Закон Ламберта

По закону Ламберта Еа = Вал. Окончательно получим [c.188]

Закон Ламберта. Излучаемая телом лучистая энергия распространяется в пространстве по различным направлениям с различной интенсивностью. Закон, устанавливающий зависимость интенсивности излучения от направления, называется законом Ламберта. [c.466]

Закон Ламберта устанавливает, что количество лучистой энер- ГИИ, излучаемое элементом поверхности dFi в направлении элемента i (IF2, пропорционально произведению количества энергии, излучаемой по нормали dQ , на величину пространственного угла da и соз ф, составленного направлением излучения с нормалью (рис. 29-3) [c.467]

Следовательно, наибольшее количество лучистой энергии излучается в перпендикулярном направлении к поверхности излучения, т. е. при ф = 0. С увеличением ф количество лучистой энергии уменьшается и при ф = 90° равно нулю. Закон Ламберта 29-3 / [c.467]

Для полированных поверхностей закон Ламберта неприменим. [c.467]

Согласно закону Ламберта ко-с единицы поверхности абсо- ом-либо направлении пропор-гии, излучаемой по нормали, ла между этим направлением [c.17]

Диэлектрики излучают в соответствии с законом Ламберта в более широкой области значений угла <р. Экспериментально установлено, что для диффузного излучения этот закон соблюдается до углов в 70°. В связи с тем, что у диэлектриков отклонение от закона Ламберта проявляется при достаточно больших углах ср, т. е. в направлениях, в которых количество излучаемой энергии невелико, при расчетах эти отклонения могут не учитываться. На рис. 1-9 [17] приведены графики изменения степени черноты при изменении угла излучения от о до 90° (индикатрисы) для ряда материалов. [c.26]

Рис. 3.4. Плоский диск и полусфера, подчиняющиеся закону Ламберта, кажутся одинаково яркими.

Для источников, повинующихся закону Ламберта, В = В, т. е. не зависит от . В этом случае имеем [c.49]

Если яркость светящейся поверхности есть В (для простоты расчета предположим, что поверхность удовлетворяет закону Ламберта, т. е. В не зависит от направления), то поток, поступающий в систему, равен [c.342]

Определить освещенность площадки S, лежащей на расстоянии R от бесконечно большой светящейся плоскости и расположенной параллельно этой плоскости, если яркость плоскости по нормальному направлению есть В и она подчиняется закону Ламберта. [c.861]

Прожектор снабжен зеркалом (вполне исправленным на сферическую аберрацию), имеющим фокусное расстояние /= 100 см и диаметр отверстия В = 100 см. Источником света служит кратер электрической дуги, который можно рассматривать как диск диаметром 4 мм, центр которого совмещен с фокусом зеркала. Яркость кратера 10" чд/м , излучение его подчиняется закону Ламберта. [c.890]

Стенки шаровой полости диаметра D отражают диффузно по закону Ламберта с коэффициентом диффузного отражения р. Каков должен быть диаметр отверстия d, чтобы полость можно было считать черным телом с точностью до 0,1 % [c.904]

Рассмотрим далее закон Ламберта, на основе которого определяются количественные характеристики излучения по определенному направлению. Обозначим через интенсивность излучения. [c.255]

Пользуясь законом Ламберта, можно установить связь интенсивности излучения с поверхностной плотностью потока собственного излучения [c.255]

Расчетная формула для оценки теплообмена излучением между поверхностями, произвольно расположенными в пространстве (рис. 13.3), выводится на основе закона Ламберта. В окончательном виде формула записывается так [c.431]

Вторая версия ПАСМ позволяет рассматривать случай собственного излучения, а также излучения, рассеянного по закону Ламберта. Собственно модели ОЭП типов А и Б имеют принципиальные отличия [c.143]

Закон Ламберта (1760 г.) устанавливает зависимость энергии излучения по отдельным направлениям. В соответствии с этим законом поток излучения абсолютно черного тела в данном направлении I пропорционален потоку излучения в направлении нормали п к поверхности [c.316]

Сравнивая (21.7) и выражение закона Ламберта (21.20), получим [c.316]

Следовательно, если излучение подчиняется закону Ламберта, то интегральная интенсивность излучения (яркость) абсолютно черного тела не зависит от направления, т. е. является величиной постоянной. Тогда уравнение (21.20) можно переписать [c.316]

В соответствии с выражениями (21.7), законом Ламберта (21.22) и (21.24) количество энергии, излучаемой элементом [c.319]

Из закона Ламберта следует, что плотность интегрального полусферического излучения в пределах телесного угла 2п равна [c.60]

В случае произвольного расположения поверхностей теплообмена каждая из них излучает на другие лишь часть энергии. Осталь ная энергия рассеивается в пространстве. В этом случае, в соответ ствии с законом Ламберта, вводится поправочный коэффициент - коэффициент облученности тела [c.63]

Закон Ламберта. Выразим поток излучения, испускаемый в любом направлении, d-Ф двумя способами. [c.278]

Для всех углов р отношение энергетических яркостей диффузных поверхностей реального тела Вр п абсолютно черного Во должно оставаться постоянным. В действительности для поверхностей реальных тел закон Ламберта не точно соблюдается и отношение ер =-бр/Во = / (Р) оказывается переменным и зависящим от угла 3 (при р>60 ). На рис. 13.3 представлена зависимость ер = /(р) для некоторых реальных тел, которая наглядно показывает отклонение от закона Ламберта. [c.279]

Закон Ламберта устанавливает связь между потоком излучения и его направлением. Поток лучистой энергии, распространяющийся в данном направлении (Р, 0) (рис. 33.6), можно представить в форме (33.4), где элементарный телесный угол do) по [c.407]

Закон Ламберта (33.25) гласит лучистая энергия, покидаю-щая диффузную поверхность т ла в данном направлении, изменяется пропорционально косинусу угла между этим направлением и нормалью к поверхности. [c.408]

Последнее выражение называют законом Ламберта (законом косинусов). [c.63]

Поверхность, покрытая слоем ламповой сажи, излучает в направлении нормали в едипице телесного угла лучистую энергию =1,87-10з Вт/(м2-ср). Поглощательная способность сажи для черного излучения равна 0,96. Определить температуру этой поверхности, полагая, что для ламповой сажи справедлив закон Ламберта. [c.189]

Рассмотрим лучистый теплообмен между двумя серыми параллельными пластинами, разделенными прозрачной средой. Размеры пластин значительно больше расстояния между ними, так что излучение одной из них будет полностью попадать иа другую. Поверхности пластин подчиняются закону Ламберта. Обозначим температуры пластин Ti н Т2, коэффициенты поглощения А , собственные лучеиспускательные способности, определяемые по закону Стефана — Больцмана, Ei и Е2, суммарные лучистые потоки и Ё2эф] коэ( зфициенты излучения i и С . Полагаем, что [c.468]

Закон Ламберта. Для какнх тел он справедлив [c.479]

Закон Ламберта. личестЕ.о энергии излучения лютно черного тела в как ционально количеству энер умноженному на косинус и нормалью к поверхности [c.17]

Излучение нечерных тел и закон Ламберта. Закон Ламберта строго справедлив во всем полупространстве только для абсолютно черного тела. Излучение нечерных тел подчиняется закону Ламберта при определенных значениях угла ср. На рис. 1-8 представлены характерные графики изменения величин степени черноты диэлектр от угла излучения е(ф). заны значения е(гр) для [c.25]

Яркость В есть величина, зависящая от направления однако для некоторых источников она может от направления не зависеть. Такие источники называются источниками, подчиняющимися закону Ламберта. Строго говоря, таким источником является только абсолютно черное тело матированная поверхность или мутная среда, каждый участок которых рассеивает свет равномерно во все стороны, служат более или менее хорошими подобиями ламбертова источника. Такие среды можно назвать идеально рассеивающими, если они подчиняются закону Ламберта. [c.47]

Освещенная поверхность, покрытая окисью магния, или колпак из хорошего молочного стекла, освещенный изнутри, — вот примеры источников, достаточно хорошо приближающихся к ламбертовым. Поверхность Солнца излучает по закону, довольно близкому к закону Ламберта, хотя еще Бугер экспериментально установил, что яркость Солнца несколько падает от центра к периферии, составляя на расстоянии /4 радиуса около 80% яркости в центре диска. [c.48]

Идеальным рассеивателем называется поверхность, полностью рассеивающая весь падающий на нее поток, и притом равномерно по всем направлениям, так что яркость ее не зависит от направления (соблюдается закон Ламберта). Идеальный рассеиватель, освещенность которого доведена до одного люкса, рассеивает с каждого квадратного метра во все стороны весь падающий на него поток, т. е. 1 люмен с каждого квадратного метра. Таким образом, на основании соотношения 5 = пВ (см. 7) он имеет яркость в 1/я = = 0,318 кд/м . Итак, 1 апостильб = 0,318 кд/м — это яркость идеального рассеивателя, на котором создана освещенность в один люкс. [c.54]

Во многих случаях достаточно знать среднюю сферическую силу света, т. е. значение полного потока, посылаемого источником, а не его распределение по различным направлениям. Такое измерение может быть произведено в так называемых интегральных фотометрах. Одним из таких фотометров служит шаровой фотометр Ульбрехта. Исследуемый источник подвешивается внутри полого шара К (рис. 3.14), внутренняя поверхность которого покрыта белой матовой краской. Белый матовый экран 5 защищает отверстие О на поверхности шара от действия прямых лучей источника. Если отражение света от внутренней поверхности шара К следует закону Ламберта, то освещенность Е отверстия О пропорциональна полному световому потоку Ф лампы [c.60]

Закон Лам(3ерта точно удовлетворяется для абсолютно черных тел. Для реальных тел при ф > 60°действительные потоки энергии излучения от шероховатых поверхностей несколько меньше, а от полированных металлических поверхностей несколько больше, чем рассчитанные по закону Ламберта. [c.256]

Последнее выражение предполагает, что источник излучает по закону Ламберта. Для реальных источников излу1ения яркость может существенно зависеть от направления визирования, поэтому в общем случае спектральная плотность энергетической яркост и источника в заданном направлении N (рис. 8) [c.43]

Математическая запись закона Ламберта для плотности потока нзлучеиия в направлен ] т, сос авля1ошел1 с нормалью п к поверхности излучепия угол ф, имеет вид (рис. f .3) [c.221]

Выражение (13.16) составляет содержание закона Ламберта, который гласи.т эиеррстпческая яркость излучения, исиускасморо площадью поверхности излучения (а не ее проекцией) в произвольном направленпи В , равна энергетической яркости излучения, испускаемого в направлении нормали к площади поверхности В , умноженной на косинус угла между осью выбранного направлени.я и нормалью к поверхности излучения ( os fi) (рис. 13.2). [c.279]

Поверхности, для которых направленная энергетическая яркость излучения подчиняется закону Ламберта, называют й г/ фг/знылш.-Поверхности абсолютно черного тела всегда являются диффузными. [c.279]

Для всех углов р отношение угловой плотности излучения ди( х )узных поверхностей реального тела /р и абсолютно черного /о должно оставаться постоянным. В действительности для поверхностей реальных тел закон Ламберта не точно соблюдается и отношение Ср = /р// = / (Р) оказывается переменным и зависящим от угла Р (при р>60 ). Из рис. 33.7 видно, что зависимости Ер = /(Р) для некоторых реальных тел отклоняются от закона Ламберта. [c.408]

Оптика (1976) -- [ c.47 ]

Техническая термодинамика. Теплопередача (1988) -- [ c.408 ]

Техническая термодинамика и теплопередача (1986) -- [ c.408 ]

Теплотехника (1986) -- [ c.211 ]

Теплотехника (1986) -- [ c.128 ]

Теплопередача Изд.3 (1975) -- [ c.375 ]

Единицы физических величин и их размерности Изд.3 (1988) -- [ c.287 ]

Теплотехнический справочник (0) -- [ c.308 ]

Динамика разреженного газа Кинетическая теория (1967) -- [ c.364 ]

Оптика (1985) -- [ c.48 ]

Единицы физических величин и их размерности (1977) -- [ c.235 ]

Теплотехнический справочник Том 1 (1957) -- [ c.308 ]

Теплопередача (1965) -- [ c.352 ]

Основы оптики Изд.2 (1973) -- [ c.179 ]

Распространение и рассеяние волн в случайно-неоднородных средах Т.1 (0) -- [ c.169 ]

Теория оптических систем (1992) -- [ c.112 ]

Теплотехника (1985) -- [ c.266 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...