 0 — вероятность поглощения теплового нейтрона в уране, а не в замедлителе или др. материалах. [c.681]

Скорость счета пар пропорциональна вероятности s(to), которая зависит как от вероятности поглощения света, так и от вероятности испускания фотона. В следующих трех пунктах мы подробно рассмотрим эти вероятности по отдельности, а в пункте 2.6 найдем способ расчета s(to). [c.24]

Концепция спектральной линии, изменяющей свою форму со временем, справедлива и в случае поглощения света. Вероятность поглощения света W зависит от времени. Сначала она нарастает, причем это нарастание происходит тем быстрее, чем больше интенсивность возбуждающего [c.35]

Чтобы сформулировать второе приближение, положенное в основу оптических уравнений Блоха, надо найти выражение для вероятности поглощения света, так как приближение касается именно этой вероятности. Вспомним, что рассматривая в первой главе двухуровневый атом, взаимодействующий с полем возбуждающего лазера, мы нашли, что полный двухфотонный коррелятор, являющийся функцией расстройки и времени, описывается формулой [c.95]

Следовательно, 2 характеризует вероятность поглощения нейтрона на единицу длины и равна обратной величине среднего пробега X нейтрона до взаимодействия с ядром. [c.460]

Предположим, что в единице объема находится N ядер. За единицу времени йН ядер поглотят излучение с частотой, лежащей между со и а> + с1а>. Для записи взаимосвязи с1Н с шириной частотного интервала а вводится (со)—вероятность поглощения кванта электромагнитного излучения спиновой системой [c.174]

В противоположность S i величина 1 — S — К%1К% определяет долю энергии излучения, перешедшую в теплоту в результате взаимодействия излучения с частицей, т. е. поглощенную частицей. Эта доля энергии, переставшая существовать в виде энергии излучения, определяется вероятностью поглощения кванта при взаимодействии с частицей. [c.47]

По аналогии с (1.3) вероятность поглощения W12 определяется уравнением [c.12]

В этом разделе мы изучим некоторые особенности процессов поглощения и вынужденного излучения, происходящих в двухуровневой атомной системе под действием монохроматической электромагнитной волны, В частности, в нашу задачу будут входить 1) вычисление вероятностей поглощения W12 а вынужденного излучения W2, когда W 2 п W2 определяются выражениями (1.5) и (1.3) соответственно 2) введение и расчет сечений поглощения и излучения [см. формулы (1.4) и (1.6)] 3) определение двух новых параметров — коэффициента поглощения и коэффициента усиления, которые во многих случаях могут быть непосредственно измерены с помощью простых экспериментов. [c.34]

Вероятности поглощения и вынужденного излучения [c.34]

Выражения (2.36) и (2.37) для вероятности поглощения весьма часто применяются на практике. Следует заметить также, что выражение (2.27), очевидно, можно записать через плотность энергии волны в виде, который пригодится нам в дальнейшем [c.38]

Отсюда мы видим, что вероятности поглощения и вынужденного излучения равны друг другу. Поэтому в дальнейшем, если нет необходимости в установлении различия между этими процессами, будем полагать W = W21 = Vi2 и I M l = I M la 1 = I M S I Выражения (2.36) и (2.37) принимают соответственно вид [c.38]

Невозбужденные атомы, находящиеся на нижнем уровне с энергией ь будут под влиянием внешнего электромагнитного поля переходить в возбужденное состояние 2, поглощая энергию 2— 1 = /гт. Очевидно, что вероятность перехода с поглощением в интервале частот V, v-Ьiiv будет пропорциональна спектральной плотности излучения V и некоторому коэффициенту 12, характеризующему вероятность возбуждения данной атомной системы. Таким образом, вероятность поглощения в [c.142]

Электрический квадруполь представляет собой два диполя, оси которых имеют противоположное направление (рис. 34.2,6). Модель квадрупо.яя соответствует образованиям более симметричным, чем молекулы, рассматриваемые как электрические диполи. Вероятность перехода между двумя квадрупольными состояниями примерно в 10 раз меньше, чем в случае дипольных переходов. Вследствие этого вероятность поглощения и испускания квадруполя в 10 раз меньше, чем у диполя. Наоборот, длительность возбужденного состояния будет во столько же раз больше и достигнет 10 —10 с. [c.250]

Однако указанное возрастание Y не может происходить неограниченно. Когда энергия фотона, постепенно увеличиваясь, достигнет значения для данного металла, наступит своеобразное насьвдение — теперь все электроны в зоне проводимости могут, в принципе, участвовать во внешнем фотоэффекте, так что дополнительное увеличение энергии фотона уже не приводит к возрастанию числа электронов, которые могут покинуть металл. В рассматриваемой ситуации зависимость У(1га>) начинает определяться другими факторами, которые п обусловливают некоторое уменьшение У по мере дальнейшего роста 1ш. К таким факторам относится, в частности, изменение с частотой коэффициента отражения света металлом и степени прозрачности металла, а также увеличение с частотой вероятности поглощения фотонов электронами, находящимися на более глубоких энергетических уровнях. [c.164]

Вероятность поглощения Uij — отношение среднего числа вынужденных переходов атома (иона, молекулы) с поглощением из состояния i в состояние j к времени, рассчитанное на один атом (ион, молекулу) (dimaij- = T i, [a(j] = 1 с ). [c.195]

Деструкция поверхности раздела и волокна. Разрушение адгезионных связей на поверхности раздела и деструкция волокна в значительной мере зависят от типа смолы и волокна (стекло, графит, бор). Изучая влияние химии поверхности стекла на свойства стеклопластиков, Аутвотер и Келлогг [70] обнаружили, что вода поглощается поверхностью раздела стеклянное волокно — смола в 450 раз быстрее, чем смолой. По-видимому, стеклопластики подвержены большей деструкции, чем угле- и боропластики. Вероятно, поглощенная влага воздействует на стеклопластики независимо от адгезионной прочности. Кроме того, очевидно, что под влиянием воды также меняется прочность стеклянного волокна на растяжение. Вода достигает поверхности раздела волокно—- смола либо путем диффузии через смолу, либо путем проникновения че- [c.287]

Рассмотрим способы, которыми можно установить присутствие света в некоторой точке пространства непосредственное восприятие рассеянного света, фотографические испытания, тепловой эффект и другие. Все эти способы в действительности могут быть, по-видимому, сведены к фотоэлектрическому эффекту и к рассеянию света. В самом деле, при встрече с л атериальным атомом световой квант обладает определенной, зависящей от внещних факторов вероятностью поглощения или рассеяния. Если, далее, теории удастся определить эти вероятности, пренебрегая действительными перемещениями энергии, то можно будет правильно определить в каждой точке средние значения сил взаимодействия между излучением и материей. Следуя электромагнитной теории (в согласии с этой точкой зрения находится также принцип соответствия Бора), я склонен предположить, что для материального атома вероятность поглощения или рассеяния светового кванта определяется геометрической суммой каких-либо из векторов, определяющих сталкивающиеся с этим атомом фазовые волны. Последнее предположение в действительности полностью аналогично гипотезе, принимаемой в электромагнитной теории, где интенсивность наблюдаемого света связывается с величиной равнодействующей электрического вектора. Так, в эксперименте Винера фотографическое действие происходит лишь на узловых плоскостях электрического вектора согласно электромагнитной теории магнитная энергия света не является наблюдаемой. [c.637]

Равновесное значение О. о. устанавливается в процессе конкуренции ориентирующего действия света, про-порц. произведению интенсивности света на вероятность поглощения, и процессов дезориентации при межатомных столкновениях и при столкновениях ориентиров, атомов со стенками сосуда. Для атомов, угл. момент к-рых имеет чисто спиновую природу (5-состояние), сечения дезориентирующих столкновений с частицами без спинового момента оказываются очень малыми (менее см для инертных газов). На этом основано [c.440]

В случае линейной спектроскопии интенсивность возбуждающего света мала и вероятность вынужденных переходов заметно меньше спонтанных, описьшаемых константой 1/Ti. Тогда в первом неисчезающем приближении по приходим к такой простой формуле р (Д, оо) = k (Д), т. е. полный двухфотонный коррелятор совпадает с вероятностью поглощения в единицу времени фотона хромофором, взаимодействующим с фононами и туннелонами. Функция k A) определяет, очевидно, форму полосы поглощения при условии, что падающий на образец свет не очень интенсивен. [c.96]

Ti TiA + (MTiY т. е. коррелятор пропорционален вероятности поглощения света в единицу времени. Эта вероятность описывается лоренцианом с полушириной [c.106]

Она построена на основе системы уровней, изображенной на рисунках 3.3 и 5.9, и очень похожа на систему (8.15), так как использует те же обозначения для релаксационных констант. Имеется лишь два отличия. Во-первых, мы приняли во внимание, что вероятности поглощения k и вынужденного испускания фотона не выражаются только лоренцианом, а учитывают как БФЛ, так и ФК, и поэтому являются различными функциями частоты выжигающего лазера. Эти функции описываются формулами (10.2). Во-вторых, мы приняли во внимание возможность превращения молекулы в фотопродукт. Вероятность такого превращения в единицу времени обозначим буквой Q. Согласно нашей модели, изображенной на рис. 5.9, такое фотохимическое превращение происходит в триплетном состоянии молекулы. Учитывая, что в триплетном состоянии молекула существует много дольше, чем в возбужденном синглетном состоянии, это предположение относительно канала, по которому происходит фотохимическая реакция, весьма правдоподобно. В некоторых случаях оно подтверждено экспериментом. [c.178]

При составлении таблиц физических свойств всегда приходится сталкиваться с трудностью выбора наиболее вероятного и точного значения из ряда приводимых значений, которые во многих случаях совпадают с точностью только до одного порядка. Такой выбор еще более затрудняется, когда приходится иметь депо с металлами, которые получить в чистом виде обычно труднее, чем большинство соединений или неметаллических элементов, что обусловлено многими факторами. Бапьшая часть металлов при обычных температурах находится в твердом состоянии и не растворима в обычных растворителях. Таким образом, они не поддаются очистке и обработке теми способами, которые применимы к многим другим материалам. Данные о физических свойствах металлов в жидком и газообразном состоянии часто очень трудно определить из-за технологических проблем, связанных с работой при высоких температурах, и необходимости сохранения высокой степени чистоты металлов. Задача выбора пoдxoдяп eгo материала для тиглей усложняется повышением химической активности по мере нагревання, что увеличивает вероятность поглощения загрязняющих примесей металлом в жидком или газообразном состоянии. [c.29]

В корпусе, рассчитанном на высокое давление, тепловыделение на единицу поверхности равно 1у. В тонком корпусе оно находится как разность /у для внутренней и наружной поверхностей. К энергии у-квантов, приходящих из активной зоны, добавляется энергия у-квантов, возникающих при поглощении тепловых нейтронов в отражателе и самом корпусе. В последнем случае надо рассчитывать вероятность поглощения испущенного у-квата в плоских слоях корпуса. Для оценки этой — вероятности вместо (2.8) можно воспользоваться формулами [c.188]

Многие современные физические методы исследования металлов основаны на изучении взаимодействия объекта с каким-либо видом электромагнитных волн. Помимо классических (оптических, рентгеновских и электронно-микроскопических) методов, используются ядерный магнитный и электронный парамагнитный резонанс [1] методы исследования поверхности (Оже-электронная спектроскопия и дифракция медленных электронов) электронная спектроскопия для химического анализа ионный микрозонд [2] и др. Во всех случаях изучается поглощение. рассеяние падающих или испускание вторичных электромагнитных волн (или пучка электронов, ионов) частицами исследуемой системы. При некоторых энергиях падающего излучения, совпадающих с энергиями соответствующих переходов в системе, интенсивность эффекта возрастает — такие методы являются резонансными. В частности, резонанс укван-тов на атомных ядрах заключается в резком возрастании вероятности поглощения (или рассеяния) у-квантов с энергией, соответствующей возбуждению ядерных переходов. [c.161]

В квантовомеханическом подходе эта синусоидальная во времени энергия взаимодействия рассматривается как синусоидальный во времени гамильтониан взаимодействия который затем вводится в нестационарное уравнение Шрёдингера. Поскольку (О (оо, этот гамильтониан взаимодействия приводит к переходу между двумя уровнями атома. Прежде чем получить окончательный результат, сделаем еще три предположения 1) длина волны падающего излучения много больше размеров атома (электродипольное приближение) 2) волна взаимодействует с атомом в течение очень длительного времени 3) вероятность перехода мала, так что можно пользоваться методами теории возмущений (нестационарной теорией возмущений), С учетом всех этих предположений окончательное выражение для вероятности поглощения запишется в виде [c.35]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...