Термодинамики нулевое начало

Этот опытный факт называют нулевым началом термодинамики. Нулевое начало термодинамики определяет условия теплового равновесия из него вытекает существование температуры как характеристики термодинамического равновесия системы. [c.5]

Закон теплового равновесия (нулевое начало термодинамики). Понятие теплового равновесия является одним из з лавнейших исходных термодинамических понятий. [c.11]

НУЛЕВОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ [c.11]

Нулевое начало термодинамики, постулирующее существование температуры. (Следует оговориться, что нулевой постулат вводится далеко не во всех изложениях термодинамики, хотя его логическая необходимость довольно очевидна (см., например, [1—3]).) [c.37]

Нулевое начало термодинамики любая изолированная ТДС со временем приходит в состояние термодинамического равновесия (ТДР), в котором все макроскопические процессы прекращаются. Стремление системы к состоянию равновесия называется релаксацией. [c.56]

Недостижимость абсолютного нуля температуры 61 Нернста тепловая теорема 59 Нулевое начало термодинамики 20 [c.237]

С точки зрения макроскопического подхода последняя аксиома не выглядит чем-то противоестественным. В самом деле, если зафиксировать параметры состояния , X, М), то это макроскопическое состояние с точки зрения термодинамики является единственным (вследствие принятия нулевого начала) вне зависимости от того, в каком из микроскопических состояний п при этом может находиться система. Таким образом, все эти состояния представляются совершенно равноценными, и эта осознанная нами их равноценность в нашем сознании, естественно, перерастает в их равновероятность. [c.38]

Нулевое начало термодинамики 14, 28 [c.447]

Для каждой термодинамической системы существует состояние термодинамического равновесия, которого она при фиксированных внешних условиях с течением времени самопроизвольно достигает. Сформулированный тезис составляет так называемое нулевое начало термодинамики. Это свойство специфична для статистических систем и является для них обязательным без всяких исключений. В механике в ряде случаев рассматриваются [c.24]

Ограничение на число N сверху в свете п. 2 естественным образом связывается с тем обстоятельством, что системы существенно больших масштабов, чем лабораторные т. е. системы макрокосмических масштабов (Вселенная и ее части), не имеют равновесного состояния и хотя бы поэтому (есть и другие причины) в целом термодинамическими системами не являются. Несмотря на то что методы статистической механики используются при рассмотрении некоторых частных задач астрофизики, аппарат статистической механики и термодинамики для таких систем в целом неприменим по самому его построению все используемые нами термодинамические представления и законы, в частности нулевое начало, установлены на основе многочисленных земных экспериментов для систем, которые мы называли макроскопическими, и попытки их экстраполяции на системы совершенно иного типа носят характер скорее пробного теоретического эксперимента, чем научного поиска. [c.26]

Рис. 2. Нарушения нулевого начала термодинамики в системах, состоящих из небольшого числа частиц, в масштабе времени наблюдения М, возникающие следствие высокого уровня флуктуаций в них

В соответствии с идеологией нулевого начала термодинамики мы будем полагать, что задание всех параметров состояния равновесной термодинамической системы полностью фиксирует ее макроскопическое состояние. Это в несколько категоричной форме сделанное заявление — не новая аксиома, а само собой разумеющийся вывод если при одних и тех же значениях выбранных по каким-либо соображениям термодинамических параметров системы (или состояния одной и той же системы) с макроскопической точки зрения чем-то отличаются друг от друга, то это просто означает, что используемый набор параметров является неполным и в него надо добавить как раз те величины, которые фиксируют макроскопически обнаруживаемое отличие этих систем (этих состояний системы). При этом совершенно не исключается возможность, когда по отношению к некоторым параметрам состояния термодинамические характеристики системы, так сказать, вырождены , т. е. характеризуются одними и теми же величинами вне зависимости от значений этих параметров (например, вне зависимости от пространственного расположения самой системы в случае отсутствия внешних полей, от ее поворотов в случае отсутствия выделенных этими полями направлений и т. д.). [c.39]

Невырожденности статистической условие — 334 Недостижимость абсолютного нуля температуры — 78 Неопределенных множителей Лагранжа метод — 360 Нернста тепловая теорема — 76 Нулевое начало термодинамики — 24 [c.797]

Зависимость производной 8р/дТ)у от Г и К, как и само уравнение состояния p=p V, Т), нельзя определить исходя из первого и второго начал термодинамики. Поэтому на основании этих законов нельзя сделать однозначный вывод, что нулевая изотерма (Т=0) совпадает с адиабатой (8g = 0) или не совпадает. [c.348]

Второе исходное положение, устанавливающее существование температуры, иногда называют нулевым началом , поскольку первое и второе начала термодинамики (см, дальше) также определяют существование некоторых функций состояния. [c.260]

Этот результат, являющийся следствием нулевого и второй части П начала термодинамики, приводит к постановке вариационной задачи [c.174]

Фундаментальные законы, совокупность которых составляет аксиомы термодинамики, называются началами термодинамики. Не все эти законы одинаковы по своему физическому значению и общности однако они эквивалентны в том емысле, что каждый из них является независимой аксиомой, которая не может быть иеключена при поетроении термодинамики. По этой причине тепловую теорему Нернста, а возможно и условие взаимности Онза-гера, лежащее в оенове термодинамического описания неравновесных процессов, следует рассматривать как начала термодинамики и именовать таковыми к ним же, естественно, относится и рассмотренное в гл. 1 нулевое начало термодинамики. [c.26]

Рис. 2. Нарушеиия нулевого начала термодинамики в системах состоящих из небольшого числ частиц, в масштабе времеии наблюдения Ai, возникающие вследствие высокого уровня флуктуаций в иих

С точки зрения микроскопического подхода все по-другому. Уже сами аксиомы групп а) и б) не согласуются друг с другом, причем с самого начала рассмотрения в механике нет равновесного состояния, к которому система самопроизвольно бы стремилась (нулевое начало термодинамики) и которое сейчас находится в фокусе нашего рассмотрения. Даже наоборот, в механике существует теорема возврата Пуанкаре (см. том 3, гл. 5), согласно которой любое механическое состояние системы с заданной наперед точностью само воспроизводится по прошествии какого-то времени Т. И таких проблем несоответствия можно привести множество. Наше обсуждение, конечно, нацелено не на то, чтобы примирить механическую и термодинамическую точки зрения (постановка такого вопроса была бы просто нелогичной), а чтобы согласовать эти подходы, выяснить их взаимоотносительность и соответствующие области соприкосновения. [c.38]

В макроскопической теории нулевое начало термодинамики выступает как обобщение большого числа опытов и наблюдений за термоданамическими системами. С микроскопической точки зрения это утверждение не самоочевидно. [c.14]

Оставляя в Стороне вопрос о том, что необходимые для условия теоремы идеальные адиабатические стенки не удов етворяют требованиям, предъявляемым к статистическим системам и что сами понятия термодинамического равновесия (полного или локального) и нулевого начала термодинамики являются макроскопическими (с механической точки зрения далеко не тривиальными), заметим, что из указанного выше парадокса можно выйти на основе идей, обсуждавшихся в 1. [c.363]

Другая эквивалентная формулировка утверждает, что невозможно создать устройство, постоянно совершающее механическую работу за счет теплоты и преобразующее полученную механическую энергию обратно в тепло. Этот закон называется вторьпи началом термодинамики. Второе начало термодинамики отвергает также возможность получения энергии путем охлаждения тел ниже температуры окружающей среды. Таким образом, для того чтобы преобразовать теплоту в другой вид энергии (например, в механическую), нам нужно иметь нагреватель (котел) и конденсатор (холодильник). Чем больше разность температур в нагревателе и конденсаторе, тем большую долю тепла можно преобразовать в полезную работу. Если же эта разность будет равна нулю, то и количество произведенной работы окажется нулевым. [c.187]

Ограничимся только этими четырьмя црактически используемыми возможностями. Количество примеров подобного рода можно было бы умножить. Вытекающая из второй части второго и нулевого начал термодинамики общая закономерность, которую мы уже усмотрели выше, заключается в том, что при достижении системой состояния термодинамического равновесия именно тот термодинамический потенциал обладает экстремальными свойствами, который является характеристической функцией относительно переменных, которые были условно зафиксированы как параметры конечного равновесного состояния. [c.113]

ТЕМПЕРАТУРА (от лат. temperatura — надлежащее смешение, нормальное состояние), физич. величина, характеризующая состояние термодинамич. равновесия макроскопич. системы. Т. одинакова для всех частей изолированной системы, находящейся в равновесии термодинамическом. Если изолированная система не находится в равновесии, то с течением времени переход энергии (теплопередача) от более нагретых частей системы к менее нагретым приводит к выравниванию Т. во всей системе (первый постулат, или нулевое начало термодинамики). В равновесных условиях Т. пропорциональна ср. кинетич. энергии ч-ц тела (см. Статистическая физика). Т. определяет распределение образующих систему ч-ц по уровням энергии (см. Больцмана статистика) и распределение ч-ц по скоростям (см. Максвелла распределение) , степень ионизации в-ва (см. Саха формула), спектральную плотность излучения (см. Планка закон излучения) полную объёмную плотность излучения (см. Стефана — Больцмана закон излуче- [c.741]

Совпадение нулевой изотермы с адиабаго следует из грсгьсго начала термодинамики, его нельзя доказать на основе первого и второго начал. Однако в некоторых работах это доказывается . Указать ошибку в одном из таких доказательств изобразим в S, Г-координатах изотерму АН (рис. 29) и устремим ее к оси энтропия. Тогда 5Q - 0. Следовательно, мы, ничего не зная о трегьем начале, получим, что 5 О при 7 ->0К. [c.176]

Этот вытекающий из опыта закон называют иногда нулевым началом термодинамики (в отличие от первого и втозого начал). Значение этого закона заключается в том, что он приводит к выводу о существовании температуры как характеристики теплового равновесия системы. [c.11]

АБСОЛЮТНЫЙ НУЛЬ ТЕМПЕРАТУРЫ — начало отсчёта абсолютной тем пер а тури по тсрмодипамич. шкале (шкало Кельвина). А. н. т. расположен на 273,16 К ниже темп-ры тройной точки воды (на 273,15°С ниже нуля темп-ры по шкале Цельсия см. Температурные шкала). Согласно 3-му началу термодинамики (теореме Нернста), при стремлении темп-ры системы к Л. н. т. к нулю стремятся и её энтропия, теплоёмкость, коэфф. теплового расширения. При А. н. т. прекращаются хаотич. движения атомов, мо.чвкул, электронов, определяющие темн-ру системы, но остаются их регулярные движения, подчиняющиеся квантовой механике, напр, нулевые колебания атомов в решётке, с к-рыми связана нулевая энергия. [c.11]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...