Движения в магнитных полях

Быстрая заряженная частица в постоянном магнитном пол движется с ускорением, перпендикулярным к направлению ее движения, а значение ее скорости совсем не изменяется. Если частица неустойчива, то измеренный период полураспада должен быть в точности равен тому периоду полураспада, который получился бы, если бы она двигалась прямолинейно с той же скоростью в отсутствие магнитного поля. Это предсказание подтверждается опытами с (х -мезонами, распадающимися с периодом полураспада 2,2-10- с на электрон и нейтрино. Одно и то же собственное время полураспада наблюдается как для свободно движущихся --мезонов, так и для ц--мезонов, совершающих спиральное движение в магнитном поле или даже неподвижных. Общепризнано, что специальная теория относительности дает достаточно точное описание кругового (т. е. ускоренного) движения заряженных частиц в магнитном поле. [c.362]

Именно на электронах, испускаемых при радиоактивном распаде, были впервые обнаружены отклонения от постоянства отношения F/j. Этот результат был получен при изучении траекторий движения электронов в магнитных полях. Как мы видели, в этом случае ускорения могут быть определены (если независимо измерена не изменяющаяся при движении в магнитном поле величина скорости частиц) непосредственно по смещению пятна на экране. Результаты таких опытов, произведенных с различными частицами, независимо от их происхождения (получены ли они с помощью ускорителей или возникли при радиоактивном распаде), показали, что при различных, но постоянных значениях и, сравнимых с с, отношение F/j не остается постоянным, а оказывается тем больше, чем больше и. Было установлено, что [c.91]

Движения в магнитных полях [c.212]

ДВИЖЕНИЯ В МАГНИТНЫХ ПОЛЯХ [c.213]

Имеется одно важное видоизменение соотношений Онзагера, связанное с особенностями принципа микроскопической обратимости в случае движения электрических зарядов в магнитном поле и в задачах, где встречаются силы Кориолиса. Уравнения движения в магнитном поле, как известно, не изменяются при перемене знака времени лишь при условии одновременного изменения направления индукции поля. В соответствии с этим для системы в магнитном поле величины L,> и L., в равенстве (2.2). надо брать для противоположных направлений индукции поля [c.15]

Из двух методов наиболее изученным является метод использования магнитных полей для удержания плазмы. Заряженные частицы, из которых, состоит плазма, во время движения в магнитном поле подвергаются воздействию сил. Эти силы направлены не вдоль линий поля или линии движения частиц, а, скорее, перпендикулярно им [c.205]

Значение вынуждающей силы определяется по формуле (1). При движении в магнитном поле в проводнике индуктируется электродвижущая сила (противо-ЭДС) [c.273]

Принцип действия электромагнитных расходомеров основан на возникновении ЭДС в проводящей жидкости при ее движении в магнитном поле. В последнее десятилетие электромагнитные расходомеры получили широкое распространение. Им присущи следующие положительные качества наличие линейной зависимости между ЭДС и средней скоростью среды высокая точность измерения отсутствие остаточной потери давления меньшая по сравнению с другими методами измерения длина линейных участков трубопровода перед измерительным участком [c.361]

Рис. 2-33, а получен при неподвижной дуге. Если к эффекту охлаждения дуги при помощи соприкосновения ее с изолирующими стенками добавить эффект охлаждения ее за счет движения в магнитном поле, градиент ее еще более возрастает. Это видно из сравнения рис. 2-33, а с рис. 2-33, б. [c.33]

Электромагнитное торможение возникает вследствие того, что в витках рамки во время ее движения в магнитном поле индуктируется э.д.с. [c.174]

Магнитоэлектрические методы измерения профилей массовой скорости в диэлектрических материалах [2, 8 —10] основываются на регистрации ЭДС магнитной индукции, появляющейся в проводнике при его движении в магнитном поле. Разрешающая способность датчика определяется материалом и толщиной фольги, из которой он изготовлен, размерами чувствительного элемента (обьино 1 см), а также качеством контакта датчика с образцом. Хотя при использовании фольги толщиной 20 мкм удавалось довести разрешающую способность до 10 НС [10], более реальной представляется характерное значение этой величины на уровне 50 не [9]. [c.273]

В электромагнитном успокоителе тормозящее усилие создается вихревыми токами, возникающими в металлической детали при ее движении в магнитном поле. Форма подвижной детали зависит от конструкции прибора. [c.395]

В электромагнитных успокоителях (фиг. 182) используют вихревые токи, которые появляются в металлической пластинке а при ее движении в магнитном поле и противодействуют движению пластинки, превращая механическую энергию движения в тепловую. [c.221]

Результаты исследования структуры катодного пятна приводят к представлению, что пятно на ртути находится в процессе непрерывной перестройки, состоящей не только в замене распадающихся ячеек новыми, но и включающей в себя перестройку самих ячеек. В связи с этим возникает вопрос о том, нельзя ли, опираясь на это представление о неустойчивости пятна и проистекающей отсюда непрерывной перестройке, объяснить его изменчивость на металлах. Подробный анализ процесса перестройки пятна на ртути с учетом существенной роли в нем собственного магнитного поля дуги позволяет сформулировать общее правило, определяющее направление процесса перестройки в условиях дуги низкого давления с жидким ртутным катодом. Применимость этого правила, названного принципом максимума поля, доказывается путем количественного исследования трех основных форм движения катодного пятна, а именно его упорядоченного движения в магнитном поле, деления и хаотического перемещения по катоду (гл. 4). Таким образом, оказывается возможным свести все многообразие форм движения катодного пятна к общей причине — его неустойчивости на катодах холодного типа. [c.7]

В предыдущем разделе при исследовании перестройки пятна типа упорядоченного движения в магнитном поле нас интересовало преимущественно перемещение пятна по катоду как целого, для чего не требовалось входить в рассмотрение подробностей его формы. Переходя к исследованию деления пятна, необходимо прежде всего конкретизировать задачу путем задания его формы. [c.253]

Несколько типичных снимков катодного пятна, показывающих его поведение при упорядоченном движении в магнитном поле с напряженностью около 0,5 кэ, приведено в порядке возрастающих токов на рис. 104. На них каждое разветвление линии соответствует одиночному акту деления, а отдельные ветви представляют собой следы изображений движущихся автономных пятен. Такого рода снимки содержат в себе достаточно полную информацию как о самом процессе деления пятна, так и о взаимодействии его отдельных частей. В самом деле, исследуя форму отдельных ветвей, можно составить представление о характере взаимодействия автономных пятен и самом их источнике, тогда как длина ветвей в направлении развертки позволяет судить о продолжительности существования пятен т. Кроме того, измеряя расстояния между исходными пунктами соседних разветвлений, мы имеем возможность установить распределение интервалов между последовательными актами деления t. В пределах настоящего параграфа нас будет интересовать почти исключительно фор.ма ветвей. [c.260]

Выведенные из наблюдений для каждого использованного значения тока частоты деления пятна при его упорядоченном движении в магнитном поле, а также вероятности деления пятна в интервале 4—16 мксек после предыдущего акта указаны в табл. XVI. [c.281]

Выше был представлен подробный отчет о результатах комплексного исследования ртутной дуги, в программу которого входило большое количество разнородных опытов, сконцентрированных вокруг вопросов устойчивости дугового цикла. Начав со статистического исследования самопроизвольных погасаний дуги и влияния на ее устойчивость различных внешних и внутренних факторов, мы перешли затем к колебательным процессам дуги и, наконец, подвергли анализу структуру катодного пятна и претерпеваемые им непрерывные изменения, включая его направленное движение в магнитном поле, деление и хаотическое перемещение по катоду. При ближайшем рассмотрении все эти кажущиеся не связанными друг с другом явления оказались лишь различными звеньями одной и той же цепи яв- лений внутренней неустойчивости дуги с ртутным катодом. Они наблюдались нами при любых условиях опыта, включая такие, при которых дуга данного типа должна была бы обладать максимальной устойчивостью, ка , например, в разряде с кипящим катодом. Отмечавшиеся при этом изменения поведения дуги носили лишь количественный характер. Из этого следует заключить, что в основе рассмотренных явлений лежат глубокие причины, восходящие к самому механизму дугового разряда холодного типа, вследствие чего в данном случае можно с полным основанием говорить о внутренней неустойчивости дугового разряда. Как можно было вывести из исследования нестационарных явлений катодной области дуги с ртутным катодом, эта форма разряда представляет собой не какое-то определенное состояние равновесия между процессами дугового цикла, 298 [c.298]

Хорошо известно, что катодное пятно при своем хаотическом перемещении по ртути разбрызгивает ее в виде мелких капель, разлетающихся от него с большой скоростью во всех направлениях. В этом легко убедиться, например, поместив в разряд закопченное стекло. Попадающие на стекло капли отражаются от него, оставляя на копоти следы, по которым можно судить об их количестве и размерах [Л. 41]. С точки зрения вопроса о механизме образования в дуге ртутных капель приобретает особенный интерес исследование разбрызгивания ртути катодным пятном, совершающим быстрое упорядоченное движение в магнитном поле. Обнаружение ртутных брызг в этих условиях должно указывать на то что они не связаны с хаотическим перемещением пятна по катоду и сопровождающим его бурлением ртути. Помимо того, при упорядоченном движении пятна могут быть легко обеспечены контролируемые условия опыта в смысле как направления движения, так н его скорости. [c.308]

Пусть спутник обладает электрическим зарядом, равным Q. Тогда при движении в магнитном поле Земли на него будет действовать сила F, определяемая формулой [c.329]

Из уравнений (2.5) и (2.9) мы видим, что вектор к перемещается перпендикулярно градиенту энергии в пространстве волновых векторов, поэтому энергия электрона со временем не меняется. Следовательно, движение в магнитном поле ограничено только поверхностью постоянной энергии в пространстве волновых векторов. Для простоты мы рассмотрим такую энергию и такую зонную структуру, чтобы эта поверхность была замкнутой. Получаемую картину мы легко могли бы распространить и на поверхности, пересекающие грани зоны. Из уравнения (2.9) мы видим, что к движется перпендикулярно магнитному полю, т. е. конец волнового векТора должен двигаться по линии пересечения некоторой плоскости, перпендикулярной Н, с соответствующей поверхностью постоянной энергии. Такая орбита изображена на фиг. 24, а. Волновой вектор электрона перемещается вдоль показанной на чертеже линии пересечения. [c.80]

Есть еще и другие аспекты движения в магнитном поле, которые следует упомянуть, прежде чем мы перейдем к детальному изучению зонной структуры. Мы уже отмечали, что если поверхности постоянной энергии замкнутые, то волновой вектор электрона совершает [c.81]

Конвекционное движение в магнитном поле К мы видим, что условие [c.139]

Конвекционное движение в магнитном поле [c.141]

Для свободных электронов % (к) = ТАк Ит. Вычислите дА (Ш, кг)/9Ш и покажите, что общее выражение (12.42) для периода движения в магнитном поле приводит к результату [c.242]

Основные закономерности распространения колебаний (распределение давления, резонансные явления, диссипация энергии и затухание колебаний, кавитация), а также технологические последствия обработки аналогичны наблюдаемым при механических методах ввода колебаний. Однако в связи с тем, что при движении в магнитном поле в металле создаются электромагнитные силы, направленные навстречу движению, зависимость интенсивности колебаний от индукции магнитного поля имеет явно выраженный максимум (так, при радиусе отливки 5 мм и частоте тока 10 кГц этот максимум достигается при индукции 0,15 Тл [24]). [c.443]

Если э = О, то движение в магнитном поле носит более сложный характер — происходит перемещение центра вращения частицы перпендикулярно [c.162]

Проблема излучения заряженной релятивистской частицы при ее. движении в магнитном поле восходит к работам Г. Шотта (1907, 1912), в которых была предпринята попытка создания модели водородного атома с целью объяснения дискретной природы спектра излучения на основе классической теории. Естественно, конечно, что эта попытка не могла иметь успеха, и исследования Шотта примерно в течение 40 лет представляли лишь академический интерес и даже были забыты. [c.5]

Принцип действия рассматриваемых расходомеров основан на законе электромагнитной индукции, согласно которому наведенная в проводнике э. д. с. пропорциональна скорости его движения в магнитном поле. Роль движущегося в магнитном поле проводника играет электропроводная жидкость, протекающая через первичный электромагнитный преобразователь расхода, установленный в трубопроводе. Измеряя э. д. с., наведенную в электропроводной жидкости, которая при своем движении пересекает магнитное поле первичного преобразователя, можно определить среднюю скорость текущей жидкости, а вместе с тем и объемный расход. [c.520]

Согласно закону электромагнитной индукции при движении в магнитном поле в проводнике обмотки ротора наводится э. д. с. [c.51]

В обычных сварочных дугах при атмосферном давлении наибольшее влияние продольное магнитное поле оказывает на диффузионную составляющую скорости ионов и электронов. Скорость диффузии их направлена по радиусу от центра дуги к периферии, где температура и концентрация меньше (рис. 2,39). В связи с тем что скорости диффузии в квазинейтральном столбе дуги равны Ve Vi, а масса те< .гт, импульсы, передаваемые нейтральным частицам от ионов, будут в тысячи раз больше, чем от электронов. Поэтому плазма столба дуги придет во вращательное движение, соответствующее движению в магнитном поле ионов. Столб дуги будет вращаться против часовой стрелки. [c.84]

При аннигиляции нуклонов и антииуклорюв вещества и антивещества возникают мезоны различных типов, котррые, распадаясь, дают релятивистские электроны. Релятивистские электроны при своем движении в магнитном поле Галактики напряженностью [c.376]

На протяженки последних 130 лет был создан целый ряд энергетических устройств, основанных на взаимодействии электрического и магнитного полей с движущимися электрическими зарядами. Метод прямого преобразования энергии, рабочим телом в котором является нагретый ионизированный газ, в принципе может обеспечить очень высокий КПД и потому вызывает большой интерес в качестве альтернативы паротурбинным теплоэнергетическим установкам для получения электрической энергии — это магнитогидродинамический генератор или сокращенно МГД-генератор. Его работа основана на взаимодействии рабочего тела с магнитным полем (рис. 5.21,6). ЭДС создается за счет движения в магнитном поле электронов и ионов нагретого газа. [c.103]

К третьей категории сведений о дуге, несколько расширяющих представления об этой форме разряда, следует отнести установление причинной связи между разнородными явлениями дугового разряда, ускользавшей до настоящего времени от физиков. Найденная в работе. воз1мож1ность установлетия причинной связи между явлениями, по м-неиию автора, является наиболее существенной чертой применениого здесь подхода к проблеме дуги, основывающегося на исследовании устойчивости дугового цикла. На этой стороне вопроса следует остановиться несколько подробнее. Как можно видеть из приведенного отчета, при исследовании выявились две основные линии подобной связи между явлениями. С одной стороны, оказались тесно связанными друг с другом как проявления внутренней неустойчивости дуги ее самопроизвольные погасания, различного рода колебательные процессы и обнаруживаемая катодным пятном тенденция к непрерывному перемещению по металлу. С другой стороны, основываясь на данных о неустойчивости пятна и влиянии на дугу магнитного поля, оказалось возможным установить связь между различными формами движения пятна на однородном жидком катоде в виде его направленного движения в магнитном поле, деления и хаотического перемещения по катоду. Указанные типы движения оказались лишь различными формами одного и того же процесса непрерывной перестройки катодного пятна, связанного с его неустойчивостью и контролируемого распределением суммарной напряженности магнитного поля в районе пятна. Как показало детальное исследование поведения пятна при варьируемых условиях опыта, направление перестройки при произвольных условиях правильно описывается сформулированным в работе принципом максимума поля с учетом собственного магнитного поля дуги. Таким образом, основные формы движения катодного пятна находят простое объяснение при учете роли собственного поля дуги, сводящейся в данном случае к внесению асимметрии или неоднородности в распределение суммарного поля в районе пятна. [c.300]

Физическую сущность электромагнитной индукции легко понять, рассмотрев движение в магнитном поле незамкнутого проводника, вместе с которым движутся и заключенные в нем свободные электроны. Под действием сил магнитного поля электроны перелшщаются на концы проводника. Скапливаясь на одно.м конце проводника, они создают избыточный отрицательный заряд, а на другом конце образуется такой же по величине положительный заряд. Разделение зарядов в проводнике приводит к возникновению электрического поля. Силы электрического поля растут по мере накопления зарядов на концах проводника. При равенстве электромагнитных и электрических сил ра.чделение зарядов прекращается, а разность потенциалов (или электрическое напряжение) между концами проводника становится постоянной. Напряжение, полученное в основном по такой схе.ме, и используется на практике. [c.234]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...