Микроскопический (подход)

Микроскопический подход к описанию явления движения жидкости в пористой среде очень сложен. В принципе, имея информацию о системе, можно рассчитать траекторию движения каждой частицы жидкости. Однако такой подход практически бесполезен по причине того, что определение точной границы раздела твердое тело — жидкость невозможно кроме того, граница, если бы даже она была известна, настолько сложна, что задача не поддавалась бы математической обработке. Если бы даже можно было получить решение для траекторий отдельных частиц жидкости, то оно не представляло бы практической ценности, так как необходимы макроскопические или интегральные характеристики. [c.439]

Теплообмен при кипении обычно изучают макроскопически, что позволило добиться определенных успехов, которые, однако, нельзя считать достаточными. При изучении пузырчатого кипения микроскопический подход обещает определенные выгоды. Величину коэффициента теплообмена при кипении в насыщенной жидкости можно считать известной, если мы знаем число центров парообразования и скорость роста пузырей. В предшествующих работах уже были рассмотрены вопросы о природе и числе действующих центров [6, 13]. В настоящей статье рассматривается скорость роста пузырей в центрах парообразования. [c.332]

В ЭТОЙ главе метод неравновесного статистического оператора применяется к теории гидродинамических процессов. Основное внимание мы уделим построению статистических распределений, соответствующих гидродинамической стадии эволюции, и выводу уравнений переноса на основе микроскопического подхода ). [c.158]

В настоящее время существует обширная литература, посвященная равновесным и неравновесным свойствам Не II, который является типичным примером бозе-жидкости. Феноменологическая гидродинамика сверхтекучести, развитая Ландау в 1941 году [22], изложена во многих книгах (см., например, [24, 38, 143]). В этом параграфе мы рассмотрим микроскопический подход к построению гидродинамики сверхтекучей бозе-жидкости, основанный на методе неравновесных статистических ансамблей ). [c.188]

Если состояние сверхтекучей жидкости обладает вихревой структурой, то некоторые из выведенных в этом параграфе соотношений оказываются несправедливыми. Несмотря на то, что делались различные попытки сформулировать термодинамические соотношения и построить феноменологическое обобщение гидродинамики сверхтекучести при наличии квантованных вихревых линий [38], в настоящий момент мы не имеем удовлетворительного микроскопического подхода к этой проблеме. Трудности возникают даже при построении статистического распределения, описывающего локально-равновесное состояние с квантованными вихрями. [c.207]

В этом разделе мы приведем пример того, как микроскопический подход позволяет вычислить точное значение вектора поляризации Р. Рассматриваемый случай взаимодействия электромагнитного поля с двухуровневой системой является довольно общей моделью, описывающей физические ситуации, в которых происходит когерентное взаимодействие излучения с веществом. [c.21]

Наконец, в 6 дается обзор некоторых недавно выполненных работ по квантовой теории процессов инфракрасного поглощения и комбинационного рассеяния света. По необходимости изложение в этой части отличается сжатостью, и его целью является установление связи настоящей книги с другими работами, а также введение в современную научную литературу. В 6 обсуждаются вопросы многочастичной теории процессов поглощения и рассеяния, а также современный микроскопический подход, в особенности в задаче о комбинационном рассеянии света фононами. По-видимому, особый интерес представляет вопрос о резонансном рассеянии и нарушении симметрии, обсуждаемый в последнем пункте 6. [c.6]

В связи с быстрым ростом общего интереса к комбинационному рассеянию света и с увеличение числа экспериментальных работ в этой области в настоящее время развиваются другие, в большей степени микроскопические подходы, выходящие за рамки теории Плачека или теории поляризуемости. Некоторые из них рассматриваются в 6. [c.34]

Следующие параграфы посвящены развитию квантовой теории колебаний решетки, а также инфракрасного поглощения и комбинационного рассеяния света на фононах. Роль симметрии в подобных задачах хорошо известна. Если структура пространственной группы кристалла, ее представления и коэффициенты приведения известны, то остальное состоит в применении и конкретизации этих результатов в духе методов, используемых в аналогичных проблемах атомной, молекулярной и ядерной физики. Но чтобы представлять себе, как и где применять и конкретизировать методы теории групп, необходимо знать квантовую теорию соответствующих процессов. Здесь возможны различные уровни сложности, но мы использовали в основном гармоническое приближение квантовой теории колебаний решетки, чтобы показать, каким образом можно получить симметрию многофононных состояний в гармоническом приближении. Однако не представляет труда провести обобщение с учетом разрешенных по симметрии ангармонических процессов, если воспользоваться методами, известными из классической теории тензорного анализа. Теория инфракрасного поглощения и комбинационного рассеяния излагается в рамках полуклассической теории излучения, а также с разной степенью глубины и в более современных микроскопических подходах. Во всех случаях эффекты, связанные с симметрией, выделяются в явном виде. Это вновь иллюстрирует нашу стратегию изложения динамической теории в тесном един- [c.257]

Проведенное рассмотрение линейной задачи о распространении звука в жидкости с пузырьками основано на микроскопическом подходе. Исходя из динамики поведения одиночного пузырька в жидкости в поле звуковой волны, методом теории рассеяния (при определенных упрощающих предположениях) были получены формулы для дисперсии и поглощения звуковых волн в такой среде. Изложенное решение задачи распространения звука в жидкости с пузырьками является, пожалуй, наиболее общим и последовательным с физической точки зрения, хотя обобщение этого метода на БОДНИ конечной амплитуды еще не проведено. [c.167]

Кроме того, нужно подчеркнуть, что учет пространственной дисперсии в кристаллооптике представляет интерес также с другой точки зрения — в связи с изучением экситонов, которые могут возбуждаться светом. Более того, можно утверждать, что кристаллооптика с учетом пространственной дисперсии и теория экситонов в значительной мере переплетаются, а иногда и вообще не могут быть отделены друг от друга. Этот факт вместе с тем далеко не всегда в достаточной мере учитывается в литературе, и вообще, реальные связи между различными подходами, встречающимися в оптике кристаллов, часто остаются в тени. Именно стремление подчеркнуть такие связи, а также сочетать макроскопический и микроскопический подходы в кристаллооптике с учетом пространственной дисперсии и теории экситонов, в основном и побудило авторов написать настоящую монографию. Правда, ранее нами была написана большая статья того же названия и примерно с таким же общим планом (УФН 76, 643 77, 663 (1962)). Материала, однако, оказалось так много, что в упомянутой статье нам пришлось отказаться от сколько-нибудь подробного изложения целого ряда вопросов. Кроме того, за последние два года выявились некоторые новые моменты, которые представляется целесообразным осветить. В результате в книге оказался отраженным довольно широкий круг вопросов, которые мы не будем сейчас перечислять, — для ознакомления с содержанием книги удобнее всего прочесть оглавление, а также введение. [c.7]

Не подлежит сомнению, что в целом ряде случаев целесообразно проводить исследование именно на таком макроскопическом пути и нет никаких оснований привлекать микроскопическую теорию. Что же касается этой последней, то ее использование и развитие, конечно, совершенно необходимы при вычислении самого тензора ((0, к) в тех или иных приближениях или, если угодно, для различных моделей кристалла. Другими словами, в оптике кристаллов, как и в других областях, рациональный метод связан с правильным сочетанием макроскопического и микроскопического подходов. Это замечание, очевидное в наше время, здесь повторено потому, что в литературе по кристаллооптике до сих пор часто приходится сталкиваться с применением относительно громоздких микроскопических расчетов даже для получения очевидных или, во всяком случае, достаточно ясных с макроскопической точки зрения результатов. [c.21]

Следует подчеркнуть, что полностью микроскопический подход к исследованию энергетического спектра электронов в твердом теле связан с чрезвычайными математическими трудностями обш,его характера, не специфичными именно для многоэлектронной задачи. Эти трудности возникают и в обычной одноэлектронной теории и связаны с необходимостью решения задачи о движении одного электрона в периодическом поле идеальной решетки. Дело в том, что обычно в коллектив электронов, определяющих электрические, магнитные и др. свойства твердого тела, естественно включать электроны не всех вообще, а лишь одной-двух внешних атомных оболочек. Конкретное разделение на коллектив электронов и атомные остовы зависит, естественно, от природы вещества и характера задачи (см. ниже). Однако вид электронной плотности даже в изолированном атоме обычно не удается представить в простой аналитической форме. В результате приходится либо апеллировать к более или менее грубым приближенным методам, либо иметь дело с уравнением неизвестного вида. По этой причине представляется целесообразным вообще отказаться от полного вычисления энергетического спектра электронов в идеальной решетке, определяя его параметры из опыта. В полупроводниках для этой цели удобно использовать, например, явление циклотронного (диамагнитного) резонанса [2], [3] в металлах успех сулит использование гальваномагнитных данных [1] и исследование поглощения ультразвука в магнитном поле [4]. Динамическая теория при этом должна давать ответ на следующие вопросы [c.158]

Именно такую размерность должны иметь вершинные части, согласно соотношению (5.12) гипотезы статического скейлинга. Таким образом, микроскопический подход, основанный на условиях унитарности для теоретико-полевых гриновских функций (5.21), дает соотношения статического скейлинга феноменологической теории. Соотношение унитарности (5.23) для функции Грина, а также соответствующие соотношения для вершинных частей, в принципе, позволяют вычислить критические индексы V и г), подобно тому как в динамической теории соотношения унитарности позволяют найти динамический критический индекс z, хотя практическая реализация этой возможности не достигнута. [c.63]

Его значение совпадает с тем, которое получается в феноменологической теории динамического скейлинга [100]. Смысл проведенного здесь расчета заключается в том, что устанавливаются приближения, которые нужно сделать в микроскопическом подходе, чтобы удовлетворить требованиям масштабной инвариантности. [c.73]

Уж если говорить о взаимоотношении макроскопического и микроскопического подходов к описанию явлений переноса, то тут скорее всего надо отметить своеобразное разделение труда между ними от микроскопической теории достаточно потребовать лишь уравнений состояния (это совсем не мало), включая и соответствующие восприимчивости, причем вполне достаточно, чтобы эти уравнения были отнесены к какой-либо локальной области системы остальные проблемы, связанные с деталями конкретной реализации явлений переноса, граничными и начальными условиями и т. п., — это уже удел макроскопической теории, причем эти задачи [c.234]

Весьма широкий круг вопросов отражения разрешается феноменологической макроскопической теорией. Микроскопическая теория позволяет рассмотреть механизм процессов и за пределами пригодности этого подхода, она раскрывает физический смысл введенных формально параметров, позволяет учесть отличительный для оптики статистический характер излучения отдельных оптических источников и статистику их движения в среде (флуктуации и т. п.). Вместе с тем, микроскопический подход по существу снимает упомянутые выше терминологические трудности. [c.18]

В дальнейшем предпринимались попытки микроскопического подхода к этому вопросу (речь идет пока о равновесной теории и квазистатических переходах), но их действительная стоимость, пожалуй, эквивалентна стоимости попыток микроскопического объяснения, что такое температура. И не случайно поэтому в 1 в качестве одного из основных признаков термодинамических систем мы поставили их свойство удовлетворять всем трем началам термодинамики. [c.68]

В действительности, однако, дело обстоит чуть-чуть хитрее. Оказьшается, что когда мы следим за одинаковыми микроскопическими частицами — одинаковыми молекулами или атомами, за электронами, нейтронами и т.д., мы можем различать их только в том случае, когда они все время находятся в разных точках пространства. Если же они, двигаясь, могут подходить друг к другу достаточно близко, т.е. сталкиваться, то после этого мы уже в принципе не можем сказать, какая из них куда направилась. [c.56]

Все феноменологические законы, в которые входят коэффициенты переноса, служат для замыкания системы уравнений гидродинамики. Однако такой подход к проблеме описания неравновесной системы на гидродинамическом этапе не является фактическим ее рещением, так как остаются не доказанными уравнения переноса (закон Фика и др.) и неизвестны коэффициенты переноса (коэффициенты диффузии, теплопроводности, вязкости и т. д.). Только микроскопическая теория позволяет решить эту проблему на основе решения кинетического уравнения. Одночастичная функция распределения /(г, V, t) содержит всю информацию о плотности, скорости, температуре, напряжениях и тепловом потоке в неравновесной системе. Это возможно потому, что /(г, V, t) зависит от семи переменных, а не от четырех, как все перечисленные макроскопические параметры. [c.140]

Гидродинамический подход (5 функций от 4 переменных) проще микроскопического (1 функция от 7 переменных), и если систему уравнений гидродинамики удается замкнуть, он становится предпочтительным. [c.140]

Создание квантовой механики сразу показало недостаточность локального приближения к описанию микроскопического мира. Отсюда сразу появились необходимость нового подхода к описанию движения, к определению элементарного объекта и т.д. Выявились совершенно необычные свойства новых объектов исследования, например отсутствие их индивидуальной идентификации, причем не в смысле отсутствия технических возможностей идентификации, а в принципе. Со всеми задачами описания квантовая механика успешно справилась. Каких-либо концептуальных трудностей в рамках локального приближения не возникало вне пределов соотношений неопределенности, хотя и было много дискуссий о причинности, детерминизме и т. д. Принципиальная концептуальная трудность возникла в связи с квантовыми корреляциями. Эта трудность подробно рассмотрена в предшествующих параграфах. Неизвестна природа этой корреляции. Она противоречит здравому смыслу, выработанному в рамках локального приближения. Но оставаясь в рамках локального приближения, нельзя в принципе согласовать эту корреляцию со здравым СМЫСЛОМ. Таково содержание возникшей принципиальной концептуальной трудности. [c.433]

Термодинамическая теория (феноменологический подход) и молекулярно-кинетическая теория (статистический подход) могут использоваться для исследования одних и тех же физических явлений, они стоят рядом и дополняют друг друга. Термодинамическая теория обладает следующим достоинством она не использует никаких гипотез о микроскопическом строении вещества, поэтому ее метод не зависит от новых открытий микрофизики закономерности термодинамики достоверны в такой же мере, в какой достоверны ее основные законы, например закон о сохранении энергии. [c.6]

В середине 60-х годов в связи с успехами в области экспериментальных исследований, показавшими расхождение в поведении критических показателей с предсказаниями классической теории, окончательно сформировалась идея об определяющей роли флуктуаций при Т Тс- Введенная гипотеза подобия Вайдома-Каданова-Покровского-Паташинского [32—34] позволила феноменологически описать влияние флуктуаций. В 1971 г. Вильсон заложил основы микроскопического подхода к проблематике, связанной с крупномасштабными флуктуациями (метод ре-нормализационной группы (РГ)) [35]. [c.214]

Парафаф 2 главы 3 посвящен рассмотрению автокаталитического процесса размножения вакансий и дислокаций в зоне развитой пластической деформации. В п. 2.1 получены феноменологические уравнения диффузионно-дислокационной кинетики, параметры которых оценены в рамках микроскопического подхода. Благодаря нелинейности этих уравнений их анализ требует использования метода фазовых портретов (п. 2.2). Показано, что при достижении предельного уровня скалывающих напряжений система переходйт в автокаталитический режим размножения, приводящий к появлению локализованной полосы пластической деформации. Ее описание (п. 2.3) проводится на основе синергетического подхода, развитого в 1 главы 1. [c.12]

Ответим наконец на вопрос почему мы везде предпочитаем использовать систему Лоренца, а не какую-либо другую схему самоорганизации (например, систему Ресслера и т.д.) Анализу этого вопроса посвящен 4, где в рамках суперсимметричного полевого подхода будет показано, что система Лоренца отвечает уравнению Ланжевена, представляющему простейшую стохастическую систему. С другой стороны оказывается, что микроскопическое представление системы Лоренца осуществляется простейшим гамильтонианом бозон-фермионной системы. На первый взгляд может показаться, что на феноменологическом уровне роль эффективного гамильтониана может играть синергетический потенциал, зависимый от полного набора степеней свободы. Однако в классическом представлении такая зависимость не может учесть различные правила коммутации разных степеней свободы. Преимущество Суперсимметричной схемы и микроскопического подхода состоит в том, что они открывают такую возможность. Укажем, что в общей постановке такая ситуация сводится к известной проблеме промежуточной статистики (см. [53]). [c.77]

О коллективных возбуждениях в металлической жидкости. Рассмотрение в (4) члена отвечающего за взаимодействие диффузных и колебательных типов движений, требует микроскопического подхода. В нейтронодинамических опытах [6J обнаружено наличие в жидких металлах коллективных возбуждений. Нетрудно установить связь свойств симметрии среды металлических жидкостей с возможными типами коллективных возбуждений в них. Действительно, наличие ближнего порядка означает, что колебательные возбуждения ( фононы ), с длиной волны порядка межатомных расстояний, могут распространяться лишь в пределах областей ближнего порядка (ОБП) — это прямое следствие локального характера трансляционной симметрии в жидкости. В отличие от кристалла жидкость однородна и изотропна, т. е. все точки и все направления в ней эквивалентны. Эти виды макроскопической симметрии , естественно, приводят к возможности существования в жидкости коллективных возбуждений типа броуновской диффузии (КВБТ). [c.45]

Перейдем к обсуждению формулы (4.4) для а, полученной в рамках трехфононного взаимодействия. Прежде всего отметим, что эта формула получена на основе микроскопического подхода (фононные представления, квантовомеханическое рассмотрение). Пределы применимости такого рассмотрения состоят в том, что длина свободного пробега фонона /ф=ст должна быть значительно больше длины звуковой волны Л /ф Л, т. е. . [c.249]

В последние годы развитие микроскопического подхода в критической динамике ферромагнетика идет по линии учета анизотропии [51], диполь-дипольного взаимодействия, нарушаюгцего закон сохранения полного спина [50, 68], и учета внешнего магнитного поля [43]. Приведем в заключение представления для спиновых функций Грина, являющиеся обобщением представления (6.21), когда система находится в магнитном поле. В этом случае следует различать продольную и поперечную функции Грина [43] [c.73]

Сделаем теперь краткий обзор формулировок II начала, предшествовавших данной Клаузиусом в 1865 г. и ставших в некотором смысле историческими . Их словесная форма и откровенная наглядность подкупают, но эта литературная форма требует определенных пояснений и математической конкретизации, без которых их просто невозможно привести к рабочей форме (II). Заметим, что если при формулировке основ целого научного раздела необходимо принять некоторое число исходных (что значит недоказуемых в рамках данного подхода) положений (которые можно назвать аксиомами, началами, законами и т. п.), то с точки зрения дела безразлично, в какой форме это будет сделано, в категорической (как это любят делать математики) или в завуалированной и требующей дополнительных разъяснений. Ведь помимо всем нам известных законов сохранения в физике есть еще и общий исходящий из требований логики (если, конечно, она не женская ) закон сохранения идей исходных положений, и если какое-нибудь научное направление, отображающее определенный круг явлений природы, основывается на конкретных вложенных в него исходных положениях, то незаметно протащить хотя бы часть из них просто нельзя можно обмануть людей, но не природу. Предпринималось много попыток вывести II начало из более общих представлений. Еще в прошлом веке упоминавшийся нами Ренкин потратул много сил, чтобы из I начала и своих представлений о природе теплового движения получить (II). В дальнейшем предпринимались попытки микроскопического подхода к этому вопросу (речь идет пока о равновесной теории и квазистатических переходах), но их действительная стоимость, пожалуй, эквивалентна стоимости попыток микроскопического объяснения, что такое температура. И не случайно поэтому в 1 в качестве одного из основных признаков термодинамических систем мы поставили их свойство удовлетворять всем трем началам термодинамики. [c.53]

III начало термодинамики установлено Вальтером Нернстом (W. F. Nernst, 1906) как обобщение экспериментальных данных по термодинамике гальванических элементов в форме так называемой тепловой теоремы Нернста. Она требует, чтобы всякий термодинамический процесс, протекаюш,ий при фиксированной температуре в, сколь угодно близкой к нулю, в < 0о — О, не сопровождался бы изменением энтропии S (ИНЫМИ словами, изотерма 0 = 0 совпадает с предельной адиабатой 5о). Приведенная нами ранее формулировка Планка является более жесткой (и, конечно, более удобной), она требует, чтобы величина 5q была конечной и 5q = 0. В следующем томе, посвященном равновесной статистической механике, мы покажем, что мягкая формулировка Нернста не является собственно аксиомой, как в макроскопической термодинамике, а может быть получена в микроскопическом подходе по существу автоматически. [c.59]

С точки зрения микроскопического подхода все по-другому. Уже сами аксиомы групп а) и б) не согласуются друг с другом, причем с самого начала рассмотрения в механике нет равновесного состояния, к которому система самопроизвольно бы стремилась (нулевое начало термодинамики) и которое сейчас находится в фокусе нашего рассмотрения. Даже наоборот, в механике существует теорема возврата Пуанкаре (см. том 3, гл. 5), согласно которой любое механическое состояние системы с заданной наперед точностью само воспроизводится по прошествии какого-то времени Т. И таких проблем несоответствия можно привести множество. Наше обсуждение, конечно, нацелено не на то, чтобы примирить механическую и термодинамическую точки зрения (постановка такого вопроса была бы просто нелогичной), а чтобы согласовать эти подходы, выяснить их взаимоотносительность и соответствующие области соприкосновения. [c.38]

Молекулярно-кинетический подход к исследованию опирается на изучение молекулярного (микродискретно-го) строения газа и поэтому лучше соответствует реальным условиям. Однако использование дифференциальных уравнений в частных производных требует возврата к гипотезе о квазисплошности среды и квазинепрерывности полей ее характеристик. Возникающее противоречие снимается с помощью перехода к макроскопическому описанию свойств и процессов через микроскопические свойства отдельных молекул среды, структура и элементарные процессы в которой дискретны. Этот переход осуществляется с помощью функций распределения Максвелла или Больцмана. При этом свойства среды выступают как осредненные по всем молекулам и как непрерывные функции координат и времени. [c.26]

При традиционном описании процесса пластической деформации исходят из того, что существующие в кристаллах системы скольжения позволяют обеспечить его формирование без разрушения сплошности. В.Е. Паниным и др. [11] было доказано, что пластическое течение происходит одновременно на нескольких уровнях, причем трансляция на одном уровне обязательно сопровождается поворотом на более высоком уровне, и наоборот. Принципиально важным в этом подходе является то, что любое нарушение структуры кристалла при подводе к нему внешней энергии рассматривается с позиции самоорганизации локальных структур, обусловленной энтропийными эффектами. Вторичные структуры, формирующиеся в деформируемом кристалле при достижении необходимого уровня возбуждения, представляют совокупность локальных структур - от дефектов типа точечных или линейных до аморфного состояния, возникающего при высокой плотности дефектов. Таким образом, при анализе пластической деформации кристаллов необходимо учитывать кооперативное взаимодействие трансляции, ответственной за изменение формы (дисторсии), и ротации, ответственной за изменение объема (дилатации). При этом важную роль в распространении скольжения играют границы зерен. Эволюция скольжения включает образование полос скольжения на начальных этапах пластической деформации, которые потом трансформируются в полосы микроскопического сдвига, что приводит к возникновению зоны локализованной макропластической деформации, проходящей через весь объем. Переход от одного масштабного уровня (микрополосы) к другому (макротюлосы) являет собой неустойчивость пластической деформации, предопределяющую шейко-образование. Он характеризуется тем, что шменяются элементарные носители деформации - дислокации сменяются дисклинациями. Дисклинации являются более энергоемкими дефектами, чем дислокации, что позволяет системе про- [c.241]

Подвижность носителей. Подвижность носителей заряда определяется согласно (7.124) временем релаксации т. Время релаксации было введено в модели свободных электронов Друде для объяснения теплопроводности и электропроводности металлов. Предполагалось, что за единичнре время любой электрон испытывает столкновение с вероятностью, равной 1/т, т. е. считалось, что результат столкновения не зависит от состояния электронов в момент рассеяния. Такое упрощение является чрезмерным. Частота столкновений электрона сильно зависит, например, от распределения других электронов, так как в силу принципа Паули электроны после столкновений могут переходить только на свободные уровни. Кроме того, в твердом теле существуют различные механизмы рассеяния. Поэтому при таком описании столкновений от приближения времени релаксации отказываются. Вместо введения времени релаксации предполагают существование некоторой вероятности того, что за единичное время электрон из зоны п с волновым вектором к в результате столкновения перейдет в зону с волновым вектором ki. Эту вероятность находят с помощью соответствующих микроскопических расчетов. Такой подход, однако, очень сильно осложняет рассмотрение. [c.249]

В основе термодинамического подхода к изнашиванию и разрушению твердых тел лежит энергетическая аналогия механического (при деформации) и термодинамического (при плавлении и сублимации) разрушения тел. Энергия, затраченная на деформирование и разрушение твердого тела, сопоставляется с одной из термодинамических характеристик материала (теплотой сублимации, энтальпией в твердом и жидком состоянии, скрытой теплотой плавления). Тело рассматривается как сплошная однородная изотропная среда со статистически равномерно распределенными структурными элементами. Пластическое деформирование рассматривается как совокупность большого числа микроскопических актов атомно-молекулярных перефуппировок, связанных с генерированием источников деформации (дислокаций). Разрушение материала происходит тогда, когда плотность дефектов и повреждений [c.112]

Установление характера связи макроскопических свойств систем с микроскопическими явлениями, протекаюуднми-в них постоянно, является главной задачей статистической физики. Задачей статистичес-1.0Й термодинамики, как составной части статистической физики, является изучение особенностей и макроскопических характеристик различных тепловых п энергетических процессов на основе молекулярнокинетического подхода к изучаемым явлениям. Так как движения мо- [c.424]

Методологический подход к исследованию вида излома (макрофрактографический анализ) и мезорельефа поверхности разрушения (мезо-фрактография), регистрируемого достаточно отчетливо с помощью электронно-микроскопических методов, равно как и характерные черты рельефа излома для различных материалов при разных видах разрушающих режимов нагружения, неоднократно описаны и представлены в виде атласов фрактограмм [6-12, 18-20]. Следует оговориться, что традиционно используемый термин микро-фрактография относится к использованию средства исследования в виде электронного микроскопа без выделения мезоскопического масштабного уровня. Однако нижняя граница величин анализируемого параметра рельефа составляет 2-5 нм, в зависимости от разрешающей способности микроскопов, а верхняя — несколько десятков микрон. [c.80]

На основе энергетического анализа работы разрушения кристаллической решетки материала, которая связана с перемещением атомов на определенное расстояние друг от друга, после чего невозможна релаксация с залечиванием, показано следующее. Существует минимальная величина прироста трещины, названная квантом разрушения материала, 6 , которая составляет несколько межатомных расстояний. Применительно к сплавам на основе железа было показано, что квант разрушения равен 0,5 нм [128], Существенным достижением рассматриваемого подхода в описании кинетического процесса является то, что он во многих случаях характеризует переход от припорого-вой области СРТ, когда имеет место возрастание скорости на несколько порядков без заметных изменений КИН, к первой стадии роста трещины на масштабном микроскопическом уровне [128-131] (рис. 4.13). [c.225]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...