Преобразование калибровочное

Мы видим, что исходный гамильтониан Н = р 12т неинвариантен относительно калибровочного преобразования, хотя уравнения второго порядка Ха = 0 сохраняют свою форму. Можно восстановить инвариантность гамильтониана, если ввести дополнительное калибровочное поле заменой [c.245]

Решение. 4-потенциал поля можно задать выражениями ф = = — Ex. А = 0 или ф = 0, А = —сШ, связанными калибровочным преобразованием. Во втором случае [c.271]

Мы не можем останавливаться здесь на деталях этой теории, отметим лишь, что в ее основу положен калибровочный принцип, т. е. инвариантность физически измеряемых величин относительно преобразований других, не измеряемых на опыте (например, потенциалов). [c.214]

Указанные три цветовых состояния образуют спи-норный базис группы SU (3)с Предположение о строгой инвариантности сильных взаимодействий относительно цветовой калибровочной группы преобразований SU (3)с приводит к практически однозначному построе- [c.973]

Поясним это понятие. Калибровочная инвариантность — это такая симметрия уравнений движения, в которой преобразование симметрии определено в каждой точке пространства и в каждый момент времени, причем преобразования в разных точках и в разные моменты времени могут быть различными. Конкретно калибровочная симметрия слабых взаимодействий состоит в следующем. Для дублетов (7.193) существует симметрия типа изотопической инвариантности (см. гл. V, 6). Именно уравнения движения инвариантны по отношению к преобразованиям типа (5.34), в которых состояния дублетов заменяются на их линейные суперпозиции. Например, [c.427]

Условие (7.214) и отражает свойство калибровочной инвариантности. Очевидно, что калибровочная инвариантность является существенно более высокой симметрией, чем обычная, поскольку калибровочных преобразований симметрии гораздо больше, чем обычных. Действительно, обычной симметрии изотопического типа соответствует частный случай не зависящих от времени функций а и р в (7.213). Из-за сходства инвариантности (7.213) с изотопической дублеты (7.193) часто называют слабыми изотопическими дублетами. Употребляется также термин слабый изотопический спин. [c.427]

Так как при относительном методе измерения постоянная вискозиметра определяется калибровочным опытами с эталонной жидкостью, после преобразования 162 [c.162]

Б. И. Верховским разработан [5] метод, позволяющий осуществлять практически непрерывную автоматическую калибровку измерительного тракта непосредственно в процессе контроля. Принципиальная схема измерения приведена на фиг. 4. На фосфор 1 сцинтилляционного счетчика одновременно воздействуют измеряемый и калибровочный потоки излучения. Калибровочный поток прерывается с частотой / при помощи модулятора 2. При действии на фосфор обоих потоков возникающий анодный ток фотоумножителя 3 (ФЭУ) содержит как постоянную, так и переменную составляющие. Постоянная составляющая тока пропорциональна величине потока и может быть измерена специальным устройством 4 (в простейшем случае это обычный микроамперметр). Переменная составляющая тока i селективным усилителем усиления ki) и преобразуется в постоянное напряжение U при помощи детектора 6 (коэффициент преобразования fej)- Так как интенсивность калибровочного потока в процессе измерения не изменяется, то возникающие изменения U свидетельствуют о непостоянстве параметров аппаратуры. Напряжение с выхода детектора подается на управляющую лампу выпрямителя 7, питающего ФЭУ, таким образом, что при увеличении и коэффициент усиления ФЭУ начинает падать, и наоборот. Калибрующее действие схемы заключается в автоматической [c.319]

Это ур-иие инвариантно относительно калибровочных преобразований [c.634]

Подобным же образом вводится понятие К. и. для более сложных пространств внутренних симметрий, напр, для пространства изотопического спина, пространства цвета в квантовой хромо динамике. К, и. в этом случае означает, что ур-ния, описывающие динамику рассматриваемой физ. системы, не меняются при переходе от нолей i )(a ), реализующих пек-рое представление простой компактной группы внутренней симметрии G (поля материи), и калибровочных полей Ак полям 1 ( с), A z), получающимся из исходных с помощью калибровочного преобразования. [c.230]

КАЛИБРОВОЧНЫЕ ПРЕОБРАЗОВАНИЯ — преобразования полей, зависящие от пространственно-временной точки X, к-рыо описывают переход к новому базису в пространстве внутренних симметрий, сопровождающийся появлением дополнительного, калибровочного, поля. [c.232]

Формулы Мэттьюза — Салама можно получить с помощью формализма, описанного в разделе 1, интегрированием по фермионам, следуя правилу, предложенному Березиным, с последующим переходом к формальному непрерывному пределу. Подробное обсуждение этой процедуры содержится в [74]. Удобно сделать масштабное преобразование калибровочного поля А->еА. Тогда средние по калибровочным полям определяются с помощью формальной вероятностной меры [c.112]

Найти гамильтониан свободной частицы, остающийся форминвариантным при калибровочном преобразовании, порождаемом ПФ F ix, р, 0=хр —/(х, t). [c.245]

Таким образом, условие форминвариантности И х, р, t) относительно калибровочного преобразования приводит к необходимости введения электромагнитного поля. Аналогичное условие, используемое в квантовой теории поля, явилось основой для построения единой теории элементарных частиц. [c.246]

Расширение эйнштейновского пространства-времени, с тем чтобы в нем появились новые степени свободы, которые можно было бы сопоставить электромагнитному полю, являйся вопросом глубокой теории. Дело в том, что все степени свободы эйнштейновского пространства без остатка тратятся на описание гравитащюнного поля. Дополнительные степени свободы появляются в нем при использовании выдвинутого в 1918 г. немецким математиком Г. Вейлем принципа на характере физических законов не сказывается изменение в каждой точке пространства длины. При этом допустимы неоднородные замены с меняющимся от точки к точке отношением масштабов. Такую замену масштабов называют калибровочным преобразованием, а построенное таким путем пространство — пространством Вейля. Однако эта интересная теория не нашла приложения [103]. [c.211]

Если произвести калибровочное преобразование А—>A + grad p, то появится экспоненциальный множитель он необходим, если калибровка произвольна. При специальном выборе калибровки для определения волновой функции нулевого приближения необходимо некоторое значение <р (Га). Волновая функция может быть выбрана так, чтобы давать минимум поправки первого порядка к энергии, обусловленной магнитным [c.704]

Полученное выражение для jq обладает одним большим недостатком оно не является калибровочно инвариантным. В этом можно убедиться, если вычислить divj, которая, согласно условию непрерывности, должна быть равна нулю. В Фурье-компонентах это требование сводится к условию qjq = 0. Легко видеть, что выраженио (4.7) в общем случае не удовлетворяет этому условию. Это обстоятельство, но замеченное авторами работы [2], но является удивительным, поскольку использовавшаяся ими техника теории возмущений не является калибровочно инвариантной. В действительности в формуле (4.7) под Aq следует понимать лишь поперечную часть потенциала. Преобразование (2.3) от операторов а , к паре операторов и производится таким образом, что образующиеся [c.899]

ПРАВИЛО (Стокса длина волны фотолюминесценции обычно больше, чем длина волны возбуждающего света фаз Гиббса в гетерогенной системе, находящейся в термодинамическом равновесии, число фаз не может превышать число компонентов больше чем на два ) ПРЕОБРАЗОВАНИЯ [Галилея — уравнения классической механики, связывающие координаты и время движущейся материальной точки в движущихся друг относительно друга инерциальных системах отсчета с малой скоростью калибровочные — зависящие от координат в пространстве — времени преобразования, переводящие одну суперпозицию волновых функций частиц в другую каноническое в уравнениях Гамильтона состоит в их инвариантности по отношению к выбору обобщенных координат Лоренца описывают переход от одной инерци-альной системы отсчета к другой при любых возможных скоростях их относительного движения] ПРЕЦЕССИЯ — движение оси собственного вращения твердого тела, вращающегося около неподвижной точки, при котором эта ось описывает круговую коническую поверхность ПРИВЕДЕНИЕ системы <к двум силам всякая система действующих на абсолютно твердое тело сил, для которой произведение главного вектора на главный момент не равно нулю, приводится к динаме к дниаме (винту) — совокупность силы и пары, лежащей в плоскости, перпендикулярной к силе скользящих векторов (лемма) всякий скользящий вектор, приложенный в точке А, можно, не изменяя его действия, перенести в любую точку В, прибавив при этом пару с моментом, равным моменту вектора, приложенного в точку А скользящего вектора относительно точки В ) ПРИНЦИП (есть утверждение, оправданное практикой и применяемое без доказательства Бабине при фраунгоферовой дифракции на каком-либо экране интенсивность диафрагмированного света в любом направлении должна быть такой, как и на дополнительном экране ) [c.263]

ГРАДИЕНТНАЯ ИНВАРИАНТНОСТЬ — сохранение эл.-магн. полей при градиентном преобразовании нотен-циа,пов. Один из видов калибровочной инвариаптппстп. [c.532]

Бесконечномерные группы Ли являются обобщением ГЛ. Элементы таких Г. характеризуются заданием бесконечного набора числовых параметров (или нек-рого количества ф-ций). В физике используют в осн. Г. линейных операторов в бесконечномерных линейных пространствах, Г. диффеоморфизмов гладких многообразий и Г. калибровочных преобразований. Теория таких Г. разработана в гораздо меньшей степени, чем теория обычных (конечномерных) ГЛ. Большинство результатов здесь носит отрицат. характер эти Г. не являются локально компактными, на них не существует инвариантного интеграла, они могут не иметь полпой системы унитарных представлений. [c.542]

В Электродинамике имеется только один тип 3.— электрический. Поэтому в квантовой электродинамике нмеется только одно калибровочное поле — электромагнитное, отвечающее теории инвариантности относительно локальных калибровочных преобразований с абелсиой группой симметрии В случае группы [c.53]

Ко второму классу относятся менее универсальные принципы П., характеризующие отд. типы взаимодействий. Таковы И. относительно калибровочных преобразований, унитарной симметрии, цветовой симметрии такова И. эл.-магн. и сильного взаимодейств1П1 относительно обращения времени и пространственной инверсии-, в теории элементарных частиц кажется перспективным выдел(сиие спец. типа взаимодействий, обладающего И. относительно преобразований суперсимметрии, и т. д. [c.137]

При калибровочных преобразованиях фазы заряж. полей (полей материи) меняются произвольным, но взаимно согласованным образом. Поскольку значеиио фазы поля связано с зарядом соответствующей частицы, её можно считать координатой в зарядовом пространстве, а калибровочные преобразования рассматривать как переход к другому базису в этом пространстве. К. и. означает, что существует возможность независимого выбора направлений заряда в разл. точках пространства-времени. При этом локальное изменение фазы заряж. нолей эквивалентно появлению дополнит. продольного ЭЛ.-маги. поля. Здесь видна аналогия со слабым принципом эквивалентности теории тяготения Эйнштейна, согласно к-рому локальное изменение системы координат эквивалентно появлению дополнит, гравитац. поля. [c.230]

Т. к. часть компонент калибровочного поля не участвует в дииамике п произвольным образо.м меняется при калибровочных преобразованиях, на них можно наложить дополнит, условие (условие к а-л и б р о в к и), чтобы выбрать по 0д1Е0му представителю в калибровочно инвариантпом классе. [c.230]

Инвариантность относительно преобразований, зависящих от произвольной ф-ции, согласно второй Нётер теореме, приводит к тому, что в случае калибровочно-инвариантных лагранжианов не все ур-ния Эйлера — Лагранжа описывают динамику системы. Часть из ппх представляет собой ур-иня связи, причём их чис,1 0 равно числу произвольных ф-ций, от к-рых зависит калибровочное преобразование. Так, для поля [c.231]

Где — произвольное векторное поле. Калибровочная инвариантность теории классич. слабого гравитац. поля есть следствие общей ковариантности ОТО (см. Тяготение). Соответственно требование калибровочной инвариантности накладывается на квантовую теорию гравитонов, а также (после надлежащего ковариантно-го обобще1пш преобразования (2)) на К. т. г. в целом. [c.296]

Если действие остаётся инвариантным и при выпол-веиии над рассматриваемым полем нек-рых других, не входящих в группу Пуанкаре непрерывных преобразований симметрии — преобразований внутр. симмет-рий,— из теоремы Нётер следует тогда существование новых сохраняющихся динамич. величин. Так, часто принимают, что ф-ции поля комплексны, налагают на лагранжиан условие зрмитовости (см. Эрмитов оператор) и требуют инвариантности действия относительно глобального калибровочного преобразования (фаза а не зависит от х) а" (з ) е и (ж), (i )- -e- i (л ). Тогда оказывается (как следствие теоремы Нётер), что сохраняется заряд [c.301]

Смотреть страницы где упоминается термин Преобразование калибровочное : [c.746] [c.153] [c.973] [c.428] [c.913] [c.179] [c.220] [c.291] [c.401] [c.425] [c.540] [c.22] [c.52] [c.53] [c.53] [c.53] [c.230] [c.230] [c.230] [c.230] [c.230] [c.232] [c.232] [c.233]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...