Сохранение количества движени

Уравнение закона сохранения количества движения в случае идеальной жидкости называют уравнением Эйлера [c.159]

Уравнение сохранения количества движения имеет вид [c.221]

При отсутствии напряжений сдвига, массовых сил и химических реакций закон сохранения количества движения системы с одинаковыми твердыми частицами одного сорта имеет вид [c.279]

Характер струи в первом случае определяется тем фактом, что при однофазной струе окружающая среда также приходит в движение при сохранении количества движения струи, а распространение исходной струи определяется величиной общего расхода [c.376]

Если использовать лагранжеву систему координат, то уравнение сохранения количества движения в направлении г имеет вид [c.481]

ЗАКОН СОХРАНЕНИЯ КОЛИЧЕСТВА ДВИЖЕНИЯ [c.282]

Эти результаты и выражают закон сохранения количества движения системы. Из них следует, что внутренние силы изменить количество движения системы не могут. Рассмотрим некоторые примеры. [c.283]

Закон сохранения количества движения удобно применять в тех случаях, когда по изменению поступательной скорости одной части системы надо определить скорость другой части. В частности, этот закон широко используется в теории удара. [c.283]

Следствия из теорем об изменении количества движения механической системы выражают закон сохранения количества движения системы. [c.134]

И. Задачи, в которых осуществляется сохранение количества движения системы или его проекции на данную неподвиж- [c.326]

Тем самым устанавливается закон сохранения количества движения. [c.70]

Теореме об изменении количества движения и закону сохранения количества движения можно придать иную форму, если ввести понятие о центре инерции системы. [c.70]

Поэтому закон сохранения количества движения можно сформулировать так центр инерции замкнутой системы движется с постоянной скоростью быть может, равной нулю). [c.71]

Из формул (74), (75) и (78) следует, что законы сохранения, сформулированные в 2—4 этой главы, могут быть сформулированы и в неинерциальных системах отсчета, однако при иных условиях, чем это имело место в инерциальных системах. Так, например, в инерциальных системах закон сохранения количества движения или кинетического момента имел место в тех случаях, когда главный вектор или соответственно главный момент внешних сил был равен нулю, в частности, в замкнутой системе, на которую по определению не действуют внешние силы. Иначе обстоит дело в неинерциальных системах отсчета. Даже для замкнутой системы в неинерциальной системе отсчета, вообще говоря, не выполняются законы сохранения количества движения и кинетического момента. Для того чтобы количество движения и кинетический момент не изменялись в неинерциальных системах отсчета, нужно, чтобы были равны нулю главный вектор (или соответственно главный момент), составленный совместно для внешних сил и сил инерции. Ясно, что это может иметь место лишь при специальных условиях. Поэтому случаи, когда к не-инерциальным системам можно применять законы сохранения количества движения и кинетического момента, значительно более редки и носят частный характер. [c.106]

В предыдущих главах мы уже встречались с понятием первого интеграла уравнений движения. Роль таких первых интегралов играли различные функции, которые во время движения не изменяются в силу законов сохранения — закона сохранения количества движения (импульса), закона сохранения момента количества движения (кинетического момента системы), закона сохранения механической энергии и т. д. Формулы, выражающие [c.265]

Закон сохранения количества движения для замкнутых систем. Рассмотрим теперь замкнутую систему, движущуюся в потенциальном поле. В качестве обобщенных координат примем декартовы координаты точек и применим сдвиг вдоль одной из осей координат , например вдоль оси х [c.291]

Равенство (81) есть не что иное, как закон сохранения количества движения в проекции на ось х. [c.292]

Совершенно аналогично, используя преобразования типа (80) для сдвига не вдоль оси х, а вдоль осей у п г, устанавливаем сохранение проекций количества движения на оси у н z соответственно. Таким образом, закон сохранения количества движения при движении замкнутой системы в потенциальном поле полностью доказан. [c.292]

Такой случай можно представить себе в изолированной материальной системе, т. е. в системе, на точки которой не действуют никакие внешние силы. Примером почти полностью изолированной механической системы может служить солнечная система (см. с. 101). Количество движения изолированной системы остается неизменным этот закон называют иногда принципом сохранения количества движения. [c.140]

В случае изолированной точки (F = 0) имеет место закон сохранения количества движения [c.292]

Из теоремы об изменении количества движения для точки и системы при некоторых условиях для внешних сил можно получить так называемые первые интегралы системы дифференциальных уравнений точки и системы. Эти первые интегралы называют законами сохранения количества движения или проекции количества движения на ось. Рассмотрим эти законы сохранения для точки и системы одновременно, считая материальную точку механической системой, состоящей из одной точки. [c.261]

Законы сохранения количества движения [c.261]

Законы сохранения количества движения системы получаются как частные случаи теоремы об изменении количества движения для системы в зависимости от особенностей системы внешних сил, приложенных к рассматриваемой механической системе, а для одной точки — от особенностей сил, действующих на точку. Внутренние силы при этом могут быть любыми, так как они не влияют на изменение количества движения системы. [c.261]

Применим закон сохранения количества движения системы для объяснения принципа реактивного движения. Пусть, [c.261]

Из теоремы о движении центра масс можно получить следствия, аналогичные законам сохранения количества движения и проекции количества движения на ось [c.264]

Применим закон сохранения количества движения системы для объяснения принципа реактивного движения. Пусть, например, система состоит из двух сочлененных твердых тел, находящихся в покое, и свободных от действия внешних сил. Тогда для рассматриваемой системы количество движения все время постоянно и равно нулю. Допустим, что при взрыве пиропатрона (действие внутренних сил) первому телу массой сообщена скорость Нх- Тогда скорость вто- [c.288]

Изменение скорости точки 6v2 за время с1/, вызванное изменением ее массы в отсутствие действия силы Р, определяют по теореме об изменении количества движения системы постоянной массы. Так как механическая система, состоящая из точки переменной массы и отделившихся от нее частиц, свободна от действия внешних сил, то ее количество движения является постоянной величиной. Внутренние силы взаимодействия точки с отделяющимися частицами не изменяют количества движения рассматриваемой системы. Применяя закон сохранения количества движения за промежуток времени от г до г + 6.1, имеем [c.536]

Момент, приращение, проекция, изменение, вычисление, определение, вектор, величина, единица, сохранение, закон сохранения. . количества движения. Производная. .. от количества движения. [c.31]

Ньютон определил количество движения материальной точки как произведение ее массы на скорость. Количество движения системы точек равно геометрической сумме количеств движения отдельных точек системы. Согласно (5) количество движения системы двух взаимодействующих материальных точек во время движения сохраняется. Этот закон сохранения количества движения в своем простейшем виде был известен еще до Ньютона и применялся для изучения явления удара ц аров. [c.17]

Тогда из условия сохранения количества движения можно написать OTTDo = (/и + >П ) Vij [c.502]

Таким образом, для случая движения в потенциальных полях мы получили из теоремы Нётер все законы сохранения, которые были рассмотрены выше. Теорема Нётер вскрыла природу их возникновения, связанную с инвариантностью уравнений движения при различных преобразованиях координат и времени. Закон сохранения энергии является следствием инвариантности уравнений консервативной системы при сдвиге вдоль оси времени, закон сохранения количества движения — результат инвариантности уравнений замкнутой системы по отношению к сдвигам вдоль осей координат, а закон сохранения кинетического момента — результат инвариантности уравнений замкнутой системы по отношению к поворотам вокруг осей координат. [c.293]

При наличии груза В часть энергии теряется при ударе, поэтому для вычисления энергии, идущей на деформацию стержш, воспользуемся законом сохранения количества движения, согласно которому т д = 2mV , откуда v, = 0,5V(, и 7j = 2mv jl = т 1 - 0,57", Если груз В убрать, то вся энергия груза А пойдет на деформацию стержня, т е. Tj = Tj, [c.212]

Обратим теперь внимание на связь между третьим законом Ньютона и законом сохранения количества движения, который был известен еще до появления рабэт Ньютона ). Вообразим, что два тела находятся во взаимодействии. Согласно взглядам современников Ньютона это взаимодействие заключалось в передаче количества движения от тела, активно действующего, телу, воспринимающему это количество движения. Пусть от первого тела второму передано количество движения К. Это количество движения К — действие первого тела на второе. Полагая, что количество движения самостоятельно возникнуть не может, находим, что количество движения первого тела должно одновременно получить отрицательное приращение —К. Это отрицательное приращение —К и является противодействием , приложенным к первому телу. [c.232]

Если главный вектор внешних сил равен пулю, т. е. система изолирована от воздействий виеи1иих по отношению к ней тел, то количество движения системы будет сохраняться во времени как по величине, так и по иаиравленню. В этом заключается закон сохранения количества движения. [c.109]