Погрешность эксперимента

Это значение в пределах погрешностей эксперимента совпадает с массой 0"-гиперона = 1672,5zt 0,5 Мэз. [c.234]

ОБЩИЕ СВЕДЕНИЯ О ПОГРЕШНОСТЯХ ЭКСПЕРИМЕНТА [c.35]

Разность А между результатом эксперимента х и истинным значением искомой величины X называют абсолютной погрешностью эксперимента [c.36]

Следует заметить, что истинное значение величины, определяемой в результате эксперимента, всегда остается неизвестным, поэтому и погрешности эксперимента могут быть оценены лишь приближенно. [c.36]

Грубой называется погрешность эксперимента, существенно превышающая погрешность, оправданную характером и условиями его проведения, а также свойствами используемых средств измерения. Причиной грубой погрешности может быть сбой в работе ЭВМ, резкое кратковременное изменение напряжения, питающего прибор, описка, сделанная экспериментатором при записи результатов измерения, или неправильное снятие показаний прибора. В последнем случае грубую погрешность называют промахом. [c.37]

При анализе погрешностей эксперимента широко используется аппарат математической статистики и теории вероятностей, поэтому рассмотрим сначала некоторые основные понятия и определения теории вероятностей и математической статистики, которые будут использованы также и в последующих главах при рассмотрении вопросов, связанных с математической обработкой результатов эксперимента и его планированием. [c.38]

Величины Л/, Х , ср(х ) известны из эксперимента. При система имеет единственное решение, которое может быть получено с использованием ЭВМ. При п = Ы численные значения свободных параметров, определенных по первому и второму способам, идентичны, а все опытные точки совпадают с аппроксимирующей зависимостью. При п>Ы системы уравнений (5.1), (5.3) и (5.6) переопределены и допускают множество решений. Так же как и в предыдущем случае, стремиться к значительному увеличению числа свободных параметров обычно нецелесообразно не только из-за существенного усложнения аппроксимирующей функции и ее дальнейшего использования, но и из-за того, что хорошее сглаживание погрешностей эксперимента будет иметь место лишь в случае п< М. В то же время для удовлетворительного описания достаточно сложного характера изменения определенной опытным путем величины требуется увеличить число п. [c.99]

Дифференцирование и интегрирование. При численном дифференцировании таблицы экспериментальных данных возможность получения приемлемых результатов часто ограничена, так как последние очень чувствительны к погрешностям эксперимента. Удовлетворительные результаты в этом случае могут быть получены лишь после выполнения каким-либо, способом операции сглаживания результатов эксперимента, например, графическим путем или с помощью их аппроксимации методом наименьших квадратов-функцией с относительно небольшим числом свободных параметров (п< Ы). Последний способ удобен еще и потому, что позволяет проводить дифференцирование полученной функции аналитически. [c.100]

Интегральные характеристики гораздо менее чувствительны к погрешностям эксперимента, поскольку погрешности противоположного знака компенсируют друг друга поэтому возможно численное интегрирование таблицы экспериментальных результатов без их предварительного сглаживания. Однако если ранее была получена аппроксимирующая функция, то операцию интегрирования удобно проводить над ней аналитическим способом. [c.100]

Для некоторых данных приведена погрешность эксперимента (в круглых скобках, по последним значащим цифрам). В этом случае сжимаемость при давлении р определяется по формуле [c.86]

В табл. 16.1, 16.2 приведены значения вязкости газообразных веществ. Эти значения получены в результате усреднения большого количества экспериментальных данных и соответствуют условиям, когда изменение давления газа не приводит к изменению вязкости в пределах погрешности эксперимента (0,1 — 1%). Такая ситуация имеет место при давлениях ниже атмосферного. Характер зависимости вязкости от давления виден из табл. [c.364]

Энергетические спектры мгновенных нейтронов деления различных ядер сходны. В простейшем виде, в пределах погрешностей эксперимента, спектры нейтронов деления могут быть представлены максвелловским распределением [c.1095]

Наконец, третьей причиной отклонения Ф(a , а ) от нуля служит погрешность эксперимента. [c.264]

Особенность этой системы уравнений состоит в том, что в нее, наряду с измеренными функциями y t), входят интегралы от y t), которые можно получить численным интегрированием измеренной функции. Причем численное интегрирование, в отличие от численного дифференцирования, приводит к сглаживанию погрешностей эксперимента. [c.270]

Погрешность эксперимента 264 Плотность распределения [c.301]

Оценить погрешность эксперимента. [c.139]

Примем, что систематическая погрешность эксперимента мала случайные погрешности будем характеризовать средними квадратическими отклонениями а. Тогда [c.139]

Источники возможных систематических погрешностей. Оценка погрешности эксперимента. [c.140]

Источники погрешностей эксперимента. [c.179]

Погрешность эксперимента оценивается по методике, изложенной в ип. 2.1.3—2.1.5 Практикума. [c.187]

Обработку результатов опыта, оценку погрешности эксперимента. [c.187]

Вызвано это тем, что при составлении чисто эмпирических уравнений форма уравнения выбирается произвольно. Между тем одни и те же экспериментальные данные (например, по термическим свойствам) могут быть в пределах погрешности эксперимента описаны несколькими уравнениями различного вида. При экстраполяции по этим уравнениям за пределы области эксперимента будут получены значительно отличающиеся один от другого результаты. Да и внутри области эксперимента производные (особенно вторые), вычисленные по различным уравнениям, будут иметь разное значение и даже знак, что свидетельствует о том, что погрешность при вычислении калорических величин может быть большой. Поэтому для составления более или менее удовлетворительного эмпирического уравнения состояния необходимо иметь данные высокой точности в большом диапазоне температур и давлений, так как в этом случае взаимная увязка данных по различным пересекающимся линиям (например, по изотермам и изобарам) позволяет повысить надежность уравнения. [c.27]

Если точки ложатся с разбросом, прямую следует проводить между точками, чтобы разброс был минимальным. Эта прямая может не пройти через начало координат вследствие погрешностей эксперимента в начале испытания (см. работу J, стр. 12). [c.23]

При выборе второй степени отклонений случайные погрешности (например, погрешности эксперимента) менее всего оказывают влияние на приближающую функцию. Величина отклонения А будет наименьшей при условии минимизации интеграла, стоящего в числителе подкоренного выражения равенства (4.41). Чтобы убедиться в преимуществе выбора второй степени отклонений при отыскании аппроксимирующей функции, достаточно сравнить ее с минимизацией интеграла от первой степени отклонения [c.94]

Интересным результатом выполненных испытаний является снижение вязкости разрушения почти на 20 % у нагретых образцов по сравнению с образцами, разрушенными при комнатной температуре. Этот факт не может быть связан с погрешностями эксперимента. Плотность величин вязкости разрушения указывает на высокую стабильность свойств материала диска. Поэтому явное снижение вязкости разрушения при увеличении температуры испытания свидетельствует об особенностях реакции материала на его нагружение, а не является результатом нестабильности проведенных испытаний от образца к образцу. [c.562]

Анализ рис. 4.11 показывает, что величина модуля Юнга в НП сначала в пределах погрешности эксперимента (3 %) растет, а затем (после 150 °С) наблюдается ее падение, наиболее резко выраженное при отжиге холоднокатаной наноструктурной Си, полученной РКУ-прессованием. Данная температура соответствует началу роста зерен и текстурному превращению в последнем структурном состоянии. [c.179]

Теперь, завершив изложение основных принципов газовой термометрии, обратимся к факторам, которые приводят к погрешностям. До сих пор достаточно было знать вириальные коэффициенты либо при температурах Го или Тг для термометрии по абсолютным изотермам, либо при температуре Г для газового термометра постоянного объема (ГТПО). Как видно из п. 3.2.1, вириальные коэффициенты достаточно хорошо известны и обычно не являются предметом исследования в термометрии. Погрешность при измерении температуры Т, возникающая из-за неточности в В(Т) и С(Т), относится к числу малых, но систематических погрешностей эксперимента. Одним из самых важных источников погрешностей в газовой термометрии, особенно при высоких температурах, является сорбция термометрического и других газов на стенках колбы газового термометра. Ранее при рассмотрении газтермометрических уравнений пред- [c.88]

Кеезом и др. [124] исследовали влияние облучения нейтронами в реакторе на теплоемкость. В образце, подвергнутом общей дозе облучения, равной 5-10 нейтронов на 1 обнаружились два эффекта а) величина 0 уменьшилась примерно на 3% и б) в пределах погрешности эксперимента линейный член в теплоемкости исчез. Последующий отжиг до 500° С не вызвал существенных изменений в низкотемпературной теплоемкости, отжиг до 780° С привел к появлению линейного электронного члена, не изменив, однако, пониженной облучением величины вд. Эти эффекты можно объяснить в рамках существующих представлений о влиянии облучения нейтронами на электрические свойства кремния (ссылки на соответствующие работы см. в [124]). Под действием облучения возникают нерегулярности решетки (свободные места и смещенные атомы), что приводит, по-видимому, к появлению новых уровней в запрещенной зоне между валентными электронами и зоной электронов проводимости. При низких температурах эти новые уровни являются ловушками для электронов проводимости и дырок, что вызывает исчезновение линейного члена в теплоемкости, появление которого связано с носителями тока (в нашем случае с дырками, так как до облучения образец принадлежал к дырочному типу). Отжиг при достаточно высокой температуре устраняет нарушения, вызванные облучением, и уменьшает количество новых уровней, что приводит снова к появлению линейной добавки к теплоемкости. [c.347]

Платина. Все результаты прекрасно согласуются друге другом во всем интервале температур. Значения у, полученные Кеезомом и Коком [85, 86] выше 1° К и Рейном [68] ниже 1° К, также согласуются в пределах погрешности эксперимента. [c.358]

В практике количественного хроматографического анализа чаще всего за меру погрешности эксперимента принимается либо среднеарифметическая погрешность АХср (чаще относительная), вычисляемая по формуле [c.307]

Таким образом, Ф(свь. . ., а ) всегда отклоняется от нуля. При этом, если Ф(аь. .., ап) незначительно отличается от нуля, обычно полагают, что это отклонение можно объяснить только погрешностью эксперимента, и, следовательно, оператор Л(аь. .., а ) адекватно описывает реальный процесс. В том случае, когда рассчитанное значение Ф(аь. .., а ) при некоторых i,. .., ап оказывается больше того значения Ф, которое можно объяснить погрешностью эксперимента, следует сделать вывод, что либо принятые значения ai,. .., а значительно отличаются от истинного значения а°,. .., а°, либо математическая модель неадекватна реальному объекту. Определение диапазона значений Ф(аь. .., ап), который обусловливается погрешностью эксперимента, может быть произведено методами математической статистики. Изложение этих методов можно найти, например, в монографии Химмель-блау [13]. [c.264]

Лредполагаемые источники систематических погрешностей в экс- ерименте. Оценка погрешностей эксперимента. Основной источник погрешности эксперимента. [c.166]

Из рис. 7.14 видно также, что с вереятностью 95% абсолютное значение отклонения б не превышает 8% во втором случае и 4%—в первом случае, что соизмеримо с погрешностью эксперимента. [c.147]

Уравнение (31) с точностью до погрешностей эксперимента подтвердилось опытами Халпина и Пагано [42] с армированной найлоновыми волокнами резиной, для которой жесткость в продольном направлении (вдоль волокон) во много раз превышает поперечную жесткость, и о пытами Лоу и Шепери [63] со стеклоэпоксидными волокнистыми композитами. [c.112]

Дудек [23] привел экспериментальные и теоретические результаты, основанные на опытах с балками из вязкоупругого двухслойного композита, и установил требования, которым должна удовлетворять геометрия образца для того, чтобы при определении характеристик материала минимизировать влияние ограниченности теории и погрешности эксперимента. [c.176]

НО разложившегося в условиях пиролиза МИПД [Л. 73]. Третья серия измерений проводилась с облученным МИПД [Л. 74]. Во второй серии опытов была проведена часть измерений в ранее исследованной, области температур, причем отсчет времени истечения проводился как визуально, так и с помощью контура электромагнитных колебаний. Результаты этих измерений в пределах погрешности эксперимента согласуются с данными предыдущего исследования [Л. 103]. Измерения проводились многократно при нижнем и верхнем положении вертикальной трубки, а окончательно принимался средний результат. Разброс экспериментальных точек не превышал 1%. Максимальная относительная погрешность определения коэффициента вязкости нераз-ложившегося МИПД (табл. 3-58) не превышала 2,6%. [c.173]

Результаты измерения вязкости улучшенных терфенильных смесей марки 103К-СЧ и ЮЗК-СС приведены выше (табл. 3-55). Анализ погрешности измерений показал, что максимальная относительная ошибка не превышает 2,5%. Важно отметить, что результаты измерений на двух различных вискозиметрах в пределах погрешности эксперимента согласуются между собой [Л. 11]. [c.182]

Результаты экспериментов показаны на рис. 3.13. Совпадение опытных данных, полученных при течении воздуха, с расчетными зависимостями для труб с соответствующей шероховатосты [3.49] подтверждает надежность методики. Экспериментальные данные [3.20] в области малых Re практически не отличаются от расчетных. В области больших значении чисел Re данные [3.48] примерно на 8% превышают расчет, что, однако, находится в пределах погрешности эксперимента ( 10%). Следует отметить, что в связи с отсутствием рекомендаций по учету неизотермичности охлаждаемого потока четырехокиси азота влияние неизотермичности учитывалось в соответствии с рекомендацией [3.8] [c.92]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...