Фика закон

Фика закон 61 Флуктуации 64-69. 96 Флуктуаций вероятность 64 [c.158]

Ферросилид 196 Фехраль 193 Фик (закон) 80 Фосфатирование 262-263 Фреттинг-коррозия 15, 140 Фторопласт-3 245 Фторопласт-4 245 [c.320]

Ферромагнетики 524 Фика законы 144 Флокены 242 [c.637]

Фика закон 242, 264 Флюсы плавленые, состав 78. 81 Фосфатирование 59, 60 Фритта 65, 118—120, 160 Футеровка стеклящая 125 [c.293]

Фика законы 36 Фольга 53 Фрактография 49 [c.254]

Фактор проницаемости 314 Ферми возраст 165 Ферми псевдопотенциал 266, 267 Фика закон 70, 103, 104 [c.484]

Фика закон 49, 286, 374 Фильтрации задачи 457 Фридрихса критерий 77, 78 Фромма схема с нулевой средней фазовой ошибкой 158—160, 522, 526, [c.611]

Это уравнение называют законом Фика. Закон Фика аналогичен закону Био-Фурье для плотности теплового потока, если вместо величин, В, рс подставить, соответственно, д, Т. [c.291]

Скорость диффузии в приэлектродном слое в направлении л , нормаль[1ом к поверхности электрода, дается первым законом Фика [c.206]

Для стационарного состояния из первого закона диффузии Фика (406) следует [c.237]

Можно записать еще дифференциальное уравнение для нестационарного процесса переноса вещества (Закон Фика) в виде [c.409]

Процессы переноса вещества путем диффузии связаны с наличием градиента концентраций диффундирующего вещества в среде, заполненной другим веществом. Процессы диффузии описываются уравнениями законов Фика [c.302]

Интеграл второго уравнения системы (8.110), т. е. второго закона Фика, будет равен для бесконечно длинного цилиндра при взаимной диффузии двух газов следующему выражению [c.302]

Помимо изотермической диффузии, описываемой уравнениями законов Фика (8.110), перенос атомов может возникнуть под действием различных температур, т. е. в неоднородном температурном поле. Такая неизотермическая диффузия может вызвать перераспределение или сегрегацию компонентов сплава в температурном поле, созданном термическим циклом сварки. Это будет особенно заметно для элементов, обладающих высокой подвижностью, например, для водорода Н. [c.304]

Согласно первому закону Фика, поток диффундирующего вещества в единицу времени через единицу площади в направлении X может быть выражен как [c.462]

Этот закон можно представить в виде, аналогичном виду законов Фика (9.1 ) и Фурье (9.2). Из-за действия вязкой силы (9.3) у-компонента импульса левой от сечения АА части среды убывает со скоростью АНу/АЬ = Р , а правой — с такой же скоростью возрастает. Мы можем сказать поэтому, что -компонента импульса переносится через сечение АА слева направо, и ее поток [c.191]

Это выражение имеет вид закона Фика (9.1) с коэффициентом диффузии [c.206]

При вычислении второго слагаемого можно использовать известный закон Фика, выражающий связь тока и потока нейтронов в диффузионном приближении [c.19]

Применение теории случайных блужданий к диффузии атомов в твердых телах приводит к уравнениям, аналогичным первому и второму законам Фика. А. Фик для качественного метода расчета диффузии использовал уравнения теплопроводности, выведенные Фурье. При этом он исходил из гипотезы, что в изотропной среде количество / диффундирующего вещества, проходящее за единичное время через единичную площадь поперечного сечения, пропорционально градиенту концентрации С, измеряемому по нормали к этому сечению [c.204]

Для нестационарного потока из (6.121) легко получить второй закон Фика исходя из следующих простых соображений. Скорость накопления диффундирующего вещества в данном элементе объема является разностью между приходящими и выходящими потоками за единичное время. Рассмотрим две параллельные плоскости, площадь каждой из которых равна единице, а расстояние между ними составляет Ах. Поток через первую плоскость в со-204 [c.204]

При условии, что коэффициент диффузии не зависит от концентрации, т. е. является величиной постоянной, получим второй закон Фика для одномерной диффузии в дифференциальной форме [c.205]

Обычно в практике экспериментального исследования процессов диффузии примесей в твердых телах используют решения уравнения второго закона Фика для одномерного случая при определенных для конкретной физической задачи начальных и граничных условиях. Рассмотрим два из наиболее распространенных типа граничных условий и соответствующие им решения. [c.205]

Аналитическое решение системы (3.1)—(3.4) позволяет рассчитать профили концентраций компонентов многокомпонентной реагирующей ламинарной струи жидкости. Знание локальных характеристик массообменного процесса дает возможность определить профили среднеинтегральных по сечению струи концентраций компонентов, рассчитать потоки вещества и другие характеристики массопереноса. Например, дифференцируя уравнение (3.24) в точке г = R и используя обобщенный закон Фика, получим выражение для вектора потоков массы [c.88]

Фика законы диффузии 234 Флотация 279 Флотореагенты 280, 281 Флуктуации 293 Фокусон 180 [c.479]

Эта зависимость получила название — первый закон Фика. Знак минус указывает, что диффузия протекает в направлении от объемов с большей концентрацией к объемам с меньшей концентрацией Если градиент концентрации изменяется во времени (т), то процесс диффузии описывается вторым законом Фика d ldi = = D (d /dx ). [c.27]

При изотермических условиях интенсивность концентрационной диффузии характеризуется плотностью потока массы вещества, которая определяется по закону Фика плотность диффузионного потока вещества (количество вещества, диффундирующего в единицу времени через единицу площади изоконцеитрационной поверхности) прямо пропорциональна градиенту концентраций. [c.501]

Последнее условие существенно, когда в центре — неоднокомпонентная фаза (в данном случае это газ). Эти условия с учетом законов Фурье (5.5.2) и Фика (5.5.14) приводятся к виду [c.269]

Коэффициент диффузии для расслштрпваемого случая обычно определяется по классической макроскопической теории диффузии (закон Фика). Нужно, однако, отметить, что уравнение (2.110) характеризует диффузию в. любой момент времени, а в целом ряде практпческп.х задач должен рассматриваться нестационарный процесс диффузии. В предельно.м случае больших t [c.74]

На рис. 8.18 представлено решение этого уравнения в виде изо-хрон концентраций (линий для постоянного значения времени), причем с увеличением времени при данном значении х (расстояние от начального сечения) концентрация возрастает и стремится к значению Со/2. Расчет развития диффузионных процессов на основании второго закона Фика сохраняется для жидких и для твердых сред, но коэффициенты диффузии будут Значительно меньше, чем для газообразных систем. [c.303]

Распределение Нд по объему сварного соединения и его концентрацию в любой заданной точке определяют экспериментальнорасчетным способом. Способ состоит в экспериментальном определении исходной концентрации диффузионного водорода в металле шва Нш(0), установлении зависимости коэффициента диффузии водорода от температуры для шва, ЗТВ и основного металла и параметров перехода остаточного (металлургического) водорода Но в основном металле в Нд и обратно при сварочном нагреве и охлаждении. Расчетная часть заключается в решении тепловой задачи для заданных типа сварного соединения, режима сварки и решения диффузионной задачи. Последняя для сварки однородных материалов представляет ч 1Сленное решение дифференциального уравнения второго закона Фика, описывающего неизотермическую диффузию водорода с учетом термодиффузионных потоков в двумерной системе координат [c.534]

Сравнивая это выражение с законом Фика (9.1), пол)гчаем выражение для коэффициента диффузии [c.197]

Уравнение (6.119) называют первым законом Фика для стационарного потока. Для одномерной диффузии и изотропной среды уравнение Фпка имеет вид [c.204]

Коэффициенты Z., в этом линейном законе называются феноменологическими, или кинетическими, коэффициентами. Причем диагональные коэффициенты La определяют прямые явления переноса, а недиагональные коэффициенты Lik, непрерывно связанные с прямыми, — перекрестные или сопряженные процессы. Так, по закону теплопроводности Фурье (1.20) градиент температуры вызывает поток тепла (L,i = L = x) по закону Фика градиент концентрации вызывает диффузию /=—Dgrad , L=D по закону Ома градиент потенциала вызывает ток / = —а grad ф, L = o и т. д. Наряду с этими прямыми процессами переноса возникают и сопряженные с ними процессы. Например, при существовании градиента температуры кроме переноса тепла может происходить и перенос массы (термодиффузия). Такие перекрестные процессы характеризуются недиагональными коэффициентами Lik- Так, плотность потока массы 1 при наличии градиента концентрации и градиента температуры равна [c.14]

Теория сварочных процессов (1988) -- [ c.302 , c.304 , c.306 ]

Теплопередача Изд.3 (1975) -- [ c.329 ]

Введение в термодинамику необратимых процессов (2001) -- [ c.61 ]

Теплообмен при конденсации (1977) -- [ c.24 ]

Отрывные течения Том 3 (1970) -- [ c.2 , c.151 ]

Температуроустойчивые неорганические покрытия (1976) -- [ c.242 , c.264 ]

Теплопередача (1965) -- [ c.0 ]

Теория ядерных реакторов (0) -- [ c.70 , c.104 ]

Вычислительная гидродинамика (0) -- [ c.49 , c.286 , c.374 ]

Вычислительная гидродинамика (0) -- [ c.49 , c.286 , c.374 ]

Современная термодинамика (2002) -- [ c.268 , c.269 , c.270 , c.271 ]

Вычислительная гидродинамика (1980) -- [ c.49 , c.286 , c.374 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...