Частные случаи движения точки

Частные случаи движения точки [c.121]

НЕКОТОРЫЕ ЧАСТНЫЕ СЛУЧАИ ДВИЖЕНИЯ ТОЧКИ [c.110]

Пользуясь полученными результатами, рассмотрим некоторые частные случаи движения точки. [c.110]

В частном случае движения точки по окружности (или по дуге окружности) радиус кривизны траектории во всех ее точках постоянный [c.206]

ЧАСТНЫЕ СЛУЧАИ ДВИЖЕНИЯ ТОЧКИ. [c.91]

Рассмотрим частные случаи движения точки, когда одно или оба слагаемых а равны нулю либо сохраняют отличное от нуля постоянное значение. [c.91]

В дальнейшем будет рассмотрен способ получения первых интегралов дифференциальных уравнений движения точки из так называемых общих теорем динамики в некоторых частных случаях движения точки. [c.234]

В частном случае движения точки в плоскости хОу вновь получаем ф = ф = О, os ф = 1 и выражение нормального ускорения приобретает вид (68)1 [c.194]

Некоторые частные случаи движения точки. Отметим здесь некоторые частные случаи движения точки, вытекающие из формулы (10). [c.261]

Рассмотрим некоторые частные случаи движения точки. [c.269]

Некоторые частные случаи движения точки. Пользуясь полученными результатами, рассмотрим некоторые частные случаи движения точки. [c.158]

Законы Ньютона. Принцип относительности Галилея. Дифференциальное уравнение движения точки в инерциальной системе отсчета. Две задачи динамики точки. Начальные условия. Первые интегралы уравнений движения точки. Частные случаи движения точки, допускающие сведение интегрирования уравнений движения к квадратурам. [c.33]

I 9.7, Частные случаи движения точки [c.143]

Рассмотрим теперь некоторые частные случаи движения звеньев механизма. Если звено движется поступательно с некоторым ускорением, то его сила инерции Fa равна [c.240]

В частном случае, когда точка М движется по прямой под действием постоянной силы F, направленной по той же прямой в сторону движения или против движения, то соответственно имеем [c.297]

В частном случае, если точка движется в плоскости, закон движения точки выражается двумя уравнениями [c.86]

Совокупность динамических и кинематических уравнений Эйлера является системой шести нелинейных дифференциальных уравнений первого порядка относительно ф, гр, 0 и сот,, со . При заданном моменте внешних сил М и известных начальных условиях определение движения тела сводится к указанной системе дифференциальных уравнений. В общем виде эта задача не решена. Однако несколько частных случаев движения тела около неподвижной точки всесторонне исследованы и уравнения их проинтегрированы. Среди них наиболее простой и широко применяемый в технике случай движения симметричного гироскопа, для которого А = В. [c.180]

Теперь перейдем к рассмотрению четырех частных случаев движения твердого тела 1) вращение вокруг неподвижной оси, 2) плоское движение, 3) вращение вокруг свободных осей, 4) особый случай движения тела с одной неподвижной точкой (гироскопы). [c.150]

Краткий обзор некоторых частных случаев движения твердого тела около закрепленной точки [c.454]

Следовательно, равенство (IV.136) является частной формой теоремы о сложении скоростей, пригодной для определения относительной скорости при рассматриваемом частном случае переносного движения системы координат О х у г и частного случая движения точки, т. е. движения при фиксированных координатах у, 2, у, г. Можно показать, что из соотношения (IV. 136) вытекает невозможность существования скорости, большей чем скорость с. На этом не будем останавливаться. [c.521]

В 1.35 было установлено, что в общем случае движения точки ее скорость изменяется как по модулю а 0), так и по направлению (а =7 0). Рассмотрим теперь несколько частных случаев. [c.100]

Уравнения движения свободного твердого тела в общем случае его движения. Рассмотрев частные случаи движения твердого тела, перейдем к изучению самого общего случая движения свободного твердого тела, т. е. такого тела, которое может совершать любое перемещение в пространстве. Пусть данное свободное твердое тело каким-то [c.394]

Поэтому возможны некоторые частные случаи движения границы. Например, при ф = 45°, если дислокации X Б части кристалла СЕА скользят вправо, а в части СВА дислокации (— скользят вверх на одинаковое расстояние, то вся граница смещается вправо чистым скольжением. [c.170]

Этот закон может быть выражен еще так материальная точка, предоставленная самой себе, сохраняет свою скорость по величине и направлению она совершает относительно неподвижных осей прямолинейное равномерное движение в частном случае движения может и не быть. Этот закон известен под названием закона инерции. [c.87]

Для различных частных случаев движения точки получим для равномерного прямолинейного и криволинейного движения, т. е. при Vx — onst [c.109]

Рассмотренные частные случаи движения точки показывают, что касательное ускорение точки характеризует изменение ее скорости по численному значению, нормальное же ускорение характеризует иэменение скорости точки по направлению. [c.185]

Раздел механики, занимающийся изучением движения матери-алшых тел без учета их масс и действующих на них сил, называется кинематикой. Изучая и классифицируя движение тел, кинематика может ответить на вопросы — как и куда движется тело и где оно может оказаться в определенный момент времени. Как известно, в природе нет абсолютного покоя движение — основная форма существования всего материального мира, покой и равновесие — частные случаи движения. Вокруг себя мы постоянно наблюдаем движущиеся тела мимо нас проходят люди, проезжают автомобили, над нами пролетают самолеты, птицы... Сами мы живем на Земле, которая, вращаясь около собственной оси, движется вокруг Солнца и т. д. Но движение одного и того же тела различными людьми часто воспринимается не одинаково, а в зависимости от места наблюдения. Если, например, один из них наблюдает за движением автомобиля стоя у дороги, а второй видит его из окна движущего автобуса, то их выводы о движении автомобиля могут не совпадать. Чтобы результаты наблюдений за движением тел были сравнимыми. [c.81]

Подчеркнем, что в правой части равенства (1.1 ЮЬ) стоит сумма работ как внешних, так и внутренних сил. То, что в общем случае сумма работ внутренних сил может отличаться от нуля, вытекает из рассмотрения даже простейших частных случаев движения системы. Например, рассмотрим движение системы, состоящей из двух матерпа.льных точек, взаимодействующих между собой (притягивающихся или отталкивающихся). Допустим, что одна точка неподвижна. В этом случае работа приложенной к ней внутренней силы всегда равна нулю. Работа внутренней силы, приложенной ко второй точке, будет отлична от нуля, если расстояние между указанными точками изменяется. Следовательно, в этом случае сумма работ внутренних сил, приложенных к точкам системы, отлична от нуля. [c.92]

С некоторой поправкой на неоднородность поля тяготении, малой в сравнительно ограниченных областях наблюдения явления невесомости (кабина самолета или ракеты), можно считать, что действия полей сил инерции и тяготения в данной области наблюдения уравновешиваются. Неинерциальную систему отсчета, движущуюся поступательно с общим для всех ее точек ускорением, равным ускорению данной движущейся точки по отношению к абсолютной, а также галилеевым системам отсчета, называют сопутствующей системой отсчета. В сопутствующей системе материальная точка находится в состоянии безразличного равновесия. В частном случае движения в поле тяготения в сопутствующей системе, связанной с кабиной самолета или космического корабля, наблюдается состояние неве сомости. [c.427]

Рассмотрим, иекотарые частные случаи движения звеньев механизма. Если звена движется поступательно, то его угловое ускорение е = О и следовательно, момент М пары сил инерции будет равен нулю и все силы, инерции его материальных точек приводятся к одной результирующей силе линия действия которой проходит через цеитр. тяжести 5. звена. При равномерном и прямолинейном движении звена сила инерции При неравномерном вращении звена вокруг оси, проходящей через его. центр, тяжести S, сила инерции Р = О, а момент пары сил инерции Л1 = = - JsE. [c.343]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...