Изотропность отклонение

Отклонение углового распределения потока галактических КЛ от изотропного иллюстрирует рис. 43.8. [c.1175]

Кривые, соответствующие углам 15 и 30°, иллюстрируют другие случаи отклонения от изотропного материала. В обоих случаях С55 "зз, т. е. из волн, распространяющихся в направлении Хд, быстрой оказывается поперечная, а медленной — продольная. Аналогичное явление имеет место в древесине. [c.272]

Указанное явление многократно наблюдалось экспериментально не только в довольно очевидных случаях армированных смол, но и, например, в направленно кристаллизованных эвтектических сплавах [41, 80]. Отклонение трещины отмечалось также в слоистых материалах [26, 60, 5], где было получено значительное увеличение вязкости разрушения за счет механизма поворота трещины. Для изотропных материалов необходимое отношение прочности на растяжение к межслойной сдвиговой прочности равно примерно четырем. Для большинства сортов древесины это отношение около шести, в то время как для крайне анизотропных материалов типа углепластиков величина отношения может достигать 11 (см. [50]). Это означает, что для безусловного возникновения расслаивания, действующего как механизм торможения трещины в современных сильно анизотропных композитах, межслойная сдвиговая прочность должна быть довольно низкой. Это может быть допустимым в некоторых конструкциях, испытывающих воздействие простого растяжения, но при необходимости сопротивления двухосному нагружению невозможно одновременно достигнуть удовлетворительной прочности и нечувствительности к надрезам. [c.466]

Рассмотрим теперь упругое твердое тело, причем предположим, что все его точки могут получать лишь бесконечно малые отклонения от положения, при котором все компоненты давления равны нулю. Далее предположим, что тело одинаково по своим свойствам по всем направлениям или, как говорят, изотропно. Для такого тела допускают, что главные давления имеют то же направление, как и главные удлинения, и являются линейными однородными функциями последних. Мы обозначим главные давления через р , р , Рз, соответствующие главные удлинения через >1-1, А.,, А.З и положим [c.106]

Уравнение (4.1.30) описывает локальную анизотропию пластического упрочнения в зависимости от параметра А (отклонения вектора догрузки в точке нагружения от нормали к поверхности текучести), qx модуль изотропного упрочнения при пропорциональном [c.376]

Эволюция поверхности нагружения по мере роста начальной деформации (точки Л1, Лз, Аэ) показана на рис. 4.11. Из расчета следует ее постепенное расширение, не связанное с изотропным упрочнением, поскольку согласно исходным предпосылкам материал М обладает циклической стабильностью. Фронтальная часть поверхности (линии) по очертанию остается близкой к окружности (центры Oi, On, Оа), в то время как тыловая часть постепенно прогибается внутрь. Таким образом, картина, обнаруживаемая с ростом начальной деформации, подобна той, которая получается при уменьшении абсолютного допуска на отклонение от упругости. [c.96]

Все это говорит о целесообразности построения вариантов структурной модели, позволяющих с приемлемой степенью приближения дать описание поведения циклически нестабильного материала. Если среда является реономной, циклическое упрочнение приводит не только к эволюции петли гистерезиса, но и к соответственному изменению кривой ползучести. Естественно, что такие варианты должны быть более сложными по сравнению с моделью циклически стабильного материала, так как они предназначены для описания более широкого комплекса механических свойств. Как обычно, модели более высокого уровня позволяют обоснованно очертить область применимости простой модели — с учетом требований, предъявляемых к точности результатов расчета. Их методическое значение состоит еще и в том, что можно уточнить, какие отклонения от экспериментальных данных связаны с пренебрежением изотропным упрочнением материала и его эволюцией в процессе деформирования. [c.108]

Предположим, что отклонения от идеальной формы Шо (%, х ) можно представить в виде однородного и изотропного случайного поля, имеющего малые масштабы изменяемости и корреляции. Допустим также, что функции w (х , х ) и х Xi, х ) пренебрежимо мало зависят от размеров оболочки и граничных условий на ее контуре. Это означает, что мы рассматриваем область, значительно удаленную от краев оболочки. Тогда случайные поля w (Xj, х ) и % ( 1, Ха) также можно считать однородными и изотропными. [c.198]

Для изотропных материалов и жидких сред коэффициенты Е , Ер, Do, Pq не зависят от геометрических размеров испытуемого образца и практически от температуры. Иногда в достаточно широком интервале температур (100—120 °С) для газов и особенно для легко конденсируемых паров [4, 6] наблюдаются отклонения и указанные коэффициенты зависят от температуры. Однако и в этом случае применимость экспоненциальных зависимостей для практических расчетов возможна. Точность определения констант в данном случае будет определяться выбранным температурным интервалом. [c.105]

Предложенный подход удобен и при сравнении анизотропных материалов с ближайшими к иим (в смысле наименьшего квадратичного отклонения) изотропными ([60], с. 189). У нас при этом дело сводится к подсчету [c.136]

Отсюда, как и в случае изотропных слоистых оболочек, заключаем, что из всех рассматриваемых характеристик напряженно-деформированного состояния наиболее чувствительной к виду функции /(z) является осевое напряжение а , тогда как влияние вида этой функции на все остальные расчетные величины невелико. Из табл. 6.3.5, 6.3.6 видно также, что наибольшее отклонение рассматриваемых расчетных величин от решения, найденного с привлечением модели недеформируемых нормалей, вновь достигается при законе распределения поперечных сдвиговых напряжений по толщине, близком к параболическому. [c.181]

Фохт сделал вывод, что для твердого тела, для которого экспериментально показана его почти полная изотропность, обнаруживаются отклонения значения коэффициента Пуассона от теоретического значения 1/4. Вместо этого значения для-двух рассмотренных им видов стекла были получены меньшие значения, а именно 0,2130 и 0,2085 соответственно. Фохт, таким образом, экспериментально установил, что доводы Сен-Венана относительно данных Корню неприемлемы. Мы еще раз убедились, что никому не следует просто, [c.358]

Неизвестно, возникли ли малые отклонения, наблюдаемые при более высоких сходственных (гомологических) температурах вследствие того, что свыше 200°С, т. е. выше чем Т /Т =0,57, техника эксперимента должна была быть модифицирована способом, описанным выше, для того чтобы кварцевый кристалл можно было подсоединить к образцу. Экспериментальные значения, полученные при Т /Т < 0,5, были в явно хорошем соответствии с моими более поздними предсказаниями. На рис. 3.109 значение Е, вычисленное при помощи формулы для изотропных материалов, а именно [c.485]

Не менее важно, как будет показано ниже, то, что для изотропных тел на эту общую функцию отклика при различных комбинациях значений компонентов напряжений могут быть наложены ступеньки по Савару — Массону. Отклонение от графика параболической функции отклика по вертикали при возрастании напряжения и близкой к постоянному значению деформации сменяется участком увеличения деформаций при близком к постоянному значению напряжений с возвращением точно к графику параболической зависимости функции отклика. Такая же картина неизменно имеет место и при комбинации отдельных приращений компонентов деформации. То, что эта картина не обязательно такова для отношений отдельных компонентов,— это важное открытие, влияющее на любое представление уравнений состояния, управляющих конечными деформациями в кристаллах. [c.341]

Важнейшими количественными характеристиками, связанными с указанными свойствами объемных дифракционных структур, яв ляются диапазоны возможных отклонений по длине волны (или по углу падения) от соответствующего брэгговского значения. Фактически речь идет об определении спектральной или угловой ширины брэгговского максимума дифракции, величины которых для случая изотропной фазовой решетки в оптически изотропной среде были приведены в разделе 2.2. В большинстве случаев эти же соотношения можно использовать и для анализа селективных свойств объемных фазовых голограмм в ФРК- [c.97]

Для действительных тел излучение их поверхности отклоняется от изотропного. Однако в практических расчетах по лучистому теплообмену эти отклонения обычно не учитывают. В гл. 3 даны опытные материалы по распределению степеней черноты по направлениям для действительных тел. Там же рассмотрен вопрос о характере отраженного излучения и о возможных вариантах в явлениях отражения. [c.36]

Приведенные выше рассуждения справедливы для случая, когда яркость излучения поверхности постоянна по всем направлениям, т. е. для изотропного излучения. При этом, согласно закону Ламберта, интенсивность излучения с единицы поверхности в каком-нибудь направ- лении будет пропорциональна косинусу угла между направлением излучения и нормалью к поверхности. Из гл. 3 видно, что собственное излучение поверхности немного отклоняется от изотропного. Для отраженного излучения отклонения от закона косинусов могут быть значительными. Однако для материалов, с которыми приходится иметь дело теплотехникам, чаще всего эти отклонения не велики кроме того, сами отражательные способности поверхности не очень большие. Этим оправдывается допущение, принимаемое обычно при расчетах лучистого теплообмена, о справедливости закона косинусов. Тем не менее вопрос об анализе явлений лучистого теплообмена без этого допущения представляет большой практический интерес. Возможно, что иногда точное решение задачи будет значительно отличаться от полученного при изотропном излучении. К сожалению, задача о расчете лучистого теплообмена при произвольном характере распределения яркостей по направлениям представляет большие трудности и в настоящее время не может считаться решенной. Особенно усложняет дело то, что распределение яркостей отраженного излучения по направлениям зависит от распределения по направлениям падающих на поверхность лучистых потоков. [c.148]

Было показано [30], что во многих случаях степень нарушения и отклонения от известных закономерностей деформации существенно возрастает при переходе от равновесных к неравновесным и вообще к более сложным и менее изотропным сплавам (рис. 3.42, а, б). [c.164]

Такой подход согласуется с нашим предположением о том, что импульс отдельного электрона хаотизируется с характерным временем, которое мы ввели. Приближение времени релаксации весьма правдоподобно и подтверждается большим числом экспериментов тем не менее оно, конечно, не может быть справедливым во всех случаях. Если, например, процессы рассеяния преимушественно упругие, они будут стремиться обеспечить затухание любого тока до равновесного нулевого значения, однако такие процессы оказываются не столь эффективными, когда речь идет о затухании любого изотропного отклонения от равновесного распределения, зависящего от энергии. Таким образом, может оказаться необходимым определять различные времена релаксации для разных изучаемых эф ктов. Кроме того, следует с большим вниманием отнестись к тому, какая равновесная функция распределения /о входит в член д//д/ столкн- Если, скажем, функция распределения неоднородна (в разных точках пространства полная плотность электронов различна), то в член столкновения должна входить равновесная функция распределения, соответствующая локальной плотности частиц, т. е. /о 1п (г)]. Вместе с тем, нам придется ввести процессы рассеяния, которые одновременно переводят электроны из одной точки в другую. И все-таки, если приближение времени релаксации вводится аккуратно, оно хорошо описывает многие свойства. [c.287]

ГТри больших нагрузках реальные материалы обнаруживают свойства пластичности, выражающиеся в отклонении от линейности и возникновении остаточных деформаций после устранения нагрузки. Таким образом, реальные конструкционные материалы являются упругопластическими. Экспериментачьно показано, что разгрузка всегда происходит упруго. Это явление обычно называют законом упрутой разгрузки. Диаграмма деформирования приведена на рис. 9.2. Для обоснования справедливости применения анализа явлений в пределах бесконечно малых объемов и последующего интегрирования все материалы считаются однородной, изотропной, сплошной средой. Изотропными являются материалы, имеющие одинаковые свойства по всем направлениям. Так называемые анизотропные материалы рассматриваются в специальных курсах. Примеры анизотропньгх материалов древесина, материалы на ее основе, пластики на основе различных тканей и волокон и др. При решении задач методами сопротивления ма-териазюв определяют напряжения, возникающие при приложении внешних нагрузок. Материалы, таким образом, находятся в естественном состоянии. [c.149]

Из (3,32) может быть определен равновесный радиус Го, если известны радиусы Г1, гг и постоянные упругости о, X и Развиваемая в таком направлении теория, базирующаяся на модели упругого изотропного включения, применялась к рассмотрению ряда вопросов, таких как влияние количества атомов растворенного элемента на энергию раствора, его постоянные упругости, среднюю постоянную решетки, отклонение от линейной концентрационной зависимости постоянной решетки (от правила Богарда) в сплавах замещения ). В этих случаях для п, Г2, а также постоянных упругости матрицы и включения принимались значения, соответствующие чистому растворителю и веществу, атомы которого являются точечными дефектами. [c.60]

Существует ряд физ. ограничений на реализуемость нек-рых видов Д. н. Так, в случае эл.-магн. волн не может быть реализована строго изотропная Д. н., что обусловлено векторным характером эл.-магн. поля. Практически не может быть реализована сверхнанрав-ленная Д. н. с угловой шириной гл. лепестка меньше I/O радиан (критерии разрешения Рэлея), что связано с волновой природой поля излучения. Т. о., в случае эл.-магн. поля оказываются неосуществимыми оба крайних случая, хотя формальна в заданном объёме может быть построено распределение сторонних источников, Д. н. к-рых аппроксимирует с наперёд заданной точностью любую ограниченную ф-цию ото распределение, однако, становится неустойчивым по отношению к любым малым отклонениям от значений параметров, обеспечивающих сверхнаправленность . [c.610]

Обычно при описании свойств изотропной ферми-жндкости ферми-жидкосгную ф-цию Ландау /, характеризующую ферми-жидкостное взаимодействие квазичастиц вблизи ферми-поверхности, разлагают в ряд по полиномам Лежандра (как правило, соответствующие козф. разложения обозначают или F ), а отклонение ф-ции распределения от равновесия — по присоединённым полиномам Лежандра Р. При этом кинетич. ур-ние, определяющее распространение Н. з., распадается на систему независимых ур-ний, каждое из к-рых описывает волны нуль-звукового типа с разл. азимутальными числами т. В пренебрежении столкновениями, т. е. при Т —> О, эти ур-ния сводятся к следующим трансцендентным ур-ниям, задающим неявно скорости распространения волнН. з. с данным значением азимутального числа т [c.368]

Первыми органич. кристаллами без признаков одномерной анизотропии и диэлектрич. переходов стали соединения р-(ВЕВТ — ТТР)2Х, Стопки молекул ВЕОТ — ТТР образуют слои, и 8 боковых атомов 8 в молекулах дают лучшее перекрытие электронных волновых ф-ций соседних цепочек, чем 4 атома 8е в кристаллах (ТМТЗЕ)2Х. Кроме того, отклонения структуры этой молекулы от плоской ослабляют перекрытие волновых ф-ций электронов соседних молекул в стопке. В результате кратчайшими оказываются расстояния между атомами 8 разных молекул из соседних стопок в слое (рис. 5). Движение электронов в слое катионов (ВЕВТ — ТТР) практически изотропно при низких Т, в то время как поперёк слоёв о меньше примерно в 100 раз. [c.467]

Примеры П. и. 1]. Отклонение зависящей от координат плотности атомов в кристалле от её ср. значения преобразуется под действием общей группы трансляций и пространственных вращений, входящих в группу симметрии G изотропной жидкости, но остаётся инвариантным относительно преобразований из пространственной группы симметрии кристалла. 2). Анизотропная часть тензора. диэлектрич. проницаемости в жидком кристалле преобразуется под действием группы пространственных вращений как симметричный тензор с нулевым следом. 3). Намагниченность в ферромагнетике преобразуется как вектор при вращениях подсистемы спинов и меняет знак при обращении времени. 4). Волнован ф-ция Y бозе-кошденсата в сверхтекучем Не (см. Гелий жидкий. Сверхтекучесть) преобразуется под действием калибровочного преобразования группы И ), входящей в группу G изотропной жидкости Ч — Р ехр(гф). 5). Комплексная матрица Ааг в сверхтекучем 3fle преобразуется как вектор по второму индексу при пространственных вращениях, как вектор по первому индексу при спиновых вращениях, умножается на ехр((ф) при калибровочных преобразованиях, переходит в комплексно сопряжённую матрицу при обращении времени и меняет знак при пространственной инверсии. Согласно теории Ландау, равновесное значение П. п. вблизи фазового перехода 2-го рода находят, минимизируя функционал Гинзбурга — Ландау, инвариантный относительно преобразований из группы G. [c.534]

При ЭТ0М было показано, что в каждой аустенитной области реализуется только 6 ориентировок из 24 допускаемых, и во всех случаях плоскости (011) М параллельны (с отклонением в 1°) одной и той же плоскости (111) 7-фазы. Такая группировка кристаллов в пакеты, по мнению авторов работ [ 108, 112], определяется принципом квазиизотроп-ного изменения объема при превращении. При указанных ориентировках направления [ 001] М лежат попарно вблизи каждой из осей аустенита [ 100], [010], [001]. Так как при наличии углерода направление [001] М является осью тетрагональности мартенсита, то одновременное образование шести ориентировок мартенсита приводит к тому, что изменение объема при мартенситном превращении становится изотропным, чем обеспечивается практически полная компенсация бейновских напряжений. Таким образом, пакет можно рассматривать как ансамбль пластинчатых кристаллов, возникновение которого снижает упругие напряжения. Эти положения согласуются с имеющимися теоретическими представлениями [33]. [c.86]

При = V экспериментальные Данные соответствуют теории Мизеса для изотропного материала, при [i V следует ожидать проявления анизотропии. В том случае, если помимо анизотропии проявляется злияние Третьего инварианта /д, Факже наблюдаются отклонения от прямой [А = V. Можно предположить, что соответствующие зависимости будут выражаться штриховыми линиями на рис. 4.12 ((A=v=—1, О, 1). Однако даже учитывая экспериментальные результаты Джонсона [18], следует, что отклонение экспериментальных данных от прямой линии [X = V по величине соответствует погрешности экспериментов, поэтому можно считать, что влияние анизотропии и Уз не особенно велико. [c.107]

Размеры образца. Объем испытываемого материала должен быть таким, чтобы в нем можно обнаружить дефекты характерных размеров. Термин дефект используется здесь в самом широком смысле, чтобы иметь возможности ссылаться на любые отклонения от однородного и изотропного, материала, принятого в классической теории упругости- Дефекты малых размеров, такие как дислокации внутри зерен, влияние 1границ зерен, а также мельчайшие полости и включения, присутствуют, вероятно, в каждом малом объеме материала. Вследствие этого материал, отобранный для определения его усталостной прочности, неизбежно содержит такие дефекты. Дефекты больших размеров находятся в материале на большом расстоянии друг от друга, и поэтому присутствие дефектов определенных размеров в характерных объемах критически напряженного материала не является обязательным. С этим связано количественное ограничение в отношении верхнего предела объема материала, который необходимо использовать при оценке его усталостной прочности. Образец диаметром 6,35 мм можно рассматривать как имеющий, по-видимому, слишком малые размеры, чтобы содержать характерные дефекты. В то же время образец диаметром в 25,4 мм может рассматриваться как содержащий слишком много дефектов большого размера. [c.22]

Полученная после снятия анизотропии диаграмма начального деформирования стали 12Х18Н9, циклически упрочненной при стабилизации свойств, показана на рис. 1.11 (кривая ОЛ исходная диаграмма ОА ). Как видно, по отношению к кривой О А любая ветвь диаграммы циклического деформирования действительно близка к центрально подобной с коэффициентом, равным двум. Некоторое отклонение связано с частичным возвратом исходных изотропных свойств в процессе снятия анизотропии (эффект обратимости изотропного упрочнения рассматривается в гл. 5). Проверка показывает, что если при определении предела текучести по циклической диаграмме использовать (в соответствии с принципом Мазинга) [c.23]

Для винтовой дислокации в изотропном кристалле Oq = О и поэтому взаимодействие с точечными дефектами не происходит. Однако в анизотропном кристалле в окрестности винтовой дислокации возникает гидростатическое напряжение. Например, в ОЦК кристалле около винтовой дислокации, параллельной диагонали куба, возникает гидростатическое напряжение, причем абсолютное значение Oq пропорционально отклонению параметра А = (Сц — j2)/(2 44) от единицы [55], так что вокруг такой дислокации [c.86]

Для случая изотропной опоры могут быть получены дифференциальные уравнения движения с постоянными коэффициентами во вращающейся системе координат. Эти уравнения можно анализировать так же, как и в случае N 3, рассмотренном в предыдущем разделе. Итак, положим со = (о , М = = уИуиС =С и определим отклонения втулки во вращающейся системе координат [c.628]

Предложенная А. И. Петрусевичем методика расчета закрытых зубчатых передач по максимальным контактным напряжениям сдвига и принятая в настоящем курсе исходит из формулы (46). Эту методику с незначительными отклонениями используют во многих литературных источниках. Формулу (46) следует рассматривать при использовании в расчетах как условную, ввиду того, что дуги на эвольвенте в зоне зацепления колес приняты как дуги окружностей давление на зубья статическое имеет место и ряд других допущений. Вообще все три приведенных формулы (44—46) не отражают действительных напряжений в поверхностном и даже глубинном слоях зубьев, так как нарушается ряд исходных предпосылок, на которых базируются их выводы. Например, контактирующие поверхности цилиндров должны быть неподвижны, смазка должна отсутствовать, материалы цилиндров изотропны и т. д. . [c.302]

А5.9.1. Быстрое изотермическое нагружение. Полученная после снятия деформационной анизотропии диаграмма начального деформирования стали Х18Н9, циклически упрочненной в процессе стабилизации свойств, показана на рис. А5.21 (кривая 0А Исходная диаграмма ОА ). Как видно, по отношению к кривой О А любая ветвь диаграммы циклического деформирования действительно близка к центрально подобной с коэффициентом, равным Двум. Некоторое отклонение связано, по-видимому, с частичным возвратом исходных изотропных свойств при снятии анизотропии. [c.191]

ЧТО ОСЬ С кристалла была параллельна ребру при вершине. Особенность поведения показателей преломления состоит в их отклонении от линейных зависимостей (штриховые линии) при температуре примерно на 50 К выше точки Кюри (420°С). Непрерывное изменение показателей преломления вблизи Тк указывает на сегнетоэлект-рический переход второго рода, что согласуется с характером изменения петель гистерезиса в этой области температур (гл. 5, [68]). При 550 °С tii и щ принимают равные значения и кристалл становится изотропным для света с Я = 0,633 мкм. [c.234]

При обоих подходах рассматривается влияние геометрического отношения р для стержнеобразных молекул на фазовый переход нематик—изотропная жидкость. Оказывается, что при некоторой критиче- ской объемной концентрации стержней возникает спон- тайно упорядоченная фаза квазипараллельных стерж- ней, т. е. нематическая фаза. В табл. 1 приведены зависящие от р объемные доли стержней в изотропной (фс) и упорядоченной (ф ) фазах в точке фазового перехода. Обе теории дают таклсе критическое значение параметра порядка Зс — У2<3соз2 0— среднего по ансамблю углового отклонения длинных [c.75]

В нашем рассмотрении ограничимся случаем малого поля, когда можно говорить об использовании линейной электродинамики и о возникновенин лишь малых отклонений б/ распределений частиц от равновесных, которые будем считать изотропными в пространстве импульсов /оо. Тогда из уравнения (31,2) следует 56/ 5б/ а/. [c.113]

Эта специфика прежде всего выражается в реальной и широко используемой возможности генерирования плоских или квазипло-ских волн, в особом значении импульсного режима излучения, в воздействии мощного ультразвука на среду и ее реакции на это воздействие, в сильном поглощении ультразвуковых волн в газах и возможности распространения сдвиговых волн в жидкостях, в отчетливом проявлении нелинейных акустических эффектов в жидкостях и твердых телах, постоянных сил в ультразвуковом поле и т. д. Соответственно на первое место в ультраакустике выходят вопросы распространения плоских волн, их поглощения, отражения, преломления, прохождения через слои, фокусирования, рассеяния, анализ нелинейных эффектов, пондеромоторных сил в поле плоских волн, дифракционных и интерференционных эффектов в поле реальных излучателей ультразвуковых пучков вместе с анализом отклонений характеристик ультразвукового поля в ограниченных пучках по сравнению с полем идеальных плоских волн, распространения различных типов ультразвуковых волн в безграничных и ограниченных твердых телах, в том числе — в кристаллах и пр. В насго-яи ей книге сделана попытка дать всем этим вопросам достаточно полное освещение в сочетании с другими аспектами распространения ультразвуковых волн. В книге приводятся также э сперимеп-тальные данные по скорости и поглощению ультразвука в л<идко-стях и газах, а также по скорости звука в изотропных твердых телах и кристаллах. Наряду с классическим материалом в ней использованы данные из оригинальных источников, на которые сделаны соответствующие ссылки. [c.5]

Та2 как при изотропной турбулентности и =и =ш - я и = = и = ш = 0, единственный член, содержащий скорость, достаточен для представления системы, а среднее перемещение частиц, которые проходят через данную точку, равно нулю. Поэтому большое количество таких перемещений в плане будет совершенно симметрично относительно точки и может рассматриваться как множество частиц, распространяющихся неограниченно со временем. Это множество может быть описано статистически в виде среднего квадрата или отклонения радиального расстояния г составляющих его частиц. Рассмотрим следующий определенный интеграл, осредненный для частиц, проходящих через начало координат в момент времени Т и находящихся в движении со времени / = 0 очевидно, что [c.272]

Трехмерная структура всех более или менее простых неорганических и органических кристаллов известна достаточно давно, но только в последнее десятилетие были получены основные сведения о структуре поверхностей. Зная пространственную структуру, можно провести через кристалл сечения в различных плоскостях и описать атомарную структуру соответствующих граней. Однако практически структура поверхности, установленная таким образом, реализуется в самих редких случаях. Даже на гранях кристалла, которые росли бы с соблюдением всех мер предосторожности, имеются отклонения от идеальной структуры поверхности. Упорядоченное осал дение частиц из изотропной фазы на поверхности кристалла, вытекающее из теории роста Косселя и Странского, может достигаться только при определенных мерах предосторожности. Так, например, при больщих пересыщениях начинается построение новых плоскостей прежде, чем полностью заполняются ранее возникшие. [c.344]

Опыты показали, что без серьезной модификации простейших вариантов теории течения невозможно объяснить поведение ряда материалов при циклическом нагружении. Отсюда представляет интерес теоретический анализ пластических деформаций в сторону более точного учета поведения статически неопределимой системы зерен, образующей в совокупности поликристаллическое тело. В течение последних двадцати лет многие авторы как у нас, так и за рубежом занимались этим вопросом. Неравномерность пластической деформации, обусловливающаяся как зернистостью поликристалла, так и неравномерностью распределения дефектов в атомных решетках кристаллитов, приближенно учитывалась путем представления тензора пластической деформации в виде суммы (или, в пределе, интеграла) элементарных пластических деформаций, каждой из которых соответствует своя поверхность текучести (т.е. свой критерий текучести) и своя система микроупругих сил. Указанный подход основьшается на предположении, что статистика анизотропных кристаллитов может быть подменена статистикой изотропных частиц, обладающих различными пределами текучести. В рассуждениях [5] существенную роль играла гипотеза Кренера, согласно которой локальные отклонения напряжений от их средних значений линейно связаны с аналогичными отклонениями пластических деформаций. [c.75]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...