Эффект Пойнтинга

Без учета эффектов второго порядка малости типа эффекта Пойнтинга. обусловленного упругой дилатансией (изменением объема, зависящим от квадрата величины касательных напряжений). [c.21]

Здесь отчетливо обнаруживается эффект Пойнтинга — необходимость сжимающей осевой силы, чтобы сохранить неизменной длину скручиваемого стержня (а = 1) [c.713]

Следовательно, для существования слоистого течения между двумя плоскими бесконечными пластинками, кроме силы, вызывающей проскальзывание, и давления, необходимо дополнительное напряжение, направленное по нормали к пластинкам и пропорциональное квадрату скорости проскальзывания. Этот несколько неожиданный результат носит название эффекта Пойнтинга. [c.214]

Избыточная нормальная сила Р — р, действующая на нижнюю пластину, -я P — р — на верхнюю, при экспериментах наблюдалась как подъемная сила , так что < 0. Это явление называется эффектом Пойнтинга. [c.410]

ПОЙНТИНГА — РОБЕРТСОНА ЭФФЕКТ — потеря орбитального угл. момента телом (обычно малой частицей) при движении по орбите вокруг другого тела, являющегося источником эл.-магн. излучения. Автор идеи—Дж. Пойнтинг [1]. X, Робертсон дал строгую релятивистскую теорию эффекта [2], исправив ошибки в статье [11. [c.5]

Это — одно из проявлений эффектов, экспериментально установленных Пойнтингом (1909). Его нельзя было бы объяснить, основываясь на линейной теории деформаций. [c.95]

Пластическая деформация 23, Пластическая вязкость (Т пл) 136 кручение 114 сопротивление 176 течение 105, 137, 313 Пластичность 107 Плотность (q) 19 Поверхностное натяжение 20 Подвижность (ф) 36, 269 Пойнтинг 122, 355 Пойнтинга эффект 355 [c.378]

Импедансные граничные условия позволяют решить задачу более просто и эффективно. Импедансные граничные условия позволяют не рассматривать поле внутри тела. В то же время поле в окружающем пространстве, а следовательно, и на поверхности тела сохраняется прежним. Сохраняется и распределение мощности по его поверхности, определяемое вектором Пойнтинга. Импедансные граничные условия при строгой постановке должны быть заданы для всей поверхности тела, а значения импеданса на ней определяются распределением поля внутри тела. Возможны два способа вычисления сопротивлений Zq на поверхности. Первый путь, полностью справедливый при сильном поверхностном эффекте, состоит в аналитическом решении одномерной задачи. Однако его можно использовать и при неярко выраженном поверхностном эффекте, если градиент плотности тока вдоль оси значительно [c.87]

ПОЙНТИНГА—РОБЕРТСОНА ЭФФЕКТ — ПОЛЕ ЗРЕНИЯ [c.89]

Задаче о сдвиге принадлежит в нелинейной теории особое место — ею дается неосуществимое в линейной теории объяснение предсказанных и экспериментально обнаруженных явлений в изотропном упругом материале (эффекты Кельвина — Вертгейма, Пойнтинга). [c.199]

Можно поэтому ожидать, что переход от бесконечно малых деформаций к конечным будет заключаться не только в замене линейных зависимостей нелинейными в рамках известных классических эффектов, но также в появлении новых эффектов, не имеющих классических аналогов. Согласно современным теориям (некоторые из них будут излагаться ниже) такими примерами являются эффекты Пойнтинга и эффекты Вейссенберга. [c.60]

В 1784 г. Кулон отметил уменьшение периода крутильных колебаний для проволоки, растянутой значительным грузом ( oulomb [1784, 1]). Как подчеркнул Трусделл i) (Truesdell [1960, 1]), объяснение этого явления Кулоном как результата уменьшения диаметра было недостаточным. Кулон наблюдал влияние нелинейной упругости, относящейся к эффекту Пойнтинга (Truesdell [1960, 1], [c.360]

Термин эффект Пойнтинга был введен Трусделлом в 1952 г. (Truesdell [ 1952, 1]). [c.360]

Следуя закону Дальтона, можно считать, что при давле-1ШЯХ, близких к атмосферному, газы, образующие смесь, энергетически независимы. Когда же в результате увеличени Р плотность Р. г. становится сравнимой с плотностью жидкостей, пренебрегать взаимодействием между молекулами уже нельзя. Даше если не учитывать взаимодействия молекул растворенного вещества и газа, то возрастающее Р само должно увеличивать насыщение газа паром, действуя на жидкую фазу подобно поршню, проницаемому только для молекул паровой фазы. Это увеличение давления в паровой фазе при наложении избыточного давления на жидкую фазу наз. эффектом Пойнтинга. Закон Гиббса—Дальтона учитывает это изменение летучести вещества в конденсированной фа.зе с давлением [c.372]

Результат этого упражнения также имеет большое значение для теории. Во-первых, он показывает, что при малых кручениях растяжение пропорционально квадрату угла закручивания. Во-вторых, было много попыток вычислить величину эффекта Пойнтинга, используя частные и необоснованные предположения, в рамках понятий теории упругости при бесконечно малых деформациях. В этой теории для изотропных несжимаемых материалов существует, однако, один-единственный модуль упругости, а именно ц. Точный и общий результат (12) показывает, что любая такая попытка безусловно обречена на провал, поскольку необходим не один модуль, а два, ц и 3-1(1) Таким образом, невозможно правильно описать эффект Пойн тинга, не выходя за рамки теории бесконечно малых деформа ций. В-третьих, (12) предсказывает, что кручение твердого ци линдра из несжимаемого изотропного упругого материала при водит к удлинению, еслиЗ-1 (1)<ц., и укорочению, если Э 1(1)> > ц.. Эксперименты по однородным деформациям резиновых полосок дают значения 3 1(1,П), отрицательные для всех значений I и II. Поэтому мы ожидаем, что цилиндры из тех же самых резин, всегда будут удлиняться при кручении так и происходит, что и наблюдал Пойнтинг в 1913 г. [c.289]

На движение мелких частиц и межпланетной пыли существенное влияние оказывает не только солнечное притяжение, но также солнечное излучение и собственное излучение частиц (эффект Пойнтинга — Роберсона (Роуп-ting — Roberson). Если частицы ионизированы, то они могут подвергаться влиянию магнитных полей. Однако об планетной пыли сейчас еще ничего не [c.149]

Краевой эффект в сплошном цилиндре определяется только одной переменной и может быть изучен и протабулирован в общем виде. В качестве выходных характеристик можно выбрать ряд распределенных и сосредоточенных величин. Распределенными в двухмерном пространстве (/ , г) являются напряженности магнитного и электрического полей, плотность тока и объемная мощность, распределенными в одномерном пространстве ( = Яе, г) являются поверхностные плотности тока J и мощности / ог> а также настил полной мощности Р. Распределения и Р неидентичны, так как в зоне торца цилиндра существует аксиальный компонент вектора Пойнтинга, обеспечивающий перенос мощности вдоль оси г. [c.163]

Метеорное вещество возникает при распаде кометных ядер и при дроблении астероидов в результате их взаимных столкновений. Кроме того, часть наиболее мелких частиц может быть остатком вещества, и,1 к-рого образовалась планетная система, сохранившимся вдали от Солица и ностенеино приближающимся к нему иод действием Пойнтинга—Робертсона эффекта. Этот эффект вызывает сокращение размеров и эксцентриситетов орбит у всех метеорных частнц, в особенности у мелких. [c.203]

Явление давления света было предсказано Максвеллом еще в середине XIX в. и экспериментально обнаружено П.Н. Лебедевым на рубеже XIX и XX вв. (хотя еще в XVII в. о световом давлении применительно к ориентации хвостов комет говорил Кеплер). Однако тогда же было выяснено, что этот эффект исключительно мап. Это дало основание Пойнтингу в 1905 г. заявить, что явления, связанные со световым давлением, должны быть ... исключены из рассмотрения в земных делах . [c.93]

О выборе величин, входящих в эту таблицу, нужно сделат несколько замечаний. Внешняя объемная сила f (например, сила тяжести) предполагается непрерывной на поверхности ст(/), Мы предполагаем, что нет ни внутреннего спина, так что Ф в уравнении импульсов состоит только из орбитального момента импульса г X V, ни поверхностных пар, так что электрические квадрупольные моменты, эффекты электричества и ферри-магнетизма выбрасываются. Рассмотрение, например, эффектов ферромагнетизма требует другой формулировки, которая будет дана в гл. 6. Приток тепла за счет излучения, например по закону Стефана — Больцмана, может быть включен как в вектор потока тепла я, так и в вектор Пойнтинга, входящий в уравнение для да . Мы предпочитаем включить этот приток тепла за счет излучения в член р/г, исключив, тем самым, из электромагнитных членов в балансном уравнении для энергии электромагнитные величины, связанные с этим типом излучения. Поэтому электромагнитные поля не содержат высокочастотных компонент, существующих при излучении тепла. Однако некоторые авторы включают эту часть излучения в я. Наконец, надо сказать, что, за исключением обсуждавшегося слагаемого в р/г, как объемные, так и поверхностные электромагнитные источники энтропии считаются отсутствующими. [c.196]

При приеме в вибраторе возникают большие резонансные токи, создающие вокруг вибрато,ра область сильных реактивных полей. Наличие этих полей приводит к изменению направления и величины вектора Пойнтинга, т. е. изменению направления и потока энергии вокруг вибратора Размер области сильных реактивных полей и определяет 5эф В описанном явлении проявляются общие аакономерности, присущие эффекту сверхнаправлеиности [c.154]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...