Изотропный твердый материал

ИЗОТРОПНЫЙ ТВЕРДЫЙ МАТЕРИАЛ 99 [c.99]

Выплавляемые модельные составы с твердыми наполнителями (табл. 14.3) в сущности представляют собой изотропный композиционный материал с пластичной матрицей и распределенными в ней частицами твердого порошка (наполнителя). В данном случае имеется возможность формирования необходимых свойств модельного материала за счет количественного и качественного изменения составов наполнителя и матрицы. Это позволяет использовать указанные модельные составы в производстве литых лопаток газотурбинных двигателей. [c.329]

Изотропное твердое тело — это, конечно, материал, который одновременно тверд и изотропен. Оба эти качества были опре-делены в терминах существования некоторых специальных отсчетных конфигураций, каждую из которых мы назвали неискаженной . Будем обозначать через х ту из них, которая используется при установлении изотропности , а через х — ту, которая используется при определении твердости , так что [c.192]

Пусть скелет выполнен из твердого материала и его плотность ра и объемный модуль Аа известны. Скелет имеет изотропную пористость Ф и изотропную проницаемость х. Пустой скелет представляет изотропную упругую среду со средней плотностью р, средний модуль плоского сжатия М и средний модуль сдвига [а [c.107]

Материал пластического слоя считается идеальным жесткопластическим и удовлетворяет обычным в таких случаях предположениям [3]. Более твердый материал трубы работает упруго, а при значительных напряжениях также вовлекается в пластическую деформацию, но имеет более высокий предел текучести [1]. Полученные на этой основе результаты можно распространять на упрочняемые материалы, если упрочнение носит изотропный характер, приняв в условии полной пластичности Мизеса в качестве постоянной к временное сопротивление (как известно [3], условие Мизеса для упрочняемых материалов точнее, чем условие Треска, описывает реальную ситуацию). В плоскости сечения, ортогональной оси трубы, НДС пластической среды (мягкого шва, мягкой прослойки в зоне термического влияния околошовной области) при плоской деформации описывается, как известно, системой уравнений (в декартовых координатах) [c.122]

Материал кольцеобразного пластического слоя считается упрочняемым, изотропным, удовлетворяющим условию пластичности Мизеса, в котором в качестве постоянной к принято временное сопротивление. Более твердый материал трубы работает упруго, а при значительных осевых напряжениях также вовлекается в пластическую деформацию, но имеет более высокий предел текучести. НДС определяется системой уравнений, которая в цилиндрической системе координат г, (р,т, как известно, имеет вид [c.151]

Основной гипотезой, на которой базируется сопротивление материалов, является гипотеза непрерывности (сплошности) материала твердого тела, согласно которой тело рассматривается как сплошная среда. Предполагаем также, что твердое тело изотропно и однородно, т. е. механические свойства во всех направлениях одинаковы и не меняются при переходе от одной точки тела к другой. [c.173]

Из (37) следует, что в отличие от изотропного материала (для которого = 32в — 0) равномерно распределенные касательные напряжения вызывают нормальные деформации. Перемещения имеют вид (составляющие, соответствующие смещениям системы как твердого тела, приняты равными нулю) [c.25]

Абсолютная величина масштаба, которому соответствует наличие макроскопической трещины, подвержена разнообразным интерпретациям. Тем не менее с физической точки зрения описанные выше классы отличаются лишь степенью идеализации и уровнем рассмотрения. В целях установления взаимосвязи результатов исследований по определению механических характеристик материала рассмотрим основы общего баланса энергии — подхода, пригодного для описания разрушения любых твердых тел анизотропных и изотропных, однородных и неоднородных. Характеристики локальной прочности будут рассмотрены с точки зрения механики сплошной среды. Ряд теорий, на которых мы остановимся. [c.207]

Отсюда заключаем, что система (3.27) характеризует наиболее общее напряженное состояние изотропного материала (эластичная жидкость или вязкоупругое твердое тело, определяемые ниже, в главе 4) при его установившемся сдвиговом движении пли при произвольном нестационарном одномерном сдвиговом течении. [c.91]

Следует поэтому ожидать, что уравнения (4.2) для идеально упругого твердого тела будут включать в себя переменные формы Y t) и у ( о), но не будут содержать временных производных и интегралов и величин переменных формы, отвечающих состояниям, отличным от текущего состояния t и ненапряженного состояния t , к которому материал должен вернуться, как только напряжение станет изотропным. Производные по времени и временные интегралы от переменных формы, как можно ожидать, будут характеризовать задержку упругого восстановления. Поэтому они могут появиться в уравнениях вязкоупругого тела. [c.99]

Более того, кинетическая теория и ее обобщение на высокоэластические жидкости (глава 6) представляется единственной молекулярной теорией для полимерных систем (и возможно также для любых систем), которая развита настолько, что позволяет получать полные реологические уравнения состояния в форме, пригодной для приложения к любому типу истории деформации, не ограниченному малыми деформациями и малыми скоростями деформации. В главе 8 будет показано исключительное разнообразие возможных форм реологических уравнений состояния для изотропных упругих жидкостей и твердых тел, отличных от идеально упругих веществ. Поэтому маловероятно, чтобы корректные уравнения для любого заданного материала можно было бы определить на основании только лишь результатов опытов. Любая молекулярная теория, позволяющая сделать предпочтительный выбор одной формы уравнения перед другой, может оказаться ценной. [c.112]

В допущении гауссовой сетки из кинетической теории следует, что этот материал должен быть изотропным, идеально упругим твердым телом с реологическим уравнением состояния [c.121]

Здесь S — величина простого (прямолинейного) сдвига, на котором основывался вывод уравнения (8.20). Она равна величине сдвига (криволинейного) на краю пластины в опытах закручивания. Законченность такого утверждения можно обосновать с помощью условии (9.5), при замене G на s. Равенства (9.5) справедливы для изотропного абсолютно упругого твердого тела, потому что в уравнение (8.14) не входит пространственный градиент переменных формы, и, следовательно, для такого материала прямолинейный сдвиг эквивалентен криволинейному. [c.321]

Из твердых веществ алюминий обладает малым сечением захвата для тепловых нейтронов. Однако он является плохим замедлителем и вследствие этого в тепловом реакторе должны применяться возможно меньшие его количества. Лучшим из материалов, являющихся одновременно хорошими замедлителями, представляется бериллий. Графит—также хороший замедлитель, и оба эти материала обладают довольно высокой теплопроводностью. Вследствие слоистой структуры графита, нет уверенности в том, что теплопроводность изотропна. [c.289]

В работах авторов [2-4, 26] рассматривается процесс консолидации двухфазного линейно-деформируемого изотропного пористого слоя, описываемый уравнениями Био в форме [16] с учетом сжимаемости поровой жидкости и материала твердой фазы [c.569]

С1 =7з (1+ /)(1+2г ) /—пористость, 0 ,02, С3 — соответственно, модули объемного сжатия скелета, однородного изотропного материала твердой фазы и поровой жидкости с учетом растворенного в ней газа. [c.570]

До сих пор мы классифицировали материалы по их агрегатному состоянию и в зависимости от их поведения при различных напряженных состояниях относили их либо к твердым , либо к жидким . Теперь мы примем другой критерий классификации— критерий их внутренней структуры. По Г. Тамману ), следует отличать анизотропное состояние материи от изотропного. Элементарные частицы материи (атомы, ионы, молекулы), из которых в соответствии с современными взглядами физики состоят все материалы, расположены в случае анизотропного состояния в определенном правильном геометрическом порядке, в случае же изотропного—в беспорядке, В первом из этих состояний находятся кристаллы и кристаллические материалы, а во втором—газы, жидкости и аморфные (твердые или жидкие) материалы. [c.51]

Массовые силы следует рассматривать как заданные внешние силы поверхностные же силы зависят от скорости, с которой жидкость деформируется в рассматриваемом поле скоростей. Совокупность сил определяет напряженное состояние тела. Для дальнейшего нам необходимо знать связь между напряженным состоянием и скоростью деформации тела. Эта связь может быть установлена всегда только эмпирически. Мы ограничимся рассмотрением только изотропной ньютоновской жидкости, для которой можно принять, что указанная связь линейная. Все газы, а также многие жидкости рассматриваемые в теории пограничного слоя (в частности — вода), принадлежат к этому классу. Жидкость называется изотропной, если связь между составляющими напряженного состояния и составляющими скорости деформации одинакова во всех Направлениях. Жидкость называют ньютоновской, если для нее указанная связь линейна и жидкость подчиняется закону трения Стокса. В случае изотропного упругого твердого тела эксперимент показывает, что напряженное состояние зависит от величины самой деформации. Большая часть инженерных материалов подчиняется линейному закону Гука, который в известной мере аналогичен закону трения Стокса. А именно, в то время как связь между напряженным и деформированным состояниями в изотропном упругом теле содержит в себе две постоянные, характеризующие свойства рассматриваемого материала (например, модуль упругости и коэффициент Пуассона), связь между напряженным состоянием и скоростью деформации в изотропной ньютоновской жидкости содержит только одну-единственную постоянную (коэффициент вязкости р.), правда, до тех только пор, пока внутри жидкости не возникают явления релаксации, о чем будет сказано в 5 настоящей главы, [c.56]

Выше мы рассмат вали изотропные твердые q)eды, которые описываются (в приближении квадратичной нелинейности) уравнениями пятиконстантной теории упругости. Однако дпя многах упругих мате жалов зксперименты свидетельствуют о наличии гораздо более сложных нелинейно-дисперсионных свойств. В нашу задачу не входит деталыюе изучение микромеханизмов, ответственных за подобные аномалии, а нередко зти механизмы и не вполне ясны. Как правило, они связаны с теми или иными нарушениями структуры материала дислокащ1ями, микротрещинами, зернистостью и т.д. пористая среда, рассмотренная вьпие, относится, в сущности, к тому же классу. [c.28]

В данной части, написанной в основном по материалам монографии [7] (со ссылками на все необходимые литературные первоисточники), описываются методы возбуждения (приед1а), свойства и характеристики рэлеевских волн в изотропных твердых телах. Это сделано по двум соображениям. Во-первых, рэлеевские волны в изотропных твердых телах являются основным и наиболее широко используемым на практике типом звуковых поверхностных волн в твердых телах. Во-вторых, материал имеет достаточно общий характер, поскольку качествепно все описапыые здесь результаты распространяются и на случай волл рэлеевского типа в кристаллах. [c.97]

Например, тверд материал, для которого <= 1, —I). Такой материал называется триклинньш он представляет собой пример кристаллического твердого тела в классическом смысле слова. Все классические кристаллографические группы, если их дополнить так, чтобы они включали преобразование — 1, соответствуют твердым телам. То же относится и к группам, определяющим трансверсально изотропные и ортотропные материалы, и ко многим другим. [c.192]

Материал изотропен в том и то.нько в том случае, когда он представляет собой либо жидкость, либо изотропное твердое тело. [c.197]

Результат этого упражнения также имеет большое значение для теории. Во-первых, он показывает, что при малых кручениях растяжение пропорционально квадрату угла закручивания. Во-вторых, было много попыток вычислить величину эффекта Пойнтинга, используя частные и необоснованные предположения, в рамках понятий теории упругости при бесконечно малых деформациях. В этой теории для изотропных несжимаемых материалов существует, однако, один-единственный модуль упругости, а именно ц. Точный и общий результат (12) показывает, что любая такая попытка безусловно обречена на провал, поскольку необходим не один модуль, а два, ц и 3-1(1) Таким образом, невозможно правильно описать эффект Пойн тинга, не выходя за рамки теории бесконечно малых деформа ций. В-третьих, (12) предсказывает, что кручение твердого ци линдра из несжимаемого изотропного упругого материала при водит к удлинению, еслиЗ-1 (1)<ц., и укорочению, если Э 1(1)> > ц.. Эксперименты по однородным деформациям резиновых полосок дают значения 3 1(1,П), отрицательные для всех значений I и II. Поэтому мы ожидаем, что цилиндры из тех же самых резин, всегда будут удлиняться при кручении так и происходит, что и наблюдал Пойнтинг в 1913 г. [c.289]

До сих пор мы ограничивались рассмотрением волн в изотропных средах. Многие изверженные породы, а также некоторые карбонаты и песчаники не проявляют явных свойств, характеризующих направленность, и поэтому ведут себя так же, как изотропные твердые тела. Однако для большинства глинистых и некоторых других отложений характерны плоскости кливажа либо ориентация зерен в образцах размером I см . Эти свойства направленности могут проявляться и в мощном слое с большим латеральным протяжением, если предположить, что порода рассматривается как однородная, но анизотропная твердая среда. Было показано, что многие толщи Земли, состоящие из многочисленных тонких осадочных слоев, когда через них распространяются низкочастотные сейсмические волны, ведут себя как однородные, но анизотропные среды [165]. Под влиянием веса вышележащих пород свойства глубоко-залегающих отложений могут обладать симметрией относительно вертикали. Материал с такой осью симметрии был назван поперечно-изотропным [95, 149]. Плоские волны внутр/ такой твердой среды были подробно рассмотрены Рудцким [135], а поверхностные и объемные волны изучались Стоунли [149]. Другие авторы в последнее время занимались проблемами изучения волн от локализованного источника в поперечно-изотропной среде. Эта проблема будет рассмотрена в разделе, посвященном сейсмическим источникам. Ниже изучается свойство плоских волн, распространяющихся в безграничной поперечно-изотропной среде. [c.46]

Чтобы установить роль потоков флюида в поведении пористой породы, в теории Био скелет не обязательно считать изотропным и упругим. В связи с этим уместно отметить работу, где исследованы флюидоиасыщенные среды, в которых пустой скелет ведет себя как изотропное почти упругое тело [148]. Для такой среды константы. М и j, з еняются комплексными константами, чьи мнимые части М и х малы и не зависят от частоты. Твердый материал сам по себе является чисто упругим (в частности, параметр Ле является вещественным). Вязкость флюида бралась в виде комплексной функции частоты, как и при выводе уравнения (4.41). Решение модифицированного дисперсионного уравнения для плоской волны в безграничной среде дает скорость и затухание продольных волн. Полученное решение позволяет сделать общее заключение, что поглощение, обусловленное свойствами скелета, преобладает на низких частотах, а поглощение, обусловленное течением флюида, — на высоких. В частности, в рыхлом песке поведение флюида контролирует поглощение волн на частоте 1кГц, причем поглощение в скелете доминирует на тех же частотах, что и в тонкозернистых осадках. Таким образом, граница между высокими и низкими частотами может варьировать в широких пределах, от сотен герц до сотен килогерц. Авторы работы [148]. сделали вывод, что опубликованные данные по затуханию волн в осадках океанического дна находятся в согласии с модифицированной теорией Био, включающей параметр Q, характеризующий потери энергии в скелете. [c.115]

В механике деформируемого твердого тела материал называется однородным, если он имеет одинаковые свойства во всех материальных точках. Материал считается изотропным по отно-щению к некоторому свойству, если это свойство в данной материальной точке одинаково по всем направлениям. Материал считается анизотропным по отношению к тем свойствам, которые зависят от направления. [c.25]

Пьезокерамические материалы являются поликристалличе-скими твердыми растворами титаната бария, цирконата тита-ната свинца и т. д., которые в исходном состоянии являются изотропными диэлектриками и не обладают пьезоэлектрическими свойствами. Такие текстуры будут обладать пьезоэффек-том в результате предварительной поляризации, которая осуществляется под действием сильного внешнего электрического поля при температуре ниже точки Кюри. Электрическое поле приводит к переориентации доменов в текстуре в направлении вдоль силовых линий поля, а предварительная поляризация появляется при снятии поля и охлаждении материала. Следует отметить, что направление поляризации является для поляризованной керамики осью симметрии бесконечного порядка, а пьезоэлектрические свойства будут наблюдаться в текстурах, принадлежащих группам симметрии оо, оот, оо2. [c.236]

Гл. 14, посвященная теории дислокаций, ни в какой мере не относится к физике твердого тепа, где эта теория находит приложения. Это — иллюстрация методов теории упругости, дислокации предполагаются помещенными в однородную изотропную сплонгную среду. Автор предвидит возможную критику его за то, что материал, помещенный в этой главе, соответствует состоянию теории примерно в 50-х годах. Но в теории упругих дислокаций после этого сделано не так уж много. Автору пришлось решительно противостоять соблазну изложить здесь континуальную теорию дислокаций, это завело бы его, пожалуй, слишком далеко. [c.14]

В основе термодинамического подхода к изнашиванию и разрушению твердых тел лежит энергетическая аналогия механического (при деформации) и термодинамического (при плавлении и сублимации) разрушения тел. Энергия, затраченная на деформирование и разрушение твердого тела, сопоставляется с одной из термодинамических характеристик материала (теплотой сублимации, энтальпией в твердом и жидком состоянии, скрытой теплотой плавления). Тело рассматривается как сплошная однородная изотропная среда со статистически равномерно распределенными структурными элементами. Пластическое деформирование рассматривается как совокупность большого числа микроскопических актов атомно-молекулярных перефуппировок, связанных с генерированием источников деформации (дислокаций). Разрушение материала происходит тогда, когда плотность дефектов и повреждений [c.112]

Проводниковые материалы представляют собой металлы и сплавы. Металлы имеют кристаллическое строение. Однако основное свойство кристаллического тела — анизотропность — не наблюдается у металлов. В период охлаждения металла одновременно зарождается большое количество элементарных кристаллов, образуются кристаллиты (зерна), которые в своем росте вступают в соприкосновение друг с другом и приобретают неправильные очертания. Кристаллиты приближаются по своим свойствам к изотропным телам. Высокая тепло-и электропроводность металлов объясняется большой концентрацией свободных электронов, не принадлежащих отдельным атомам. При отсутствии электрического поля равновероятны все направления теплового движения электронов в металле. Под воздействием электрического поля в движении электронов появляется преимущественное направление. При этом, однако, составляющая скорости электрона вдоль этого направления в среднем невелика, благодаря рассеянию на узлах решетки, Рассеяние электронов возрастает при уведичении степени искажения решетки. Даже незначительное содержание примесей, таких как марганец, кремний, вызывает сильное снижение проводимости меди. Другой причиной снижения проводимости металла или сплава может явиться наклеп— т. е. волочение, штамповка и т. п. Твердотянутая проволока имеет более низкую проводимость, чем мягкая, отожженная. При отжиге происходит рекристаллизация металла, сопровождающаяся повышением проводимости. Ее величина приближается к первоначальной благодаря восстановлению правильной формы кристаллической решетки. Во многих случаях желательно получение проводникового материала с низкой проводимостью такими свойствами обладают сплавы — твердые растворы двух типов. Твердыми растворами замещения называют такие, в которых атомы одного из компонентов сплава замещают в кристаллической решетке второго компонента часть его атомов. В твердых растворах внедрения атомы одного из компонентов сплава размещаются в пространстве между атомами второго, расположенными в узлах кристаллической решетки. Если атомы первого и второго компонентов сплава близки по размерам и строению электронных оболочек [c.272]

Простейшие слоистые материалы состоят из связанных гомогенных изотропных пластин. При изготовлении этих материалов слабые плоскости можно располагать благоприятным образом — так, чтобы обеспечить высокую вязкость разрушения композита. Рассмотрим идеализированный слоистый материал, изображенный на рис. 25. Поле напряжений перед трещиной задается уравнением (2). На небольшом расстоянии перед вершиной трещины развиваются поперечные растягивающие напряжения 0 . Они, в сочетании со сдвиговыми напряжениями Хху (возникающими при любых зиачениях угла 0, кроме 0=0°), могут вызвать межслоевое разрушение. Маккартни и др. [24] изучали сопротивление развитию трещины слоистого материала из высокопрочной стали (203 кГ/мм ) для случаев низкой, средней и высокой прочности связи. Связь низкой прочности (3,5—7,0 кГ/мм ) обеспечивали с помощью эпоксидных смол, а также оловянного и свинцово-оловянного припоя, связь средней прочности (38—60 кГ/мм )—с помощью серебряного припоя, а высокопрочную связь (140 кГ/мм ) — путем диффузионной сварки слоев. Во всех случаях при испытании на ударную вязкость по Шарпи образцы разрушались лишь до первой плоскости соединения слоев. Остальная часть образца сильно деформировалась и расслаивалась по той же поверхности раздела, но не разрушалась. Сходные результаты получил и Эмбе-ри с сотр. [9]. Если прочность связи уступает прочности листов, то происходит торможение трещины. Ляйхтер [23], однако, установил, что охрупчивающая фаза, возникающая при использовании некоторых твердых припоев, может существенно снизить вязкость разрушения. [c.296]

Характерными особенностями ВТГР наряду с применением гелия являются использование графита в качестве замедлителя, отражателя и основного конструкционного материала активной зоны и применение в качестве ядерного топлива микро-твэлов — сферических кернов диаметром менее 1 мм из оксидов или карбидов урана с защитным покрытием из высокотемпературных материалов пироуглерода и карбида кремния. Многослойные покрытия из этих материалов, нанесенные на сферические керны, способны удержать внутри керна газообразные и твердые продукты деления при рабочих температурах до 1600 °С. Микротвэлы имеют также специальный пористый слой из изотропного пироуглерода, нанесенный на керн и служащий объемом для сбора газообразных продуктов деления. [c.173]

Если в направлении материал однороден и Т — Го = 0, т. е. твердое тело находится в изотермических условиях, то (<3ll /(3xi)expi = 0. С другой стороны, рассмотрим в качестве примера изотропный линейно-упругий материал при неоднородном распределении температуры Q Xk), характеристики которого также неоднородны. В этом случае [c.137]

В наших рассуждениях предполагалось, что напряжения (или экстранапряжения) в состоянии t определены формой материала в двух состояниях to, t простого сдвига. Следовательно, проведенное доказательство справедливо для любого изотропного идеально упругого твердого тела (определение его будет дано в главе 4). Нетрудно, однако, обобщить его на любой изотропный материал, напряжение которого или экстранапряжение в состоянии t определено заданием формы материала для произвольного числа состояний, связанных с состоянием t посредством простых сдвигов с общими сдвигающими плоскостями и общими линиями сдвига. Вся эта совокупность деформаций (история) в состоянии t будет обладать той же симметрией (по отношению к повороту на 180° вокруг оси вз), что и одиночный простой сдвиг to— t. [c.91]

Одинаковость коэффициентов при (ei) , ( 2) и (eg)2 в формуле (4.31) достигнута в теории Джемса за счет дополнительного допущения об изотропности в среднем ненапряженного состояния Это допущение, однако, не является необходимым, Лoдж[ ] показал, что материал со структурой гауссовой сетки обязательно окажется изотропным упругим твердым телом. Упругость такого тела будет идеальной в силу того допущения, что тепловое движение цепи в сетке происходит настолько быстро по сравнению со скоростью формоизменения материала в опыте, что время достижения термодинамического равновесия для заданной формы будет пренебрежимо мало. [c.117]

Здесь т — масса материала в объеме о, а п и /з даются формулами (1.22) и (8.2). Таким образом, компоненты напряжения в изотропном абсолютно упругом твердом теле определяются уравнением (8.1), где коэффициенты А, В, С — функции инвариантов деформаций /ь /2, /з, температуры и плотности mjva в ненапряжен-ногл состоянии ta. [c.209]

СТЕКЛО (неорганическое) — материал, получаемый при остывании не-металлич. расплава в виде аморфного, изотропного, хрупкого, в той или иной степени прозрачного тела, обладающий в результате постепевного увеличения вязкости механич. св-вами твердых тел. Процесс перехода расплава из жидкого состояния в твердое стеклообразное должен быть обратимым. [c.250]

При решении конкретных задач при конечных деформациях считается, что эластомер однородный изотропный материал. Это связано в основном с имеюш,имся у исследователя для решения задачи математическим (программным) обеспечением. По реальные эластомеры это сложные микрокомпозиты ). Основой эластомера являются хаотически переплетенные цепи (макромолекулы), сшитые (после процесса вулканизации) в трехмерные сетки. Причем макромолекулы имеют различные длины и жесткости. В процессе деформирования макромолекулы образуют надмолекулярные и надсегментные ) образования, которые могут самопроизвольно неожиданно разрушаться в процессе деформирования, могут образовываться зоны кристаллизации. То есть структура эластомера и слабо регулярна, и изменяется в процессе деформирования. П хотя исследование структуры материала не является задачей механики деформируемого твердого тела, но, используя подробный материаловедческий анализ [15, 17, 18, 65], можно делать некоторые предположения о приближенных моделях для описания деформирования и разрушения эластомеров в рамках механики деформируемого твердого тела. [c.325]

Когда амплитуда волны напряжения достаточно велика, для наблюдения прохождения волн напряжения можно использовать фото-упругие свойства прозрачного твердого тела. Идея этого метода основана на том, что многие прозрачные твердые тела в напряженном состоянии перестают быть оптически изотропными и становятся двоякопреломляющими, т. е. значение коэффициента преломления в этих телах зависит от плоскости поляризации падающего света. Если образец в форме пластинки напряжен, то в каждой его точке обнаруживаются два взаимно перпендикулярных направления поляризации с наибольшим и наименьшим значениями коэффициентов преломления. Эти два направления параллельны пластинке и совпадают с направлениями, в которых нормальные компоненты напряжения в точке имеют соответственно максимальное и минимальное значения 1). Далее, для большинства тел найдено, что вплоть до предела упругости разность между экстремальными значениями коэффициента преломления пропорциональна алгебраической разности значений главных напряжений, причем коэффициент пропорциональности — оптикоупругая постоянная — является физической константой материала. Этот результат известен под названием закона Брюстера. [c.137]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...