Время удара

Если использовать потерянные телами за время удара скорости v —u и V2 — U, го потерю кинетической энергии можно также получить в форме теоремы Карно для удара двух тел [c.536]

В заключение отметим, что перемещение точки за время удара будет равно u Pt, т. е. величине очень малой, которой практически можно пренебречь. [c.397]

Если геометрическая сумма всех внешних ударных импульсов равна нулю, то, как видно из уравнения (154), количество движения системы за время удара не изменяется. Следовательно, внутренние ударные импульсы не могут изменить количества движения всей системы. [c.398]

Теорема об изменении главного момента количеств движения системы (теорема моментов) при ударе. Теорема моментов принимает для случая удара вид, несколько отличный от полученного в 116 объясняется это тем, что точки системы за время удара не перемещаются. Рассмотрим систему, состоящую из п материальных точек. Обозначим равнодействующую внешних ударных импульсов, действующих на точку с массой т , через S , а равнодействующую действующих на ту же точку внутренних ударных импульсов — через Тогда по уравнению (153) будет т и —и )=3 +81 или [c.398]

Входящие в это равенство векторы приложены к точке, которая, как. было указано, за время удара остается неподвижной. Тогда, беря моменты этих векторов относительно какого-нибудь центра О, по теореме Вариньона, справедливой для любых векторных величин, найдем, что [c.398]

Вопрос о том, как изменяется за время удара кинетическая энергия соударяющихся тел, будет рассмотрен в 156. [c.399]

Рассмотрим тело (шар) массой М, ударяющееся о неподвижную плиту. Действующей на тело ударной силой будет при этом реакция плиты импульс этой силы за время удара назовем 5. Пусть нормаль к поверхности тела в точке его касания с плитой проходит через центр масс тела (для шара это будет всегда). Такой удар тела называется центральным. Если скорость v центра масс тела в начале удара направлена по нормали п к плите, то удар будет прямым в противном случае — косым. [c.400]

Если время удара т=0,0005 с, to средняя величина ударной реакции Ny = =5/т=24 ООО Н. [c.401]

Рассмотрим материальную точку М (рис. 212), движущуюся под действием приложенных к ней сил. Равнодействующую этих сил (конечной величины) обозначим Предположим, что в некоторый момент ti на точку М, занимавшую положение В, дополнительно начала действовать ударная сила Р, прекратившая свое действие в момент /2 = 1 +т. где т —время удара. [c.258]

Уравнение (97.2) показывает, что скорость V2 отличается от скорости Vi на конечную величину S/m. Ввиду того, что продолжительность удара т ничтожно мала, а скорость точки в течение этого промежутка времени имеет конечную величину, перемещение точки за время удара весьма мало и им можно пренебречь. [c.258]

Положим, что к точкам механической системы одновременно приложены ударные импульсы. Определим вызванное ими изменение количества движения рассматриваемой системы. На основании 97 действием на точки конечных сил за время удара будем пренебрегать. Разделим ударные силы, действующие на каждую точку [c.259]

Уравнение (98.1) выражает теорему об изменении количества движения механической системы при ударе изменение количества движения механической системы за время удара равно геометрической сумме всех внешних ударных импульсов, приложенных к точкам системы. [c.259]

Так как внутренние силы не изменяют количества движения системы, то за все время удара оно остается неизменным, т. е. [c.265]

Потеря кинетической энергии тел за время удара То — Г = 1/2 mi (v — и ) + 1/2 (и.] — = [c.267]

Предположим, что вращение тела, как до удара, так и после пего, происходит в направлении, соответствующем вектору о), указанному на рис. 217, а угловая скорость его за время удара изменяется от о)п до 0). Тогда вращательная скорость точки С параллельна оси J и направлена противоположно направлению этой оси. [c.273]

Величина силы, приложенной к телу во время удара, может в тысячи и даже в десятки тысяч раз превосходить вес тела. [c.546]

Во время удара к кулаку А в точке О со стороны штампа В приложен ударный импульс 5. При этом в опоре возникает реактив- [c.560]

Изменение скоростей точек при ударе на конечные величины связано с большими ударными ускорениями этих точек, возршкновение которых треб е больпнгх ударных сил. Если F ударная сила, т -длительность, или время удара, ю характерый график изменения ударной силы за время уда- i F, [c.523]

I. е. u iM u mw ко.шчества даижения точки за время удара равно ударному импульсу, при.юженпому к точке. В проекциях на оси координат имеем [c.525]

Соо1 ношение (4) выражает т е о ре м у об изменении количества движения системы при ударе изменение количества движения системы за время удара равно векторной сумме внешних ударных импульсов, приложенных к точкам системы. В проекциях на координатные оси получаем [c.526]

Так как ударные силы очень велики и за время удара изменяются в значительных пределах, то в теории удара в качестве меры взаимодействия тел рассматривают не сами ударные силы, а их ймпуль- [c.396]

Из полученных уравнений следует, что если сумма моментов внёшних ударных импульсов относительно какого-нибудь ueliipa (или оси) равна нулю, то главный момент количеств движения системы относительно этого центра (или оси) за время удара не [c.398]

Чтобы определит среднюю величину ударной силл (реакции), надо дополнительно знать время удара т, которое можно найти экспериментально. [c.401]

Формула (167) определяет изменение угловой скорости тела при ударе. Из нее следует, что угловая скорость тела за время удара изменяежя на величину, равную отношению момента ударного импульса к моменту инерции тела относительно оси вращения. [c.405]

Импульсивные реакции. Найдем, чему равны при ударе импульсивные реакции подпятника А и подшипника В. Проведем оси Ахуг так, чтобы центр масс Степа лежал в плоскости Ау2 (рис. 383, а). Изобразим искомые импульсивпые реакции их составляющими вдоль этих осей. Пусть АВ=Ь, а расстояние точки С от оси Аг равно а. Составим уравнения (154 ) в проекциях на все три оси, а уравнения (155 ) в проекциях на оси Ах и Ау (уравнение в проекции на ось Аг уже использовано при получении равенства 167). Поскольку телй за время удара не перемешается, векторы v и ас будут параллельны оси Ах следовательно, Qnx= [c.406]

Конечное изменение количества движения твердого тела или материальной точки за ничтожно малый промежуток времени удара П1ЮИСХ0ДИТ noTOAiy, что модули сил, которые развиваются при ударе, весьма велики, вследствие чего импульсы этих сил за время удара являются конечными величинами. Такие силы называются мгновенными или ударными. [c.257]

Выберем следующую систему осей координат ось г направим по оси вращения тела в сторону угловой скорости 0J, плоскость yOz проведем через ось вращения и центр масс тела С (хс = 0 ус с1фО 2с 0), а ось л покажем так, чтобы получить правую координатную систему Oxyz. Эту систему осей, связанную с вращающимся телом, будем считать неподвижной, так как перемещения тела за время удара не происходит. [c.272]

Краткий курс теоретической механики (1995) -- [ c.396 ]

Теоретическая механика (1976) -- [ c.126 ]

Теоретическая механика (1970) -- [ c.607 , c.610 , c.618 ]

Теоретическая механика в примерах и задачах Том 2 Динамика издание восьмое (1991) -- [ c.582 ]

Краткий курс теоретической механики 1970 (1970) -- [ c.412 ]

Механика жидкости и газа Издание3 (1970) -- [ c.402 ]

Теоретическая механика Часть 2 (1958) -- [ c.303 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...