Силы инерции Сила инерции, действующая при

Теорему Жуковского можно применить и к системе, не находящейся в равновесии. Для этого достаточно, кроме действующих сил, приложить силы инерции. Получающаяся при этом система сил условно находится в равновесии, поэтому к ней можно применить указанную теорему. Для доказательства теоремы воспользуемся принципом возможных перемещений. Для системы, обладающей стационарными связями (связями, не зависящими от времени), возможные перемещения совпадают с действительными элементарными перемещениями. Математическое выражение принципа возможных перемещений в этом случае получает такой вид [c.362]

Сила инерции, действующая при учёте касательных реакций на ободе, 13 — 376 [c.186]

Силы инерции, действующие на тело, которое покоится во вращающейся системе координат, зависят от места, которое занимает тело в этой системе координат. При движении тела относительно вращающейся системы координат на тело будут действовать еще и другие силы инерции, величину и направление которых мы определим в 48. Отметим, что в системе координат, движущейся ускоренно и прямолинейно, силы инерции одинаковы для всех точек этой системы, и поэтому силы инерции, действующие на покоящееся и на движущееся относительно этой системы тело, имеют одно и то же значение. [c.156]

Основными нагрузками являются вес поднимаемого груза, собственный вес конструкции и расположенных на ней механизмов, ветер рабочего состояния (при работе крана вне помещения) и в некоторых случаях (стрелы кранов больших размеров, горизонтальные решетки и т. п.) силы инерции, действующие при нормальных условиях работы крана. [c.36]

При движении звеньев регулятора уравновешивающие силы и силы инерции действуют в плоскости расположения стержней, а векторы скорости переносного движения, определяемые по величине угловой скорости вала регулятора, направлены перпендикулярно указанной плоскости. Это приводит к тому, что работа уравновешивающих сил и сил инерции в переносном движении звеньев регулятора равна нулю, т. е. при определении приведенных к муфте уравновешивающих сил [c.535]

Из рассмотренной схемы видно, что шарнир звена, тянущего цепь, сначала имеет положительное ускорение (на пути от точки 1 ло точки 2 (рис. 158), вызывающее силу инерции, действующую в направлении, противоположном движению цепи. Затем этот шарнир получает (на пути от точки 2 до точки 3) отрицательное ускорение. Так как сила инерции всегда направлена в сторону, противоположную направлению ускорения, при отрицательном ускорении сила инерции направлена в ту же сторону, что и движение цепи. В момент, когда на звездочку ложится новое звено, цепь движется с ускорением по ходу движения. Следовательно, за силой инерции, действующей по ходу цепи (когда ускорение отрицательное), мгновенно начинает действовать сила инерции против движения цепи (ускорение положительное). Вследствие этого тяговое усилие цепи изменяется на удвоенную силу инерции (рис. 159). Так как сила инерции прилагается мгновенно, ее учитывают с расчетным коэффициентом 2. Таким образом, динамическая сила [c.422]

При решении задач с учетом сил инерции пользуются принципом д Аламбера, который состоит в том, что уравнениям движения точки (или системы точек) можно придать вид уравнений равновесия, если к действующим заданным силам и динамическим реакциям связей присоединить силы инерции. [c.134]

Действие сил инерции учитывается при решении многих технических задач и, в частности, при определении реакций связей [c.12]

Из формул (74), (75) и (78) следует, что законы сохранения, сформулированные в 2—4 этой главы, могут быть сформулированы и в неинерциальных системах отсчета, однако при иных условиях, чем это имело место в инерциальных системах. Так, например, в инерциальных системах закон сохранения количества движения или кинетического момента имел место в тех случаях, когда главный вектор или соответственно главный момент внешних сил был равен нулю, в частности, в замкнутой системе, на которую по определению не действуют внешние силы. Иначе обстоит дело в неинерциальных системах отсчета. Даже для замкнутой системы в неинерциальной системе отсчета, вообще говоря, не выполняются законы сохранения количества движения и кинетического момента. Для того чтобы количество движения и кинетический момент не изменялись в неинерциальных системах отсчета, нужно, чтобы были равны нулю главный вектор (или соответственно главный момент), составленный совместно для внешних сил и сил инерции. Ясно, что это может иметь место лишь при специальных условиях. Поэтому случаи, когда к не-инерциальным системам можно применять законы сохранения количества движения и кинетического момента, значительно более редки и носят частный характер. [c.106]

Динамические реакции. Си-Динамической реакцией свя- лы инерции необходимо учитывать при ЗИ называют реакцию связи, определении СИЛ, действующих на связи, инерции " Силы инерции изменяют реакции свя- [c.250]

При этом кориолисова сила инерции, действующая на частицы воды, будет действовать вдоль параллели в направлении с востока на запад. Эта сила прижимает частицы воды к правому берегу (глядя по течению), в результате чего происходит его размыв. [c.140]

Работа силы, действующей на материальную точку при движении её в потенциальном силовом поле, равна разности силовых функций для крайних положений точки. 2. Если материальная система находится в движении и подчинена двусторонним идеальным связям, то алгебраическая сумма работ активных сил и сил инерции на любом возможном перемещении системы равна нулю. [c.79]

Это и есть основное уравнение динамики в неинерциальной системе отсчета, которая вращается с постоянной угловой скоростью ю вокруг оси, перемещающейся поступательно с ускорением ао. Из него видно, что даже при F = 0 частица будет двигаться в этой системе с ускорением, в общем случае отличным от нуля, причем так, как если бы на нее действовали некоторые силы, соответствующие последним трем членам уравнения (2.18). Эти силы назвали силами инерции. [c.49]

При заданных активных силах и скоростях о , найденных из уравнений (И. 101) и (II. 102), коэффициенты отличаются от нуля. Легко установить их физический смысл, приняв во внимание, что второй член в левой части равенства (II. 103) —компонента силы инерции. Очевидно — компонента силового действия системы на неголономные связи. Реакции этих связей определяются равенствами [c.170]

Поэтому, чтобы определить силу инерции, действующую в данной системе отсчета, нужно поступить так пусть в неинерциальной системе отсчета, в которой нам нужно определить силы инерции, движется какое-либо тело известной массы т. Рассмотрим то же самое движение той же самой массы в инерциальной системе отсчета. Обычные силы в инерциальной и неинерциальной системах отсчета будут действовать на данное тело одинаково, так как величина обычных сил зависит от конфигурации взаимодействующих тел (и иногда от относительной скорости их движения). Но ни конфигурация тел, ни их относительная скорость не изменяются при переходе от неинерциальной системы отсчета к инерциальной. Следовательно, обычные силы сообщают данному телу в неинерциальной и инерциальной системах отсчета одинаковые ускорения. Однако в неинерциальной системе отсчета на данное тело действует сверх обычных сил ещ,е и сила инерции, которая сообщ,ает данному телу некоторое добавочное ускорение / . Определив это ускорение и зная массу т тела, которому сила инерции это ускорение сообщает, мы найдем искомую силу инерции [c.342]

Задача существенно упростится, если мы выберем ось моментов, жестко связанную с телом. Но это значит, что мы составляем уравнение моментов в движущейся системе отсчета, которая при ускоренном движении тела окажется неинерциальной. В этой системе отсчета будут действовать силы инерции, и при составлении уравнения моментов должны быть учтены моменты сил инерции, что опять усложнит задачу. [c.418]

Метод кинетостатики - при динамической нагрузке любой элемент конструкции в каждый момент времени можно рассматривать как находящийся в равновесии, если к действующим силам добавить силы инерции (принцип Даламбера). [c.54]

Физико-механические свойства материала сферы и преграды, условия и скорость соударения определяют локальные особенности удара. Возможны следующие случаи а) удар с местным смятием без внедрения б) удар с внедрением в преграду. Как при ударе без внедрения, так и при ударе с внедрением сфера испытывает действие силы тяжести, силы инерции и давления, которое приложено на части поверхности, находящейся в контакте с преградой, и распределено по закону [c.288]

Как было показано, принцип Даламбера позволяет записывать динамические уравнения движения в виде уравнений равновесия, так как при добавлении сил инерции к активным силам и силам реакций связен, действующим на систему, получается уравновешенная система сил. Но если система сил уравновешена, то к ней применим принцип возможных перемещений. Последовательное применение этих принципов к движущейся механической системе, на которую наложены идеальные стационарные голономные удерживающие связи, позволяет сформулировать принцип Даламбера— Лагранжа если к движущейся механической системе, на которую наложены идеальные стационарные голономные удерживающие связи, условно приложить силы инерции всех ее точек, то в каждый момент времени сумма элементарных работ активных сил и сил инерции равна нулю на любом возможном перемещении системы, т. е. [c.288]

Наибольшие силы, действующие на систему во время удара и складывающиеся из действующих сил и сил инерции, пропорциональны перемещениям. Поэтому при расчетах на действие динамических нагрузок те напряжения, которые получаются в результате статического расчета, следует умножить на динамический коэффициент, равный [c.75]

Формулу (14.6) можно использовать при определении сил инерции, действующих на стержневые системы, вращающиеся вокруг какой-либо оси. [c.511]

СИЛА [Магнуса действует на тело, вращающееся в набегающем на него потоке жидкости или газа, направленная перпендикулярно к потоку и оси вращения нормального давления — часть силы взаимодействия тел, направленной по нормали к поверхности их соприкосновения оптическая линзы в воздухе — величина, обратная фокусному расстоянию линзы поверхностная приложена к поверхности тела подъемная — составляющая полной силы давления на движущееся в газе или жидкости тело, направленная перпендикулярно к скорости тела равнодействую1цая эквивалентна действию на тело системы сил света — отношение светового потока, распространяющегося от источника в рассматриваемом направлении внутри малого телесного угла, к этому углу термоэлект-родви ку цая возникает в электрической цени, составленной из разнородных проводников, контакты между которыми имеют различную температуру тока — отношение электрического заряда, переносимого через сечение проводника за малый интервал времени, к /гому интервалу трения (препятствует относительному перемещению соприкасающихся тел, слоев жидкости или газа качения действует на цилиндрическое или шарообразное тело, катящееся без скольжения цо плоской или изогнутой поверхности покоя имеет максимальное значение составляющей взаимодействующих тел и направлена по касательной к поверхности соприкосновения скольжения действует при движении соприкасающихся тел и направлена по касательной к поверхности их соприкосновения) тяжести — равнодействующая силы гравитационного взаимодействия тела с Землей и центробежной силы инерции, обусловленной вращением Земли фотоэлектродвижушая — ЭДС, возникающая в полупроводнике при поглощении в нем электромагнитного излучения электродвижущая (ЭДС) — характеристика источника тока, определяемая работой, затрачиваемой на перемещение единичного положительного заряда по замкнутому контуру] [c.275]

В плане см вектор представлен тем же отрезком (/с), что и реакция / 32, но противоположно направлен. При определении реакций по второму методу будем полагать, что все внешние силы и пары сил, приложенные к звену, а также силы инерции и пары их заменены одной равнодействующей силой. Этот метод заключается в следующем. Реакцию R , приложенную в центре шарнира А, разлагаем на две составляющие так, чтобы одна из них была направлена параллельно линии действия равнодействующей сил, приложенных к звену, а другая — по оси звена. Величину первой из них определяем непосредственно из условия равновесия звена. Так, выделяя из двухповодковой группы звено 3, раскладываем силу Рз на две составляющие Rb и R , параллельные линии действия силы Рз и приложенные соответственно в центрах В и С шарниров. Таким образом, одна из составляющих реакций в каждом из шарниров (В и С) полностью известна другая составляющая — Rb — обеих реакций, направленная по оси ВС звена, неизвестна по величине. На рис. 340, а показано разложение силы Рз, приложенной к звену 5. Для этого в центре шарнира С или В параллельно линии действия силы Р3 откладываем отрезок D, изображающий в масияабе ip силу Р3. Конец D отложенного отрезка соединяем прямой DB с точкой В. Через точку F пересечения линии действия вектора Р3 и прямой DB проводим параллельно оси СВ звена прямую FE, которая и разделит отрезок D на части, обратно пропорциональные расстояниям между точками приложения слагаемых сил и равнодействующей. Таким образом, одна из составляющих Rb = ED реакции / 43, приложенной в центре шарнира В, и R — СЕ реакции 23, приложенной в центре шарнира С, известна по величине и направлению вторые составляющие R b и Rb этих реакций направлены по оси звена ВС в противоположные стороны. Аналогично раскладываем [c.354]

Прочность корабля в целом как эквивалентного бруса называют его общей, или продольной, прочностью. При этом корабль рассматривают как балку, опирающуюся не на относительно короткие (сосредоточенные) опоры, а на сплошную опорную поверхность воды, омывающей наружную обшивку корпуса. Силы давления воды вместе с весовой нагрузкой и силами инерции, действующими на различные грузы, образуют уравновешенную систему сил. Однако указанное свойство, имеющее место в любой момент для корабля в целом, на каждом отдельно взятом отрезке его длины, как правило, нарушается. Вследствие этого действие рассматриваемой совокупности сил в плоскости каждого шпангоута проявляется в виде поперечной, или перерезывающей, силы, стремящейся срезать судно по соответствующему сечению, и изгибающего момента, вызывающего растяжение (или сжатие) верхних продольных связей (палубного настила, под-палубиых продольных балок и т. п.) и соответственно [c.36]

Колебание упругих деформаций технологической системы ЕЛу под влиянием нестабильности нагрузки (сил резания, сил инерции), действующих в системе переменной жесткости, как вид погрешности, в условиях мно-гоинструментной обработки приобретает значительно более сложные формы, чем при од-ноинструмеш-ной обработке. Эта погрешность может бьггь определена как величина смещения оси отверстия под действием неуравнове- [c.696]

Указания. Задача ДЮ — на применение к изучению движення системы общего уравнения динамики (принципа Даламбера — Лагранжа). Ход решения задачи такой же, как в задаче Д9, только нреднаритслыю надо присоединить к действующим на систему силам соответствующие силы инерции. Учесть при этом, что для однородного тела, вращающегося вокруг своей оси симметрии (шкива), система сил иперщш приводится к паре с моментом Л1 = = 1гВ, где 1г — момент инерции тела относительно осн вращения, е—угловое ускорение тела направление противоположно па-праилепню е. [c.92]

Д АЛАМБЕРА - ЛАГРАНЖА ПРИНЦИП [по имени франц. математика и философа Ж. Д Аламбера (J. D Alembert, 1717— 1783) и по имени франц. математика и механика Ж. Л. Лагранжа (J. Lagrange, 1736- 1813)] - один из основных принципов механики, обьединяю-щий возможных перемещений принцип и Д Аламбера принцип. Согласно Д., если к действующим на точки механической системы активным силам присоединить силы инерции, то при движении механической системы с идеальными связями (см. Связи) сумма элементарных работ активных сил и сил инерции на любом возможном перемещении системы равна нулю. Д. выражается равенством, которое наз. общим уравнением механики [c.85]

В применении к механизмам сущность метода может быть сформулирована так если ко всем внешним действующим на звено механизма силам присоединить силы инерции, то под действием всех этих сил можно звено рассматривать условно находящимся в равновесии. Таким образом, при применении принципа Далам-бера к расчету механизмов, кроме внешних сил, действующих на каждое звено механизма, вводятся в рассмотрение еще силы инерции, величины которых определяются как произведение массы отдельных материальных точек на их ускорения. Направления этих сил противоположны направлениям ускорений рассматриваемых точек. Составляя для полученной системы сил уравнения равновесия и решая их, определяем силы, действующие на звенья механизма и возникающие при его движении. Метод силового расчета механизма с использованием сил инерции и применением уравнений динамического равновесия носит иногда название кинетостатического расчета механизмов, в отличие от статического расчета, при котором не учитываются силы инерции звеньев. [c.206]

Указанным путем уравнения Лагранжа составляются независимо от того, рассматривается ли абсолютное (по-отношению к инер-циальной системе 01счета) или относительное движение механической системы. Но в последнем случае возможен и другой путь, а именно кинетическую энергию системы определять в ее относительном движении, но зато при нахождении обобщенных сил присоединить к силам, действующим на систему, переносные силы инерции (чего при использовании первого пути делать не надо). [c.380]

К спштическим нагрузкам относятся такие, которые медленно возрастают от нуля и, достигнув некоторого конечного значения, далее остаются неизменными. Примером статической объемной нагрузки может служить система центробежных сил инерции, действующая на ротор электродвигателя в период его разгона и при дальнейшем равномерном вращении. [c.153]

Инерционность звеньев способствует или препятствует движению рабочих органов механизмов. В соответствии с известными положениями динамики материального тела, рассматриваемого как системы материальных точек, силы инерции учитываются при решении ди( х[)еренциальных уравнений движения. звеньев, решение которых позволяет определить истинный закон движения. При инженерных расчетах часто вместо учета истинного закона [тзменення внешних сил при силовом расчете движущегося звена решением дифференциальных уравнений движения учитывают действие нагрузок на звено в конкретных его положениях, придавая уравнениям движения форму уравнений статики. Этот расчет проводится в соответствии с принципом Д Аламбера (с.м. прил.) механическая система может считаться находящейся в равновесии, если ко всем действующим на нее силам добавлены силы инерции. Следовательно, для выполнения силового расчета механизма необходимо определить силы и моменты сил инерции его звеньев для рассматриваемых их положений. [c.244]

Вектор S, равный по величине произведению массы точки на ее ускорение и направленный в сторону, противоположную ускорению, называется силой инерции материальной точки и считается приложенным к этой точке. Представление о силах инерции будет расширено в гл. XXX в связи с рассмотрением динамики относительного движения. Сейчас удовольствуемся принятым формальным определением силы инерции и заметим, что в результате такого подхода уравнение динамики (2) свелось к уравнению равновесия (19) материальной точки под действием приложенной силы и силы инерции. Изложенный прием сведения задачи динамики к задаче статики лежит в основе метода кинетостатики, который будет в более общем виде изложен в гл. XXVIII. По своей сути метод этот относится к первой задаче динамики. Как выяснится из следующих примеров, данный метод особенно полезен при рассмотрении движений в естественной форме. [c.22]

Со времен Галилея известно, однако, что именно этим свойством отличается поле тяготения, в котором все массы приобретают одинаковые ускорения. Масса в поле тяготения является количественной характеристикой силы, с которой тело притягивается к другим телам ( тяжелая масса). С другой стороны, при движении тела под действием других сил, отличных от сил тяготения, масса является количественной характеристикой инертности тел, т. е. их способности замедлять процесс изменения собственной скорости ( инертная масса). Понятия инертной и тяжелой масс, казалось бы, не имеют между собой ничего общего, поскольку первое из них относится к движению в любых нолях, а второе — только в гравитационных полях. Тем более примечательными оказались эксперименты Р. Этвеша (1848—1919), показавшего (с достаточно большой точностью), что обе массы пропорциональны друг другу, и, следовательно, выбором единиц их можно сделать просто равными. Этот результат, первоначально казавшийся случайным, Эйнштейн воспринял как фундаментальный физический принцип, давший возможность сделать вывод о локальной эквивалентности полей сил инерции и тяготения и тем самым установить принцип эквивалентности инертной и тяжелой масс ). Следующее простое рассуждение, принадлежащее Эйнштейну, иллюстрирует эту мысль. Предположим, что в кабине лифта свободно падает твердое тело. Если кабина лифта покоится относительно Земли, то тело будет двигаться в локально однородном поле тяжести с постоянным ускорением g. Пусть теперь одновременно с телом свободно падает и кабина лифта. При одинаковых начальных условиях для кабины и тела последнее будет находиться в покое относительно кабины. В ускоренной (неинерциальной) системе отсчета, связанной с кабиной, на тело наряду с силой тяжести бу,дет действовать равная и противополоокная ей по направлению сила инерции, и под действием этих двух сил тело будет находиться в равновесии ( невесомость ). [c.474]

Все приведенное выше рассмотрение движения тел, находящихся внутри или вблизи космического корабля, получается весьма простым и наглядным только благодаря тому, что эти движения рассматривались в системе отсчета, связанной с корпусом корабля. Пользуясь этой системой-отсчета, необходимо было учесть действующие в этой системе отсчета силы инерции. Но учет сил инерции, как мы видим, не только не усложнил, но, наоборот, упростил рассмотрение движений тел внутри и вокруг корабля. Как показало это рассмотрение, при движении корабля по орбите силы тяготения и силы инерции компенсируют друг друга рассмотрение движений тел внутри или вблизи корабля предельно упрои ается, поскольку в результате компенсации сил инерции и сил тяготения система отсчета, связанная с корпусом корабля, оказывается инерциальной. При подъеме и ny ite корабля инерциальность системы отсчета нарушается, но действующа в этой системе отсчета силы инерции оказываются гораздо больше сил тяготения, и приближенный ответ на вопрос о поведении тел, находящихся в космическом корабле, можно получить, учитывая только действие сил инерции. Если бы мы не пользовались в качестве системы отсчета корпусом корабля, то нам не удалось бы так наглядно объяснить движение тел внутри и вблизи космического корабля, как это было сделано выше. [c.360]

При этом, как подробно было показано выше ( 77), наступает компенсация сил тяготения Солнца и сил инерции, действующих в системе отсчета, связанной с Землей (вследствие того, что Земля испытывает ускорение под действием сил тяготения Солнца). Однако это справедливо лишь постольку, поскольку можно пренебречь разницей в расстояниях от Солнца до центра Земли и до рассматриваемой точки на ее поверхности. Но так как эти расстояния различны, то сила притяжения Солнца на обращенной к Солнцу стороне Земли больше, а на противоположной — меньше, чем центробежная сила инерции, обусловленная обращением Земли вокруг Солнца. Это вызывает на Земле приливные явления, которые будут описаны позже ( 86). Если же пренебречь приливными явлениями, то мож1ю считать, что сила притяжения Солнца как раз уравновешивается центробежной силой инерции, которая обусловлена ускорением, сообщаемым Солнцем Земле и направленным к Солнцу. Поэтому, например, сила притяжения Солнца не сказывается на результатах взвешивания тел на пружинных весах. Показания весов днем, когда притяжение Солнца направлено против притяжения Земли, и ночью, когда они направлены в одну сторону, оказываются одинаковыми ). [c.375]

Поскольку Земля обращается вокруг Солнца, мы должны были бы при определении сил инерции, действующих в системе отсчета, связанной с Землей, в каждой точке Земли определять величину цеитро-бежной силы инерции. Но для упрощения расчетов мы будем считать, что Земля под действием силы тяготения Солнца движется поступательно в направлении Солнца. Ясно, что вследствие медленности обращения Земли вокруг Солнца это допущение не может заметно повлиять на результаты расчета. Принимая же, что Земля движется поступательно по направлению к Солнцу с ускорением (12.24), мы должны считать, что сила инерции, действующая на массу воды т, во всех точках системы отсчета, связанной с Землей, равна [c.394]

Ватт равен мощности, при которой за время 1 с совершается работа 1 Дж Ньютон-метр равен моменту силы, создаваемому силой I Н относительно точки, расположенной на расстоянии 1 м от линии действия силы Килограмм-метр в квадрате равен моменту инерции материальной точки массы 1 кг, находящейся на расстоянии 1 м от оси инерции Килограмм-метр в квадрате в секунду равен моменту импульса (моменту количества движения) тела с моментом инерции 1 кг-м , вращающегося с угловой сгсоросгью рад/с [c.252]

Число Рейнольдса является важной характеристикой течения. Оно определяет относительную роль сил инерции и сил трения потока. При малых числах Рейнольдса вязкость оказывает существенное влияние на поток в целом, сглаживая возникающие в потоке мелкие пульсации скорости. Поэтому изменения характеристик течения (скорости пульсации) от точки к точке при малых числах Рейнольдса оказываются довольно плавными. При больших числах Рейнольдс преобладающее влияние оказывают си-лькинерции, действие которых приводит к передаче энергии от одного элемента к другому. [c.51]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...