Движение электронов под влиянием магнитного поля

Ф и г. 71. Движение электронов под влиянием магнитного поля в ограниченном пространстве. [c.278]

При помещении металла в магнитное поле движение электронов меняется они начинают двигаться по спиральным траекториям. При этом электроны создают добавочное магнитное поле, противоположное внешнему. Иными словами, изменение орбитального движения электронов под влиянием внешнего поля приводит к диамагнитному эффекту. [c.155]

Под влиянием магнитного поля электроны совершают круговое движение с циклической частотой щ. Следовательно, к моменту времени /о плотность тока (32.33) преобразуется к виду бУх ( 0 — О = OS сод ( 0 -1), bJy to — t) = iA sin сов ( o - 0 знак — относится к электронам, знак - - к дыркам. [c.198]

Под влиянием кулонова поля ядра электрон движется по плоской эллиптической орбите. Зависимость массы от скорости, как указано в предыдущем параграфе, вызывает прецессию, но орбита по-прежнему остается плоской. Однако возможны такие возмущения орбиты, например, внешним магнитным или электрическим полем, при которых орбита перестает быть плоской. В этом случае движение электрона становится движением с тремя степенями свободы и стационарные орбиты должны удовлетворять трем квантовым условиям (2) 5. [c.35]

Под влиянием орбитального движения электронов атомов возникают магнитные моменты. Однако из-за неупорядоченности действия этих люментов по направлению средний магнитный момент получается равным нулю. Если же на электроны воздействовать внешним магнитным полем, то, как это было показано на рис. 3-3-1, возникает прецессия Лармора. Электрон обладает отрицательным электрическим зарядом —е, и при возникновении прецессии Лармора вокруг оси, расположенной вдоль вектора напряженности внешнего магнит- [c.172]

Теория дисперсии в том виде, в каком она следовала из электронных представлений Лорентца, позволяла предполагать, что оптические процессы в атоме обусловлены движением электронов. Излучение монохроматического света следует при этом рассматривать как результат движения электрона по простому гармоническому закону, т. е. под действием квазиупругой силы, а изменение излучения под влиянием магнитного поля — как следствие изменения движения электрона добавочной силой, с которой магнитное поле воздействует на движущийся заряд. Эта добавочная еила (лорентцова сила) выражается в виде [c.623]

Магнитные свойства и строение вещества. Как известно электрон обладает спиновым и орбитальным магнитными моментами. Геометрически складываясь моменты электронов создают результирующий магнитный момент атома М. Суммарный магнитный момент в единице объема, именуемый намагниченностью J, когда вещество не было намагничено и внешнее поле отсутствует, равняется нулю. Под воздействием магнитного иоля со средней напряженностью внутри тела, равной Н, намагниченность J = %Н, где х— магнитная восприимчивость. Намагниченность определяет величину магнитной индукции В = В + + %Н. Магнитные свойства вещества характеризует также относительная магнитная проницаемость х = 1 -10 гн м — магнитная постоянная вакуума. В зависимости от величины и знака магнитной восприимчивости вещества могут быть диамагнитные (Х<0), парамагнитные и ферромагнитные (х>>0). Рассмотрим две последние группы веществ. В парамагнитных веществах у атомов имеются магнитные моменты, однако иод влиянием теплового движения эти моменты располагаются статистически беспорядочно вдоль магнитного поля удается ориентировать лишь примерно одну десятитысячную процента всех спинов. В результате магнитная восприимчивость X мало отличается от нуля, а магнитная проницаемость парамагнитных материалов немногим больше единицы. К парамагнитным принадлежат некоторые переходные металлы, а также щелочные и щелочно-земельные металлы. Ферромагнитные материалы обладают весьма большой магнитной восприимчивостью, может достигать значений порядка 10 , после снятия поля сохраняется остаточная намагниченность. Ферромагнитные свойства при нагревании наблюдаются лишь до некоторой температуры 0, отвечающей точке Кюри — переходу нз ферромагнитного в парамагнитное состояние. Значение 0 для железа 769° С, для кобальта 1120° С, для никеля 358 С. При температурах Т G в отсутствие внешнего поля ферромагнетик состоит из микроскопических областей — доменов, самопроиз- [c.226]

Л. 83.И 89]. Достаточно остановиться лишь на некоторых новых теориях обратного движения пятна, предложенных в последние годы. Сент-Джон и Уайнанс [Л. 89 и 93] предлагают рассматривать катодное пятно как своеобразный ансамбль положительного объемного заряда у катода, индуцируемого им в металле поверхностного отрицательного заряда и электронного облака, находящегося выше области катодного падения (рис. 2). Вылетающие нормально к поверхности катода электроны отклоняются магнитным полем направо, в сторону, предписываемую законом Ампера. В области р они производят интенсивную ионизацию паров металла. Образующиеся здесь новые положительные ионы получают ускорение под влиянием электрических сил (Р) взаимодействия с ансамблем пятна. Авторы находят, что равнодействующая этих сил направлена так, что принуждает ионы пролетать над объемным зарядом под влиянием инерции и попадать на катод с противоположной стороны пятна, в области Р, вызывая здесь образование новых центров эмиссии. Это чисто баллистическое движение ионов [c.39]

Значение g в выражении y= g ioe) I 2гПо) равно 2, т. е. отражает случай свободных спинов. При действии внешнего магнитного поля спин совершает прецессионное движение вокруг оси, расположенной в направлении вектора напряженности магнитного поля Н, н намагниченность в направлении вектора Н не должна появляться. Подобно тому, как запущенный волчок постепенно теряет скорость под влиянием силы трения, спиновое вращение электрона также теряет энергию вращения под действием таких факторов, как влияние примыкающих электронов, орбитальное движение электрона, влияние узлов кристаллической решетки и др. Указанные влияния обусловливают так называемые спин-спиновую и спин-решетчатую релаксации. [c.201]

Влияние постоянного магнитного поля проявляется, прежде всего, в том, что под действием электрического поля волны электроны совершают не прямолинейное колебательное движение, а перемещаются по более сложным траекториям. Обратимся к рис. 4.15, на котором показана координатная система. Радиоволны распространяются, как и прежде, вдоль оси X. Электрическое поле ориентировано вдоль оси 2 на рис. 4Л5 по1казана составляющая Ег. Силовые линия постоянного магнитного поля параллельны оси X (они изображены на рис. 4.15 точками). у [c.219]

ЛАНДАУ ДИАМАГНЕТИЗМ, диамагнетизм свободных эл-нов во внеш. магн. поле предсказан Л. Д. Ландау в 1930. Магн. св-ва электронного газа, помещённого в магн. поле Н, обусловлены наличием у эл-нов собств. спинового магн. момента (см. Спин) и изменением характера движения свободных эл-нов под влиянием поля Н. Магн. поле искривляет траекторию движения эл-нов т. о., что проекция их движения на плоскость, перпендикулярную Н, приобретает вид замкнутых траекторий (орбит). Возникшее квазипериодич. движение эл-нов по орбите квантуется и даёт диамагнитный вклад хл. д. в магнитную восприимчивость электронного газа [c.344]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...