Движение относительное в поле магнитном

Резюмируя кратко результаты исследования распределения автономных пятен по продолжительности существования, необходимо отметить следующее. Как в условиях упорядоченного движения пятна в стороннем магнитном поле, так и в естественных условиях дуги, не возмущенной полем, распределение образующихся при делении автономных пятен по продолжительности жизни описывается монотонно убывающей функцией, состоящей из двух экспоненциальных участков различной крутизны. Это говорит о существовании двух групп пятен с чисто случайным распределением по продолжительности жизни в пределах каждой группы. Для менее долговечной группы значение средней продолжительности жизни составляет по порядку величины 10 сек, тогда как для более долговечной группы оно приближается к 10 сек. Относительное количество пятен долговечной группы увеличивается с ростом тока, с чем связано наблюдающееся при увеличении тока незначительное увеличение средней продолжительности жизни всего множества пятен. Весьма вероятно, что долговечная группа составляется из пятен, возникших в результате симметричного деления пятна на две приблизительно равные половины. В этих условиях процесс перераспределения тока между ними должен протекать замедленно Е -силу симметрии условий у нх границ. Найденные значения средней продолжительности жизни этой группы пятен совпадают по порядку величины со средней продолжительностью жизни одиночных ячеек (с.м. 36), что находится в соответствии с представлением о перестройке типа перераспределения тока между автономными пятнами. Согласно этому представлению случайное распределение пятен по продолжительности жизни является следствием случайного распределения числа ячеек в пределах автономных пятен и зависимости скорости процесса перераспределения тока между ними от соотношения количеств ячеек в группах. [c.278]

Быстрая заряженная частица в постоянном магнитном пол движется с ускорением, перпендикулярным к направлению ее движения, а значение ее скорости совсем не изменяется. Если частица неустойчива, то измеренный период полураспада должен быть в точности равен тому периоду полураспада, который получился бы, если бы она двигалась прямолинейно с той же скоростью в отсутствие магнитного поля. Это предсказание подтверждается опытами с (х -мезонами, распадающимися с периодом полураспада 2,2-10- с на электрон и нейтрино. Одно и то же собственное время полураспада наблюдается как для свободно движущихся --мезонов, так и для ц--мезонов, совершающих спиральное движение в магнитном поле или даже неподвижных. Общепризнано, что специальная теория относительности дает достаточно точное описание кругового (т. е. ускоренного) движения заряженных частиц в магнитном поле. [c.362]

Как было указано в 7 гл 1, Лоренц на основании классической электронной теории предсказал открытое затем Зееманом расщепление спектральных линий в магнитном поле, К тем же результатам, что и классическая электронная теория, приводит и теория Бора. В том же параграфе было рассмотрено влияние внешнего магнитного поля на орбитальное движение электрона в атоме и показано, что спектральная линия, возникающая при переходе электрона между двумя стационарными орбитами, расщепляется при воздействии внешнего магнитного поля И на три поляризованные определенным образом компоненты. Средняя компонента совпадает по частоте с первоначальной линией, а две других симметрично сдвинуты относительно нее на величину [c.331]

Особое преимущество принципа Гамильтона обнаруживается в механике сплошных сред, поскольку этот принцип приводит не только к дифференциальным уравнениям задачи, но также и к краевым условиям, которым должны удовлетворять решения этих дифференциальных уравнений в частных производных. Во многих случаях необходимо вначале искать функцию Лагранжа L (входящую в выражение вариационного принципа) в зависимости от характера задачи. Это имеет место, например, при движении электрона в магнитном поле, когда действующая сила не имеет потенциала У далее — в теории относительности, когда L нельзя выразить с помощью выведенного нами выражения (4.10) для кинетической энергии. Здесь роль кинетической части принципа наименьшего действия играет выражение [c.277]

Следует заметить, что в действительности было показано только, что возможные состояния движения двух систем одинаковы. Однако можно также доказать, что если стационарное магнитное поле создается постепенно, то система сохраняет свое состояние движения относительно системы координат, вращающейся с соответствующей угловой скоростью. [c.44]

Таким образом, наличие циклических координат всегда обусловливает постоянство соответствующих импульсов. Сохранение количества движения и момента количества движения в консервативной системе является частным случаем этого общего правила. При рассмотрении теоремы Лармора было найдено, что результатом действия магнитного поля на одноатомную систему является общая прецессия системы относительно направления поля. Но можно сказать и иначе, а именно обобщенный импульс, связанный с угловой координатой 9, сохраняется при наложении поля, причем увеличение электромагнитного импульса компенсируется уменьшением механической части импульса. [c.58]

В индукционных насосах ток возбуждается вследствие движения магнитного поля относительно жидкости. Здесь магнитная система одновременно служит также генератором тока в жидком металле. В практике индукционные насосы получили наибольшее распространение. КПД таких насосов в зависимости от расхода составляет 10—50%. [c.66]

При индукционном методе для регистрации магнитных полей рассеяния, образующихся около дефектов в намагниченной детали, используют катушку, которую двигают вдоль шва с постоянной скоростью. Магнитным полем детали в катушке наводится электродвижущая сила (ЭДС). В местах рассеяния поля ЭДС изменяется - образуется электрический сигнал, по которому судят о дефекте. Катушка намотана на сердечнике из металла с высокой магнитной проницаемостью - вместе они составляют магнитную индукционную головку. Она проще феррозонда, так как не требует генератора для питания. Метод отличается повышенной надежностью, может работать в сильных магнитных полях, однако требует перемещения магнитной головки с постоянной скоростью вдоль направления магнитного поля, при этом щель рабочего зазора в сердечнике должна быть перпендикулярна к направлению движения. Поэтому его рационально применять в массовом производстве (при большой длине швов). Индукционный метод используется, например, для контроля сварных труб, перемещающихся относительно индукционной головки. Магнитные методы контроля широко применяются для ферромагнитных материалов, преимущественно для обнаружения поверхностных и подповерхностных дефектов в стыковых швах. Достоинства магнитных методов высокая производительность, безвредность, экономичность. Основные недостатки усиление шва существенно снижает чувствительность магнитных методов контроля. Объемные включения выявляются хуже, чем плоские трещиноподобные. [c.356]

Интенсификация процесса получается как вследствие увеличения относительной скорости, так и возрастания сил. С помощью магнитного поля можно управлять расположением и движением деталей в процессе обработки и при отделении обработанных деталей от абразива. Данный вид обработки рекомендуется для чистовой обработки деталей сложной формы с повышенными требованиями к качеству поверхности. Магнитная индуктивность 0,04—0,1 Гн. [c.394]

В реальных условиях полета на КА действуют диссипативные моменты, обусловленные главным образом остаточным сопротивлением атмосферы и магнитным полем Земли. По величине эти моменты очень малы. Однако в течение продолжительного полета КА, стабилизированного вращением, они могут оказать заметное влияние на характер его движения относительно центра масс. [c.62]

Энергия гистерезисных потерь зависит от величины максимума напряженности поля, материала, геометрических размеров стержней, расположения их относительно друг друга, магнитной проницаемости стержней и, наконец, от магнитных полей, создаваемых различной аппаратурой внутри спутника [64]. Стержни должны быть расположены таким образом, чтобы возникали высокие гистерезисные потери, максимально возможные при движении в геомагнитном поле. С другой стороны, они должны создавать минимум магнитных возмущений внутри спутника. В ряде работ даны результаты теоретических и экспериментальных исследований, позволяющие получать конструкции, отвечающие перечисленным выше требованиям, приводятся аналитические зависимости, при помощи которых можно рассчитать основные параметры стержней с необходимой магнитной проницаемостью. [c.33]

В этих рассуждениях мы приняли 0,т < 1. При больших временах т магнитное поле, вообще говоря, существенно влияет на движение электрона. Наиболее важна роль ускорения, обусловленного кулоновским взаимодействием, для движения электрона вдоль магнитного поля, поскольку без учета такого ускорения бесконечное время взаимодействия могло бы возникнуть лишь для частиц с равной нулю проекцией относительной скорости на магнитное поле. Учет такого продольного ускорения позволяет тогда записать формулу (62.10) в виде [c.285]

Рассмотрим влияние начальных условий углового движения, которые реализуются при входе тела в атмосферу, на характер его движения относительно центра масс при спуске. Будем считать, что начальные условия задаются в разреженных слоях атмосферы, где влиянием аэродинамических моментов можно пренебречь. Будем также считать, что кинетическая энергия вращения тела существенно больше работы возмущающих сил, обусловленных влиянием светового давления Солнца, гравитационного и магнитного полей планеты. Рассмотрим случай, когда тело динамически осесимметрично. Тогда его вращательное движение представляет собой регулярную прецессию, при которой продольная ось, проходящая через центр масс, описывает круговой конус относительно неизменного в пространстве направления вектора кинетического момента Qq. Угол полураствора этого конуса обозначим через 2, угол между осью конуса — вектором кинетического момента, и вектором скорости центра масс тела через (р, а угол прецессии, отсчитываемый в плоскости, перпендикулярной оси прецессии, через 993 (рис. 1.7). Последний следует отличать от угла прецессии 7 , который характеризует прецессию тела относительно вектора поступательной скорости при движении в атмосфере. [c.43]

Сортировка транзисторов с односторонним токопроводящим немагнитным слоем осуществляется в магнитном поле высокой частоты, создаваемом в межполюсном зазоре С-образного магнита 2 (рис. 29, б). При движении детали 1 через переменное магнитное поле благодаря смещению слоя с более высокой электрической проводимостью относительно максимума поля возникает электродинамическая сила действующая в ту или иную сторону в зависимости от исходного положения детали. Механизм возникновения сил основан иа взаимодействии внешнего поля с индуцированным (наведенным) полем, создаваемым самим телом. Для удлиненных токопроводящих деталей мгновенное значение момента силы [c.355]

ВИЯХ инверсии движения пятна в присутствии газовой среды интересно сопоставить данные экспериментального определения величины Pi с теоретическими прогнозами относительно предельных условий влияния асимметрии магнитного поля на процесс перестройки пятна согласно ранее выведенному соотношению [c.251]

Несмотря на эти отклонения действительных закономерностей от ожидаемых, как сам характер экспериментальных кривых, так и абсолютные значения давления газа и напряженности поля, при которых наблюдается инверсия движения пятна, достаточно близки к теоретическим. Таким образом, прогнозы относительно границ применимости развитой здесь теории движения пятна в магнитном поле, указываемые соотношением 952 [c.252]

Сущность явления геометрического резонанса можно качественно понять из следующих соображений. Рассмотрим для простоты поверхность Ферми в виде эллипсоида с главными осями, направленными вдоль координатных осей х, у, г. Траектория движения электрона в й-пространстве при . = 0 изображена на рис, 38, а. Размер и форма траектории в Л-пространстве не зависит от магнитного поля. На рис, 38, б изображена траектория движения электрона в плоскости ху координатного пространства. Она повернута относительно первой на л/2, и ее линейные размеры увеличены на множитель сП/еВ. Следовательно, с увеличением напряженности магнитного поля траектория в координатном пространстве сжимается. [c.209]

Таким образом, в сильных магнитных полях-, удовлетворяющих условию (43.18), кулоновское взаимодействие электрона и дырки влияет лишь на их относительное движение вдоль поля, приводя к образованию связанных состояний с дискретными уровнями энергии. [c.322]

Во-первых, оно препятствует вхождению в атмосферу относительно малоэнергичных частиц. Рассматривая движение заряженных частиц в поле магнитного диполя (магнитного поля Земли), можно убедиться, что минимальный импульс рт п протона, при котором он может войти в атмосферу под углом Ь к геомагнитной [c.639]

Связь топологии поверхности Ферми и гальваномаг-нитных эффектов. В случае шт>1 траектория движения электрона в магнитном поле описывается уравнениями e = onst (е — энергия) и рг = сопз1 (рг — проекция импульса на направление магнитного поля), что соответствует линии сечения ПФ в импульсном пространстве (пространстве скоростей) плоскостью, перпендикулярной магнитному полю. Если ПФ замкнутая, то все траектории в реальном пространстве — замкнутые орбиты, подобные сечению ПФ в импульсном пространстве и повернутые на я/2. Если ПФ — многосвязная бесконечная поверхность, то кроме замкнутых сечений имеются открытые траектории, которым в реальном пространстве соответствует движение электрона в направлении, повернутом на угол я/2 относительно направления открытости в пространстве скоростей. [c.737]

Магнитные свойства и строение вещества. Как известно электрон обладает спиновым и орбитальным магнитными моментами. Геометрически складываясь моменты электронов создают результирующий магнитный момент атома М. Суммарный магнитный момент в единице объема, именуемый намагниченностью J, когда вещество не было намагничено и внешнее поле отсутствует, равняется нулю. Под воздействием магнитного иоля со средней напряженностью внутри тела, равной Н, намагниченность J = %Н, где х— магнитная восприимчивость. Намагниченность определяет величину магнитной индукции В = В + + %Н. Магнитные свойства вещества характеризует также относительная магнитная проницаемость х = 1 -10 гн м — магнитная постоянная вакуума. В зависимости от величины и знака магнитной восприимчивости вещества могут быть диамагнитные (Х<0), парамагнитные и ферромагнитные (х>>0). Рассмотрим две последние группы веществ. В парамагнитных веществах у атомов имеются магнитные моменты, однако иод влиянием теплового движения эти моменты располагаются статистически беспорядочно вдоль магнитного поля удается ориентировать лишь примерно одну десятитысячную процента всех спинов. В результате магнитная восприимчивость X мало отличается от нуля, а магнитная проницаемость парамагнитных материалов немногим больше единицы. К парамагнитным принадлежат некоторые переходные металлы, а также щелочные и щелочно-земельные металлы. Ферромагнитные материалы обладают весьма большой магнитной восприимчивостью, может достигать значений порядка 10 , после снятия поля сохраняется остаточная намагниченность. Ферромагнитные свойства при нагревании наблюдаются лишь до некоторой температуры 0, отвечающей точке Кюри — переходу нз ферромагнитного в парамагнитное состояние. Значение 0 для железа 769° С, для кобальта 1120° С, для никеля 358 С. При температурах Т G в отсутствие внешнего поля ферромагнетик состоит из микроскопических областей — доменов, самопроиз- [c.226]

Пример 10.6А. Теорема Лармора. Рассмотрим массивную зарял<енную частицу, движущуюся в поле механических и электрических сил, симметричных относительно оси Oz. Как изменится движение частицы при наложении слабого однородного магнитного поля напряженностью у в направлении Oz [c.185]

При возбуждении электромагнита / вращающийся вокруг неподвижной оси А якорь 2, притягиваясь, поворачивает посредством тяги J0 вокруг неподвижной оси В зубчатый сектор 3. Движение зубчатого сектора 3 посредством зубчатых колес 4 и 5, вращающихся вокруг неподвижной оси С, передается зубчатому колесу 6, вращающемуся вокруг неподвижной оси D, и жестко связанному с ним тормозному диску 7, вращающемуся в поле постоянного магнита 8. В железном диске 7 возникают при этом токи Фуко, создающие магнитное поле, взаимодействующее с магнитным полем постоянного магнита 8. Благодаря этому тормозится В )ащение диска 7, на оси которого укреплен подвижной контакт, не показанный на рисунке. Это обеспечивает необходимую выдержку времени. Перемещением постоянного магнита 8 относительно оси вращения тормозного диска 7 посредством регу-лируюн1его устройства 9 можно регулировать выдержку времени. [c.122]

ТЕОРЕМА (Ирншоу система неподвижных точечных зарядов электрических, находящихся на конечных расстояниях друг от друга, не может быть устойчивой Карно термический КПД обратимого цикла Карно не зависит от природы рабочего тела и являегся функцией абсолютных температур нагревателя и холодильника Кастильяно частная производная от потенциальной энергии системы по силе равна перемещению точки приложения силы по направлению этой силы Кельвина сила (или градиент) будет больше в тех точках поля, где расстояние между соседними поверхностями уровня меньше Кенига кинетическая энергия системы равна сумме двух слагаемых — кинетической энергии поступательного движения центра инерции системы и кинетической энергии системы в ее движении относительно центра инерции Клеро с уменьшением радиуса параллели поверхности вращения увеличивается отклонение геодезической линии от меридиана Кориолнса абсолютное ускорение материальной точки рав1Ю векторной сумме переносного, относительного и кориолисова ускорений Лармора единственным результатом влияния магнитного поля на орбиту электрона в атоме является прецессия орбиты и вектора орбитального магнитного момента электрона с некоторой угловой скоростью, зависящей от внешнего магнитного поля, вокруг оси, проходящей через ядро атома и параллельной вектору индукции магнитного поля Остроградского — Гаусса [для магнитного поля магнитный поток сквозь произвольную замкнутую поверхность равен нулю для электростатического поля <в вакууме поток напряженности его сквозь произвольную [c.283]

Электродинамический геофон представляет собой один из наиболее распространенных приборов. Принцип его действия понятен из рис. 4.546. Рассмотрим частотную характеристику его чувствительности. Используем, прежде всего, уравнения электродинамического преобразователя, записанные в форме (3.10). В этих уравнениях V — скорость подвижной системы относительно силовых линий магнитного поля, т. е. относительно корпуса прибора V. Р — сила, вызывающая это относительное движение. Для определения чувствительности геофона надо найти отнощение напряжения на его зажимах к скорости движения корпуса, т. е. к переносной скорости оо- сейсм= //уо . [c.197]

Вычисляют относительное значение магнитного потока электродвигателя в режиме ослабленного поля и при токе якоря / = 7min. При одинаковых значениях напряжения и тока якоря электродвигателя скорость движения примерно обратно пропорциональна магнитному потоку, т. е. [c.333]

Лоренц (ЬогеШг) Хендрик Антон (1853-1928) — известный нидерландский физик-теоретик. Окончил Лейденский университет (1872 г.). Научные труды относятся к областям электродинамики, термодинамики, статистической механики, оптики, квантовой теории, атомной физики и др. Создал классическую электронную теорию вещества, базирующуюся на анализе движения дискретных зарядов, и на основе ее, в частности, вывел зависимость диэлектрической проницаемости от плотности диэлектрика (формула Лоренца-Лоренца), дал выражение для силы, действую1цей на движущийся в электромагнитном поле заряд (сила Лоренца), развил теорию дисперсии света. Предсказал явление расщепления спектральных линий в сильном магнитном поле (Нобелевская премия (совместно с П. Зееманом) в 1902 г.). Создал электродинамику движущихся сред. Вывел в 1904 г. формулы, связывающие между собой пространственные координаты и моменты времени одного и того же события в разных инерциальных системах отсчета (преобразование Лоренца). Впервые получил зависимость массы электрона от скорости. Своими работами подготовил переход к квантовой механике и теории относительности. Ряд исследований по кинетической теории газов, кинетике твердых тел, электронной тео рии металлов (1904 г.). [c.261]

Такое явление можно объяснить в первую очередь тем, что магнитное поле не влияет на движение заряженных частиц вдоль него и сильно ограничивает движение частиц в поперечном (относительно магнитного поля) направлении. В связи с этим в замагниченной плазме скорости движения частиц вдоль и поперек поля различны, но для каждого из этих направлений распределение частиц по скоростям может быть близко к максвелловскому. [c.443]

При исследовании траектории упорядоченного движения катодного пятна представляет интерес лишь случай движения, в сильном магнитном поле, при котором влияние случайных отклонений пятна от траектории незначительно. Следует учесть, также, что в реальных условиях опыта неоднородность стороннего поля относительно невелика. При таких условиях после диф-ференцирО Вапия (45) по ф можно пренебречь рядом членов,, содержащих Я и производные Я, в результате чего уравнение- [c.217]

Данные статистической обработки наблюдений, проделанные В условиях вынужденного движения пятна в магнитном поле с напряженностью около 1 ООО э, представлены в виде ряда гистограмм на рис. 114. На них вдоль оси абсцисс отложены величины интервалов времени I между последовательными актами деления, а вдоль оси ординат — относительные количества отсчетов в пределах единичного участка оси абсцисс. При таком построении площадь, ограниченная любым участком гистограм- [c.279]

МАГНИТИЗМ, совокупность явлений, возбуждаемых относительным движением электрических зарядов (см. Магнитное поле]. В намагничивающихся средах магнитные явления выражаются различным образом в притяжении нек-рых тел (Fe, Ni, Со, сплавы Гейслера), в изменении геометрических размеров стержней, изготовленных из этих тел (см. Магнито-стрищия), во вращении плоскости поляризации луча, прохо- [c.182]

ИНДУКЦИЯ ЭЛЕКТРОМАГНИТНАЯ, возникновение электрич. поля в телах при изменении в них магнитного поля. Последнее может происходить 1) при движении тела относительно постоянного магнитного поля и 2) при изменении вектора магнитной индукции В во всех или некоторых точках неподвижного тела. Электромагнитная индукция была открыта Фарадеем в 1832 г. Это открытие явилось мощным толчком к бурному развитию сначала учения об электричестве и магнитизме, а затем электротехники. В настоящее время как производство электрич. энергии, так и преобразование ее в механическую, а также повышение и понижение напряжения при передаче электрич. энергии на расстояние происходят при помощи И. э. В практич. расчетах индуктированное электрич. поле характеризуется обыкновенно не своей напряженностью Е, а т. н. индуктированным напряжением [c.64]

Влиянию движения ядер на время поперечной релаксации 7 г и на ширину линии можно дать весьма простое объяснение. Из уравнений Блоха мы знаем, что величина Гг служит мерой среднего времени, в течение которого фаза индивидуального спипа изменяется на один радиан вследствие локального возмущения напряженности магнитного поля. Обозначим через (Асо)о уВ1 локальное изменение частоты, вызванное возмущением в, в жесткой решетке. Источником локального поля может быть дипольное взаимодействие с другими спинами. Если атомы находятся в быстром относительном движении, то локальное поле В/, действующее на данный спин, будет испытывать быстрые флуктуации во времени. Предположим, что величина локального поля в среднем в течение интервала времени г равна а затем изменяется и становится равной —В,- (см. рис. 17.9). Такое случайное изменение может быть вызвано относительным движением других атомов, в результате чего изменяется угол между II и г [см. выражение (17.21)]. В течение времени т спин будет прецессировать под иным углом, чем раньше, и его дополнительный фазовый угол (относительно фазового угла стационарной прецессии во внешнем поле Во) составит бф = уВ,т. Эффект сужения линий возникает в течение короткого интервала времени т, соответствующего бф <С 1. Однако по прошествии п интервалов времени длительностью т средний квадрат угла дефазировки в поле Во достигнет величины [c.605]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...