Движение заряженных частиц в однородном электрическом поле

При движении заряженной частицы в однородном электрическом поле Е на нее действует постоянная, одинаковая во всех точках сила Р, так. как в однородном поле вектор Е одинаков во всех точках поля. Следовательно, движение будет происходить с постоянным ускорением. [c.76]

ДВИЖЕНИЕ ЗАРЯЖЕННЫХ ЧАСТИЦ В ОДНОРОДНОМ ЭЛЕКТРИЧЕСКОМ ПОЛЕ [c.133]

Движение заряженной частицы в однородных электрическом и магнитном полях [c.469]

Движение заряженной частицы в однородном магнитном поле. Электрическое поле действует на покоящийся заряд так же, как на движущийся сила не [c.77]

Движение заряженной частицы в однородных электрическом и магнитном полях, Б каждой точке которых векторы Е ц В совпадают по направлению. [c.80]

Начнем с рассмотрения криволинейного движения с постоян-ным по величине и направлению ускорением. Такое движение будет совершать тяжелое тело вблизи поверхности Земли под действием силы веса, если пренебречь сопротивлением воздуха. В этом случае ускорение равно по величине = 9,81 м/ и направлено вертикально вниз. Заряженная частица, движущаяся в однородном электрическом поле (между пластинами плоского [c.174]

Движения электрически заряженных частиц в электрическом поле мы рассматривали, чтобы показать, как может быть проверен на опыте второй закон Ньютона ( 23 и 24). Были рассмотрены движение частиц, попадающих в однородное электрическое поле без начальной скорости (движение в продольном поле ), и движение частиц, обладающих скоростью, перпендикулярной к направлению поля на начальном участке, пока изменением абсолютной величины скорости частиц [c.206]

Движение заряженных частиц в газах может быть изотропным, т. е. равновероятным по всем направлениям, лишь в однородной плазме при отсутствии электрического поля. При наложении электрического поля на частично ионизованную газовую среду распределение скоростей заряженных частиц перестает быть изотропным, что приводит к появлению направленного перемещения всей массы частиц данного сорта, называемому дрейфом. [c.83]

Пример 1.9. Движение заряженной частицы в постоянных однородных электрическом и магнитном полях. [c.51]

Мы рассмотрели основные законы движения заряженных частиц в электрическом и магнитном полях. Сначала мы определили лагранжиан частиц (уравнение (2.15)). Закон сохранения энергии позволил представить скорость частицы в виде функции потенциала (уравнение (2.31)). Затем были получены релятивистские уравнения движения (2.50) — (2.52) в обобщенной ортогональной криволинейной системе координат. Были рассмотрены частные случаи уравнений движения в декартовой (уравнения (2.53) — (2.55) и цилиндрической (2.60)—(2.62) системах координат. Уравнения движения были затем преобразованы в траекторные уравнения (2.76) —(2.77), (2.80), (2.81) и (2.84) — (2.85) соответственно. Мы ввели релятивистский потенциал (уравнение (2.89)) и показали, что он позволяет использовать нерелятивистские уравнения в магнитных полях даже в случае высоких энергий частиц. Затем был введен электронно-оптический показатель преломления (соотношение (2.92)) и установлены аналогии между геометрической оптикой, с одной стороны, и электронной и ионной оптикой, — с другой. Были определены траектории частиц в однородных электростатическом и магнитном полях посредством точного решения траекторных уравнений. В качестве практических примеров рассмотрены плоские конденсаторы, длинные магнитные линзы, электростатические и магнитные отклоняющие системы, простые анализаторы масс и скоростей. Наконец, были приведены законы подобия электронной и ионной оптики (соотношения (2.183) — (2.188) и (2.190)). [c.63]

Действие магнитного поля на движущиеся заряженные частицы. Действие магнитного поля на проводник с током означает, что магнитное поле действует на движущиеся электрические заряды. Найдем силу, действующую на электрический заряд q при его движении в однородном магнитном поле с индукцией В. [c.180]

Ускорена заряженных частиц в циклотроне. Предположим, что в циклотроне В = zB и Е, = Е os Шц<, , = —Е sin < ц<, = О, причем значение Е постоянно (в реальном циклотроне электрическое поле не является пространственно-однородным). Очевидно, что при этих условиях вектор напряженности электрического поля описывает круг, вращаясь с циклотронной частотой (О,. Покажите, что движение заряженной частицы определяется следующими уравнениями [c.133]

Аналогичным образом происходит движение тела в поле тяжести вблизи поверхности Земли. Если размеры области пространства малы по сравнению с радиусом Земли, то поле тяжести можно считать однородным. В этом случае движение тела происходит с постоянным ускорением g = 9,81 м/с ). В однородном постоянном электрическом поле движение заряженной частицы происходит с постоянным ускорением [c.76]

При наложении на плазму внешнего электрического поля Е на заряженные частицы действует сила Р=еЕ. Конечно, здесь речь идет не просто о внешнем поле, действующем на какой-то объем однородной плазмы оно не проникает внутрь плазмы дальше дебаевского радиуса. Мы имеем в виду электрические поля, созданные каким-то распределением плотности заряда самой плазмы, пренебрегая обратным воздействием движения частиц иа изменение этих полей. [c.46]

Используя теперь уравнения движения заряженных частиц, вектор электрической индукции D можно выразить через вектор напряженности электрического поля Е D = еЕ, где е — тензор диэлектрической проницаемости среды. Подставив это выражение для D в (8.17), получим систему линейных однородных уравнений, поскольку Da = Y a E , Sa — матрица. Условие совместности этой [c.185]

Для того чтобы получить два световых пучка Д. ц. (со сплошным спектром), достаточно пропустить пучок белого света через непоглощающее светоделительное зеркало, к-рое сильно отражает одну часть спектра (напр., синюю) и пропускает др. часть спектра, к-рая будет иметь дополнительный к первой цвет (к синему — жёлтый). ДРЕЙФ ЗАРЯЖЕННЫХ ЧАСТИЦ в плазме, относительно медленное направленное перемещение заряж. ч-ц (эл-нов и ионов) под действием разл. причин, налагающихся на.осн. движение (закономерное или беспорядочное). Напр., осн. движение заряж. ч-цы в однородном магн. поле в отсутствии столкновений — вращение с циклотронной частотой. Наличие др. полей искажает это движение так, совместное действие электрич. и магн. полей приводит КТ. н. электрическому Д. 3. ч. в направлении, перпендикулярном Е и Н, со скоростью [ЕхИ] [c.184]

Эта зависимость, как показано ниже, характерна для зондовых измерений. В качестве примеров также определены переменные электрические поля, генерируемые движением с одинаковой скоростью бесконечной последовательности одинаково заряженных частиц (вариант II) движением одинаково заряженных частиц, появляющихся на срезе сопла через равные промежутки времени и далее вмороженные в турбулентную струю (вариант III) движением линии с однородной линейной плотностью заряда (вариант IV) движением тела (шара, цилиндра) с однородным распределением заряда (вариант V). [c.720]

Рассмотрим теперь движение той же частицы в однородном электрическом поле Е — Et, Е = onst, создающемся в пространстве между двумя заряженными проводящими пластинами, перпендикулярными к оси х (конденсатор). В системе координат, в которой эти пластины покоятся, отличны от нуля составляющие Gi4 = —iE, G41 = iE тензора G для вектора / получаем [c.471]

Эта глава посвящена трем вопросам динамике материальной точки, основы которой изучались в курсе физики средней школы, применению элементов математического анализа к физике и применению начал векторного исчисления, изложенных в гл. 2. Мы составим и решим уравнения движения для некоторых простых случаев, имеющих отношение к теории лабораторных работ по физике. Эти уравнения I описывают движение заряженных частиц в Vi-(vi f однородных электрических и магнитных I полях, т. е. явления, нашедшие исключи-/ тельно широкое применение в экспериментах I тальной физике. Глава заканчивается по----- дробным анализом различных преобразований от одной системы отсчета к другой. [c.112]

На изучении движения заряженных частиц в магнитном поле основаны методы измд>еаия их масс, скоростей и з фядов. 03.8. Авижение заряда в однородных электрическом и магнитном полях. Движение заряда определяется силой (03.5-1). [c.134]

Заметим еще, что в полном соответствии с проведенным выше рассмотрением включение внешнего поля а не всегда приводит к возникновению пространственного неоднородного распределения плотности частиц n(f). И дело здесь не только в потенциальности или непотенциальнрсти этого поля. Например, еми система состоит из в целом электрически нейтральных диполей (электрических или магнитных), то включение однородных статических полей, потенциального Ё и непотенциального Й, с формальной точки зрения приводит к одинаковому эффекту в системе, остающейся пространственно однородной, возникает однородная поляризация Р = аЕ или соответственно намагничение М = х - В системе же, состоящей из заряженных частиц, поле Ё = -grad T приводит к пространственному перераспределению положительных и отрицательных частиц системы (см., например, том 2, гл. 3, 1, п. д-1)), а поле Н — только к возникновению орбитального движения этих частиц в плоскости, перпендикулярной вектору Н, и соответствующей диамагнитной реакции системы (см. задачи к тому 2, гл. 2, 3). [c.104]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...