Тело прозрачное

Если тело прозрачно для излучения, то интегрировать необходимо и по поверхности тела. Нетрудно установить связь между коэф< )ициентом поглощения тела и величиной Ол). [c.155]

При анализе лучистого теплообмена между твердыми телами принимаются определенные допущения. Собственное и отраженное излучение всех тел, между которыми происходит лучистый теплообмен, подчиняется закону Ламберта. Тела непрозрачны, внешние поверхности — изотермические, среда между телами прозрачна для излучения. Коэффициенты поглощения и черноты не зависят от температуры. [c.411]

Однако имеются тела, прозрачные только для излучения с определенными длинами волн. Например, для тепловых лучей кварц непрозрачен, а для световых и ультрафиолетовых прозрачен. Оконное стекло прозрачно для световых лучей, а для инфракрасных и ультрафиолетовых почти непрозрачно. [c.71]

Если принять Трт оо, р О, т. е. учесть сопротивление движению электронов в металле, то картина существенно изменится. При о)2>1 коэффициент отражения 7 <1, т. е. некоторая часть энергии проникает внутрь металла и поглощается в поверхностном слое ( скин-слое ), при ю <1 тело прозрачно, лишь начиная с определенных длин волн и при малой толщине пленки. В табл. 4, заимствованной из [53], приведены данные сопоставления теоретической и экспериментальной предельной длины волны, при которой происходит переход от отражающего состояния к прозрачному для некоторых металлов. [c.180]

Между тем было бы весьма интересным и важным изыскать какие-то пути непосредственного опытного установления температуры или энтропии в ударной волне, по возможности сократив число теоретических параметров. К сожалению, на этом пути приходится сталкиваться с большими трудностями, как экспериментальными, так и принципиального характера. Один из важнейших способов измерения высоких температур, оптический, может быть использован только в том случае, если тело прозрачно, в то время как подавляющее большинство твердых тел и, в частности, металлы, представляющие наибольший интерес,— непрозрачны. [c.599]

По мере развития науки и техники менялись и способы космического полета, использованные авторами фантастических романов. Мы найдем здесь воздушные шары и шары, наполненные газом, более легким, чем водород, паровые машины, пушки, использование вулканических извержений для- метания снаряда с пассажирами, захват части Земли кометой и путешествие на ней, использование магнитов, экрана тяготения или тел, прозрачных для сил тяготения, либо вещества, отталкиваемого Землей,— минус материи, передачу энергии излучением на борт межпланетного корабля, использование концентрической психической энергии, излучаемой человеческим мозгом, электрической энергии, светового давления и, наконец, ядерной энергии. [c.3]

Некоторые авторы допускают существование лучей тяготения, причем одни считают, что освобождение тел от действия этих лучей может быть достигнуто с помощью экрана, у других же, напротив, эта же цель достигается путем придания телу прозрачности по отношению к этим лучам. В первом случае изменение силы тяжести или полное ее уничтожение получается соответственной установкой экрана и подбором его величины. Таким же путем осуществляется и управление полетом. Существуют даже проекты, в которых с помощью экрана пытаются преодолеть инерцию тела, чтобы таким образом обеспечить возможность получения сколь угодно большой скорости. [c.209]

Будем рассматривать дисперсную среду как систему, в которой твердые частицы и газ способны взаимодействовать с внешним излучением в различных частях спектра. Это означает, что компоненты сквозного потока могут поглощать, рассеивать или пропускать тепловые лучи, а также могут обладать собственным излучением. Подчеркнем, что такого рода возможности имеются лишь в системах частицы — газ . В случаях, когда дисперсионная среда — капельная жидкость, никакого радиационного переноса быть не может (A Qt.h = AiQ =0), так как твердые тела и жидкость для тепловых лучей практически не прозрачны. В псевдоожиженных жидкостью системах в отличие от проточных все же может иметь место радиационный нагрев через свободную поверхность кипящего слоя, отсутствующую в сквозных потоках. Для газодисперсных систем изменение лучистой энергии в рассматриваемом конечном объеме элементарной ячейки дисперсного потока А п за время At определится разностью энергии поглощенного ячейкой падающего извне излучения и энергии собственного излучения этого элемента [c.42]

ТЕПЛООБМЕН ИЗЛУЧЕНИЕМ МЕЖДУ ТВЕРДЫМИ ТЕЛАМИ, РАЗДЕЛЕННЫМИ ПРОЗРАЧНОЙ СРЕДОЙ [c.185]

Обшивку и кирпичную кладку можно рассматривать как две безграничные плоскопараллельные поверхности, разделенные прозрачной средой. Для такой системы тел результирующее излучение вычисляется по формуле [c.191]

Если поверхность поглощает все падающие на нее лучи, т. е. Л = l, =0и )==0, то такую поверхность называют абсолютно черной. Если поверхность отражает полностью все падающие на нее лучи, то такую поверхность называют абсолютно белой. При этом R = I, А = О, D = 0. Если тело абсолютно проницаемо для тепловых лучей, ToD = l, =0иЛ=0. В природе абсолютно черных, белых и прозрачных тел не существует, тем не менее понятие о них является очень важным для сравнения с реальными поверхностями. [c.459]

Кварц для тепловых лучей непрозрачен, а для световых и ультрафиолетовых прозрачен. Каменная соль прозрачна для тепловых и непрозрачна для ультрафиолетовых лучей. Оконное стекло прозрачно для световых лучей, а для ультрафиолетовых и тепловых почти непрозрачно. Белая поверхность (ткань, краска) хорошо отражает лишь видимые лучи, а тепловые лучи поглощает также хорошо, как и темная. Таким образом, свойство тел поглощать или [c.459]

Излучение газообразных тел резко отличается от излучения твердых тел. Одноатомные и двухатомные газы обладают ничтожно малой излучательной и поглощательной способностью. Эти газы считаются прозрачными для тепловых лучей. Газы трехатомные (СО2 и НаО и др.) и многоатомные уже обладают значительной излучательной, а следовательно, и поглощательной способностью. При высокой температуре излучение трехатомных газов, образующихся при сгорании топлив, имеет большое значение для работы теплообменных устройств. Спектры излучения трехатомных газов, в отличие от излучения серых тел, имеют резко выраженный селективный (избирательный) характер. Этн газы поглощают и излучают лучистую энергию только в определенных интервалах длин волн, расположенных в различных частях спектра (рис. 29-6). Для лучей с другими длинами волн эти газы прозрачны. Когда луч встречает [c.472]

Газопроницаемая стенка из полупрозрачного тугоплавкого материала, расположенная в фокусе параболоидного концентратора солнечной энергии, может быть использована в качестве высокотемпературного источника теплоты, в частности, для непосредственного нагрева рабочего тела в ракетных двигателях [7]. Концентрированное солнечное излучение, проходящее через прозрачную кварцевую линзу 1 (рис. 1.7), погло-10 [c.10]

Твердые частицы излучают как черное тело. Их размеры находятся в пределах диапазона эффективных длин волн спектра излучения при соответствующей температуре. Частицы, размеры которых меньше длины волны на коротковолновой границе падающего излучения, становятся частично прозрачными (гл. 5). [c.77]

По Максвеллу, свойства среды, в которой распространяются электромагнитные волны, определяются ее макроскопическими характеристиками е и 1. Так как для всех прозрачных в видимой области тел ц 1, то имеем п =1/e(,i = /e. [c.46]

Следовательно, при известном показателе преломления призмы, определяя угол выхода луча фо, можно найти показатель преломления прозрачных (жидких или твердых) тел. [c.60]

Показатель преломления прозрачных тел можно определить также другими, более точными, например интерферометрическими и т. д., методами. [c.60]

Форма интерференционной картины, положения максимумов и минимумов зависят от толщины и формы пластин, от угла между их поверхностями, от состояния поиерхности н т. д. Следовательно, можно, изучая форму и положение интерференционных полос, судить о свойствах исследуемой пластинки. Иначе говоря, интерференционные явления могут быть применены для измерения физических параметров прозрачных тел. Ценность интерференционного метода заключается, в частности, в том, что он чувствителен [c.104]

Определение малых углов между поверхностями прозрачных тел. [c.105]

Как видно из рисунка, в области полос поглощения от М до /V показатель преломления резко уменьшается с увеличением длины волны, т. е. наблюдается аномальная дисперсия. Аналогичная зависимость наблюдалась и для других веществ (паров натрия и др.). У всех без исключения веществ существуют области аномальной дисперсии. Однако не обязательно, чтобы эти области для всех веществ находились в видимой части спектра. Например, такие прозрачные для видимого спектра тела, как стекло, кварц и др., не имеют аномальной дисперсии на всем протяжении видимого спектра. Аномальная дисперсия наблюдается для стекла в области около 3500 А, для кварца — около 1900 А, для флюорита — около 1300 А. Вообще для каждого вещества существует не одна, а несколько областей или полос поглощения. Поэтому полная дисперсионная картина вещества состоит из областей аномальной дисперсии, соответствующих областям внутри полос (или линий) поглощения, и областей нормальной дисперсии, расположенных между полосами (или линиями) поглощения. [c.265]

Искусственное двойное лучепреломление используется для изучения деформаций в прозрачных телах. Такой метод исследования деформации, называемый методом фотоупругости, нашел широкое применение в различных областях науки и техники. Одним из важных применений фотоупругости является использование его при исследовании распределения напряжений в оптических стеклах, возникающих при их изготовлении, а также при исследовании остаточных напряжений. [c.285]

Дальнейший прогноз свойств связан с использованием итерационного метода, отражающего связь между параметрами предыдущего события и последующего. Отличие синергетического метода анализа механических свойств от методов сплошной среды связано с учетом деградации сплошной среды в связи с ее эволюцией от сплошной в дискретную (фрактальную). Развиваемый новый подход к анализу механического поведения твердых тел базируется на представлениях В.И. Вернадского о единстве природы. Однако на пути познания сложного потребовалось искусственное выделение из объектов и явлений природы определенных качеств и свойств и отнесение их к различным областям. К примеру, изучение свойства воды быть мокрой, т.е. способной смачивать другие объекты, он отнес к области физики поверхностных явлений. Свойство воды быть прозрачной было отнесено к оптике. Вопрос, из чего состоит вода и какова ее структура, стал изучаться различными разделами химии. [c.234]

Ход лучей в линзах. Линзой называется прозрачное тело, ограниченное двумя сферическими поверхностями. Линзы обычно изготавливаются из стекла. [c.269]

К анизотропии, возникающей при деформации прозрачного изотропного тела [c.121]

На экране показан спектр, возникающий в результате совместного действия обеих призм, на котором видно, как показатель преломления стекла зависит от длины волны проходящего света. Правда, недостаточная точность этого метода скрещенных призм привела Ньютона к неверному заключению о том, что относительная дисперсия для всех прозрачных тел одинакова. Как хорошо известно (см., например, рис. 6.71), у разных сортов стекла величины п(Х) и дп(к)/дА различны, что и позволяет создавать ахроматические объективы. [c.136]

Это соотношение хорошо описывает зависимость показателя преломления от длины волны для различных прозрачных тел. В большинстве случаев достаточно точная аппроксимация получается при использовании лишь двух первых членов (т.е. из опыта нужно определять только две константы). [c.136]

Широко известен поляризационно-оптический метод исследования анизотропии тел, прозрачных для видимого света [5]. Дит-цель и Деег (ФРГ) в 1954 г. показали, что для обнаружения анизотропии диэлектриков, непрозрачных для света, можно использовать радиоволны сантиметрового и миллиметрового диапазонов. Группой сотрудников Ленинградского электротехнического института им. В. И. Ульянова (Ленина) создан радиоинтроскопический полярископ (сокращенно радиополярископ), позволяющий не только обнаруживать, но и исследовать распределение анизотропии, что [c.58]

Оптические свойства У. и. При взаимодействии У. и. с веществом могут происходить ионизация его атомов и фотоэффект. Оптич. свойства веществ в УФ-области спектра значительно отличаются от их оптич. свойств в видимой и ИК-областях. Характерной чертой для УФ-излучения является уменьшение прозрачности (увеличение коэф. поглощения) большинства тел, прозрачных в видимой области. Напр., обычное стекло непрозрачно для У. и. с =320 км в более коротковолновой области прозрачны лишь увиолевое стекло, сапфир, фтористый магний, кварц, флюорит, фтористый литий (имеет наиб, далёкую границу прозрачности—до Х=105нм) и нек-рые др. материалы. Из газообразных веществ наиб, прозрачность имеют инертные газы, граница прозрачности к-рых определяется величиной их ионизац. потенциала (самую коротковолновую границу прозрачности имеет Не—>. = 50,4 нм). Воздух непрозрачен практически при >.< 185 нм из-за поглощения У. и. кислородом. [c.221]

По мере продвижения з коротхозол,новую область спектра количество пригодных для изготовления оптики материалов уменьшается, и не известно ни одного твердого тела, прозрачного в области длин волн короче 1050 А. Широкое применение в вакуумной части спектра имеют отражающие и прозрачные тонкие слои. Свойства ряда таких пленок и покрытий рассматриваются ниже. [c.76]

Если1> = 1, (Л = / = 0). то тело называется абсолютно прозрачным, или диатермичным. Воздух является практически прозрачной средой, твердые тела и жидкости — непрозрачны. Многие тела прозрачны только для определенных длин волн. Так, например, оконное стекло пропускает световые лучи и почти непрозрачно для ультрафиолетового (оказывающего наиболее сильное химическое воздействие) и длинноволнового инфракрасного излучения. Кварц прозрачен для светового и ультрафиолетового излучения и непрозрачен для инфракрасного. Этими свойствами оконного стекла и кварца широко пользуются в технике. [c.388]

Не менее важны исследования тепловых излучений человека и измерения температуры внутренних областей его организма по радиоизлучению этих областей. Для радиоволн наше тело прозрачно, поэтому только они могут быть носителем дос1йверной информации о температуре а глубине до 5 — 6 см от поверхности кожи. Измерения в дециметровом диапазоне позволяют фиксировать глубинные" радиоизлучения мощностью 10 Вт, тогда как с поверхности кожи идет излучение в инфракрасном диапазоне, средняя мощность которого в 10 млрд. раз выше. Методы и аппаратура радиометрии позволяют почувствовать изменение излучения на 10 Вт, что соответствует изменению температуры на 0,1 — 0,3° К. [c.80]

Применяя для теплового излучения термины, взятые из учения о видимой, световой энергии, надо иметь в виду, что значения вводимых коэффищ1ентов в обоих случаях могут быть весьма различны, что приводит иногда и к иной качественной оценке поверхностей и тел. Так, например, белая штукатурка или поверхность, покрытая инеем, равномерно отражают большую часть световых лучей, что и дает восприятие белого цвета между тем тепловые лучи ими поглощаются весьма интенсивно, так что по отношению к тепловому излучению эти поверхности являются скорее черными. Некоторые тела, прозрачные для световых лучей, например лед, стекло, очень слабо пропускают тепловое излучение. [c.131]

Различные газы обладают различной способностью излучать и поглощать энергию. Одно- и двухатомные газы (кислород, азот и др.) практически прозрачны для те[ лового излучения. Значительной способностью излучать и погло-пхать энергию излучения обладают мно-1оатомные газы диоксид углерода СО2 и серы SO2, водяной пар Н2О, аммиак ЫНз и др. Наибольший интерес представляют сведения об излучении диоксида углерода и водяного пара, образуюш,их-ся при сгорании топлив. Интенсивностью их излучения в основном определяется теплообмен раскаленных газообразных продуктов сгорания с обогреваемыми телами в топках. [c.96]

Наиболее совершенной в настоящее время является фотометрическая методика, различные варианты которой описаны в [139, 151 —154]. Сущность этой методики — в кино- или фотосъемке через прозрачное окно частиц слоя одновременно с укрепленной на внешней поверхности визира и погруженной в дисперсную среду моделью абсолютно черного тела. По отношению оптических плотностей изображений слоя либо отдельных ча стиц и модели а. ч. т. можно определить при известной температуре системы степень черноты слоя и образующих его частиц (чего не допускают все другие методы). С помощью киносъемки можно измерять динамические характеристики. Например, при известных свойствах частиц определять температуру отдельных частиц и скорость их остывания [154]. Исследования, выполненные с использованием этой методики, позволили одновременно проследить изменения структуры псевдоожи-жепного слоя вблизи.поверхности и лучистого потока при поочередной смене пакетов частиц и пузырей газа [139, 152]. [c.138]

В экспериментальных работах, как правило, не определялась степень черноты использованных частиц. Так как поверхностные свойства, к которым относится и степень черноты, легко изменяются, в частности вследствие загрязнений, результаты измерений для одного и того же материала у разных исследователей оказались различными. В связи с этим интересны экспериментальные исследования, методика которых позволяет измерять степень черноты как ожижаемых частиц, так и поверхности слоя [139, 152]. Сравнение полученных по этой методике значений есл, соответствующих измеренным одновременно величинам вр, с расчетной кривой Бел (ер) приведено на рис. 4.12. Все экспериментальные точки расположены ниже кривой есл(ер), что свидетельствует об определенной систематической ошибке. Чтобы выяснить ее причину, разберем, как измерялась величина ер. Сущность фотометрической методики определения степени черноты состоит в следующем. В высокотемпературный псведоожиженный слой погружается визирная трубка. Снаружи ее прозрачного окошка закреплена миниатюрная модель а. ч. тела. Через некоторое время после погружения в дисперсную среду модель нагревается до температуры окружающего слоя. Затем через визирное окно фотографируются модель а. ч. тела и прилегающая к ней часть дисперсной системы. Измерив оптическую плотность изображений среды и модели а. ч. тела, по отношению их яркостей можно вычислить степень черноты окружения модели а. ч. тела. [c.174]

Здесь расчетная поверхность — поверхность нагрева канала Спр — приведенный коэффициент излучения Та, Тст — средние абсолютные температуры дисперсного потока и нагреваемой стенки (произвольно принято 7 п>7 ст). В нашем случае система состоит из оболочки (стенок канала, включая его торцы) и движущихся в канале дисперсных частиц и газа (в общем случае недиатермного) . Все трудности расчета по (8-23) заключаются в оценке Спр и Гп (для луче-прозрачного газа Тп=Тст). Коэффициент Спр = 0о8пр, где <Го = = 5,67 вт1м -°К — коэффициент излучения абсолютно черного тела, а 8пр — приведенная степень черноты всей системы, зависящая от [c.267]

Факт существования радиационной теплопроводности [8511 свидете.чьствует, что влияние размера частиц действительно служит мерой прозрачности. Как известно, при излучении абсолютно черного тела максимальная энергия на единицу длины волны соответствует А Т л 3-10 мк-град. При Т =- 3000" К да да 1 мк. Частицы размером менее 1 мк, например 0,1 -чк, становятся почти прозрачными для излучения. В этом с.чучае доля полного излучения абсолютно черного тела, переданная частице радиусом а, составляет величину порядка [c.252]

Выражение (5-23) устанавливает необходимую толщину покрытия при условии полного излучения. Однако эта толщина может оказаться недостаточной для получения заданной степени черноты покрытия, так как эта то.г1щина должна быть больше глубины оптического проникновения излучения внутрь вещества. Как было показано в предыдущих главах, покрытия, применяемые для регулирования радиации (температуры) тела, представляют собой сложные неметаллические соединения. Соединения такого типа до некоторой толщины являются частично прозрачными в близкой и средней ИК-об-ластях спектра, причем их пропускательная способность зависит от температуры. [c.118]

Согласно Пифагору (450 лет до и. э.), тела становятся видимыми благодаря попаданию в глаз человека частиц, вылетающих из тел. Эти частицы Демокрит (460—370 лет до п. э.) назвал атомами. Подобные догадки относительно природы света были опровергнуты Аристотелем. Согласно Аристотелю, свет, передаваясь через посредство прозрачной среды, расположеинон между объектами и [c.3]

На этом принципе построен так называемый рефрактометр Пульфриха. С помощью этого прибора можно определить показатель преломления прозрачных (жидких и твердых) тел в пределах от я = 1,3 до п = 1,9 с точностью до 10 . [c.59]

Пусть имеем прозрачное тело ABD , поверхности АВ и D которого (рис. 5.12) образуют малый угол а. Для определения этого угла используем схему, изображенную на приводившемся ранее рис. 5.10, где вместо пластин А В и АВ помещена теперь клинообразная пластинка ABD . При освещении этой пластинки будем наблюдать интерференцию полос равной толщины. Пусть соседние максимумы, расположенные на расстоянш / друг от друга, наблюдаются при толщинах di и do, т. е. [c.105]

Интерференционный рефрактометр. С помонхью интерферометра типа Жамена можно определять незначительные изменения показателя преломления прозрачных тел (газов, жидкостей и твердых тел) в зависимости от изменения виенишх факторов (температуры, давления, посторонних примесей и т. д.). Для этого на пути интерферирующих лучей (рис. 5.17) располагаются кюветы длиной I. Одна кювета заполнена газом с известным (п ), а другая — с неизвестным (Пд) показателями преломления. Вследствие идеитичностн кювет возникающая между интерферирующими лучами дополнительная разность хода будет равна [c.111]

В заключение определим, в какой степени соответствует эксперименту принятое выше аиачение показателя преломления п (щх. При этой проверке формулы Максвелла мы пренебрегаем отклонениями ц от единицы, которые совсем невелики для всех прозрачных тел. Не учитывается также дисперсия, и все приводимые ниже результаты относятся к средней части видимого спектра. [c.54]

Анизотропия при деформациях. Если подвергну ь какое-либо прозрачное тело сжатию (или растяжению), то в результате такого воздействия образуется своеобразный квазикристалл , оптическая ось которого проходит в направлении сжатия ( растяжения). Симметрия всех свойств вещества в плоскости, перпендикулярной направлению сжатия, совершенно очевидна, поэтому в данном случае имеет смысл говорить о возникновении одноосного квазикристалла. Это явление легко наблюдать на опыте, схема которого приведена на рис. 3.8. Через тело, подвергшееся сжатию, пропускают свет в направлении, перпендикулярном образовавшейся оптической оси следовательно, в нем должна возникнуть эллиптическая поляризация. [c.120]

Очевидно, что обоснование подобной зависимости п(Х) для прозрачных тел — это одна из главных задач, которые возникают при соединении электроннЕлх явлений и электромагнитной теории света. [c.136]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...