Силы — Разложение

Нельзя отождествлять понятия проекции силы и ее составляющей. На рис. 1.21 изображена сила Р, разложенная на две составляющие [c.29]

Задача разложения данной силы на две антипараллельные является опять задачей неопределенной она становится определенной, если заданы положение и напряжение одной силы или линии действия обеих слагаемых сил. Это разложение проводится таким же способом, как и в случае параллельных сил. [c.207]

Момент реакции N можно находить или как произведение N на плечо h = 2l os а, или же можно представить силу N разложенной вдоль АВ и по нормали к АВ на составляющие Vi, и искать mom N по теореме Вариньона mom N = mom + mom N . При этом mom N = 0 и мы получим mom /if = mom iVj = 2/ Л/ os а. Такой прием бывает особенно удобен в случаях, когда возникают затруднения с подсчетом плеча. [c.250]

Чтобы выразить проекции силы Р, представим эту силу сначала разложенной по неподвижным осям координат. В неподвижных [c.453]

Для определения полных реакций подшипника В и подпятника А рассмотрим систему тел, состоящую из пластины, пружины и стержня АВ, заменив действие подпятника и подшипника силами реакций, разложенными на составляющие, параллельные осям координат (рис, 91), По формулам (25) для проекций полных реакций имеем [c.366]

Нахождение равнодействующей называется сложением сил, а замену одной силы системой сил, производящей на тело то же действие, что и данная сила, называют разложением сил. [c.22]

Р, - 6-1- Зд - 3,5 — m = 0. Получаем = 870 Н. Характерным приемом при решении задач на произвольную плоскую систему сил является разложение искомой реакции в некоторой точке А для случая, когда ее направление заранее неизвестно, на две составляющие силы и по двум выбранным направлениям осей координа т. Ненулевые проекции этих составляющих равны соответствующим проекциям и искомой реакции Если определим величины проекций и согласно (1.12) и (1.13) (для плоской системы сил Zj, = 0), то тем самым по этим формулам узнаем величину и направление силы Это считается очевидным, и обычно в сборниках задач по теоретической механике ответы даются в виде значений и а не в виде и а. Реакция в заделке состоит из составляющих сил Уа и пары сил с моментом Ша (см. гл. 1, 5). Для решения задач можно пользоваться системами уравнений равновесия в одном из видов (2.8), (2.9) и (2.10). Правильность решения можно проверить, применив какие-либо два вида из указанных систем уравнений. [c.49]

Действие произвольной периодической возмущающей силы (способ разложения на гармонические составляющие). В практических приложениях часто встречаются периодические возмущающие силы более сложного характера, чем рассмотренные выше. Так, на рис. IV. 15, а показан закон изменения крутящего момента, создаваемого четырехтактным двигателем внутреннего сгорания. Другой пример (периодические безмассовые удары) показан на рис. IV. 15, б. [c.209]

Сила инерции — Разложение 397 [c.584]

Сетки функциональные 315 Сетчатые номограммы 315, 316 Сечение поверхности 296 Сечения конические 249 Сила инерции — Разложение 387 — — трения 357 [c.561]

При симметричной относительно равновесного положения характеристике восстанавливающей силы ее разложение по степеням линейной координаты в общем случае имеет вид [c.38]

В силу единственности разложения функций в ряд Тейлора получим, сравнивая коэффициенты в формуле (49) [c.144]

Мы уже отметили, что при решении практических задач принцип независимого действия сил позволяет заменять действие нескольких реальных сил одной равнодействующей силой, определенной по правилу параллелограмма. Этот принцип также позволяет в нужных случаях заменять любую силу несколькими другими составляющими силами. Такая замена одной силы несколькими другими силами называется разложением силы на составляющие. [c.121]

Весьма часто приходится по известной абсолютной скорости точки определять ее составляющие, т. е. производить разложение абсолютной скорости. Подобно тому как задача сложения скоростей аналогична задаче сложения двух сил, приложенных к одной точке, так и обратная ей задача разложения абсолютной скорости точки на переносную и относительную скорости полностью аналогична задаче разложения силы на две сходящиеся составляющие ( 9). Решение этих задач будет правильным в том случае, когда абсолютная скорость представляет собой диагональ параллелограмма, построенного на векторах переносной и относительной скоростей точки. Так как по данной диагонали можно построить бесчисленное множество параллелограммов, то, подобно задаче разложения силы, задача разложения скорости точки в общем случае является неопределенной. Для определенности решения этой задачи требуется задание двух дополнительных условий (или направления составляющих скоростей, или модуля и направления одной из них и т. д.). [c.231]

На три непараллельные грани параллелепипеда действуют три силы, в общем случае направленные под произвольными углами к граням. Каждую из этих сил можно разложить на три составляющие одну, нормальную к соответствующей грани, например 5х, и две, лежащие в плоскости грани и параллельные двум другим осям координат, например 1ху и /хг (силы после разложения следует отнести к единице сечения). [c.29]

Действие, обратное сложению сил, называется разложением силы на составляющие. Разложить силу на две составляющие— это значит найти такие две силы, действие которых дает тот же эффект,, что и действие данной силы, другими словами, найти такие две силы, равнодействующая которых равна данной силе. [c.26]

Рис. 8. Треугольники скоростей и сил в решетке профилей (С — циркуляционная сила Жуковского — осевая сила сопротивления У, X — силы из разложения, принятого для одиночного профиля).

Обязательным условием качения катка по круговому рельсу без проскальзывания является совпадение вершины конусов катков с осью вращения поворотной платформы. Исходной нагрузкой, действующей на опору, является сила Р, действующая со стороны поворотной платформы. Эта сила при разложении по двум направлениям (рис. 243, в) перпендикулярному к поверхности рельса в точке касания с колесом, и направлению оси колеса, дает расчетные нагрузки N и Т. При этом поворотная платформа испытывает горизонтальную нагрузку в направлении от центра вращения крана. Эти нагрузки для вертикального расположения катка (рис. 243, а) равны [c.457]

Сопротивление резанию, действующее на одном из зубьев фрезы (фиг. 464, слева), может быть представлено в виде двух сил окружной силы Р, касательной к окружности точки на лезвии фрезы, и радиальной силы Р , направленной по радиусу этой окружности. Результирующая этих сил при разложении по горизонтальному и вертикальному направлениям образует следующие составляющие силы горизонтальную Р и вертикальную Р . На фиг. 464 слева показаны силы резания на одном из зубьев цилиндрической фрезы, действующие в плоскости, перпендикулярной к оси фрезы. При работе фрезой с винтовыми или наклонными зубьями действует еще в осевом направлении сила Рд (фиг. 464, справа). [c.656]

Сопротивление резанию, действующее на одном из зубьев фрезы (рнс. У1-54), можно представить в виде двух сил окружной силы Р на лезвии фрезы и радиальной силы Р , направленной по радиусу этой окружности. Результирующая этих сил при разложении по [c.392]

Разложение силы. Задача разложения данной силы Р по двум заданным направлениям 1 и 2, лежащим с ней в одной плос- [c.358]

При помощи тех же шести уравнений может быть решена и задача о разложении какой-либо силы Р на составляющие, которые должны быть направлены по заданным прямым линиям, ибо при изменении направления этих составляющих на противоположное получим систему сил, для которой заданная сила Р является уравновешивающей. Следовательно, все эти силы должны удовлетворять указанным выше шести условиям равновесия. Так как линии действия искомых составляющих заданы, то, имея шесть уравнений, можно определить из них величину шести составляющих сил следовательно, разложение данной силы по шести заданным в пространстве прямым линиям есть задача статически определённая. [c.362]

В силу единственности разложения упомянутый ряд совпадает с рядом (1.78), и нам остается только найти область сходимости этого разложения ). [c.48]

Благодаря тождеству (1.6.4) групповые параметры элементов и ёо= о+ о - являются (в силу однозначности разложения (1.6.3) для регулярных д) функциями параметров элемента Ж+ -М-. Это обстоятельство позволяет переформулировать условия отсутствия в выражениях (1.2З1) и (1.2З2) членов, отвечающих подпространствам а с а т+ и а < —гп-, соответственно, через элементы Ж+ и Ж , сведя окончательно задачу к определению последних. [c.121]

В силу свойства разложения на пучки, если носитель функции g стремится к бесконечности по пространственноподобному направлению, выражение (4-39) приближается к выражению [c.207]

Результат (12.139) объясняется тем, что в соленоидальном случае dZ (ft) = О, где dZ — параллельная ft компонента dZ. В самом деле, в силу спектрального разложения (11.52) поля и(х) [c.66]

В силу единственности разложения данного вектора на потенциальную и соленоидальную части отсюда находим [c.453]

Кинетическое уравнение с интегралом столкновений (46,7) очень сложно—не только в силу невозможности разложения подынтегрального выражения по степеням q, но и ввиду того, что диэлектрическая проницаемость плазмы сама определяется через искомые функции распределения. Существенное упрощение достигается лишь в случае слабого отклонения от равновесия, когда допустима линеаризация кинетического уравнения. Тогда проницаемость должна вычисляться с равновесными функциями распределения и, таким образом, не зависит от искомых поправочных функций. [c.227]

Для определения полных реакций подпягпика А и подшипника В рассмотрим систему тел, состо-Я1цую и з пластины, пружины и стержня А В, заменив действия подпятника и подшипника силами реакций, разложенными на составляющие, параллельные осям координат (рис. 90). [c.378]

Значение принятой идеализации (т = оо) велико именно потому, что любой импульс можно представить в виде суммы (конечной или бесконечной) гармонических функций вида oi os(fiiii — 9j). Существуют серьезные основания, в силу которых разложение по гармоническим функциям представляется с точки зрения физика наиболее целесообразным по сравнению с любой другой возможной математической операцией. Мы еще вернемся к вопросу о разложении излучения в спектр (см. 1.6), а сейчас имеет смысл выяснить степень монохроматичности излучения тех или иных источников электромагнитных волн и указать основные способы монохроматизации радиации (т. е. уменьшения интервала частот Av). [c.33]

И Г (х, 2 — /) в ряд по степеням I, казалось бы, что при обращении в нуль дт дг или дТ1дг надо брать следующий, т. е. третий член ряда. Однако такое рещение едва ли является приемлемым, так как, во-первых, неясно, сохраняет ли силу это разложение в ряд для точек, где дwJдz или дТ1дг обращаются в нуль во-вторых, и Т( могут зависеть от удельной кинетической энергии турбулентности (т. е. от кинетической энергии турбу- [c.396]

Способ разложения восстанавливающих сил. Способ разложения восстанавливающих сил был предложен для случая поперечных колебаний балки (рис. 11.15), на которую действует распределенная нагрузка <7 (такая нагрузка, на- [c.45]

На рис. 7.4.9 штриховая линия иллюстрирует применение метода обобщенных определителей Хилла для численного анализа динамической устойчивости консольного стержня, натруженного следящей периодической силой. В разложении Фурье (7.4.9) удержано четыре гармоники. [c.494]

Два пункта имеют для дальнейшего особенно большое значение. Свободное движение точек должно было происходить вдоль отрезков а О и Это движение разложено на отрезки а О и Ос , a Q и Q . Что происходит а движениями Ос и Q Я. Бернулли разлагает приложенные к точкам силы соответственно разложению движений и считает, что составляющие сил вдоль стержня уравновеншваются реакциями в точке А. Второй и еще более важный пункт заключается в том, что силы инерции приводят рычаг к равновесию. Именно введение сил инерции позволило применять методы статики в 140 динамике. Роль этих сил в механике системы несвободных точек стала ясной после работ Я. Бернулли. [c.140]

Связанная задача механо-химического сопряжения. Построенная выше модель сплошной биологической среды в своей ме-хано-химической части является несвязанной, т.е. в силу выполненного разложения (5.74) внутрифибриллярная концентрация активатора Са-Ы- в (5.71)-(5.73) зависят только от времени. Действительно, использованное выше упрощение позволяет корректно описывать эксперименты 1, 2, 3 и 4 групп. Однако, эксперименты 3 и феномен более быстрого возврата длины к исходному уровню в 2 свидетельствуют о том, что реальные процессы в механо-химическом сопряжении взаимосвязаны на уровне скоростей изменения термодинамических параметров. Первоначальные попытки учесть эту взаимосвязь были эмпиричны и основывались на соображениях общего характера. Так в [84] зависимость переменных химической кинетики от деформированного состояния мышцы строилась с помощью соотношения Хила Са-А-М-Са = с V + ё (у - у)/(у + е), (5.76) [c.531]

Анализируя более сложный случай, когда оба волокна короче расстояния между зажимами на величину а, мошно убедиться, что и в этом случае ф-ла (27) остается в силе. Следовательио разложение по этим ф-лам является наивыгоднейшим для волокон всех длин. Рассматривая аналогично предыдущему наивыгоднейшее разложение общей вытяжки z на три частных вытяжки хц гз и гз, находим для этого случая с,яедующие ф-лы [c.414]

Силы резания при точении. При резании на резец действуют силы давления срезаемого слоя и обрабатываемой заготовки, а также силы трения о резец сходящей стружки и поверхности резания заготовки. При сложении этих сил образуется равнодействующая силаР (см. рис. 173), которая в пространстве направлена по-разному в зависимости от геометрии резца, его установки, глубины резания и подачи, свойств обрабатываемого материала и других факторов. В связи с этим силу Р трудно измерить для удобства измерений и расчетов эту силу представляют разложенной в пространстве по системе прямоугольных координат на три составляющие силу резания силу подачи Рд., радиальную силуР ,. [c.288]

Другие еще более тонкие аспекты нарушения симметрии могут быть изучены путем приложения к кристаллу градиентов внешних сил. Вместо разложения дипольного момента или тензора поляризуемости по напряжению в этом случае в разложения входят производные по пространственным координатам, являющиеся тензорами более высоких порядков. Например, производная тензора напряжения по пространственной координате является тензором третьего ранга, симметричным по первым двум индексам. Исключительные возможности этих методов были отмечены в работах Хэмфрейса и Марадудина [160] и Беренсон [73], указавших на тесную связь возникающих в этой проблеме тензоров рассеяния с коэффициентами Клебша — Гордана. [c.253]

Теорема Пуассона. Мы знаем, что Лагранж доказал теорему онеизменност и больших осей, в силу которой разложения больших осей не содержат вековых членов, если пренебречь в них квадратами масс, т. е. пренебречь членами порядка ц. Доказательство этой теоремы было изложено в 105. Она весьма важна с точки зрения устойчивости солнечной системы. [c.259]

НИЯХ, мы вновь обозначим через То. Он представляет собой класс эквивалентности последовательности Коши f, f,. .. из пространства 1 , где f еЯ/Яо представляет собой класс эквивалентности последовательности основных функций (1, О, О,. ..). Покажем теперь, что в силу свойства разложения на пучки не суш,ествует никакого другого состояния Т о, линейно независимого от То и инвариантного относительно и (а, Л). Не теряя обш,ности, можно предполож1Ггь, что (Т о, То) и (Т о, Т о) = 1. Если бы получилось так, что вектор Т о имел бы вид Tf eZ)i, то мы пришли бы к немедленному противоречию, поскольку для пространственноподобного вектора а [c.174]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...