Сдвиг Линии

При штриховке трех и более смежных сечений следует изменять расстояние между параллельными линиями штриховки или сдвигать линии штриховки одного сечения по отношению к линиям штриховки другого сечения (детали 1-3 на рис. 277,6). [c.144]

Одна н та же деталь в разрезах штрихуется на всех проекциях с наклоном линий в одну и ту же сторону и с равными расстояниями между штрихами. Две сопрягаемые детали в разрезе штрихуют с наклоном линии в разные стороны. Если сопрягаемых деталей больше, то штриховку разнообразят за счет изменения расстояния между штрихами или сдвигом линий штриховки (рис. 11.5). [c.312]

Штриховку смежных сечений наносят для одного сечения вправо, для другого — влево или изменяют расстояние между линиями (рис. 5.54, а), кроме того, применяют сдвиги линий штриховки (рис. 5.54,6). При штриховке в клетку расстояние между линиями штриховки в каждом сечении должно быть разным (рис. 5.55). [c.127]

Для смежных сечений нескольких деталей можно также сдвигать линии штриховки в одном сечении по отношению к другому при одинаковом направлении (штриховка деталей 2 и на рис. 15.15). [c.311]

Оценим отношение сдвига линий (184.9) к ее ширине (184.8). Подставив числовые значения универсальных постоянных, найдем [c.659]

В оптической области спектра эффект отдачи приводит к очень малому сдвигу линии. Тем не менее он может при определенных условиях проявляться в спектральных свойствах излучения оптических квантовых генераторов, и в 1975 г. эти проявления были обнаружены на опыте. [c.659]

Экспериментально наблюдаемая картина расщепления спектральных линий в общем случае обусловлена как сверхтонкой структурой, так и изотопическим сдвигом линий. [c.69]

Линии тяжелого изотопа смещаются в сторону больших частот, что соответствует положительному направлению сдвига линий. Вводя массовое число А и полагая М=М А, где Мр — масса протона, можно записать [c.70]

В сдвиге линий проявляется только часть смещения уровней, обусловленная оптическим электроном. Сдвиг уровней, связанный с электронами атомного остатка, при переходах оптического электрона остается неизменным и поэтому не может быть экспериментально зарегистрирован. Исходя из этого, при расчете сдвига уровней из наблюдаемого сдвига линий его обычно полагают равным нулю. [c.72]

Обработка интерферограммы. Естественный литий состоит из двух изотопов и причем концентрация изотопа в смеси примерно на порядок выше, чем Е1 . Резонансная линия для каждого изотопа состоит из двух компонент тонкой (дублетной) структуры с теоретическим отношением интенсивностей 2 1. Вследствие близкого совпадения величин дублетного расщепления и изотопического сдвига линии длинноволновая компонента изотопа л налагается на коротковолновую компоненту Ы . В результате этого наблюдаемая структура линии состоит из трех компонент. [c.85]

При различии температур источника и поглотителя возникает дополнительный, так называемый температурный сдвиг линии поглощения в результате релятивистского эффекта Доплера второго поряда по а/с [c.1055]

Изотопический сдвиг спектральных линий. Аналогичное положение со сдвигом линий должно наблюдаться у изотопов атома водорода. Изотопами называются элементы, заряд ядра которых одинаков, а массы различны. Иначе говоря, ядра изотопов содержат одинаковое число протонов, но разное число нейтронов. Так как химические свойства элементов определяются строением внешней части электронной оболочки атома, то химические свойства изотопов весьма близки друг к другу, поскольку их электронные оболочки почти идентичны. Важнейшими из изотопов водорода являются дейтерий и тритий. Ядро атома дейтерия, называемое дейтроном, состоит из протона и нейтрона. Ядро атома трития, называемое тритоном, состоит из протона и двух нейтронов. [c.90]

Различие в массах ядер различных изотопов приводит к сдвигу линий друг относительно друга в их спектрах излучения. Этот сдвиг линий называется изотопическим. [c.90]

Анализ приведенных данных показывает, что давление может привести к существенным изменениям диаграмм состояния — сдвигу линий фазовых превращений, появлению новых фаз и фазовых областей, изменению [c.19]

Рассмотрим наряду с этими изменениями размеров тела изменения постоянной решетки металла а , определяемой из рентгенографических экспериментов по сдвигу линий на рентгенограмме металла. Отметим, что из рентгенографических данных получается усредненное по объему значение постоянной решетки, соответствующее некоторому среднему идеальному кристаллу, объем которого изменился только на величину (3,33) [8] (без учета объемных изменений, связанных с переходами атомов между поверхностью тела и его объемом). Следовательно, при появлении вакансий с концентрацией получается относительное изменение постоянной решетки, определяемое формулой (3,35), но без единицы в скобках [c.57]

Тяжелый изотоп водорода подмешан к легкому водороду Н в естественной смеси в отношении примерно 1 5000. Поэтому при наблюдении спектра естественного водорода линии чрезвычайно слабы и могут быть обнаружены лишь при очень больших экспозициях. Для наблюдения линий пользуются смесью, искусственно обогащенной тяжелым изотопом каким-либо способом, например, путем электролиза воды. Сдвиг линий дейтерия обнаружен также на ультрафиолетовых и инфракрасных линиях (серии Лаймана и Пашена В настоящее время известен еще третий, радиоактивный [c.26]

ДАЛЬНЕЙШЕЕ РАЗВИТИЕ ТЕОРИИ РАСШИРЕНИЯ И СДВИГА ЛИНИЙ 497 [c.497]

Различные значения п соответствуют различным типам взаимодействий. В случае, если возмущение вызывается свободными электронами и ионами и возмущаемая частица обнаруживает линейный эффект Штарка, л = 2 для квадратичного эффекта Штарка п = А в случае взаимодействий между нейтральными частицами с силами Ван-дер-Ваальса л = 6. При п = 2 контур линии симметричен и не смещен по отношению к ее первоначальному положению. При л — 4 и п 6 происходит сдвиг линии. Значения ширины линий Av и их сдвигов 0V для всех трех случаев приведены ниже ) [c.498]

При л = 4 и л = 6 ширина и сдвиг линий для каждого из этих случаев одинаково зависят от С , v и Nq, поэтому их отношение Av/Sv постоянно и соответственно равно [c.498]

В газоразрядной плазме расширение и сдвиг линий определяются взаимодействием атома со свободными электронами и ионами (роль соударений с нейтральными атомами при малых давлениях мала). Для ионов поправка на нестационарность в практически интересных случаях отсутствует вследствие их малой скорости. Обозначая через и сечения, вычисленные для случая возмущения свободными электронами, приближенно получим для [c.504]

Экспериментальный материал, относящийся к ширине и контуру спектральных линий, а также их сдвигу, чрезвычайно обширен. Большое число работ относится к расширению линий поглощения под влиянием посторонних газов при больших давлениях, достигающих десятков и сотен атмосфер [35-38j указывалось выше, такие расширения обусловлены особенностями взаимодействия частиц, и поэтому мы не будем на них останавливаться. Рассмотрим в качестве примера лишь результаты нескольких экспериментальных исследований ширины и сдвига линий испускания, связанных с общими теоретическими выводами. [c.506]

Недавно Вульф подробно исследовал ширину и сдвиг линий нейтрального и ионизованного гелия (Не I и Не II), светящегося в кварцевой трубке при импульсном разряде. Возникающую в трубке газоразрядную плазму автор считает равновесной и оценивает ее температуру Г = 30 000 К и концентрацию свободных электронов = 3 10 см (ввиду квазинейтральности плазмы в ней возникает столько же ионов He "). Средняя напряженность поля в плазме Е принимается равной 43 кв/см. [c.506]

Таблица 107 Расширение и сдвиг линий Не I

С. Л. Мандельштама 1. Ими с помощью эталона Фабри и Перо измерялись ширины и сдвиги линий ионизованного аргона (АгП) и нейтрального гелия (Не I), возбуждаемых в искровом разряде при атмосферном давлении. Из линий Не I изучались линии [c.512]

Рис. 283. Сравнение теоретических и экспериментальных данных для ширин и сдвигов линий Аг II.

Рис. 284. Сравнение теоретических и экспериментальных данных для отношения ширины к сдвигу линий.

Кроме линий гелия и аргона, С. Л. Мандельштам и М. А. Мазинг изучали расширение и сдвиг линий кальция, возбуждаемых в плазме дугового разряда при атмосферном давлении [44]. Исследовались линии al, 3 —4 Ф3, [c.513]

Для сдвига ЛИНИЙ двух изотопов друг относительно друга получаем [c.558]

Если две соприкасающиеся поверхности в то же время смежные с третьей, то штриховку следует разнообразить или измеиением расстояния между линиями (лтри-ховки, не меняя угол наклона, который во всех случаях должен сохраняться равным 45°, или сдвигом линий штриховки одного сечения по отношению к другому (рис. 323, а, б). [c.273]

В смежных сечениях следует применять встречную штриховку (наклон штриховки одного сечения вправо, другого — влево) или сдвигать линии штриховки в одном сечении по отношению к другому, когда наклон штриховки обоих сечений одинаков. Можно также изменять расстояние между линиями иатриховки (рис. 5.26). При штриховке [c.71]

Итак, для сравнительно мягкого у-излучения л 100 кэВ) относительный сдвиг линий испускания и поглощения оказывается соизмеримым с шириной самих линий. При более высоких значениях энергии перехода (для более жесткого у-нзлучения) относительный сдвиг линий может стать заметно больше ширины линий ведь [c.206]

Мёссбауэр изучал ядерное резонансное поглощение 7-излучения в изотопе иридия с массовым числом 191 (1 Чг). В данном случае энергия перехода составляла 129 кэВ, доплеровская ширина спектральной линии при комнатной температуре была равна 0,1 эВ, что совпадало с величиной относительного сдвига линий испускания и поглощения. Желая уменьшить резонансное поглощение, Мёссбауэр охладил источник 7-излучения и поглотитель до 88 К. К своему удивлению он обнаружил, что резонансное поглощение при этом не только не уменьшилось, но, напротив, существенно усилилось. Усиление резонансного поглощения наблюдалось при неподвижных источнике и поглотителе оно исчезало, когда источник начинал двигаться относительно поглотителя со скоростью, равной всего нескольким сантиметрам в секунду. [c.207]

Экспериментально измеряемое смещение спектральной линии, равное разности сдвигов верхнего и нижнего уровней, может иметь различное направление в зависимости от относительной величины сдвига уро1вней. Чаще оказывается, что нижний уровень сдвигается сильнее, в результате сдвиг линии имеет отрицательное направление. [c.72]

Для расстояний, лежащих в пределах от О до ро (ро —так называемый радиус Вейскопфа), интеграл в (5.62) приблизительно равен 1/2 ро, а в (5.63)—нулю. Это означает, что возмущающая частица, пролетающая вблизи атома в пределах ро, приводит к уширению линии, пропорциональному ро- и, а сдвиг линии отсутствует. При р>ро, наоборот уширение мало, но наблюдается сдвиг линии. [c.270]

Формулы (5.64) и (5.65) относятся к случаю квадратичного штарк-эффекта, когда электрические микрополя в плазме недостаточно сильны, и энергия взаимодействия атома с полем много меньше энергии тонкого расщепления уровней. Уширение и сдвиг линий в этом случае невелики, и для их наблюдения необходимо использовать спектральные приборы высокой разрешающей силы (например, интерферометр Фабри-Перо). Кроме того, теоретические данные для линий с квадратичным штарк-эффектом нельзя считать достаточно точными. Во всяком случае надежную величину концентрации электронов можно получить, лишь усредняя результаты определения Уе по нескольким линиям данного элемента. [c.271]

Атомы дейтерия присутствуют в обыкновенной воде в составе молекул тяжелой воды, т. е. молекул воды, в которых атомы водорода замещены атомами дейтерия. Пропорция атомов дейтерия в обыкновенной воде небольшая примерно один атом дейтерия приходится на пят1> с половиной тысяч атомов водорода. Поэтому линии излучения дейтерия по сравнению с линиями излучения водорода очень слабы. По сдвигу этих линий можно вычислить массу изотопов, а по интенсивности линий сделать заключение о концентрацшт изотопов. Этот метод анализа изотопного состава веществ по изотопическому сдвигу линий излучения широко используется в практике. - [c.91]

Аналогичный сдвиг линий наблюдается у изотопа водорода с атомным весом 2 по отношению к линиям обычного водорода. В табл. 5, во втором и третьем столбцах, приведены длины волн 4-х первых линий бальмеровской серии обычного водорода (Н ) и его тяжелого изотопа (дейтерия D ) ) в двух последних столбцах даны разности между ними, вычисленные на основании соотношения (2) и измеренные В. И. Черняевым с помощью большой дифракционной решетки. [c.26]

По теории Лоренца и Ленца—Вейскопфа ширина линии пропорциональна давлению газа. Этот вывод хорошо оправдывается на опыте в довольно широком интервале давлений при расширении линий посторонним газом. На рис. 270 приведено изменение ширины линии ртути в зависимости от давления р посторонних газов. Как видно, точки хорошо ложатся на прямые. Однако эксперимент дает еще один эффект, не объясняемый приведенными теориями линия не только расширяется, но и сдвигается (рис. 271) сдвиг растет линейно с увеличением давления газа. В ряде случаев наблюдается асимметрия контура линии. Возможные причины сдвига линий будут рассмотрены ниже. [c.494]

Рис. 271. Сдвиг линии Hg I. А2537 А, в зависимости от давления посторонних газов.

Штарковское расщепление линии водорода теоретически исследовано в ряде работ Шпитцера [ ]. Вопрос о расширении водородных линий в газоразрядной плазме при высокой температуре подробно разобран В. И. Каганом [ ]. Квадратичный эффект Штарка, ведущий к смещению линий, может объяснить сдвиг линий под влиянием давления. Однако, как мы увидим ниже, существуют и другие причины для сдвига линий. Наконец, отметим, что Нарушение правила отбора для квантового числа L в электрическом поле ( 69) объясняет появление некоторых запрещенных линий в электрических дугах [c.496]

Таким образом, для линий с квадратичным эффектом Штарка должен наблюдаться значительный сдвиг, приблизительно равный самому расширению линии для линий, расширенных возмущающим действием ван-дер-ваальсов-ских сил, сдвиг меньше. И ширина и сдвиг линии во всех случаях растут линейно с концентрацией атомов Nq, т. е. с давлением (при постоянной температуре). Как мы указывали в предыдущем параграфе, это подтверждается опытами. Сдвиг, вообще говоря, может происходить в разные стороны, поскольку константы могут отличаться по знаку для различных частиц в большинстве случаев он происходит в красную сторону. [c.499]

Расчет эффективных сечений, определяющих ширину и сдвиг линий, проведен Л. А. Вайнштейном и И. И. Собельманом для случая квадратичного эффекта Штарка. При этом для каждого данного энергетического уровня атома надо учитывать его взаимодействие с другими уровнями. С целью 5 прощения расчет сделан при условии, что основной вклад в сдвиг фазы у] дает только один из двух уровней атома, при переходе между которыми излучается спектральная линия. Кроме того, предполагается, что можно ограничиться возмущением рассматриваемого уровня только со стороны одного ближайшего уровня, у которого матричный элемент дипольного момента, соответствующего переходу между возмущаемым и возмущающим уровнями, отличен от нуля. Тогда значения oj и о, выражаются через их значения [c.504]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...